Der „erweiterte Phasenraum“ und seine Anwendungen - GSI
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n-dim. zeitabh. harm. Oszillator<br />
Als einfaches Beispiel zur Bestimmung der Invarianten<br />
eines explizit zeitabhängigen Hamiltonsystems betrachten wir<br />
n<br />
n<br />
H(q, p, t) =<br />
i=1<br />
1<br />
2 p2 i<br />
+ V (q, t) , V (q, t) = 1<br />
2 ω2 (t)<br />
Die Forderung dI/dt ! = 0 führt dann auf die Hierarchie<br />
p 2 :<br />
<br />
<br />
= 0 ,<br />
p 1 :<br />
p 0 :<br />
<br />
i<br />
<br />
q 2 i<br />
i<br />
j<br />
pipj<br />
1<br />
2 ˙<br />
ξω 2 (t) + ξω ˙ω<br />
1<br />
2 ˙ ξδij − ∂ηi<br />
∂qj<br />
<br />
<br />
∂f<br />
pi −<br />
∂qi<br />
i<br />
∂ηi<br />
<br />
∂t<br />
<br />
+ qiηiω 2<br />
<br />
+ ∂f<br />
∂t<br />
i=1<br />
= 0 ,<br />
= 0 .<br />
q 2 i<br />
<strong>Der</strong> erweiterte Phasenraum – p. 18/23