Vorhaben 3609S10005 - DORIS - Bundesamt für Strahlenschutz

Singuläre
Radonfreisetzungen
Die Gleichung für den eindimensionalen Radontransport entlang der Koordinaten z gegeben:
(F 1)
Dabei sind:
' D/
ε
∂C
2 ( t,
z)
∂ C(
t,
z)
∂t
= D'
∂z
2
( t,
z)
λC0
− λ C +
D = - effektive Diffusionskonstante, D - Diffusionskonstante in Luft
λ - Zerfallskonstante für Radon (=2,1e-6 s -1 )
ε - Porosität
Der Term für die Radonproduktion
λC0
dium-226-Aktivität des Materials ARa ausgedrückt werden:
mit:
(F 2)
ρ
λC
= λE
0
d Ra A
ε
ρ d - Trockendichte des Materials
Aus (F 1) resultiert unter Berücksichtigung der Randbedingungen
C ( z = 0)
= 0
C ( z → ∞)
= C
0
die Radonkonzentration als Funktion der Tiefe z:
(F 3) C(
z)
⎛ ⎛ ⎞
⎜ λ ⎞
= C ⎜ ⎟⎟
0 1−
exp
⎜ ⎜
− z
⎟⎟
⎝ ⎝ D'
⎠⎠
kann über den Emanationskoeffizienten E sowie die Ra-
Werden konvektive Prozesse einbezogen, so muss die Gleichung (F 1) um einen Konvektions-
term erweitert werden. U. a. in [4] wird die Gleichung für den eindimensionalen Radontransport
entlang der Koordinaten z unter Einbeziehung der Konvektion gegeben:
(F 4)
Dabei sind:
∂C
∂t
' v / ε
2 ( t,
z)
∂ C(
t,
z)
∂C(
t,
z)
= D'
∂z
2
− v'
∂z
( t,
z)
λC
0
− λ C +
v = - effektive Strömungsgeschwindigkeit entlang der Strömungsbahn
Datum: Seite:
20.09.2011 80/169