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62 Kapitel 6 MagnetotransportmessungenZnO. Bei ZnO ist der dominierende Spin-Relaxationsmechanismus der D‘yakonov-Perel‘-Mechanismus, welcher stark temperaturabhängig ist [47]. So nimmt dabei dieSpinlebensdauer τ HL mit steigender Temperatur ab. Vergleicht man hierzu die Gleichung(2.11) aus Kapitel 2 für die Spindiffusionslänge l HLsfin einem Halbleiter, sonimmt diese mit der Temperatur auf den ersten Blick mit der Wurzel aus T zu. Setztman aber noch die stark temperaturabhängige Spinlebensdauer welche schneller alslinear mit der Temperatur abnimmt [47], so wird l HLsfmit steigender Temperatur kleiner.Somit wird es bei hohen Temperaturen sehr schwierig, die Spininformation zutransportieren und noch einen GMR aufzulösen.6.7 Abhängigkeit des MR-Effektes von derZnO-SchichtdickeUm erste quantitative Aussagen über die Spindiffusionslänge l ZnOsfin ZnO zu treffen,wurde in Abb. 6.12 der MR-Effekt hinsichtlich seiner Abhängigkeit von derZnO-Schichtdicke untersucht und der maximale MR in Abhängigkeit von der ZnO-Schichtdicke t ZnO für verschiedene Temperaturen (1,8 K bis 150 K) aufgetragen (schwarzePunkte). Man erkennt dabei, dass mit zunehmender Schichtdicke im Bereich von 10nm bis 80 nm der MR etwa exponentiell abfällt, wie man es auch aus der Theorie (sieheAbb. 2.8) erwarten würde. Durch Anfitten der Messpunkte nach dem in Kapitel 2vorgestellten Modell (Gleichung (2.3.3)), (rote Kurven in Abb. 6.12) wurden darausWerte für die Spindiffusionslänge l ZnOsffür verschiedene Temperaturen ermittelt. DieAuswertung der MR(t ZnO ) für noch höhere Temperaturen als 150 K war nicht möglich,denn es lagen nicht genug Datenpunkte für einen aussagekräftigen Fit vor. Für den Fitwurden dabei folgende Parameter eingesetzt: ρ F1 = 65 · 10 −9 Ωm [21], β 1 = -0,46 [21],l F1sf= 60 · 10 −9 m [22] [23], t F1 = 15 nm, ρ HL = 1,33 · 10 −1 Ωm, γ = 0,5 [24], r b =8,5 · 10 −10 Ωm 2 , ρ F2 = 75 · 10 −9 Ωm [23], l F2sf= 30 · 10 −9 m [26], t F2 = 15 nm undβ 2 = -0,33 [23].