INTRODUCTION AUX MICRO ONDES

Ce choix étant fait, la première étape consistera à tracer sur l'abaque de Smith
le lieu des coefficients de réflexion Γ L tels que |S'11| = 1 (on a vu du reste qu'il
s'agissait d'un cercle), et de déterminer la zone instable interférant avec cet abaque ;
c'est là que nous y sélectionnerons Γ L .
Au cours de la deuxième étape, nous en déduirons alors la valeur de
l'impédance ZS devant charger l'entrée. Pour cela, on peut partir du schéma :
ΓS S11
= 1
(E = 0)
Figure 8 : Choix de l’impédance de source réalisant l'accord
Lorsque la source E n'est pas éteinte, on a la relation suivante entre onde
incidente b1 et onde réfléchie a1 :
a 1 = ΓSb1
+ bS
Avec :
ZS
− R E R
0
0
Γ S = et bS
=
ZS
+ R0
ZS
+ R0
On déduit, par exemple en utilisant la règle de Mason que :
b
b
1
S
'
'
11
'
S 11
S
=
1 − Γ S
Il y aura donc oscillation, c'est-à-dire existence de l’onde réfléchie b1 alors que
E = 0, pour un coefficient de réflexion à la fréquence désirée tel que S Γ S’11 = 1, soit :
1
S '
S11
= Γ
Ainsi, ayant déterminé Γ L et Γ S , nous sommes maintenant à même de
calculer notre oscillateur …
Exemple d'investigation avec un transistor naturellement instable : recherche
du maximum d’instabilité.
Il est en fait difficile de trouver un transistor tel que |K| < 1, comme le montre
sur trois exemples le tableau ci-dessous :
Transistor Fréquence K émetteur commun
BFT 65 1.8 GHz 1.197
BFR 90 1.8 GHz 1.136
BFR 34 A 1.8 GHz 1.125
Même en base commune, ces transistors restent inconditionnellement stables. Il
existe cependant quelques composants que le constructeur a conçus spécialement
en vue d'applications comme oscillateurs. Citons le HXTR 4101. A 2 GHz, en base
commune, les paramètres de répartition ont pour valeurs :
S11 = 0.964|144°
S21 = 1.95|-59°
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