Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

Anhang
eingesetzt
sin α ′′ = sin α − (ɛ x + γ) · cos α
= −Gλ + sin β ′′
= −Gλ + sin (β) + (γ ′ + ɛ x ) · cos β
liefern nach einem Vergleich mit (5.1) für die Verkippung γ ′
⇔
(γ ′ + ɛ x ) · cos β = −(ɛ x + γ) · cos α
γ ′ = − (ɛ x + γ) · cos α + ɛ x · cos β
cos β
Die letzte Beugung am ersten Gitter, auf das der Strahl mit dem Winkel β ′′′ = β ′′ − ɛ x =
β + γ ′ fällt und unter α ′′′ = α + δ gebeugt wird, liefert dann über
sin α ′′′ = sin (α + δ)
= sin α + δ · cos α
= −Gλ + sin β + γ ′ · cos β
die Verkippung δ des Strahls nach dem Kompressor:
δ = γ ′ · cos β
cos α = − [ɛ x + γ + ɛ x · cos β cos α]
[
= −ɛ x 1 + 1 + cos β
cos α + cos β ]
cos α
(
= −2 · ɛ x 1 + cos β )
cos α
oder
ɛ x = −
δ
( ) (5.3)
2 1 + cos β
cos α
B. Verkippen des zweiten Gitters
In der Veröffentlichung von Pretzler et al. 11 wird das erste Gitter verkippt, in der durchgeführten
Messung wird das zweite Gitter verkippt. In diesem Abschnitt wird gezeigt,
dass die Gleichungen dennoch gültig sind.
Wird angenommen, dass im Vergleich zur Rechnung im vorigen Abschnitt in Abbildung
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