CAPÍTULO 7. Cuerpo rígido - Biblioteca
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<strong>Cuerpo</strong> <strong>rígido</strong> Hugo Medina Guzmán<br />
El momento de inercia del conjunto tiovivomuchacho<br />
es<br />
I = Im + IT = 25x2 2 + 500<br />
= 600 kg m 2<br />
Planteando la igualdad entre la cantidad de<br />
movimiento angular inicial y final, tendremos:<br />
L = L , mvR = ( I + I )ω<br />
1<br />
ω =<br />
2<br />
mvR<br />
m<br />
125<br />
=<br />
( I + I ) 600<br />
m<br />
T<br />
= 0,208 rad/s<br />
ω<br />
=<br />
2π<br />
f = 0,033 Hz<br />
= 1,99 r.p.m.<br />
Ejemplo 64. Una tornamesa con radio de 8,0 m y<br />
momento de inercia de 2,0 kg.m 2 . La placa<br />
tornamesa rota con una velocidad angular de 1,5<br />
rad/s sobre un eje vertical que pasa a través de su<br />
centro en cojinetes sin fricción. Una bola de 0,40<br />
kg se lanza horizontalmente hacia el eje de la<br />
tornamesa con una velocidad de 3,0 m/s. La bola es<br />
cogida por un mecanismo con forma de tazón en el<br />
borde de la tornamesa.<br />
a) ¿Cuál es cantidad de movimiento angular de la<br />
bola alrededor del eje de la tornamesa?<br />
b) ¿Qué fracción de energía cinética se pierde<br />
durante la captura de la bola?<br />
Solución.<br />
a) La cantidad de movimiento angular de la bola<br />
alrededor del eje de la tornamesa es cero<br />
b)<br />
Energía antes =<br />
1<br />
2<br />
2<br />
mv +<br />
T<br />
1<br />
2<br />
2<br />
I ω<br />
= ( )( ) ( )( ) 2<br />
2 1<br />
1<br />
0,<br />
4 3,<br />
0 + 2,<br />
0 1,<br />
5<br />
2<br />
2<br />
= 4,05 J<br />
1 2<br />
Energía después = I 'O<br />
ω'<br />
2<br />
Para calcular esta energía necesitamos conocer I0 y<br />
ω’.<br />
( )( ) 2<br />
2<br />
I' O = I O + mR = 2,<br />
0 + 0,<br />
4 0,<br />
8<br />
= 2,256 kg/ m 2<br />
L = L ⇒ I = I'<br />
ω'<br />
antes<br />
después<br />
O<br />
Oω<br />
O<br />
37<br />
⎛ I O ⎞ ⎛ 2,<br />
0 ⎞<br />
ω'<br />
=<br />
⎜ = ⎜ ⎟1, 5<br />
' ⎟<br />
⎟ω<br />
⎝ I O ⎠ ⎝ 2,<br />
256 ⎠<br />
rad<br />
= 1 , 33<br />
s<br />
Reemplazando:<br />
2 1 1<br />
I 'O<br />
ω'<br />
= 2,<br />
256 1,<br />
33<br />
2 2<br />
= 2 J<br />
Se pierde 4,05 -2 = 2,05<br />
2,05<br />
fracción de energía = = 0,<br />
5<br />
4,05<br />
Energía después = ( )( ) 2<br />
Ejemplo 65. Una barra rígida de masa M y largo L<br />
gira en un plano vertical alrededor de un eje sin<br />
fricción que pasa por su centro. En los extremos de<br />
la barra se unen dos cuerpos de masas m1 y m2.<br />
Calcular la magnitud del momento angular del<br />
sistema cuando su rapidez angular es ω y la<br />
aceleración angular cuando la barra forma un<br />
ángulo φ con la horizontal.<br />
Solución.<br />
El momento de inercia por el eje de rotación del<br />
sistema es igual a la suma de los momentos de<br />
inercia de los tres componentes, con los valores de<br />
la tabla se obtiene:<br />
1 2 ⎛ L ⎞ ⎛ L ⎞<br />
I = ML + m1⎜<br />
⎟ + m2<br />
⎜ ⎟<br />
12 ⎝ 2 ⎠ ⎝ 2 ⎠<br />
2<br />
L ⎛ M ⎞<br />
= ⎜m1<br />
+ m2<br />
+ ⎟<br />
4 ⎝ 3 ⎠<br />
Como el sistema gira con rapidez angular ω, la<br />
magnitud del momento angular es:<br />
2<br />
L ⎛ M ⎞<br />
L = Iω<br />
= ⎜m1<br />
+ m2<br />
+ ⎟ω<br />
4 ⎝ 3 ⎠<br />
Para calcular la aceleración angular usamos la<br />
relación<br />
τ t<br />
τ t = Iα<br />
⇒ α = , al calcular el torque total<br />
I<br />
en torno el eje de rotación, se obtiene:<br />
L<br />
L<br />
τ t = m1g<br />
cosφ<br />
− m2<br />
g cosφ<br />
2<br />
2<br />
1<br />
= ( m1 −<br />
m2<br />
) gL cosφ<br />
2<br />
2<br />
2