Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

Anhang
A1a der Strahl vom Spiegel S (grün) wieder in sich zurückreflektiert wird, ergibt sich
nach einer Verkippung des zweiten Gitters um den Winkel ɛ x und somit einem neuen
Einfallswinkel β ′ = β + ɛ x
sin β ′ = sin β + ɛ x · cos β = Gλ − sin α ′ . (5.4)
Mit (5.1) und einem weiteren Additionstheorem ergibt sich für die Abweichung der beiden
Winkel α und α ′ mit α ≈ α ′
( ) ( )
α + α
sin α − sin α ′ ′ α − α
′
= 2 cos · sin
2
2
≈ 2 · cos α · α − α′
2
= sin β ′ − sin β ≈ ɛ x cos β
und somit die in 11 vorausgesetzte Gleichung
φ = α − α ′ ≈ ɛ x
cos β
cos α . (5.5)
Die Verkippung des Strahls im Kompressor mit verkipptem Gitter ist also unabhängig
davon, welches der beiden Gitter gekippt wird, solange die Annahme gilt, dass der Spiegel
S noch senkrecht zum Strahl steht.
60