Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...

Anhang
(a) erster Durchgang
(b) zweiter Durchgang
Abbildung A1.: (a) zeigt der Verlauf des Strahls (Einfallswinkel α, Beugungswinkel β) im optimal
justierten Kompressor (schwarz), bzw. den Strahlverlauf nach dem zweiten
Gitter, wenn dieses um den Winkel ɛ x verkippt ist (grün). Die Gitternormalen
sind rot eingezeichnet. Der Verlauf des Strahl nach der Refelxion am Spiegel S ist
in (b) blau dargestellt, wobei der optimale Strahlverlauf gestrichelt eingezeichnet
ist. Der Strahl ist durch die schlechte Justage im den Winkel δ verkippt, wenn
er den Kompressor verlässt.
cos(γ − ɛ x ) ≈ 1. Mit (5.1) ergibt sich für die Ablenkung γ nach dem zweiten Gitter
(γ − ɛ x ) cos α = ɛ x cos β
oder
γ = ɛ x
cos α + cos β
cos α
(
= ɛ x 1 + cos β )
cos α
Nach dem ersten Durchgang durch das Gitterpaar wird der Strahl am Spiegel S reflektiert,
der senkrecht auf dem ursprünglichen Strahl steht. Der Einfallswinkel auf dem
Spiegel ist γ. Duch die Reflexion wird der Winkel verdoppelt, der Winkel zwischen ursprünglichem
(in Abbildung A1b schwarz) und gekipptem Strahl (in Abbildung A1b
blau) ist −γ. Für α ′′ und β ′′ des zweiten Gitters gilt dann
α ′′ = α ′ − 2γ = α − (ɛ x + γ)
β ′′ = β ′ + γ ′ = β + γ ′ + ɛ x
mit der Verkippung γ ′ nach dem zweiten Gitter. Diese Werte in die Gittergleichung (5.1)
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