CAPÍTULO 7. Cuerpo rígido - Biblioteca
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<strong>Cuerpo</strong> <strong>rígido</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
Solución.<br />
En la figura vemos que la fuerza F se aplica a una<br />
distancia h sobre el centro.<br />
Suponiendo que F f actúa hacia la izquierda.<br />
Aplicando las leyes de Newton del movimiento:<br />
Traslación<br />
F − Ff<br />
= Ma<br />
(1)<br />
N − Mg = 0<br />
(2)<br />
Rotación alrededor del centro de masa<br />
1 2 α<br />
Fh + F f R = I CMα<br />
=<br />
a<br />
Considerando α =<br />
R<br />
MR<br />
2<br />
(3)<br />
h<br />
2 F + 2F<br />
f<br />
R<br />
= Ma<br />
(3a)<br />
Igualando (1) y (3a)<br />
F − F f<br />
h<br />
= 2 F + 2F<br />
f<br />
R<br />
3 F f<br />
⎛ h ⎞<br />
= F⎜1<br />
− 2 ⎟<br />
⎝ R ⎠<br />
Discusión:<br />
a) F f<br />
h<br />
R<br />
= 0 , cuando 1 − 2 = 0 ⇒ h =<br />
R<br />
2<br />
Esto quiere decir si F se aplica a R/2 del centro, la<br />
fuerza de rozamiento es cero.<br />
b) Si h = R<br />
⎛ R ⎞<br />
F<br />
3 F f = F⎜1<br />
− 2 ⎟ = −F<br />
⇒ Ff = −<br />
⎝ R ⎠<br />
3<br />
el rozamiento es en sentido contrario al indicado y<br />
la ecuación (3) se convierte en:<br />
( ) α<br />
2<br />
⎛ F ⎞ 1<br />
F ´ R − ⎜ ⎟R<br />
= MR<br />
⎝ 3 ⎠ 2<br />
2 1<br />
⇒ F = MRα<br />
3 2<br />
4F<br />
⇒ α =<br />
3MR<br />
Esto indica que el cilindro rueda hacia la derecha.<br />
c) Si disminuye h hasta que h = 0.<br />
28<br />
( 0)<br />
⎡ ⎤<br />
3 F f = F<br />
⎢<br />
1−<br />
2 = F<br />
⎣ R ⎥<br />
⇒<br />
⎦<br />
En la ecuación (3)<br />
⎛ F ⎞<br />
1<br />
F( 0)<br />
+ ⎜ ⎟R<br />
= I CM α = MR<br />
⎝ 3 ⎠<br />
2<br />
F 1 2<br />
R = MR α ⇒<br />
3 2<br />
2F<br />
α =<br />
3MR<br />
El cilindro rueda hacia la derecha.<br />
F f =<br />
2 α<br />
F<br />
3<br />
d) Si F se hace muy grande tal que Ff tiende a<br />
aumentar, tan pronto como sobrepase el valor<br />
máximo posible de la tuerza de rozamiento (μN), el<br />
disco deslizará.<br />
Se debe hacer una nueva hipótesis, esta vez se<br />
tienen también las ecuaciones (1), (2) y (3) pero<br />
α ≠ a R .<br />
Ejemplo 4<strong>7.</strong> Un carrete de radio interior R1 y radio<br />
exterior R2 se halla sobre un suelo áspero. Se tira de<br />
él con una tuerza F mediante un hilo arrollado en<br />
torno a su cilindro interior. Se mantiene un ángulo<br />
θ con la horizontal. Se observa que hay un ángulo<br />
Crítico θ 0 , tal que θ < θ o , el carrete rueda sin<br />
deslizar en el sentido del cual se tira de él, y para<br />
θ > θ o el carrete rueda sin deslizar en sentido<br />
contrario, ¿Cuál es el valor del ángulo critico.<br />
Solución.<br />
Aplicando las leyes de Newton del movimiento;<br />
Traslación:<br />
F cosθ − Ff<br />
= Ma = MαR2<br />
(1)<br />
Fsen θ − Mg + N = 0<br />
Rotación:<br />
F R + FR = I α<br />
− f 2 1 CM ⇒<br />
f R2<br />
= FR1<br />
I CMα<br />
⇒<br />
F −<br />
F<br />
f<br />
R1<br />
I CM<br />
= F R1<br />
− α (2)<br />
R R<br />
2<br />
2<br />
Eliminando la fuerza F f ., reemplazando (2) en<br />
(1):