Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

5. Zusammenfassung
Abbildung 5.2.: Aufeinanderfolgende Zielschirmbilder mit optimierten Laserparametern: Der
Bildausschnitt zeigt den ganzen Zielschirm, der vertikale Abstand des Punktrasters
entspricht ca. 15 mrad. Der schwarze Punkt dient zur Orientierung im
Bild.
hohen Anforderungen im Experiment verbessert werden müssen. Eine präzisere Messung
der Pulsfrontverkippung wäre zum Beispiel mit der von K. Varjú et al. 25 vorgeschlagenen
Methode möglich.
In Abschnitt 4.2 wurde gezeigt, dass für unterschiedliche Energien des Laserpulses
eine Veränderung der Elektronendichte im Plasma nötig ist, um ein stabiles Elektronensignal
zu erreichen. Für geringere Pulsenergien muss die Dichte erhöht werden, dabei
nimmt allerdings die Richtungsstabilität der Elektronen ab. Diese erreicht bei hohen Pulsenergien
und relativ niedriger Elektronendichte ein Optimum. Gleichzeitig wird auch der
höchste Anteil an quasimonoenergetischen Spektren beobachtet. Die Eintrittsöffnung des
Spektrometers schneidet einen Teil des Strahlprofils aus. Trifft der Hauptteil des Elektronenpakets
die Öffnung nicht, wird nur das Spektrum der Elektronen am Rand des
Pakets gemessen. Dadurch kommt es zu zusätzlichen Schuss zu Schuss Schwankungen
der Spektren. Ist die Elektronendichte geringer als in diesem optimalen Bereich, werden
kaum Elektronen detektiert, bei höheren Dichten wird die Qualität der Elektronenpakete
schlechter.
Durch eine Veränderung des Gitterabstands wurde in Abschnitt 4.3 die Pulsdauer des
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