IMO - Torre: Tempo e Clima - Universidade de Aveiro

D.E.E.
Instrumentação e Métodos de Observação em superfície
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Suponhamos que o radar emite um impulso de potência instantâneo Pt; se foi
radiada isotrópicamente, uma pequena superfície, At, situada a distância r, interceptaria
uma potência dada por:
Pσ = P tAt
4πr 2
Agora, a antena utiliza-se para concentrar a energia dentro de um estreito feixe,
pois com este aumenta-se a potência , em relação ao que se obteria se a radiação fosse
isotrópica; tendo em conta este raciocínio , a pequena área At, interceptará uma potência
dada por:
Pσ = G P tAt
4πr 2
onde G é um factor, adimensional, denominado ganho axial da antena.
Se a pequena superfície At, dispersa, isotrópicamente a energia que recebe, a
potência que será devolvida à antena, cuja abertura designaremos por Ae, será:
P σ = P σA e
4πr 2 = GP tA t A e
4πr 2
( ) 2
O ganho G e abertura Ae da antena estão, aproximadamente, relacionadas por
onde:
G = 4πA e
Α2
G 2 λ 2
P r = P t
( 4π) 3 r 4 A t
Como a maioria dos alvos não dispersam isotrópicamente, recorre-se ao artifício
conveniente de introduzir o conceito de secção transversal de retrodispersão do alvo, que
designaremos por σ, definindo assim:
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Instrumentação e Métodos de Observação
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