Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...
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Anhang<br />
A. Berechnung des Kippwinkels<br />
Im Experiment wurde die Ablenkung des Strahls δ nach dem Kompressor gemessen, in<br />
den Berechnungen wird allerdings <strong>der</strong> Kippwinkel ɛ x des Gitters in horizontaler Richtung<br />
verwendet. In diesem Abschnitt wird eine Beziehung zwischen den beiden Größen<br />
hergeleitet.<br />
Die beiden Gitter G 1 und G 2 haben die gleiche Gitterkonstante G, die Gitternormalen<br />
(in Abbildung A1 rot) seien parallel. Für die minus erste Beugungsordnung des Gitter<br />
gilt nach 2.8<br />
sin α − sin β = −Gλ (5.1)<br />
mit Einfallswinkel α und Beugungswinkel β.<br />
Das Gitter G 2 wird nun um den Winkel ɛ x gekippt (siehe Abbildung A1a). D<strong>am</strong>it gilt<br />
für den Einfallswinkel β ′ auf das zweite Gitter<br />
β ′ = β + ɛ x<br />
Mit dem Additionstheorem<br />
sin (a ± b) = sin a · cos b ± cos a · sin b (5.2)<br />
kann die Winkelabweichung γ vom ursprünglichen Strahlverlauf über die Gittergleichung<br />
und mit α + γ = α ′ + ɛ x berechnet werden:<br />
sin α ′ = sin (α + γ − ɛ x )<br />
= sin α · cos(γ − ɛ x ) + sin(γ − ɛ x ) · cos α<br />
= −Gλ + sin β ′<br />
= −Gλ + sin β · cos ɛ x + sin ɛ x · cos β<br />
Da die Abweichungen ɛ x , γ, γ ′ und δ sehr klein sind, gilt sin(γ − ɛ x ) ≈ γ − ɛ x und<br />
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