Fases geométricas en sistemas mecánicos - Departamento de ...
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sante o útil al estudio <strong>de</strong>l sistema físico subyac<strong>en</strong>te. Lo que vuelve relevante a una fórmula<br />
<strong>de</strong> fases no es sólo el hecho <strong>de</strong> que la fase geométrica no <strong>de</strong>p<strong>en</strong>da <strong>de</strong> la velocidad con que<br />
la curva paramétrica sea recorrida sino, también, que la conexión <strong>en</strong>contrada sea tal que<br />
la fase dinámica correspondi<strong>en</strong>te admita una expresión simple y cerrada <strong>en</strong> términos <strong>de</strong><br />
(algunas <strong>de</strong>) las magnitu<strong>de</strong>s físicas asociadas al sistema, tales como la <strong>en</strong>ergía y/o tiempos<br />
característicos. El ejemplo sigui<strong>en</strong>te 1.4.3 ilustra claram<strong>en</strong>te esta observación.<br />
En los <strong>sistemas</strong> <strong>mecánicos</strong> que consi<strong>de</strong>raremos <strong>en</strong> los capítulos 2 y 3, las fórmulas<br />
<strong>de</strong> fases <strong>de</strong> reconstrucción resultan relevantes al estudio <strong>de</strong> la dinámica <strong>de</strong> dichos <strong>sistemas</strong><br />
al establecer relaciones analíticas <strong>en</strong>tre la configuración total (la fase total) <strong>de</strong> éstos a<br />
ciertos tiempos dinámicam<strong>en</strong>te <strong>de</strong>finidos y la geometría <strong>de</strong> curvas soluciones intermedias y<br />
más simples (la fase geométrica) y la integral temporal <strong>de</strong> la <strong>en</strong>ergía cinética y/o <strong>de</strong> otras<br />
magnitu<strong>de</strong>s cinemáticas <strong>de</strong>l sistema (la fase dinámica).<br />
Ejemplo 1.4.3. (Fase <strong>de</strong>l cuerpo rígido [19]) Como es sabido ([11, 1, 3]), un cuerpo rígido<br />
libre rota alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong> su c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong> masa <strong>de</strong> manera que su mom<strong>en</strong>to angular (espacial) J ∈<br />
R 3 se manti<strong>en</strong>e constante. Si R(t) es la rotación que lleva al cuerpo <strong>de</strong>s<strong>de</strong> su configuración<br />
inicial a la correspondi<strong>en</strong>te al tiempo t, <strong>de</strong>fini<strong>en</strong>do el mom<strong>en</strong>to angular relativo al cuerpo<br />
como Π(t) = R −1 (t)J, <strong>en</strong>tonces la conservación <strong>de</strong>l mom<strong>en</strong>to espacial se traduce <strong>en</strong> las<br />
ecuaciones <strong>de</strong> Euler para Π(t). Las correspondi<strong>en</strong>tes soluciones son, típicam<strong>en</strong>te, periódicas<br />
y <strong>de</strong>scrib<strong>en</strong> curvas cerradas <strong>en</strong> una esfera <strong>en</strong> R 3 . Una vez conocida esta solución Π(t) para<br />
el mom<strong>en</strong>to angular referido al cuerpo, la rotación R(t) que <strong>de</strong>scribe la evolución espacial<br />
<strong>de</strong>l cuerpo pue<strong>de</strong> ser reconstruida ([15]) a partir <strong>de</strong> ésta. Los <strong>de</strong>talles <strong>de</strong> este proceso<br />
<strong>de</strong> reconstrucción pued<strong>en</strong> <strong>en</strong>contrarse <strong>en</strong> el capítulo 2. A continuación, id<strong>en</strong>tificamos los<br />
elem<strong>en</strong>tos inher<strong>en</strong>tes a la pres<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> fases <strong>geométricas</strong> m<strong>en</strong>cionados más arriba d<strong>en</strong>tro <strong>de</strong><br />
este ejemplo <strong>en</strong> particular.<br />
Cuando la curva Π(t) completa un período (la curva base cerrada y conocida),<br />
transcurrido un tiempo T , la <strong>de</strong>finición misma <strong>de</strong> Π <strong>en</strong> términos <strong>de</strong>l mom<strong>en</strong>to conservado<br />
nos dice que la posición <strong>de</strong>l cuerpo rígido (el total <strong>de</strong> las variables <strong>de</strong>l sistema) <strong>de</strong>be ser la<br />
inicial a m<strong>en</strong>os <strong>de</strong> una rotación alre<strong>de</strong>dor <strong>de</strong> la dirección <strong>de</strong>l mom<strong>en</strong>to constante (la fase<br />
total ∆g ∈ G = U(1)). En [19], Montgomery <strong>de</strong>riva la sigui<strong>en</strong>te fórmula <strong>de</strong> fases para el<br />
ángulo θ <strong>de</strong> dicha rotación o fase <strong>de</strong>l cuerpo rígido<br />
θ = −Ω + 2ET<br />
J ,<br />
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