Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...
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2. Grundlagen<br />
(a) Pulskomprimierung im Plasma<br />
(b) relativistische und pon<strong>der</strong>omotive<br />
Selbstfokussierung<br />
Abbildung 2.4.: (a) zeigt den schematischen Verlauf <strong>der</strong> Elektronendichte n e normiert auf die<br />
ungestörte Elektronendichte n 0 (schwarz) und des Brechungsindex η (rot) entlang<br />
<strong>der</strong> Ausbreitungsrichtung des <strong>Laser</strong>s und die daraus resultierende Phasenund<br />
Gruppengeschwindigkeit v ph bzw. v g im Plasma für verschiedene Komponenten<br />
des Pulses. Der dargestellte Verlauf führt zur Kompression des Pulses.<br />
(b) zeigt das transversale Intensitätsprofil des Pulses (blau), den daraus resultierenden<br />
Brechungsindex η (rot) mit entsprechen<strong>der</strong> Phasengeschwindigkeit v ph .<br />
Die Phasenfront (grün) wird während <strong>der</strong> Propagation um den Winkel θ gekippt,<br />
<strong>der</strong> Strahl wird fokussiert.<br />
das bedeutet, bei einer Zunahme des Brechungsindex, was z.B. in einer Plasmawelle <strong>der</strong><br />
Abnahme <strong>der</strong> Elektronendichte aufgrund <strong>der</strong> pon<strong>der</strong>omotiven Kraft entspricht, wird <strong>der</strong><br />
Abstand zwischen den beiden Komponenten kleiner. Da die Komponenten im vor<strong>der</strong>en<br />
Teil des Pulses somit langs<strong>am</strong>er laufen als die im hinteren Teil, holen die hinteren Komponenten<br />
auf und die Pulsdauer verkürzt sich.<br />
Photonenbeschleunigung Aufgrund des Zeit-Bandbreite-Produkts, das die Pulsdauer<br />
mit <strong>der</strong> spektralen Breite des <strong>Laser</strong>pulses verbindet, muss mit einer Verkürzung <strong>der</strong><br />
Pulsdauer das Spektrum des Pulses breiter werden.<br />
Es werden zwei räumlich unterschiedliche Phasenfronten <strong>der</strong> selben spektralen Komponente<br />
im gleichen Bezugssystem wie im Abschnitt zuvor betrachtet (siehe Abbildung<br />
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