INTRODUCTION AUX MICRO ONDES

La hauteur de la barrière d’énergie potentielle est augmentée (figure 10) : elle
passe de qVD à q(VD+VR ).
La diffusion des porteurs à travers le plan de jonction est entravée.
Le champ électrique dans la ZT est plus élevé (figure 11). Seul, un courant de conduction
traverse la ZT, autorisant la circulation dans le circuit d’un courant (dit courant inverse) de
très faible intensité IR.
L’épaisseur de la ZT est plus grande (figure 11) :
w ' =
2ε
⎛ 1
⎜
q ⎝ N A
1
+
N D
⎞
⎟
⎠
D +
w’ = x’p + x’n > wo
( V V )
De la même façon qu’en (7), on a :
V
D
+ V
R
w'
( −E
=
2
'
M
)
R
(11)
La valeur maximum du champ électrique interne est alors (comme en 6) :
E’M = -q ND x’n / ε
Figure 8 : Polarisation directe
Figure 9 : Effet de la polarisation directe sur la barrière
(a) la ddp interne est abaissée de VF
(b) la barrière d’énergie potentielle vue par les électrons du côté N est abaissée de qVF
(c) la barrière d’énergie potentielle vue par les trous du côté P est abaissée de qVF
(10)