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Fases geométricas en sistemas mecánicos - Departamento de ...

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Llamemos Q al espacio <strong>de</strong> configuraciones, vistas <strong>de</strong>s<strong>de</strong> un sistema <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia<br />

con orig<strong>en</strong> <strong>en</strong> el c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa, <strong>de</strong> un sistema <strong>de</strong> N−partículas o <strong>de</strong> un cuerpo ext<strong>en</strong>dido.<br />

En consecu<strong>en</strong>cia, o bi<strong>en</strong> Q = R3N−3 , o bi<strong>en</strong> Q es una subvariedad d<strong>en</strong>tro <strong>de</strong>l conjunto<br />

<strong>de</strong> embeddings q : B ⊂ R3 −→ R3 cuyo c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa MrCM = <br />

dm(x) q(x) = 0<br />

se <strong>en</strong>cu<strong>en</strong>tra <strong>en</strong> el oríg<strong>en</strong> coord<strong>en</strong>ado. En la expresión anterior, B d<strong>en</strong>ota una forma <strong>de</strong><br />

refer<strong>en</strong>cia para el cuerpo ext<strong>en</strong>dido, dm(x), x ∈ B la correspondi<strong>en</strong>te d<strong>en</strong>sidad <strong>de</strong> masa y<br />

M = <br />

B dm(x) la masa total. En ambos casos, la acción usual <strong>de</strong> SO(3) sobre R3 da orig<strong>en</strong><br />

a una acción natural <strong>de</strong> SO(3) sobre Q. Dicha acción resulta ser libre sobre<br />

Q0 = Q − Q1D,<br />

si<strong>en</strong>do Q1D el conjunto <strong>de</strong> puntos <strong>de</strong> Q que repres<strong>en</strong>tan configuraciones <strong>en</strong> las cuales todas<br />

las partículas <strong>de</strong>l sistema, o bi<strong>en</strong>, todo el cuerpo ext<strong>en</strong>dido, están cont<strong>en</strong>idos <strong>en</strong> una recta.<br />

Por <strong>en</strong><strong>de</strong>,<br />

Q0 π → Q0/SO(3)<br />

<strong>de</strong>fine un fibrado SO(3)−principal cuya base B = Q0/SO(3) es llamada, usualm<strong>en</strong>te, espa-<br />

cio <strong>de</strong> formas.<br />

En ambos casos, el <strong>de</strong> un sistema <strong>de</strong> partículas y el <strong>de</strong> un cuerpo ext<strong>en</strong>dido,<br />

la variedad Q0 (asi como Q) posee una estructura Riemanniana que es inducida por el<br />

producto escalar usual <strong>en</strong> R 3 . Entonces, existe una conexión principal natural <strong>en</strong> el fibrado<br />

Q0 π → Q0/SO(3), que queda <strong>de</strong>finida al elegir, como subespacios horizontales <strong>de</strong>l tang<strong>en</strong>te,<br />

los complem<strong>en</strong>tos ortogonales <strong>de</strong> los subespacios verticales con respecto a esta métrica.<br />

Usualm<strong>en</strong>te, dicha conexión <strong>en</strong> Q0 π → Q0/SO(3) es llamada conexión mecánica.<br />

Notación: De aquí <strong>en</strong> más,<br />

• S d<strong>en</strong>otará un sistema <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia inercial dado,<br />

• CM(t) d<strong>en</strong>otrará un sistema <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia con oríg<strong>en</strong> <strong>en</strong> el c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa rCM(t)<br />

<strong>de</strong>l cuerpo a cada t y con ejes constantem<strong>en</strong>te paralelos a los <strong>de</strong> S,<br />

• mediante CM(t) d<strong>en</strong>otaremos cualquier sistema <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia con oríg<strong>en</strong> <strong>en</strong> el<br />

c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa y cuyos ejes estén (posiblem<strong>en</strong>te) rotando con respecto a los <strong>de</strong><br />

CM(t).<br />

Observación 2.2.1. (Sistemas <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia) Po<strong>de</strong>mos p<strong>en</strong>sar que un punto q0 ∈ Q0 sobre<br />

la forma (abstracta) π(q0) = b0 ∈ Q0/SO(3) repres<strong>en</strong>ta la configuración <strong>de</strong> un cuerpo con<br />

B<br />

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