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象 称 为 共 振 透 射 。 出 现 这 种 现 象 的 原 因 是 , 这 时 在 势 垒 第 一 个 界 面 上反 射 的 波 和 势 垒 第 二 个 界 面 上 反 射 ( 包 括 在 势 垒 中 往 返 多 次 反 射 ) 再透 过 势 垒 传 向 第 一 区 的 反 射 波 相 消 干 涉 , 从 而 使 第 一 区 中 的 反 射 波 消失 。 光 学 中 已 经 知 道 , 在 一 个 介 质 层 两 侧 的 两 个 反 射 波 之 间 有 附 加 π位 相 差 存 在 。 现 在 , 在 势 垒 两 个 界 面 ± a 上 的 反 射 情 况 类 似 于 一 个 介质 层 两 侧 的 反 射 情 况 , 从 而 知 道 这 两 个 反 射 波 之 间 已 有 π 位 相 差 存在 。 因 此 , 只 要 在 势 垒 中 往 返 的 附 加 程 差 为 波 长 的 整 数 倍 , 即便 导 致 两 束 反 射 波 的 相 消 干 涉 。4k 2a = 2nπ这 种 共 振 透 射 现 象 在 波 动 现 象 里 普 遍 存 在 。 比 如 , 光 学 薄 膜 的 无反 射 透 射 、 波 导 中 的 阻 抗 匹 配 以 及 低 能 电 子 从 惰 性 气 体 上 散 射 的1Ramsauer-Townsend 效 应 等 等 。《 第 二 种 情 况 》—— 入 射 粒 子 总 能 量 低 于 势 垒 E < V0。 这 时 由 左 入 射粒 子 的 波 函 数 在 I、III 区 中 形 式 不 变 , 只 有 第 II 区 它 改 变 为这 里 指 数 λ 为ψ ( x) = Ce−λx+ Deλx( − a〈 x〈 a)(3.16)IIλ =2m(V0 − E)h此 时 求 解 可 利 用 前 面 的 结 果 , 只 要 在 前 面 公 式 中 将 k 2→ iλ, 并 利 用 下面 公 式sin( iz) = ishz , cos( iz)= chz1 Ramsauer-Townsend 效 应 更 容 易 在 小 原 子 的 散 射 中 观 察 到 。 详 见 H。A。Bethe,R。W。Jackiw,Intermediate Quantum mechanics,third edition, The Benjamin/Cummings Publishing Company, 1986,p。259。54