Fases geométricas en sistemas mecánicos - Departamento de ...
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Ejemplo 2.2.2. (<strong>de</strong> la nave espacial) Para el cuerpo <strong>de</strong>formable dado por una nave espacial,<br />
el sistema <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia S(t) pue<strong>de</strong> consistir <strong>en</strong> un sistema <strong>de</strong> ejes fijos a alguna parte <strong>de</strong> la<br />
nave o bi<strong>en</strong> el que provee un astronauta que se <strong>en</strong>cu<strong>en</strong>tra d<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> la nave.<br />
Observación 2.2.3. (Fuerzas mecánicas) Aunque algunas fuerzas <strong>de</strong> la naturaleza no<br />
satisfac<strong>en</strong> el principio <strong>de</strong> acción-reacción fuerte (v.g. las fuerzas electromagnéticas), la<br />
mayoría <strong>de</strong> las fuerzas mecánicas sí lo hac<strong>en</strong>.<br />
Observación 2.2.4. (Refer<strong>en</strong>cia <strong>en</strong> el CM) Siempre po<strong>de</strong>mos tomar el S(t) = CM(t)<br />
(recordar nuestra notación 2.2.1) con orig<strong>en</strong> <strong>en</strong> el c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa a todo tiempo. Conse-<br />
cu<strong>en</strong>tem<strong>en</strong>te, éste es el caso que consi<strong>de</strong>raremos <strong>en</strong> lo que resta <strong>de</strong>l capítulo. Ver también<br />
la discusión que cierra esta sección.<br />
Observación 2.2.5. (Energía no conservada) El tipo <strong>de</strong> vínculos <strong>de</strong>p<strong>en</strong>di<strong>en</strong>tes <strong>de</strong>l tiempo<br />
que consi<strong>de</strong>ramos llevan a que, <strong>en</strong> g<strong>en</strong>eral, la <strong>en</strong>ergía cinética no se conserve, ya que la<br />
<strong>de</strong>formación está implem<strong>en</strong>tada por fuerzas <strong>de</strong> vínculo que <strong>de</strong>p<strong>en</strong>d<strong>en</strong> <strong>de</strong> t y que pued<strong>en</strong><br />
hacer trabajo sobre el sistema.<br />
El problema <strong>de</strong>l cuerpo auto-<strong>de</strong>formante consiste <strong>en</strong> <strong>en</strong>contrar la curva R(t) <strong>en</strong><br />
SO(3) para la cual la configuración<br />
23<br />
c(t) = R(t) · d0(t) (2.2)<br />
<strong>en</strong> Q0 satisface que el correspondi<strong>en</strong>te mom<strong>en</strong>to angular espacial con respecto a CM(t) es<br />
conservado. Éste pue<strong>de</strong> ser, también, visto como un problema <strong>de</strong> reconstrucción ([15]) para<br />
la rotación R(t) a partir <strong>de</strong>l dato ˜c(t).<br />
Cerramos esta sección con algunas observaciones sobre el significado y la medición<br />
<strong>de</strong> d0(t). En primer lugar, quisieramos resaltar el hecho <strong>de</strong> que la curva d0(t) es un dato<br />
inicial físicam<strong>en</strong>te natural al problema. Para ilustrar este hecho, supongamos que queremos<br />
<strong>de</strong>scribir el movimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong> una nave espacial (o <strong>de</strong> un satélite) cuando algui<strong>en</strong> está reor-<br />
d<strong>en</strong>ando los muebles <strong>de</strong>s<strong>de</strong> d<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> la misma (o cuando el satélite está <strong>de</strong>splegando una<br />
ant<strong>en</strong>a). Previo al <strong>de</strong>spegue, <strong>en</strong> el laboratorio, un ing<strong>en</strong>iero pue<strong>de</strong> fijar el satélite al piso y<br />
<strong>en</strong>sayar la misma <strong>de</strong>formación que t<strong>en</strong>drá lugar <strong>en</strong> el espacio. El cuerpo, <strong>en</strong> esta situación,<br />
no rota por estar fijo al suelo, pero la posición <strong>de</strong> cada una <strong>de</strong> sus partes pue<strong>de</strong> ser medida<br />
como función <strong>de</strong>l tiempo t <strong>de</strong>s<strong>de</strong> un sistema <strong>de</strong> refer<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> laboratorio. Luego, la posición<br />
<strong>de</strong>l c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa pue<strong>de</strong> ser establecidad para todo t y, con ella, la posición <strong>de</strong> cada parte<br />
<strong>de</strong>l cuerpo con respecto a un sistema CM(t) que, a cada t, está fijo al c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa.