Â§ç¬¬ä¸‰ç« ä¸€ç»´é—®é¢˜

得122mv + Fx =Fx1v2Fm=1( x − x)并 且 在 dx 内 找 到 此 经 典 粒 子 的 几 率 正 比 于 它 在 此 处 的 速 率 ,1P(x)dx ∝ dx ∝v1dxx − x1可 知 当 h → 0 时 , 量 子 力 学 分 布 趋 于 经 典 分 布 。ii, 对 ξ > 0 的 区 域 , 按 经 典 观 点 是 禁 止 区 域 。 但 按 量 子 力 学 , 仍 能有 一 定 的 几 率 在 此 区 域 内 发 现 粒 子 。 这 显 然 又 是 物 质 粒 子 de Broglie波 波 动 性 的 表 现 , 是 纯 粹 的 量 子 效 应 。 当 x → +∞( 即 ξ → +∞于ψ 在 ξ > 0 区 域 的 表 达 式 可 得由 ( ) ξψ( ξ )Kvπzz( z) ⎯ ⎯⎯+∞ → e− z→2ξ α⎯⎯→ξ−1/42 π⎯ →+∞e2− ξ3 / 23) 时 , 由表 明 在 此 区 域 内 的 概 率 分 布 随 x 增 加 而 迅 速 衰 减 , 这 显 然 是 由 于 外 场的 势 能 呈 线 性 增 长 并 最 终 变 得 很 大 的 缘 故 。 而 当 h → 0( ξ → +∞ ) 时 ,ψ ( ξ ) → 0 , 此 区 域 就 逐 渐 变 成 经 典 运 动 的 禁 区 。※ iii, 现 在 来 研 究 取 消 − x0处 刚 性 墙 的 约 束 而 出 现 的 现 象 。 这 时可 认 为 x → +∞ , 利 用 (z)的 渐 进 表 达 式 , 将 前 面 的 能 量 本 征 值 方 程简 化 为0J v66