pdf_(5,19_MB) - Allgemeine und theoretische Elektrotechnik ...
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Der Skineffekt XV<br />
Felddiffusion in den unendlichen Halbraum<br />
(8) Zum Leistungsumsatz:<br />
(F) Quadratischer Mittelwert des Flächenstroms:<br />
b<br />
�<br />
0<br />
= b� � JF �<br />
2<br />
iF i F = � J F � � e x �dy<br />
(G) Ohm‘sche Leiterverluste durch den Flächenstrom:<br />
2<br />
P = i T F<br />
T �R = i 2<br />
F<br />
= b 2 � � JF () t<br />
2<br />
2<br />
P = i T F<br />
T<br />
T<br />
T �R F<br />
� �<br />
b<br />
1<br />
� �� � S �<br />
b = b2 � � 2 2<br />
E0 2 1<br />
4 �� S � � �� � S �<br />
b<br />
�R = ��b ( )� � E0 2<br />
4 ��S Der Skineffekt XVI<br />
�<br />
T = b2 � � JF () t<br />
2<br />
Dieser Ausdruck ist identisch zur<br />
Verlustleistung � aus der Betrachtung<br />
des Diffusionsprozesses aus<br />
Folie 229 (zumal ja gilt: A F = �·b ).<br />
Felddiffusion in den unendlichen Halbraum<br />
(9) Diskussion:<br />
•� Die Verluste durch den Diffusionsvorgang entsprechen genau den<br />
Ohm‘schen Leiterverluste des Flächenstroms <strong>und</strong> werden auch als<br />
Skineffekt-Verluste bezeichnet.<br />
•� Wird anstelle der exponentiell abklingenden Stromdichte im Halbraum<br />
ein konstanter Strom (der Flächenstrom !) angesetzt, so werden in einer<br />
vom Strom durchsetzten Schicht der Dicke � S (Skin- oder Eindringtiefe)<br />
gerade die Skineffekt-Verluste umgesetzt, d.h.:<br />
P T<br />
Diffusion<br />
� �<br />
� P T<br />
Leiter<br />
2<br />
= iF 2<br />
�R = iF •� Frequenzverhalten der Oberflächenwiderstandes <strong>und</strong> der Skintiefe:<br />
�<br />
�<br />
T<br />
� �d�b � d := � S<br />
RF � f �S �1 f ZF = RF �( 1+ j)<br />
Gleichermassen ohmsch <strong>und</strong> induktiv !<br />
-230-<br />
-231-<br />
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