Theoretische Physik 2 Atom- und Quantenphysik - Skriptweb
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Elektronenspin Seite 43/47<br />
Kraftvektor ergibt.)<br />
[...]<br />
Stöcker:<br />
Weil das einzelne Valenzelektrons des Silbers, das den gesamten Drehimpuls des <strong>Atom</strong>s bestimmt,<br />
keinen Bahndrehimpuls hat, muss das magnetische Moment eine andere Ursache haben: der Spin.<br />
Spinoperator: Kommutatoren entsprechen eines Drehimpulsoperators (z.B. kommutiert mit<br />
Operator des Quadrats)<br />
Pauli-Matrizen des Spins: stellen die Spinoperatoren durch 2x2-Matrizen dar;<br />
ˆ⃗s = ħ 2 ˆ⃗σ ; σ x<br />
=( 0 1<br />
1 0) , σ x<br />
=( 0 j<br />
j 0 ) , σ z<br />
=( 1 0<br />
0 1) ;<br />
[Spineigenfunktionen: C:\Program Files\Stöcker\DATEN\KAP_21\NODE34.HTM]<br />
Gesamtdrehimpuls: Summe aus Bahndrehimpuls <strong>und</strong> Spin ˆ⃗j = ˆ⃗l ˆ⃗s ,<br />
|⃗j|= l ± 1 ⁄ 2 ; m j<br />
= j , … , j ;<br />
[C:\Program Files\Stöcker\DATEN\KAP_22\NODE12.HTM]<br />
im Gr<strong>und</strong>zustand ist der Bahndrehimpuls gleich 0: l n = 1 = 0<br />
Die Wellenfunktion im Impulsraum<br />
ψ ( ⃗r , t ) =∫ C ( ⃗p) e i ⁄ ħ ⃗p ⃗r ⋅e i ⁄ ħ E p t d 3 p =<br />
mit E p<br />
= p 2 ⁄(2 m ) .<br />
( ⃗p , t ) heißt Impulsverteilung.<br />
Durch nachrechnen ergibt sich:<br />
∫|ψ ( ⃗r , t )| 2 d 3 r = 1 =∫ d 3<br />
p<br />
2 π ħ 3 | ( ⃗p , t )| 2<br />
ĵ z<br />
= ˆ l z<br />
ˆ s z ;<br />
1<br />
(2 π ħ ) 3 ∫ ( ⃗p , t )⋅e i ⁄ ħ ⃗p ⃗r d 3 p<br />
| ( ⃗p , t )| 2 ist die Wahrscheinlichkeitsdichte (wie beim Ortsraum), d.h. die Wahrscheinlichkeit,<br />
ein Teilchen zur Zeit t mit Impuls ⃗p im Impuls-Volumenelement d 3<br />
p zu finden.<br />
[bearbeitet]<br />
Demtröder bis Anfang Kapitel 5 „Wasserstoffatom“<br />
Stöcker bis Spin<br />
Lindner-Skript Kapitel 5.6 Zweikörperproblem<br />
[fehlt]<br />
Lindner-Skript 2.4: Separationsansatz<br />
Lindner-Skript S.16-18: Exkurs Delta-Verteilung<br />
Lindner-Skript S.18-19: Stromdichte, Kontinuitätsgleichung<br />
Lindner-Skript Potenzialtopf detailliert<br />
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