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36 Kapitel 2. Einzelspin-Asymmetrien in der elastischen Elektron-Proton-Streuung
Abbildung 2.10: Ergebnis der SAMPLE-Messung bei transversaler Spinstellung, Rückwärtswinkeln
130 ◦ ≤ θ e ≤ 170 ◦ , E=200 MeV und Q 2 = 0.1 (GeV/c) 2 .
Darstellung aus [55]. Die Normalspin-Asymmetrie wurde zu A ⊥ =
(−15.4 ± 5.4) · 10 −6 bestimmt.
ten Elektronen bei einer Meßzeit von 30 Stunden durchgeführt [56]. Für die G 0 -
Kinematik mit einer Elektronenergie E=3 GeV und Vorwärtsstreuwinkeln sind die
vorhergesagten Asymmetrien allerdings recht klein (−3 · 10 −6 ≤ A ⊥ ≤ 0 · 10 −6 ).
Ergebnisse sind noch nicht veröffentlicht. Die G 0 -Kollaboration plant Messungen
mit Transversalpolarisation unter Rückwärtswinkeln bei drei verschiedenen Strahlenergien
[56].
2.3 Mischung von Longitudinal- und Transversalpolarisation
Die Polarisationsorientierung des Elektronstrahls hängt von der relativistischen
Präzession der Spins in den Magnetfeldern des Beschleunigers ab. Durch geeignete
Wahl der Einschußenergie der Elektronen kann am Targetort der gewünschte Spinwinkel
θ S eingestellt werden, θ S = 0 ◦ bedeutet longitudinale Polarisation, θ S = 90 ◦
transversale Polarisation. Darüberhinaus erlaubt ein Wienfilter (Kap. 5.2.2) die Manipulation
der Spinrichtung. In der Praxis kann es allerdings zu Spinfehlwinkeln
∆θ S kommen, d. h. die Elektronen sind nicht ausschließlich longitudinal oder transversal
polarisiert, sondern haben Komponenten von beiden Polarisationsrichtungen.
Bei den in dieser Arbeit vorgestellten Messungen betrugen die Fehlwinkel