Etude de mod`eles de fermeture au second ordre et contribution `a ...
Etude de mod`eles de fermeture au second ordre et contribution `a ...
Etude de mod`eles de fermeture au second ordre et contribution `a ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
16 CHAPITRE 1. ETUDE BIBLIOGRAPHIQUE<br />
La fonctionf (Mr) est fondée sur l’hypothèse selon laquelle les fluctuations <strong>de</strong> pression sont<br />
progressivement réduites. Ceci est traduit par un modèle <strong>de</strong> vortex potentiel, où l’écart entre<br />
le maximum <strong>de</strong> pression, localisé <strong>au</strong> point d’arrêt entre <strong>de</strong>ux tourbillons, <strong>et</strong> le minimum <strong>de</strong><br />
pression, localisé <strong>au</strong> centre d’un vortex, diminue avec la vitesse <strong>de</strong> rotation liée <strong>au</strong> nombre <strong>de</strong><br />
Mach Mr. Cependant, dans son approche, les <strong>au</strong>tres composantes <strong>de</strong> la redistribution Π <strong>de</strong>v<br />
ij<br />
sont obtenues en fonction du t<strong>au</strong>x <strong>de</strong> croissance <strong>de</strong> la couche <strong>de</strong> mélange, ce qui empêche la<br />
généralisation <strong>de</strong> la métho<strong>de</strong>. Néanmoins, dans le cas particulier, Vreman réussit à reproduire<br />
les résultats princip<strong>au</strong>x <strong>de</strong> la simulation.<br />
II Détermination <strong>de</strong> la pression-dilatation. Parmi les modèles qui ont été publiés, on note<br />
les trois propositions suivantes:<br />
• Rubesin [41] a postulé la variation polytropique <strong>de</strong>s variables thermodynamiques dans un<br />
écoulement compressible:<br />
p ′<br />
p =nρ′<br />
n ρT<br />
=<br />
ρ n − 1<br />
′′<br />
ρ , (1.46)<br />
T<br />
oùnest le coefficient polytropique du processus qui <strong>de</strong>vient une constante à déterminer.<br />
Dans un papier plus récent, Rubesin [42] utilise la relation (1.46) pour remplacer la pression<br />
par la masse volumique, ce qui perm<strong>et</strong> d’établir un modèle à l’ai<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
<strong>de</strong> l’expressionp ′ u ′′<br />
k,k<br />
l’équation <strong>de</strong> transport <strong>de</strong> la variance <strong>de</strong> la masse volumiqueβ≡ ρ ′ ρ ′ /ρ, qui s’écrit:<br />
p ′ u ′′<br />
k,k =np<br />
<br />
ρ,k<br />
ρ u′′<br />
1<br />
2<br />
k − ∂t β<br />
2<br />
2<br />
+uk β <br />
,k<br />
<br />
. (1.47)<br />
Quant à eux, le flux <strong>de</strong> masseu ′′<br />
k ainsi que la varianceβ peuvent être modélisés avec <strong>de</strong>s<br />
hypothèses supplémentaires concernant la température totale (voir paragraphe 1.4.6.1). On<br />
note que, à c<strong>au</strong>se du terme <strong>de</strong> dérivée temporelle, l’expression (1.47) n’est pas facile à intégrer<br />
dans un schéma <strong>de</strong> résolution numérique. Si on se place dans un écoulement strictement<br />
homogène, où le flux <strong>de</strong> masse turbulent ainsi que les gradients <strong>de</strong> la variance <strong>de</strong> la masse<br />
volumique <strong>et</strong> <strong>de</strong> la masse volumique moyenne sont nuls, la seule <strong>contribution</strong> vient <strong>de</strong> la<br />
variation temporelle <strong>de</strong> la varianceβ. Ce résultat est à rapprocher <strong>de</strong> l’hypothèse principale<br />
du modèle <strong>de</strong> Zeman (voir paragraphe suivant) qui porte sur la variance <strong>de</strong> la pression.<br />
Pour déterminer la variance <strong>de</strong> la masse volumiqueβ dans la formule (1.47), Rubesin propose<br />
néanmoins une fonction du gradient <strong>de</strong> la temperature moyenne. Par conséquent, ce modèle<br />
prédit une pression-dilatation nulle dans un écoulement homogène ce qui n’est pas en accord<br />
avec les résultats <strong>de</strong>s simulations directes [68].<br />
• A l’ai<strong>de</strong> <strong>de</strong> l’équation <strong>de</strong> transport <strong>de</strong> la masse volumique <strong>et</strong> <strong>de</strong> la <strong>de</strong>uxième loi <strong>de</strong> la thermodynamique,<br />
Zeman [7] a déduit une expression <strong>de</strong> la pression-dilatation, dans laquelle il<br />
élimine plusieurs termes par une estimation <strong>de</strong> l’<strong>ordre</strong> <strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur. Le seul terme restant<br />
est la variation temporelle <strong>de</strong> la variance <strong>de</strong> la pression:<br />
p ′ u ′′<br />
k,k<br />
1<br />
= − dt<br />
2ρc 2<br />
p ′ p ′ <br />
. (1.48)<br />
Zeman suppose que les fluctuations <strong>de</strong> pression ten<strong>de</strong>nt vers un état d’équilibrepe avec une<br />
échelle <strong>de</strong> tempsτa qui est associée à la propagation acoustique. Son modèle <strong>de</strong> relaxation<br />
est formulé en fonction du nombre <strong>de</strong> Mach turbulent:<br />
<br />
dt p ′ p ′ = − p′ p ′ −p 2 e<br />
,<br />
τa<br />
pe<br />
ρ 2 2kc 2<br />
τa<br />
2k/εs<br />
=<br />
=<br />
αM 2 t +βM 4 t<br />
1 +αM 2 t +βM 4 t<br />
Mt<br />
,<br />
<br />
54 1 + M 2 t /3 , (1.49)