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assumendo ω reale.<br />
u = uoe iωt<br />
Cilindro rigido investito da una corrente 2-D 91<br />
v = voe iωt<br />
θ = θoe iωt<br />
(3.54)<br />
Sostituendo le (3.54) nelle (3.51-3.53) si ottiene un sistema di tre equazioni omo-<br />
genee nelle tre incognite uo, vo, θo. La soluzione non banale si ricava allora imponen-<br />
do nullo il determinante di tale sistema. Da tale condizione, in generale complessa,<br />
considerando uguagliata a zero sia la sua parte reale che quella immaginaria, si<br />
deducono due equazioni reali. In particolare, la parte reale fornisce:<br />
mentre da quella immaginaria risulta:<br />
r6Ω 6 + r5Ω 5 + r4Ω 4 + r3Ω 3 + r2Ω 2 + r0 = 0 (3.55)<br />
g5Ω 5 + g4Ω 4 + g3Ω 3 + g2Ω 2 + g1Ω + g0 = 0 (3.56)<br />
avendo posto Ω = ω<br />
ωv .<br />
Introducendo i seguenti parametri adimensionali:<br />
φ = ωθ<br />
ωv<br />
ψ = ωu<br />
ωv<br />
i coefficienti del tipo rj, gj risultano pari a:<br />
<br />
1<br />
r2 = −<br />
2 H∗ <br />
4 β + 1<br />
r0 = ψ 2 φ 2<br />
−4ζu (ζθ + ζvφ) φψ −<br />
β = ρB2<br />
m<br />
φ 2 + 4ζvζθφ + 1<br />
<br />
1 + 1<br />
2 P ∗ 4 β<br />
Γ = mB2<br />
Iθ<br />
2 A∗ <br />
3βΓ + 1<br />
<br />
φ 2<br />
ψ 2<br />
(3.57)<br />
(3.58)<br />
(3.59)<br />
r3 = β (H ∗ 1 ζθφ + ζvA ∗ 2Γ) ψ 2 ∗<br />
+ βζu H1 φ 2 + A ∗ 2Γ ψ + βP ∗ 1 φ (ζvφ + ζθ) (3.60)<br />
r4 = 1 ∗<br />
4 − (H3 A<br />
4<br />
∗ 4 − H ∗ 4 A ∗ 3 − H ∗ 2 A ∗ 1 + H ∗ 1 A ∗ 2) Γβ 2 + 2 (A ∗ 3Γ + H ∗ 4 ) β ψ 2<br />
+2ζu [ζθ (H ∗ 4 β + 2) φ + ζv (A ∗ 3βΓ + 2)] ψ + 2ζvζθ (P ∗ 4 β + 2) φ (3.61)<br />
+ 1<br />
4<br />
(−H ∗ 6 P ∗ 6 + P ∗ 4 H ∗ 4 + H ∗ 5 P ∗ 5 − P ∗ 1 H ∗ 1 ) β 2 + 2(H ∗ 4 + P ∗ 4 )β + 4 φ 2<br />
+ 1<br />
4 (A∗ 5P ∗ 2 − A ∗ 6P ∗ 3 + P ∗ 4 A ∗ 3 − P ∗ 1 A ∗ 2) Γβ 2 + 1<br />
2 (A∗ 3Γ + P ∗ 4 )β + 1