Johann Georg Wäsle - Lehrstuhl für Thermodynamik - TUM

Vorhersage von Verbrennungslärm
angegeben. Schlussendlich gibt Strahle an, dass Vcoh ∝ O(l 3 t ) entspricht.5 In
einer weiteren Veröffentlichung nennt Strahle [83] wiederum
Vcoh = δL · l 2
t
(2.48)
aus Gl. 2.47 mit n = 2, weist allerdings darauf hin, dass es sich hier um
einen Spezialfall handelt. Fasst man die Arbeiten von Strahle zusammen, wird
schnell deutlich, wie unsicher die Vorstellungen von der Natur des Kohärenzvolumens
gewesen sind.
Hassan [21] schlägt als charakteristische Länge
lq = (δL · D) 1/2
(2.49)
vor, also ein quadratisches Mittel aus Düsendurchmesser und laminarer
Flammendicke.
Der Gruppe um Kok [36–38] gelingt eine Reproduktion ihrer Experimente nur,
indem als Längenmaß der Brennkammerdurchmesser mit l q = 100mm [36]
gewählt wurde, obwohl im theoretischen Ansatz das integrale Längenmaß
enthalten ist. Dieser Wert weicht erheblich von den integralen Längenmaßen
ab, die sich aus [36] zu lt = 4.8...6.5mm bestimmen lassen. 6
Einen besonders wichtigen Beitrag zur Bestimmung der Kohärenz der Wärmefreisetzung
leisteten Boineau et al. [4,5], indem sie erstmals das Kohärenzvolumen
direkt experimentell bestimmten. Dabei wurde die Lichtemission
der C H ∗ -Radikale mit Hilfe eines traversierten und eines orstfesten Photomultipliers
erfasst und korreliert. Unter der Annahme, dass die Lichtemission
mit der Wärmefreisetzung korreliert, gelang Boineau et al. die Bestimmung
eines Wärmefreisetzungslängenmaßes. Es wird keine Angabe über die Form
des Kohärenzvolumens gemacht. Stattdessen wird der Korrelationskoeffizient
über das Flammenvolumen aufintegriert. Eine Gaußfunktion beschreibt den
Verlauf des Korrelationskoeffizienten über dem Separationsabstand r der bei-
5 Folglich ist n = 3, obwohl das zuvor ausgeschlossen war.
6 Siehe Tabelle 3.2 dort.
32