Magnetotelúrico e Eletromagnético Transiente - CPRM

6.3- Método de estimativa do strike geoelétrico (Groom & Bailey).
Um breve relato da decomposição do tensor impedância, na presença de distorção
galvânica local 3D, para determinar o strike geoelétrico é descrita abaixo (Groom & Bailey,
1989).
Experimentalmente, a determinação do tensor impedância não ocorre para uma
situação teórica 2D. Não existe rotação dos eixos de coordenada tal que os elementos da
diagonal principal do tensor impedância sejam ambos exatamente iguais a zero. Este fato
ocorre devido:
1-presença de erros nos dados no caso de indução 1D ou 2D.
2-devido à indução 3D.
3-devido à indução 1D ou 2D acoplada com o efeito de distorção telúrica galvânica.
Numa situação ideal de uma Terra com estrutura regional de condutividade
bidimensional (2D), com os dados rotacionados para direção de strike, o tensor de
impedância que relaciona os campos elétricos e magnéticos é dado por:
⎡0
⊥
Er = ZHr
= ⎢
Z 0
⎥
// ⎦
⎣
Z
⎤
H . eq-6.16
r
Larsen (1977), supondo uma terra estratiforme com heterogeneidades na camada
superior, propôs que o tensor impedância representativo da camada seria distorcido pela
heterogeneidade tal que:
⎡C
= ⎢
⎣C
C
⎤ 0
⎥
⎦ ⎣
11 12 ⎡ ⊥ ⎤
Z = CZ n
21 C
⎢
22 Z 0
⎥
//
Z
⎦
, eq-6.17
em que Zn é o tensor impedância para uma situação ideal e C é a matriz distorção, que pode
ser escrita como o produto de 3 operadores básicos e um fator escalar de ganho.
C = gTSA
, eq-6.18
na qual g é o site gain, S é o parâmetro shear, T é o parâmetro twist e a A é a anisotropia. O
fator escalar g é necessário devido à normalizações que coloca o produto TSA com um valor
diferente de C. As características dos outro elementos da decomposição são:
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