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14 Kapitel 2. Einzelspin-Asymmetrien in der elastischen Elektron-Proton-Streuung
hat die Gruppe auch Simulationen zum Beitrag der Strange-Quarks zum magnetischen
Moment des Protons durchgeführt. Es wurde Ladungssymmetrie vorausgesetzt.
Desweiteren kamen chirale Extrapolationstechniken zur Anwendung. Für das
seltsame magnetische Moment des Protons ergibt sich [22]:
µ s = G s M (Q2 = 0) = −0.051 ± 0.021 (2.16)
Während die Vorhersage der Größe des seltsamen magnetischen Moments von
einem Input-Parameter l R s d
, dem Verhältnis von s- zu leichten Seequark-Schleifen,
abhängt, ist sich die Gruppe sicher, daß µ s negativ ist.
2.1.2 Elektromagnetische Streuung
Die elastische Elektron-Nukleon-Streuung wird in erster Bornscher Näherung beschrieben
durch ebene Wellen für die ein- und auslaufenden Teilchen und den Austausch
eines einzelnen virtuellen Photons für die Wechselwirkung. Der Viererimpuls
des ausgetauschten Photons q = (ω,⃗q) = k i − k f wird durch die Viererimpulse
von ein- und auslaufendem Elektron k i = (E,⃗k i ) bzw. k f = (E ′ ,⃗k f ) bestimmt und
kann alternativ durch die Streuenergie
E ′ E
=
1 + (2E/M)sin 2 θ e /2
(2.17)
und und den Laborstreuwinkel θ e bestimmt werden. Unter Vernachlässigung der
Elektronmasse (m e = 0) gilt:
Q 2 ≡ −q 2 = 4EE ′ sin 2 (θ e/2) > 0 (2.18)
Der Kinematik des Nukleons trägt der Vierervektor P i = (E i ,⃗P i ) Rechnung. Die
elastische Elektron-Nukleon-Streuung wird als Wechselwirkung eines Elektronenstroms
j µ mit einem hadronischen Strom J µ aufgefaßt. Die Ladungs- und Stromverteilung
wird durch den Vierervektor
( ) ρ(x)
J µ (x) =
⃗j(x)
(2.19)
beziehungsweise durch dessen Fouriertransformierte in den Impulsraum in den
üblichen Einheiten ħ = c = 1 beschrieben:
J µ (q) = e −iqx · J µ (x) d 4 x (2.20)