Diplomarbeit Quantitative Analyse des Ausscheidungs- verhaltens ...
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Wenn die Übersättigung klein wird, kann ein weiteres Wachstum nicht mehr auf<br />
Kosten der Übersättigung gehen, sondern es kommt zu einer Auflösung kleinerer<br />
Ausscheidungen.<br />
Abb. 3.5: Schematisches Konzentrationsfeld an einer Grenzfläche.<br />
Die LSW-Theorie beschreibt diesen Vorgang. Das Gesetz für die<br />
Wachstumsgeschwindigkeit v(R) lautet unter Annahme eines<br />
konzentrationsunabhängigem D:<br />
dR<br />
dt<br />
≡ v<br />
( R)<br />
=<br />
D c<br />
⋅<br />
R c<br />
( t)<br />
β<br />
− c<br />
− c<br />
R<br />
R<br />
(3.33)<br />
Einige Vereinfachungen und Näherungen müssen eingeführt werden.<br />
a.) Das System ist sehr stark verdünnt. Das Volumen der Ausscheidungen<br />
fp = (4π/3)R 3 NV ist sehr klein, und die Teilchen wechselwirken nur mit<br />
einer unendlichen Matrix. (Nv ist die Anzahl der Teilchen, R ist der<br />
mittlere Radius)<br />
b.) Die Entmischung ist fast beendet (fp ≈ konstant), und die Übersättigung<br />
∆c ist annähernd Null. Diese Annahme beschränkt die LSW-Theorie<br />
auf die späten Stadien der Entmischung.<br />
c.) Es wird die linearisierte Gibbs-Thomson-Gleichung verwendet, die die<br />
Konzentration in der Nähe der Ausscheidungen beschreibt.<br />
Mit diesen Näherungen ergibt die LSW-Theorie eine Proportionalität zwischen<br />
dem mittleren Radius der Ausscheidungen und der Zeit.<br />
4 2V<br />
9 RT<br />
c<br />
c − c<br />
3<br />
β<br />
α<br />
() t − R ( t ) = Dσ<br />
t = α t<br />
3<br />
R 0<br />
αβ<br />
LSW<br />
β a<br />
(3.34)<br />
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