20Простейшей квантовой системой является q-бит, т.е. система с 2-мернымгильбертовым (комплексным) пространством векторов состояний C 2 . Физи<strong>ч</strong>ескойсистемой такого рода является внутренний момент (спин) электрона илиполяризационные степени свободы фотона. Множество состояний (пространстволу<strong>ч</strong>ей) такой системы может быть отождествлено со сферой S 2 . Нормированныевектора такой системы образуют S 3 (см. курс лекций [8]).Наряду с полным описанием состояния квантовой системы, осуществляемомпосредством вектора состояния ψ или, <strong>ч</strong>то то же самое, оператора ˆP ψ , можно ввестистатисти<strong>ч</strong>еское (в смысле неполноты знания определенных наблюдаемых) описаниес помощью ансамблей, аналоги<strong>ч</strong>ное соответствующему понятию в класси<strong>ч</strong>еской(статисти<strong>ч</strong>еской) механике. Смысл такого описания наглядно проявляется прирассмотрении приготовления, к примеру, состояний с заданным импульсом с помощьютермоэмиссии. Каждая из эмитированных <strong>ч</strong>астиц (напр. электронов) будет находитсяв собственном состоянии оператора импульса. Однако, в силу большого <strong>ч</strong>исластепеней свободы термостата (“пе<strong>ч</strong>ки“, катода и т.д.), весь ансамбль эмитированных<strong>ч</strong>астиц характеризуется некоторым распределением импульсов (в состоянии тепловогоравновесия - максвелловским). Под ансамблем здесь понимается совокупностьбольшого <strong>ч</strong>исла одинаковых систем, находящихся в одинаковых условиях, которыетем не менее не позволяют определить то<strong>ч</strong>ное микроскопи<strong>ч</strong>еское состояние.Иными словами, данным условиям соответствует много микроскопи<strong>ч</strong>еских состояний.Задание ансамбля вклю<strong>ч</strong>ает определение статисти<strong>ч</strong>еского веса с которым данноемикросостояние, определяемое вектором состояния (волновой функцией), входит вансамбль. Непосредственно из этого следует, <strong>ч</strong>то оператор, аналоги<strong>ч</strong>ный ˆP ψ , в данномслу<strong>ч</strong>ае в имеет вид:ˆρ = ∑ np n ˆPψn (2.6)p n ≥ 0 ,∑p n = 1Оператор (2.6) называется статисти<strong>ч</strong>еским оператором или матрицей плотности.Здесь p n есть стат. вес состояния | ψ n 〉 в ансамбле. Понятно, <strong>ч</strong>то в <strong>ч</strong>астном слу<strong>ч</strong>ае p n =1, мы приходим к наиболее полному описанию квантовой системы. Такие состоянияназываются <strong>ч</strong>истыми. В общем слу<strong>ч</strong>ае (2.6) представляет смешанное состояние,и согласно (2.6) матрица плотности представляется как “среднее взвешенное“n
21проекционных операторов <strong>ч</strong>истых состояний, представленных в ансамбле.Геометри<strong>ч</strong>ески <strong>ч</strong>истые и смешанные состояния образуют выпуклое тело (для q-бита- это шар), граница которого - S 2 представлена <strong>ч</strong>истыми, а внутренность - смешаннымисостояниями. В базисе состояний {| φ n 〉} стат. оператор <strong>ч</strong>истого состояния| ψ 〉 = ∑ nc n | φ n 〉имеет вид:ˆP ψ = | ψ〉 〈 ψ | = ∑ n,mc ∗ n c m | φ m 〉〈 φ n | (2.7)2.2. Зада<strong>ч</strong>иЗада<strong>ч</strong>а 2.<strong>1.</strong> Состояние поляризации фотона описывается вектором состояния:| ψ 〉 = c x | x 〉 + c y | y 〉 , (2.8)где | x 〉 , | y 〉 - вектора состояний, представляющие линейные поляризации вдольсоответствующих осей. Определите вероятность наблюдения циркулярной поляризации(левой и правой) в таком состоянии.Решение. Искомые вероятности определяются согласно проекционному постулату II:p ± = | 〈 ± | ψ〉 | 2Базисные вектора циркулярных поляризаций определяются как:| ± 〉 = 1 √2(| x 〉 ± i | y 〉) .Аналоги<strong>ч</strong>но, исходный базис выражается <strong>ч</strong>ерез базис | ± 〉 следующим образом:В результате полу<strong>ч</strong>им:| x 〉 = √ 1 (| + 〉 + | − 〉) ⇒ 〈 ± | x〉 = √ 12 2| y 〉 = 1i √ 1(| + 〉 − | − 〉) ⇒ 〈 ± | y〉 = ±2 i √ 2 .p ± = 1 2 | c x ± i c y | 2Зада<strong>ч</strong>а 2.2. Запишите оператор ортогональной проекции на состояние (2.8) в базисе| x 〉 , | y 〉.