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Martin Wagenschein: Zusammenhänge der Naturkräfte. Das Gefüge des physikalischen Naturbildes, Braunschweig: Vieweg 1937
28. Januar 2000
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das Rätsel, warum nicht diese Eigenbewegung in der hemmenden Flüssigkeit allmählich
erlahmte und aufhörte.
So bleibt nur die andere Möglichkeit: die Stäubchen selbst sind ganz untätig, und
die Bewegung kommt aus der Flüssigkeit. Das brächte uns auch über die Reibungsfrage
weg: Denn wenn das Reibende zugleich das Treibende ist, so hat ein
so getriebenes Stäubchen keine Ursache mehr, zur Ruhe zu kommen. So wenig
wie der Faustball über einem Feld von Spielern. Die Fäuste hemmen ihn wohl,
zugleich aber geben sie ihm die verlorene Bewegung mit einem Überschuß zurück.
– Oder, denke dir in stillem Wasser ein Boot, das in die tummelnde Herde
großer Fischer gerät. Oder, das schönste Beispiel 15 : Auf einem Ameisenhaufen
liegt ein Stückchen Papier, das von den wimmelnden Tieren ziellos hin und her
gerückt wird. Vorausgesetzt, daß die Ameisen es nicht benutzen und fortschleppen,
sondern nur im Vorbeistreifen achtlos daran stoßen.
Die in der Flüssigkeit wohnende, die Stäubchen bewegende Kraft müssen wir
uns, wie der Anblick und diese Vergleiche zeigen, als eine regellos stoßende vorstellen.
Nicht als etwas so geordnetes wie Strömen oder Wirbeln, sondern als eine
viel feinere, ungeregelte, überall gleiche innere Unruhe. Wenn sie überall gleich
ist, so wird es auch verständlich, daß die beweglicheren kleinen Stäubchen ihr
besser folgen können als die trägeren großen. Je kleiner sie sind, desto genauer
werden sie – wie mehr oder weniger große Stücke Papier auf den Wellen oder auf
dem Ameisenhaufen – sich der Unruhe anpassen, die gerade an der Stelle
herrscht, die sie ausfüllen. Unterhalb einer gewissen Grenze können wir die
Körnchen nicht mehr sehen; und vielleicht sind die kleinsten, die wir erkennen
können, noch immer recht groß im Vergleich zu dem Gefüge der inneren Unruhe
selbst, - so etwa wie eine Zeitung sich verhalten mag zu der einzelnen Ameise.
Trotzdem gibt uns der Anblick des kleinsten umhergetriebenen Körnchens ungefähr
an, wie wir uns die innere Unrast der Flüssigkeit (oder der Luft) vorstellen
müssen: als ein schnelles, immer wechselndes, zielloses, ruckartiges Umherspringen,
an jeder Stelle ohne Beziehung zur Nachbarschaft.
Da die Stäubchen untätig sind, müssen wir annehmen, daß die innere Bewegung
der Flüssigkeit, die sie antreibt, auch
15 Dieser Vergleich findet sich bei R. W. Pohl: Mechanik und Akustik, 2. Auflage, Berlin 1931, Seite 117
Auf CD-ROM gefasst von Prof. Dr. Michael Soostmeyer, Essen 2000, Kraneburgstraße 81, D 46240 Bottrop