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10 Kapitel 2. Einzelspin-Asymmetrien in der elastischen Elektron-Proton-Streuung<br />
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(1) (2)<br />
Abbildung 2.1: Quarkmodell des Protons: (1) Konstituentenquark-Modell: Das Proton<br />
setzt sich zusammen aus zwei Up- und einem Down-Quark. (2): Komplexeres<br />
Bild: Neben den drei Valenzquarks tragen auch die Eichbosonen der<br />
QCD, die Gluonen, und ein See aus Quark-/Antiquark-Paaren zu den Eigenschaften<br />
des Protons bei.<br />
Quarkmodell wurde in den 1960er Jahren erfunden [2] und konnte erfolgreich das<br />
zu beobachtende Spektrum von Hadronen erklären. Bei höheren Impulsüberträgen<br />
beschreibt man das Nukleon mit der Quantenchromodynamik (QCD).<br />
Die Eichbosonen der starken Wechselwirkung, die Gluonen, vermitteln die Kraft<br />
zwischen den Quarks. Es besteht die Möglichkeit, daß sich die Gluonen in Quark-<br />
Antiquark-Paare aufspalten. Dabei können auch Flavours entstehen, die im Konstituentenquarkmodell<br />
gar nicht vorkommen. So können z.B. im Proton auch<br />
Strange-/Anti-Strange-Paare (ss) entstehen. Wenn also auch das Proton keine Netto-<br />
Strangeness enthält (S=0), so ist es doch möglich, daß die Strange-Seequarks zu den<br />
Eigenschaften des Protons beitragen (Abb. 2.1.1 (2)). Die Untersuchung eines solchen<br />
Beitrags ist von besonderem Interesse, da es sich um einen reinen Seequark-<br />
Effekt handelt. Auf die Möglichkeit, den Beitrag von Strange-Quarks zu den Eigenschaften<br />
des Protons experimentell zu bestimmen, wurde 1988 von Kaplan und<br />
Manohar hingewiesen [3]. Im Prinzip kann ein ss-See Beiträge zu den Eigenschaften<br />
wie Masse, Impuls, Spin und Ladungsradius des Nukleons liefern. Kaplan und<br />
Manohar zeigten, wie man experimentell auf Strange-Matrix-Elemente im Proton<br />
zugreifen kann:<br />
< p|ss|p > skalare Dichte (2.1)<br />
< p|sγ µ s|p > Vektorstrom (2.2)<br />
< p| ¯sγ µ γ 5 s|p > Axialvektorstrom (2.3)