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100 Stabilità delle strutture soggette all’azione del vento<br />
La condizione critica di divergenza è allora espressa banalmente come:<br />
det[D] = 0 (3.101)<br />
Per quanto riguarda la stabilità dinamica della struttura, in virtù delle conside-<br />
razioni sin qui svolte e vista la natura lineare dell’equazione (3.91), è chiaro che essa<br />
non risulta influenzata dai termini di buffeting. In particolare, la condizione critica<br />
di flutter è espressa imponendo che il sistema omogeneo<br />
E(K)ξ = 0 (3.102)<br />
non abbia soluzione banale e quindi, equivalentemente, imponendo che<br />
det[E(K)] = 0 (3.103)<br />
Tale relazione è rappresentata da un’equazione complessa e quindi equivale ad<br />
imporre a zero sia la parte immaginaria che quella reale del determinante della<br />
matrice di impedenza E. Ciò corrisponde, nel senso di un’analisi multimodale, al<br />
raggiungimento di una soglia di smorzamento totale negativo per il sistema. La<br />
velocità del vento critica di flutter è banalmente determinata una volta caratterizzata<br />
la più alta frequenza ridotta che verifica la (3.103).<br />
A fronte delle prove condotte in galleria del vento su modelli completi di ponti<br />
di grande luce, l’esperienza mostra comunque che generalmente diviene instabile per<br />
una certa velocità del vento un solo modo, il quale domina, in condizioni critiche<br />
di flutter, la risposta dell’intero impalcato. Ciò è giustificabile a partire dalla consi-<br />
derazione che spesso i contributi di accoppiamento modale dovuti al vento possono<br />
ritenersi poco significativi.<br />
È allora fondamentale caratterizzare la condizione di flutter nel caso in cui si<br />
assuma che la risposta della struttura sia unimodale. In particolare, dall’equazione<br />
del moto (3.87), imponendo che lo smorzamento totale del sistema sia negativo, si<br />
ricava la condizione critica di flutter unimodale per il modo j-esimo [3.16]:<br />
(P ∗ 1 )ujuj + (P ∗ 5 + H ∗ 5 )ujvj + (P ∗ 2 + A ∗ 5)ujθj + (H∗ 1 )vjvj<br />
+(H ∗ 2 + A ∗ 1)vjθj + (A∗ 2)θjθj<br />
4Ijζj<br />
≥<br />
ρB4 Kj<br />
ℓ K<br />
(3.104)<br />
dove la quantità 4Ijζj<br />
ρB4 può vedersi come una variante del numero di Scruton introdot-<br />
ℓ<br />
to nella (3.32). Inoltre, in condizioni di flutter incipiente il rapporto fra la pulsazione<br />
naturale relativa al modo in esame e la pulsazione critica di flutter risulta: