Disipacion y transporte de energia en materiales con ... - UNAM
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1.2. LA VISIÓN MACROSCÓPICA 7<br />
Dado que se busca que este vector t<strong>en</strong>ga un significado relevante para el problema<br />
<strong>de</strong> la respuesta <strong>de</strong>l material, se pue<strong>de</strong> pedir a<strong>de</strong>más que fuera <strong>de</strong>l mismo se anule.<br />
Sustituy<strong>en</strong>do esta expresión <strong>en</strong> la ecuación <strong>de</strong> <strong>con</strong>tinuidad para la carga inducida,<br />
se ti<strong>en</strong>e que<br />
0 = ∇ · ⃗J ind + ∂ t (−∇ · ⃗P<br />
( )<br />
) ⇒ 0 = ∇ · ⃗Jind − ∂ tP ⃗<br />
Esto se satisface <strong>en</strong> particular si ⃗ Jind − ∂ t<br />
⃗ P es el rotacional <strong>de</strong> alguna función ⃗ M,<br />
por lo que<br />
⃗J ind = ∇ × ⃗ M + ∂ t<br />
⃗ P<br />
Esto nos dice que la corri<strong>en</strong>te inducida se pue<strong>de</strong> expresar como la suma <strong>de</strong> dos<br />
corri<strong>en</strong>tes; la <strong>de</strong>bida a M es siempre cerrada.<br />
De la ley <strong>de</strong> Gauss se <strong>de</strong>duce <strong>en</strong>tonces que<br />
∇ · (ɛ 0<br />
⃗ E) = ρext − ∇ · ⃗P<br />
∇ · (ɛ 0<br />
⃗ E + ⃗ P ) = ρext<br />
A esta función cuya diverg<strong>en</strong>cia produce la <strong>de</strong>nsidad <strong>de</strong> carga externa se le llama<br />
campo <strong>de</strong> <strong>de</strong>splazami<strong>en</strong>to y se <strong>de</strong>nota por ⃗ D. T<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do esto <strong>en</strong> cu<strong>en</strong>ta, y <strong>con</strong>si<strong>de</strong>rando<br />
la ecuación <strong>de</strong> Ampère-Maxwell, se obti<strong>en</strong>e también lo sigui<strong>en</strong>te:<br />
∇ × ⃗ B = µ 0 ( ⃗ J ext + ⃗ J ind + ɛ 0 ∂ t<br />
⃗ E)<br />
= µ 0 ( ⃗ J ext + ∇ × ⃗ M + ∂ t<br />
⃗ P + ɛ0 ∂ t<br />
⃗ E)<br />
= µ 0 ( ⃗ J ext + ∇ × ⃗ M + ∂ t<br />
⃗ D)<br />
ó<br />
)<br />
∇ ×<br />
( ⃗B<br />
µ 0<br />
− ⃗ M<br />
= ⃗ J ext + ∂ t<br />
⃗ D<br />
Esta cantidad cuyo rotacional ti<strong>en</strong>e como fu<strong>en</strong>te las corri<strong>en</strong>tes externas y la variación<br />
temporal <strong>de</strong>l campo <strong>de</strong> <strong>de</strong>splazami<strong>en</strong>to se <strong>de</strong>nota por ⃗ H.<br />
Hasta el mom<strong>en</strong>to, lo único que se ha hecho es intercambiar el problema <strong>de</strong><br />
calcular las cargas y corri<strong>en</strong>tes inducidas por el <strong>de</strong> <strong>en</strong><strong>con</strong>trar ⃗ P y ⃗ M. Más aún,<br />
se le ha dado al problema un grado más <strong>de</strong> in<strong>de</strong>terminación, pues no es claro que las<br />
cantida<strong>de</strong>s <strong>de</strong> las que se ha hablado estén únicam<strong>en</strong>te <strong>de</strong>finidas, dado que hay más<br />
<strong>de</strong> una función vectorial cuya diverg<strong>en</strong>cia o rotacional ti<strong>en</strong><strong>en</strong> el mismo valor. Pue<strong>de</strong><br />
parecer <strong>en</strong>tonces que seguir por este camino resulta <strong>en</strong> una mayor complejidad <strong>de</strong>l<br />
problema; sin embargo, veremos que estas cantida<strong>de</strong>s ti<strong>en</strong><strong>en</strong> una utilidad, que<br />
radica <strong>en</strong> la interpretación que se pue<strong>de</strong> hacer <strong>de</strong> ellas, la cual mostraremos a<br />
<strong>con</strong>tinuación.<br />
Para dar una i<strong>de</strong>a <strong>de</strong>l procedimi<strong>en</strong>to a seguir <strong>en</strong> el caso más g<strong>en</strong>eral, <strong>en</strong> vías <strong>de</strong><br />
dar una interpretación física <strong>de</strong> ⃗ P y ⃗ M, <strong>con</strong>vi<strong>en</strong>e que analicemos primero los casos<br />
estáticos.