mehanika kontinuuma i reologija - Rudarsko-geološko-naftni fakultet
mehanika kontinuuma i reologija - Rudarsko-geološko-naftni fakultet
mehanika kontinuuma i reologija - Rudarsko-geološko-naftni fakultet
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2.2. Veze između unutrašnjih sila i komponenata tenzora naprezanja<br />
U analizi naprezanja služimo se često metodom presjeka. U općem se slučaju u težištu<br />
zamišljenog presjeka nekog tijela javlja dinama sila koja se sastoji od glavnog vektora sila P<br />
i vektora glavnog momenta M (slika 2.5). Pri tome se normala ravnine presjeka n podudara<br />
sa osi x. Projekcije glavnog vektora sila P u smjeru koordinatnih osi su uzdužna sila N i<br />
poprečne sile T2 i T3, a vektora glavnog momenta M , moment uvijanja (torzije) Mt i momenti<br />
savijanja M2 i M3. Na elementarnoj površini dA ucrtane su komponente naprezanja. Kako je<br />
normalno naprezanje dano izrazom<br />
dN<br />
σ 11 = ⇒ dN = σ 11dA<br />
(2.7 )<br />
dA<br />
ukupna normalna sila N dobiva se integriranjem po površini presjeka:<br />
∫ ∫ dN = ∫ ∫<br />
N =<br />
σ 11dA<br />
(2.8)<br />
A A<br />
Poprečne sile dobivaju se iz definicije posmičnog naprezanja<br />
dT<br />
τ = ⇒ dT = τ dA<br />
(2.9)<br />
dA<br />
pa integriranjem po površini presjeka dobivamo<br />
∫ ∫ dT2<br />
= ∫ ∫<br />
T =<br />
12dA<br />
2 τ (2.10)<br />
A A<br />
∫ ∫ dT3<br />
= ∫ ∫<br />
T =<br />
13dA<br />
3 τ (2.11)<br />
A A<br />
Slika 2.5<br />
9