pdf_(7,18_MB) - Allgemeine und theoretische Elektrotechnik
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Magnetfeld <strong>und</strong> Materie X<br />
Diamagnetismus<br />
(5) Der gesamte Magnetisierungseffekt:<br />
<br />
B<br />
i 1<br />
r 0<br />
v 1<br />
i<br />
i 2<br />
v 2<br />
• Wie bereits in Folie 226 vermutet wurde, sind die<br />
Geschwindigkeitsänderungen (v 1 , v 2 ) gleichgerichtet.<br />
• Dadurch sind auch die Änderungen der jeweiligen<br />
Kreisströme (i 1 , i 2 ) gleichgerichtet.<br />
• Die Bezugspfeilrichtungen der Stromänderungen<br />
sind (trotzt der entgegengesetzten Kreisströme)<br />
gleich <strong>und</strong> positiv.<br />
• Man darf also annehmen, dass das B-Feld im<br />
Material einen zusätzlichen Kreisstrom i<br />
erzeugt hat:<br />
i = i 1<br />
+ i 2<br />
= e2 B<br />
2 m<br />
-230-<br />
Magnetfeld <strong>und</strong> Materie XI<br />
Diamagnetismus<br />
(5) Der gesamte Magnetisierungseffekt:<br />
<br />
m 2<br />
<br />
B, H<br />
i 1 i 1<br />
• Der resultierende Kreisstrom i erzeugt wiederum<br />
ein magnetisches Dipolmoment m.<br />
<br />
m = iAn = iAn = e2 B<br />
2 m r 2<br />
( 0 )n<br />
<br />
= e2 Br 0<br />
2<br />
2 m n = e2 μ 0<br />
r 0<br />
2<br />
2 m H n<br />
-231-<br />
<br />
n<br />
i 2 i 2<br />
<br />
m 1<br />
<br />
Normalenvektor n bzw. m stehen<br />
im Rechtsschraubensinn zu i.<br />
m<br />
• Der Vektor des H-Feldes ist dem Normalenvektor<br />
(<strong>und</strong> dadurch auch m) entgegengesetzt:<br />
<br />
m = e2 μ 0<br />
r 0<br />
2<br />
2 m H<br />
Magnetisches<br />
Dipolmoment<br />
schwächt das erzeugende<br />
H-Feld.<br />
32
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