Laser-Wakefield-Beschleunigung am JETI-Einfluss der ...
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4. Experimente<br />
Drehwinkel des Gitters und Berechnung <strong>der</strong> Pulsfrontverkippung Der Strahl wurde<br />
5 m nach dem letzten Kompressorgitter aus dem Vakuumsystem ausgekoppelt und<br />
<strong>der</strong> horizontale Versatz ∆s, <strong>der</strong> bei <strong>der</strong> Drehung entsteht, markiert und gemessen. Der<br />
Kippwinkel δ des <strong>Laser</strong>strahls wird über<br />
tan δ ≈ δ = ∆s<br />
5 m<br />
(4.1)<br />
bestimmt. Für den Drehwinkel des Gitters gilt dabei (Herleitung siehe Anhang A)<br />
ɛ x = −<br />
δ<br />
( ). (4.2)<br />
2 1 + cos β<br />
cos α<br />
Mit dem Einfallswinkel α = 54 ◦ , dem Beugungswinkel β = 22 ◦ und <strong>der</strong> Gitterkonstanten<br />
G = 1480 /mm kann nach (2.14) <strong>der</strong> Winkelchirp C a,x , nach Gleichung (2.13) die Pulsfrontverkippung<br />
α t und nach Gleichung (2.12) die Laufzeitverzögerung ∆τ g berechnet<br />
werden.<br />
δ ɛ x C a,x α t ∆τ g<br />
3, 6 mrad −0, 7 mrad −1, 5 µrad/nm −1, 2 mrad 237 fs<br />
1, 6 mrad −0, 3 mrad −0, 7 µrad/nm −0, 5 mrad 105 fs<br />
0, 6 mrad −0, 1 mrad −0, 3 µrad/nm −0, 2 mrad 39 fs<br />
0, 0 mrad 0, 0 mrad 0, 0 µrad/nm 0, 0 mrad 0 fs<br />
−0, 7 mrad 0, 1 mrad 0, 3 µrad/nm 0, 2 mrad 46 fs<br />
−2, 8 mrad 0, 6 mrad 1, 2 µrad/nm 0, 9 mrad 184 fs<br />
−4, 8 mrad 1, 0 mrad 2, 0 µrad/nm 1, 6 mrad 315 fs<br />
Tabelle 4.1.: Aus dem Kippwinkel δ des <strong>Laser</strong>strahls berechnete Werte für den Drehwinkel ɛ x<br />
des Gitters, den Winkelchirp C a,x (nach (2.14)), die Pulsfrontverkippung α t (nach<br />
(2.13)) und die Laufzeitverzögerung ∆τ g (nach (2.12)). Zur Unterscheidung <strong>der</strong><br />
Richtung wird C a,x in den ersten drei Messungen als negativ definiert.<br />
Die Richtung <strong>der</strong> Drehung ist dabei, den Kompressor von oben betrachtet, im mathematischen<br />
Sinn, d.h. eine Drehung gegen den Uhrzeigersinn entspricht einem positiven<br />
Drehwinkel. Zur Berechnung <strong>der</strong> Laufzeitverzögerung ∆τ g wird <strong>der</strong> Strahldurchmesser<br />
von 6 cm eingesetzt. Zur Unterscheidung <strong>der</strong> Drehrichtungen wird C a,x mit gleichem Vorzeichen<br />
wie <strong>der</strong> Drehwinkel ɛ x des Gitters in den ersten drei Messungen negativ gewählt.<br />
Messung mit dem interferometrischen Feldkorrelator<br />
Die Pulsfrontverkippung kann<br />
qualitativ mit dem in 3.1.2 beschriebenen interferometrischen Feldkorrelator gemessen<br />
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