Fases geométricas en sistemas mecánicos - Departamento de ...
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nos interesa recordar, <strong>en</strong> esta introducción, aquellos <strong>en</strong> los que las fuerzas mecánicam<strong>en</strong>te<br />
<strong>de</strong>sconocidas son fuerzas asociadas a vínculos cinemáticos holónomos y D’Alambertianos.<br />
En este caso, la información correspondi<strong>en</strong>te a la <strong>de</strong>scripción explícita <strong>de</strong> las fuerzas<br />
<strong>de</strong> vínculo queda reemplazada por:<br />
• Vínculos cinemáticos: que consist<strong>en</strong> <strong>en</strong> el conocimi<strong>en</strong>to, a priori, <strong>de</strong> ciertas carac-<br />
terísticas <strong>geométricas</strong> o analíticas <strong>de</strong>l movimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong>l sistema, es <strong>de</strong>cir, propieda<strong>de</strong>s<br />
<strong>de</strong> las curvas ri(t) y ˙ri(t). Ej: ri(t) = cte para todo t, i.e. la partícula i se mueve<br />
restringida a un círculo.<br />
• Hipótesis sobre las fuerzas <strong>de</strong> vínculo: que consist<strong>en</strong> <strong>en</strong> suposiciones cualitativas<br />
sobre la geometría <strong>de</strong> las fuerzas3 F V in<br />
i<br />
que implem<strong>en</strong>tan las anteriores restricciones<br />
cinemáticas. Ej: F V in<br />
i es c<strong>en</strong>tral, es <strong>de</strong>cir, paralela al vector ri(t) a todo t.<br />
Entre las varias combinaciones <strong>de</strong> vínculos cinemáticos y <strong>de</strong> las correspondi<strong>en</strong>tes<br />
hipótesis sobre las fuerzas <strong>de</strong> vínculo, citaremos la sigui<strong>en</strong>te, que permite <strong>de</strong>scribir una<br />
vasta clase <strong>de</strong> <strong>sistemas</strong> <strong>mecánicos</strong>: los vínculos son holónomos y las fuerzas satisfac<strong>en</strong> el<br />
usualm<strong>en</strong>te llamado principio <strong>de</strong> D’Alambert 4 . Un conjunto <strong>de</strong> vínculos cinemáticos se dice<br />
holónomo si éstos consist<strong>en</strong> <strong>en</strong> la restricción <strong>de</strong> la curva c(t), que <strong>de</strong>scribe la dinámica <strong>en</strong><br />
R 3N , a yacer <strong>en</strong> una subvariedad difer<strong>en</strong>ciable Q ↩→ R 3N . Es <strong>de</strong>cir, sabemos a priori que<br />
c(t) ∈ Q ∀t.<br />
Por otro lado, el principio <strong>de</strong> D’Alambert dice que las fuerzas <strong>de</strong> vínculo que hac<strong>en</strong><br />
que el sistema se restrinja a Q, p<strong>en</strong>sadas como campos <strong>en</strong> R 3 y dispuestas una tras la otra<br />
a fin <strong>de</strong> formar un vector (F<br />
V in<br />
1<br />
(q), F<br />
V in<br />
2<br />
(q), F<br />
V in<br />
3<br />
(q), ...) <strong>de</strong> R 3N , son ortogonales a los<br />
espacios tang<strong>en</strong>tes TqQ ↩→ R 3N para todo q ∈ Q. En otras palabras, estas fuerzas no hac<strong>en</strong><br />
trabajo virtual sobre el sistema. Explícitam<strong>en</strong>te, si (vi) ∈ R 3N es un vector tang<strong>en</strong>te a Q <strong>en</strong><br />
un punto q cualquiera<br />
<br />
F<br />
i<br />
V in<br />
i<br />
(q) · vi = 0.<br />
3 Estas fuerzas <strong>de</strong> vínculo pued<strong>en</strong> ser una combinación <strong>de</strong> fuerzas internas y externas al sistema.<br />
4 Es importante observar que, <strong>en</strong> otros contextos, el mismo nombre se utiliza para hacer refer<strong>en</strong>cia a otro<br />
principio más g<strong>en</strong>eral.<br />
3