Fases geométricas en sistemas mecánicos - Departamento de ...
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Resum<strong>en</strong><br />
<strong>Fases</strong> <strong>geométricas</strong> <strong>en</strong> <strong>sistemas</strong> <strong>mecánicos</strong><br />
por<br />
Alejandro Cabrera<br />
Doctor <strong>en</strong> Ci<strong>en</strong>cias área Matemática<br />
Universidad Nacional <strong>de</strong> La Plata<br />
Profesor Jorge Solomin, Director<br />
Esta tesis está <strong>de</strong>dicada al estudio <strong>de</strong> fases <strong>geométricas</strong> <strong>en</strong> <strong>sistemas</strong> <strong>mecánicos</strong><br />
clásicos y cuánticos.<br />
En primer lugar, estudiamos el movimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong> cuerpos que rotan con mom<strong>en</strong>to<br />
angular no nulo y que se auto-<strong>de</strong>forman, cuando la forma es una función conocida <strong>de</strong>l<br />
tiempo. Como ocurre para un cuerpo rígido, el mom<strong>en</strong>to angular relativo al c<strong>en</strong>tro <strong>de</strong><br />
masa, visto <strong>de</strong>s<strong>de</strong> un sistema rotante, <strong>de</strong>scribe una curva <strong>en</strong> una esfera pero, <strong>en</strong> este caso,<br />
obe<strong>de</strong>ce una ecuación no-autónoma y más complicada. Mostramos que, cuando esta curva<br />
es cerrada y simple <strong>en</strong> un intervalo ∆T , la ori<strong>en</strong>tación espacial <strong>de</strong>l cuerpo que se <strong>de</strong>forma<br />
queda completam<strong>en</strong>te caracterizada por un ángulo o fase θM. Derivamos, a<strong>de</strong>más, una<br />
fórmula para este ángulo que g<strong>en</strong>eraliza la conocida fórmula <strong>de</strong> R. Montgomery para la<br />
fase <strong>de</strong>l cuerpo rígido. Aplicamos, luego, estas técnicas a ejemplos concretos, obt<strong>en</strong>i<strong>en</strong>do<br />
resultados analíticos sobre el movimi<strong>en</strong>to <strong>de</strong> cuerpos que se <strong>de</strong>forman.<br />
Seguidam<strong>en</strong>te, se lleva a cabo un estudio <strong>de</strong>tallado <strong>de</strong> <strong>sistemas</strong> <strong>mecánicos</strong> que<br />
g<strong>en</strong>eralizan el caso antes m<strong>en</strong>cionado. Asumimos que el espacio <strong>de</strong> configuraciones es un<br />
fibrado principal Q −→ Q/G y que los grados <strong>de</strong> libertad correspondi<strong>en</strong>tes a la base están<br />
si<strong>en</strong>do controlados. Consi<strong>de</strong>ramos, a<strong>de</strong>más, que el movimi<strong>en</strong>to completo <strong>de</strong>l sistema se<br />
induce <strong>de</strong>s<strong>de</strong> el <strong>de</strong> la base <strong>de</strong>bido a la pres<strong>en</strong>cia <strong>de</strong> vínculos no-holónomos. Mostramos que<br />
la solución pue<strong>de</strong> ser factorizada <strong>en</strong> una parte dinámica y otra geométrica. En particular,<br />
<strong>en</strong> circunstancias cinemáticam<strong>en</strong>te favorables, la parte dinámica admite una factorización<br />
adicional, ya que pue<strong>de</strong> ser reconstruida a partir <strong>de</strong> una solución intermedia para el mom<strong>en</strong>to<br />
(referido al cuerpo), lo que da como resultado una fórmula <strong>de</strong> fases <strong>de</strong> reconstrucción. Los<br />
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