Magnetotelúrico e Eletromagnético Transiente - CPRM

x
´ ´
π f ⎛ ρ ( f ) ⎞ df
Φ
4 π ∫ ⎜ ⎟
0 ⎝ ρ1
⎠ f − f
a
( f ) = − ln⎜
⎟
´ 2 2
. eq-4.28
na qual ρ 1 é o valor assintótico para freqüências altas de ρ ( f ) .Weidelt (1972) e Kunetz (1972),
sugerem um valor aproximado.
π ⎡ ∂ log ρ a ( f ) ⎤
Φ(
f ) = ⎢1
+ ⎥ . eq-4.29
4 ⎣ ∂ log f ⎦
4.1.6- Indução em uma terra bidimensional.
Numa terra bidimensional (2D), os valores de resistividades não apenas variam em uma
direção (profundidade) como no caso unidimensional, mas variam em duas direções. Esta
situação e mais real para a maioria das estruturas geológicas em subsuperfície.
Uma estrutura pode ser considerada 2D quando sua extensão em uma determinada direção
é maior que o skin depth do campo excitante sendo esta direção chamada de direção de strike ou
direção principal. Considerando a direção x como a direção de strike (resistividade invariante),
então σ = σ ( y,
z)
.
A solução do problema 2D consiste em encontrar soluções nas equações de Maxwell para
a distribuição de condutividade invariante na direção x. As condições (1) e (2) são validas e as
equações de Maxwell podem ser separadas em modos distintos, o modo TE (E x, Hy
e Hz) e o
modo TM (Ey, Ez e Hx). Estes conjuntos estão relacionados, respectivamente, com os seguintes
conjuntos de equações.
∂E
∂z
x
∂E
∂y
x
= −i
= −i
μ 0
μ 0
ωH
ωH
∂H
∂y
y
z
z
,
,
∂H
−
∂z
y
x
a
= σE
. eqs-4.30
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