UNIVERSIT .. AT BONN Physikalisches Institut - Prof. Dr. Norbert ...

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©§rund2_6811_al.rzrund2_6811_al.rzHäfigkeit9000IDEntriesMeanRMSUDFLW¡OVFLW101138161-0.6894E-040.3176E-020.0000.000Häfigkeit6000IDEntriesMeanRMSUDFLW¡OVFLW1021381610.3056E-030.5324E-020.0000.000ALLCHAN0.3816E+05ALLCHAN0.3816E+0575.59 / 51468. / 13¨8000¢ConstantMean9187.-0.8260E-04¢Constant5811.Mean 0.2698E-03£Sigma0.3360E-02£Sigma0.5045E-02¦50007000§60004000¦5000¥30004000¥30002000200010001000¤0-0.02 -0.01 00.01¤0.02¤0-0.02 -0.01 00.01¤0.02Residuum Detektor 1 x ∈µm∉Residuum Detektor 2 x ∈µm∉Abbildung 6.2: Residuum für TeleskopEbene 1 in x-RichtungAbbildung 6.3: Residuum für TeleskopEbene 2 in x-Richtungrund2_6811_al.rzrund2_6811_al.rzHäfigkeit¨8000IDEntriesMeanRMS1061346600.1431E-040.3319E-02Häfigkeit¦5000IDEntriesMeanRMS107134660-0.8107E-040.5828E-02UDFLW0.000UDFLW0.000¡OVFLW0.000¡OVFLW0.000ALLCHAN0.3466E+05ALLCHAN0.3466E+057000¢Constant32.80 / 57875.¢Constant850.2 / 134803.Mean 0.1839E-04Mean-0.1134E-03£Sigma0.3595E-02£Sigma0.5641E-024000§6000¦5000¥300040002000¥3000200010001000¤0-0.02 -0.01 00.01¤0.02¤0-0.02 -0.01 00.01¤0.02Residuum Detektor 1 y ∈µm∉Residuum Detektor 2 y ∈µm∉Abbildung 6.4: Residuum für TeleskopEbene 1 in y-RichtungAbbildung 6.5: Residuum für TeleskopEbene 2 in y-Richtung75
6.3 DatennahmeDie in dieser Arbeit analysierten Daten wurden in den Teststrahlperioden im Mai1999 und im Juni 1999 genommen. Während einer Teststrahlperiode werden die Datennicht an einem Stück genommen, sondern in einzelne Abschnitte ( ”runs“) unterteilt. Ein” run“ besteht im allgemeinen aus 100.000 bis 200.000 Ereignissen. Zwischen den ” runs“können die Parameter wie Winkel oder Position verändert, sowie die zu testendenDetektoren gewechselt werden. Tabelle 6.2 listet die einzelnen Detektoren auf, die imMai und Juni 99 im Teststrahl waren. Hervorgehoben sind die Detektoren, die in dieserArbeit betrachtet werden.6.4 AnalyseZur Analyse der Teststrahldaten müssen zunächst die Daten des Teleskops verarbeitetwerden. Dafür existiert in der <strong>AT</strong>LAS-Pixel Kollaboration ein FORTRAN-Programm.Dieses Programm ermittelt die rauschenden bzw. toten Streifen, berechnet die η-Werte(siehe unten) und die Alignierungsdaten.Zur Ermittlung der toten bzw. rauschenden Streifen werden alle Treffer auf jedemStreifen gezählt. Ein Treffer auf einem Streifen ist definiert durch den Vergleich desKanalwertes des Streifens mit einer voreingestellten Schwelle. Die Schwelle läßt sichfür jedes Streifenmodul einzeln einstellen. Sind auf einem Streifen in mehr als 5 % allerEreignisse ein Treffer, dann wird der Streifen als rauschend markiert.Die Ortsrekonstruktion der Streifendetektoren geschieht mit Hilfe der η-Verteilung([26]). Der η-Wert berechnet sich wie folgt:η :=Q LQ L + Q R(6.1)Q L , Q R sind dabei die Ladungen des linken bzw. rechten Nachbarstreifen zu dem Streifenmit der höchsten Ladung in einem Cluster. Die η Werte liegen zwischen 0 und 1,und sind ein Maß für den Durchtrittsort des Teilchens zwischen diesen beiden Streifen.Wenn man von einer Gleichverteilung der Eintrittsorte ausgeht, kann man aus derHäufigkeitsverteilung der vorkommenden η Werte den Zusammenhang zwischen η unddem Abstand x des Eintrittsortes von dem jeweils rechten Streifen berechnen.x(η) = d N 0∫ η0dNdη ′ dη′ (6.2)d ist der Abstand der Auslesestreifen, N 0 die Gesamtzahl der ausgelesenen Streifen.Eine typische η-Verteilung ist in Abbildung 6.7 gezeigt.76
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5.2 Photo des ”Blue-Boards“. De
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Kapitel 1EinleitungAnfang der achtz
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Kapitel 2HalbleiterdetektorenDer Na
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-dE/dx [keV/µm]21.81.61.41.2-dE/dx
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- +- +- +P------+++N++++ -+ -+ -Pρ
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dotierten n-Bereich ausdehnt. Daher
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¡X1X2Y1Y2Abbildung 2.7: Doppeltref
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Kapitel 3Das ATLAS-ExperimentDas AT
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Abbildung 3.2: Wirkungsquerschnitte
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¡¢¡Signal significanceH → γ
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Teil ( ”Barrelbereich“) sowie a
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3.3.2 Das KalorimetersystemDas Kalo
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ten leicht verdreht (40 mrad) aufei
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Seite 38 und 39: intrinsische Auflösung (µm ) Grö
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Seite 46 und 47: Die wichtigsten vier Eigenschaften
Seite 48 und 49: 4.2.3 Design-VariantenDa die versch
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