Disipacion y transporte de energia en materiales con ... - UNAM
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CAPÍTULO 2. MEDIOS DISIPADORES<br />
disipación, no ti<strong>en</strong>e s<strong>en</strong>tido hablar <strong>de</strong> la <strong>en</strong>ergía elecromagnética como una variable<br />
<strong>de</strong> estado, pero sí pue<strong>de</strong> int<strong>en</strong>tar hacerse un balance que tome <strong>en</strong> cu<strong>en</strong>ta esta<br />
transfer<strong>en</strong>cia.<br />
Para saber cómo <strong>de</strong>be <strong>de</strong>finirse el vector <strong>de</strong> Poynting <strong>en</strong> un medio material, <strong>de</strong><br />
manera que siga repres<strong>en</strong>tando el flujo <strong>de</strong> <strong>en</strong>ergía, po<strong>de</strong>mos <strong>con</strong>si<strong>de</strong>rar el problema<br />
<strong>de</strong> la transmisión <strong>de</strong> una onda <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el vacío, <strong>con</strong> cargas superficiales externas<br />
σ ext y corri<strong>en</strong>tes superficiales externas ⃗ K ext . Para una superficie <strong>en</strong> don<strong>de</strong> se pue<strong>de</strong><br />
<strong>de</strong>finir la normal ê n , cualquier vector se pue<strong>de</strong> <strong>de</strong>scomponer como la suma <strong>de</strong> su<br />
proyección sobre esta y sobre el plano tang<strong>en</strong>te a la misma. Si <strong>de</strong>notamos <strong>con</strong><br />
subíndices numerados los campos <strong>en</strong> el vacío y <strong>en</strong> el medio, y <strong>con</strong> etiquetas ⊥ a<br />
la compon<strong>en</strong>te normal y ‖ a la compon<strong>en</strong>te tang<strong>en</strong>cial, las ecuaciones <strong>de</strong> Maxwell<br />
impon<strong>en</strong> las sigui<strong>en</strong>tes <strong>con</strong>diciones <strong>de</strong> frontera sobre los campos [6, 18]:<br />
⃗D ⊥ 1 − ⃗ D ⊥ 2 = σ ext ê n<br />
⃗B ⊥ 1 − ⃗ B ⊥ 2 = ⃗0<br />
⃗E ‖ 1 − ⃗ E ‖ 2 = ⃗0<br />
⃗H ‖ 1 − ⃗ H ‖ 2 = ⃗ K ext × ê n<br />
⃗S, <strong>de</strong>finido como ⃗ E × ⃗ H, ti<strong>en</strong>e la propiedad <strong>de</strong> que su compon<strong>en</strong>te normal queda<br />
expresada sólo <strong>en</strong> términos <strong>de</strong> ⃗ E ‖ y ⃗ H ‖ :<br />
⃗S = ( ⃗ E ⊥ + ⃗ E ‖ ) × ( ⃗ H ⊥ + ⃗ H ‖ )<br />
= ⃗ E ⊥ × ⃗ H ⊥ + ⃗ E ⊥ × ⃗ H ‖ + ⃗ E ‖ × ⃗ H ⊥ + ⃗ E ‖ × ⃗ H ‖<br />
= ( ⃗ E ⊥ × ⃗ H ‖ + ⃗ E ‖ × ⃗ H ⊥ ) + ⃗ E ‖ × ⃗ H ‖<br />
= ⃗ S ‖ + ⃗ S ⊥<br />
y reducirse a ⃗ E × ⃗ B/µ 0 <strong>en</strong> el vacío. Landau argum<strong>en</strong>ta [3, 271] que el flujo <strong>de</strong><br />
<strong>en</strong>ergía <strong>de</strong>be ser <strong>con</strong>tínuo al cruzar la frontera. La <strong>con</strong>tinuidad <strong>de</strong> las compon<strong>en</strong>tes<br />
paralelas <strong>de</strong> ⃗ E, y <strong>de</strong> ⃗ H cuando las corri<strong>en</strong>tes superficiales externas son nulas, hace<br />
que la compon<strong>en</strong>te perp<strong>en</strong>dicular <strong>de</strong> ⃗ S sea <strong>con</strong>tínua <strong>en</strong> aus<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> ellas:<br />
⃗S ⊥ 1 − ⃗ S ⊥ 2 = ⃗0 si ⃗ Kext = ⃗0 (2.10)<br />
Así que, dado que fuera el flujo está repres<strong>en</strong>tado por ⃗ S, <strong>de</strong>ntro también <strong>de</strong>be ser<br />
así.<br />
A difer<strong>en</strong>cia <strong>de</strong>l vacío, al existir disipación, el valor <strong>de</strong> ∇ · ⃗S no pue<strong>de</strong> ser<br />
calculado <strong>en</strong> g<strong>en</strong>eral. Veremos cuánto vale <strong>en</strong> el caso <strong>de</strong> medios lineales, pero antes<br />
necesitamos establecer algunos resultados.<br />
2.3.3. El flujo promedio <strong>de</strong> <strong>en</strong>ergía. Int<strong>en</strong>sidad luminosa<br />
El <strong>transporte</strong> <strong>de</strong> <strong>en</strong>ergía <strong>de</strong>l campo electromagnético, <strong>de</strong>scrito por el vector <strong>de</strong><br />
Poynting, pue<strong>de</strong> ser muy complicado <strong>en</strong> <strong>de</strong>talle. Por ejemplo, <strong>en</strong> el caso <strong>de</strong> campos