Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

4. Experimente
α t = 0, 5 mrad
1, 5 mm
1, 0 mm
0, 5 mm
0 mm
−0, 5 mm
−1, 0 mm
−1, 5 mm
−2, 5 mm
−2, 0 mm
1, 5 mm
2, 0 mm
1, 0 mm
0, 5 mm
0 mm
−1, 0 mm
−0, 5 mm
α t = 0 mrad
−1, 5 mm
−2, 0 mm
Abbildung 4.2.: Aufnahmen des fokussierten Strahls in unterschiedlichem Abstand zur Fokusposition.
Im ersten Fall ist die Pulsfront um α t = 0, 5 mrad verkippt, der Fokus
wurde aber mit der verkippten Pulsfront optimiert. Im zweiten Fall ist die Pulsfront
nicht verkippt, allerdings scheint der Fokus einen Astigmatismus zu haben.
der eher subjektiven Beurteilung der Kamerabilder keine quantitative Aussage über die
Verkippung der Pulse möglich. Die Messgenauigkeit des Messplatzes reicht nicht aus,
um die Verkippung, die in Tabelle 4.1 aufgeführt ist, zu messen. Sie wurde zusätzlich
durch eine schlechte Strahlmode, die die Interferenzstreifen verzerrt, und eine nicht mehr
optimale Justage des Messplatzes verschlechtert.
Für die weiteren Messungen wird die Position, bei der mit dem interferometrischen
Feldkorrelator keine Verkippung gemessen wurde und bei der der Beschleunigungsprozess
am effizientesten war, als Ausgangspunkt gewählt und angenommen, dass bei dieser
Gitterstellung die Pulsfront nicht verkippt ist.
Veränderung des Fokus durch eine verkippte Pulsfront Durch die Pulsfrontverkippung
und den damit verbundenen Winkelchirp wird die Intensität im Fokus wegen einer
verlängerten Pulsdauer durch zwei Aspekte verringert.
Zum einen fallen die spektralen Komponenten des Pulses unter unterschiedlichen Winkeln
auf die Parabel, was zu einer spektralen Aufspaltung im Fokus führt. Lokal ist somit
im Fokus die spektrale Breite geringer als die des unfokussierten Pulses und somit wegen
des Zeit-Bandbreite-Produkts die Pulsdauer nicht mehr minimal. 11
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