Fases geométricas en sistemas mecánicos - Departamento de ...
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Algunos <strong>de</strong> los grados <strong>de</strong> libertad están si<strong>en</strong>do controlados: la evolución <strong>de</strong>l<br />
sistema c(t) yace <strong>en</strong> una variedad Q y, a<strong>de</strong>más, todo punto <strong>de</strong> la trayectoria ti<strong>en</strong>e un<br />
<strong>en</strong>torno coord<strong>en</strong>ado, con coord<strong>en</strong>adas {bl, gk}, l = 1...KB y k = 1...(dimQ − KB), <strong>en</strong><br />
el que<br />
c(t) ≡ {b 0 l (t), gk(t)},<br />
si<strong>en</strong>do b0 l (t) funciones dadas y conocidas a priori <strong>de</strong>l tiempo.<br />
La i<strong>de</strong>a que subyace a este tipo <strong>de</strong> vínculos es la <strong>de</strong> que KB <strong>de</strong> los grados <strong>de</strong> libertad<br />
<strong>de</strong>l sistema, una vez restringido a Q, están si<strong>en</strong>do controlados <strong>de</strong> alguna manera tal que<br />
nos permite conocer el resultado cinemático <strong>de</strong> dicho control. El problema <strong>de</strong> <strong>en</strong>contrar la<br />
evolución completa <strong>de</strong> este sistema se reduce, <strong>en</strong>tonces, al <strong>de</strong> <strong>en</strong>contrar la dinámica <strong>de</strong> las<br />
restantes variables gk(t).<br />
En el espíritu <strong>de</strong> la sección anterior, <strong>de</strong>searíamos po<strong>de</strong>r plantear completam<strong>en</strong>te el<br />
problema sin necesidad <strong>de</strong> conocer cuantitativam<strong>en</strong>te la mecánica <strong>de</strong> las fuerzas <strong>de</strong> vínculo<br />
(o control) que están implem<strong>en</strong>tando la parte conocida <strong>de</strong>l movimi<strong>en</strong>to. En otras palabras,<br />
<strong>de</strong>beremos incluir una hipótesis dinámica, análoga a la <strong>de</strong> D’Alambert, que complete la<br />
anterior información cinemática, a fin <strong>de</strong> trabajar con un problema bi<strong>en</strong> planteado.<br />
En los capítulos sigui<strong>en</strong>tes, asumiremos que Q ti<strong>en</strong>e una estructura geométrica<br />
particular (la <strong>de</strong> fibrado G−principal) y que tanto la <strong>de</strong>scomposición <strong>en</strong> grados <strong>de</strong> libertad<br />
controlados y no-controlados, como la geometría <strong>de</strong> las fuerzas <strong>de</strong> control, son compatibles<br />
con ella. Esto nos permitirá plantear completa y geométricam<strong>en</strong>te el problema <strong>de</strong> <strong>en</strong>contrar<br />
los restantes gk(t) y, <strong>de</strong> este modo, el <strong>de</strong> <strong>en</strong>contrar la dinámica total <strong>de</strong>l sistema bajo estudio.<br />
Es más, seremos capaces <strong>de</strong> caracterizar g<strong>en</strong>éricam<strong>en</strong>te las soluciones <strong>de</strong> un tal sistema al<br />
<strong>de</strong>ducir fórmulas <strong>de</strong> fases <strong>de</strong> reconstrucción para los gk(t).<br />
1.2 Mecánica Lagrangiana<br />
Recor<strong>de</strong>mos, <strong>en</strong> primer lugar, que si Q es una variedad difer<strong>en</strong>cial <strong>de</strong> dim<strong>en</strong>sión n,<br />
un sistema <strong>de</strong> coord<strong>en</strong>adas (q i ) <strong>de</strong>finido <strong>en</strong> un <strong>en</strong>torno coord<strong>en</strong>ado U <strong>de</strong> Q induce una base<br />
<strong>en</strong> cada espacio tang<strong>en</strong>te TqQ para cada q ∈ U. Esta base está formada por los vectores ∂<br />
∂q i<br />
tang<strong>en</strong>tes a las curvas coord<strong>en</strong>adas.<br />
D<strong>en</strong>otamos al fibrado tang<strong>en</strong>te T Q, que es una variedad difer<strong>en</strong>cial <strong>de</strong> dim<strong>en</strong>sión<br />
2n y ti<strong>en</strong>e coord<strong>en</strong>adas (q i , v i ) sobre <strong>en</strong>tornos coord<strong>en</strong>ados <strong>de</strong> la forma TUQ := <br />
q∈U TqQ,<br />
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