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L'energia del sistema e data dall'e
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8. Si studi l'evoluzione temporale
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viene tradotto a hpjp0i = (p ; p0):
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B. Per ogni coppia di vettori in H,
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Questa equivale a X la relazione di
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(vedi la (4.101)). O = j i = Z d j
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6.5. Schema di Schrodinger e schema
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il sottosistema S non ha funzione d
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La matrice densita e caratterizzata
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Si osservi che, grazie alla positiv
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La matrice densita nel caso dello s
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La (6.118) puo essere riscritta in
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In Meccanica Classica l'isotropia d
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Il fatto che le formule (7.17), (7.
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7.3. Autovalori del momento angolar
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di J3, tutti autostati di J 2 con l
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si ha lo stato (J;) n jj ji ha la n
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`;jmj =(;) m `jmj: (7.77) La soluzi
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Si trovano cos i seguenti elementi
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Questo e in accordo con il risultat
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(Per essere preciso, la fase relati
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(spin \up" e spin \down") i quattro
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Clebsch-Gordan dipendono dalla conv
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I suoi elementi di matrice sono esa
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di stati (7.143) nel caso particola
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Per costruzione i tensori sferici d
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Es. 3. L'insieme di matrici comples
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M(23) = 0 B @ 1 0 0 0 0 1 0 1 0 1 C
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dove I generatori Xa del gruppo G o
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che rappresenta una traslazione. Un
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Gli stati stazionari sono percio cl
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In Meccanica Quantistica la dinamic
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Cambiando le variabili si ha dove r
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diagonale (le onde piane) tuttavia
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Qk`(r) = s 2 k r N`+1=2(kr) =2kn`(k
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dove k 02 =2m(E + V0)=h 2 > 0(k 0 r
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tende a zero a r !1. Stati legati s
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seconda relazione della (10.58)): r
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In ne, la funzione d'onda completa
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(5) Un sistema di due particelle (a
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(vi) Dimostrare che tutti gli stati
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Part III Metodi di approssimazione
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La (11.14) e il primo risultato fon
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11.2. Teoria delle perturbazioni co
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gli autostati corrispondenti sono (
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la probabilita ditrovare il sistema
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t t0 ; eH 6= H0 per t t0 + . L'idea
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Ogni valore di n corrisponde ad uno
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modo seguente. L'ampiezza del campo
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12. Approssimazione Semiclassica (A
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La condizione di applicabilita del
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mentre ( ) ! A 1=4 sin(;2j j3=2 =3+
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Le due formule devono coincidere ne
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mentre l'onda trasmessa nella regio
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Figure 14: E etto tunnel Figure 15:
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Come funzione d'onda di prova prend
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La minimizzazione rispetto a Z, @ @
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alla stessa funzione d'onda origina
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Di conseguenza, la funzione d'onda
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dove 1(r )e una funzione con suppor
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e il suo coniugato hermitiano a y r
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valore possibile, h=2: essi descriv
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dove la condizione sulle ampiezze c
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15. Potenziale periodico e struttur
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A parte una costante, questa e la r
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i.e., prodotti delle funzioni d'ond
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A di erenza del caso dell'atomo di
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p5 = jm = ;1 "i, p6 = jm = ;1 #i. L
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per l'energia di ionizzazione, da p
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Se si prende la direzione del campo
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Ma h fjrj ii = i h h fjpj ii = i h
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A parte la di erenza della carica e
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dove r h m c (17.13) e la lunghezza
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di singoli fotoni): nome (cm) (1=se
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detto forze tensoriali. Esercizio C
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Per calcolare la sezione d'urto, do
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dove j`(kr)n`(kr) sono le funzioni
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18.2. Equazione di Lippman-Schwinge
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Si osservi che nel passaggio (nel p
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Se supponiamo che V (r) siannulli s
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Il fatto che questo comportamento s
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dove nell'ultimomembro le costanti
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di modo che la funzione d'onda tota
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e la causalita. J.S. Bell ha formul
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Il fatto eche la meccanica quantist
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osservata e perfettamente in accord
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Appendix A: Alcune Costanti di Natu
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oppure, ride nendo p Rqn ! qn, L =
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dove :::rappresenta un qualsiasi ke
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dove s e un parametro arbitrario, x
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vengono coinvolte nella antisimmetr
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272 Figure 18: Coe cienti di Clebsc
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274 Figure 20: Con gurazioni elettr