Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...
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2. Grundlagen<br />
In den Messungen im Rahmen dieser Arbeit wird die Auswirkung verschiedene Par<strong>am</strong>eter<br />
des <strong>Laser</strong>pulses auf den <strong>Beschleunigung</strong>sprozess <strong>der</strong> <strong>Laser</strong>-<strong>Wakefield</strong>-<strong>Beschleunigung</strong><br />
untersucht. Im ersten Teil dieses Kapitels sind aus diesem Grund die grundlegenden<br />
Gleichungen zur Beschreibung von <strong>Laser</strong>pulsen und <strong>der</strong> Ausbreitung von <strong>Laser</strong>strahlen<br />
zus<strong>am</strong>mengefasst. Im zweiten Teil werden die Eigenschaften des Plasmas beschrieben,<br />
bevor im dritten Teil auf die Entwicklung von <strong>Laser</strong>pulsen im Plasma und den <strong>Beschleunigung</strong>sprozess<br />
selbst eingegangen wird. Es werden dabei unter an<strong>der</strong>em vereinfachte<br />
Modelle gezeigt, mit denen einige <strong>der</strong> Resultate aus den Experimenten erklärt werden<br />
können.<br />
2.1. <strong>Laser</strong>pulse und ihre Eigenschaften<br />
In diesem Abschnitt werden die Grundbegriffe zur Beschreibung <strong>der</strong> Ausbreitung von<br />
<strong>Laser</strong>pulsen im Vakuum und im Medium zus<strong>am</strong>mengefasst. Die ersten beiden Abschnitte<br />
orientieren sich an den Lehrbüchern von A. Siegman 9 und B. Teich, 10 <strong>der</strong> dritte Abschnitt<br />
an <strong>der</strong> Veröffentlichung von Pretzler et al. 11<br />
2.1.1. Beschreibung kurzer <strong>Laser</strong>pulse<br />
Kurze, modengekoppelte <strong>Laser</strong>pulse können in <strong>der</strong> Slowly Varying Envelope Approximation<br />
durch ihre Einhüllende A(t) und einen mit <strong>der</strong> Frequenz ω 0 oszillierenden Anteil<br />
beschrieben werden. Hat die Einhüllende die Form einer Gaußkurve, ist das elektrische<br />
Feld des Pulses gegeben durch<br />
]<br />
E(t) = A(t) · exp(iω 0 t) = A 0 exp<br />
[−2 ln 2 · t2<br />
τp<br />
2 · exp(iω 0 t) (2.1)<br />
und die Intensität mit I(t) ∝ |E(t)| 2 durch<br />
]<br />
I(t) = I 0 exp<br />
[−4 ln 2 · t2<br />
τp<br />
2 . (2.2)<br />
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