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uma chuva superior a 20 mm em até três dias antes das observações, Priestley e Taylor
(1972) propuseram que a evapotranspiração potencial seja calculada pela equação:
ETP
⎧
⎨α
=
⎩
PT
⎡ ∆ ⎤
⎢
⎣∆ + γ ⎥
⎦
L
e
( R −G)
n
⎫
⎬
⎭
[mm] (2.47)
em que α PT é um fator de ajuste, o qual tornou-se universalmente conhecido como
parâmetro de Priestley-Taylor; ∆ é a declividade da curva de pressão de vapor (kPa/°C);
γ é a constante psicrométrica (kPa/°C); R n é o saldo de radiação (MJ/m²); G é o fluxo
de calor no solo (MJ/m²) e L e é o calor latente de evaporação (MJ/kg).
O método de Priestley-Taylor é uma simplificação da aproximação de Penman-
Monteith em que as resistências aerodinâmica do solo e estomática, para o movimento
da água no sistema solo-planta-atmosfera, são representadas por um coeficiente
adimensional, α PT . Priestley e Taylor mostraram que aproximadamente 80% da taxa de
evaporação é controlada pela disponibilidade de energia radiante (R n -G), enquanto a
energia adiabática representa 21 a 22% da evaporação o que significa que α PT = 1,26,
para uma superfície coberta de vegetação, bem suprida de água e extensa. Essas
observações têm sido comprovadas por outros estudos para uma variedade de tipos de
cobertura da superfície (Monteith e Unsworth, 1990).
Vários conjuntos de dados micrometeorológicos resultam em valores de α PT entre 1,08 e
1,34, com média de 1,26. Desde então, α PT igual a 1,26 tem sido admitido como o mais
provável para estimar a evapotranspiração potencial. Alguns valores de α relatados na
literatura são apresentados na Tabela 2.4.
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