Sistemi elettrici per i trasporti - Università di Padova - Università ...
Sistemi elettrici per i trasporti - Università di Padova - Università ...
Sistemi elettrici per i trasporti - Università di Padova - Università ...
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
1.6 EQUAZIONE DEL MOTO<br />
Appunti <strong>di</strong> Meccanica della trazione ferroviaria<br />
Facciamo il bilancio delle forze <strong>di</strong> trazione che le ruote motrici esercitano sulla rotaia (F) con le<br />
forze che devono vincere:<br />
F = ∑ R + F ≤ f ⋅ Q tale vincolo deve essere rispettato <strong>per</strong> avere aderenza.<br />
inerzia<br />
aeq<br />
a<br />
• ∑ R = ∑ Rsistematiche<br />
+ ∑ Raccidentali<br />
= ρ sist ⋅Q<br />
+ i0<br />
⋅Q<br />
= ( ρ<br />
0 ) ( )<br />
00<br />
sist + i ⋅ Q<br />
00 a + QR<br />
dove ρ sist è la totale resistenza specifica delle resistenze sistematiche, delle resistenze<br />
accidentali considero solamente il contributo dovuto alla pendenza che è il termine<br />
dominante, con Qa eQ R in<strong>di</strong>co rispettivamente il peso aderente e quello rimorchiato, la<br />
somma <strong>di</strong> questi due termini mi da il peso totale .<br />
d<br />
dv<br />
• Finerzia = ( Ecin<br />
) = meq<br />
⋅ = meq<br />
⋅ a dove a è l’accelerazione e la massa equivalente<br />
dt<br />
dt<br />
viene ricavata dalla formula dell’energia cinetica sottostante.<br />
• Se in<strong>di</strong>chiamo con J n il momento d’inerzia della generica ruota n avremo:<br />
⎡<br />
⎤<br />
2<br />
2 2 ⎢⎣<br />
⎝ v ⎠ ⎥⎦<br />
2<br />
2<br />
ω n<br />
dove è costante e <strong>di</strong>pende unicamente dalle caratteristiche geometriche della ruota.<br />
v<br />
Valori tipici <strong>di</strong> ε sono: 10 % ÷ 12%<br />
<strong>per</strong> un locomotore singolo e 7 % ÷ 8%<br />
<strong>per</strong> un convoglio.<br />
2<br />
1 2 1<br />
2 1 2<br />
⎛ ωn<br />
⎞ 1 2<br />
1<br />
Ecin = ⋅ m ⋅ v + ∑ ⋅ J n v m J<br />
v m<br />
n n ⋅ω<br />
= ⋅ ⋅ ⎢ + ∑n<br />
n ⋅⎜<br />
⎟ ⎥ = ⋅ ⋅ ⋅<br />
eq<br />
La massa equivalente risulterà quin<strong>di</strong>: ≅ [ ( 0 , 07 ÷ 0,<br />
12)<br />
+ 1]<br />
⋅ m<br />
m eq<br />
2<br />
( 1+<br />
ε ) = ⋅ m ⋅ v<br />
⎡ m ⎤<br />
A questo punto utilizzando le seguenti grandezze: accelerazione a in ⎢ 2<br />
⎣s<br />
⎥ , il peso totale Q in<br />
⎦<br />
2 ⎡ s ⎤<br />
tonnellate, la massa in ⎢kg<br />
⋅ ⎥ e le resistenze unitarie sistematiche e accidentali (dove delle<br />
⎣ m ⎦<br />
⎡kg<br />
⎤<br />
seconde teniamo conto solo della principale cioè la pendenza) ρ , i in ⎢<br />
⎣ t ⎥ possiamo scrivere:<br />
⎦<br />
∑<br />
F inerzia sist 0 a R eq<br />
= R + F = ( ρ + i ) ⋅ ( Q + Q ) + m ⋅ a dove = m ⋅ ( 1+<br />
ε )<br />
Q[ ton]<br />
m ⋅ g<br />
= =<br />
1000<br />
1<br />
102<br />
⋅ m<br />
Si avrà dunque: = ρ + i0<br />
+ 102 ⋅ ( 1+<br />
ε )<br />
kg ]<br />
00<br />
rev. Ottobre 2006 44<br />
m eq<br />
[ ⋅ a]<br />
⋅ ( Q Q )<br />
F [ + e tale forza dovrà essere inferiore,<br />
uguale a f ⋅1000<br />
<strong>per</strong> avere aderenza.<br />
aeq ⋅Q a[<br />
ton]<br />
sist<br />
00<br />
Supponiamo ora <strong>di</strong> essere ai limiti dell’aderenza, cioè F f ⋅ ⋅1000<br />
e ricaviamo la pendenza:<br />
a<br />
R<br />
= aeq Qa