originale Druckvorlage - DPG-Tagungen

Teilchenphysik Tagesübersichten
Hauptvorträge
TEILCHENPHYSIK (T)
Prof. Dr. Dietrich Wegener
Institut für Physik
Universität Dortmund
44221 Dortmund
E-Mail: wegener@physik.uni-dortmund.de
ÜBERSICHT DER HAUPTVORTRÄGE UND FACHSITZUNGEN
(Hörsäle RW 1, RW 2, RW 3, RW 5, RW 6, HS I, HS III, HS V, HS VI, HS VII)
Mo 14:00 (RW 1) Begrüßung
T I Mo 14:15 (RW 1) Neutrino Experimente, Karsten Heeger (BNL)
T II Mo 15:00 (RW 1) Experimentelle Ergebnisse zur CP-Verletzung bei B-Mesonen,
Rainer Stamen (KEK)
T III Di 08:30 (RW 1) Die Spin-Struktur des Nukleons, Elke-Caroline Aschenauer (DESY)
T IV Di 09:05 (RW 1) Kalorimetrie bei LHC und am Linear Collider, Christian Zeitnitz (Universität
Mainz)
T V Di 09:45 (RW 1) Kerne, Photonen und Neutrinos als extraterrestrische Boten,
Wolfgang Rhode (Universität Wuppertal)
T VI Di 10:50 (RW 1) CKM-Matrixelemente und Mesonenspektroskopie bei BABAR und Belle,
Heiko Lacker (Universität Dresden)
T VII Di 11:35 (RW 1) 50 Jahre CERN — vom europäischen zum Weltlabor, Herwig Schopper (Universität
Hamburg und CERN)
T VIII Mi 08:30 (RW 1) Neue Ergebnisse vom Tevatron: Elektroschwache Physik und Suche nach
neuen Teilchen, Volker Büscher (Universität Freiburg)
T IX Mi 09:05 (RW 1) Seltene K-Zerfälle, Ivan Mikulec (CERN)
T X Mi 09:45 (RW 1) Alternativen zum Standardmodell, Wolfgang Kilian (DESY)
T XI Mi 10:50 (RW 1) HERA, ein Labor für die QCD, Benno List (ETH Zürich)
T XII Mi 11:35 (RW 1) Ergebnisse der Neutrinophysik und ihre Auswirkungen auf die Theorie,
Manfred Lindner (TU München)
T XIII Do 08:30 (RW 1) Bottom- und Top-Quark-Physik am Tevatron, Wolfgang Wagner (Universität
Karlsruhe)
T XIV Do 09:05 (RW 1) Theorie exklusiver B-Zerfälle, Thorsten Feldmann (CERN)
T XV Do 13:45 (RW 1) Neueste Resultate vom COMPASS Experiment am CERN, Horst Fischer
(Universität Freiburg)
T XVI Do 14:20 (RW 1) Experimentelle Evidenzen für Pentaquarks, Michael Ostrick (Universität
Bonn)
Weitere Veranstaltungen:
Mo 18:45 (RW 1) Sitzung Young Physicists Panel (YPP)
Mo 19:30 Begrüßungsabend
Alte Mensa (Atrium maximum/minimum) der Universität Mainz, Campus
Di 18:30 (RW 1) Mitgliederversammlung des Fachverbandes Teilchenphysik
Mi 20:00 (RW 1) Öffentlicher Abendvortrag
Das Geheimnis der dunklen Materie — Woraus besteht das Universum?,
Georg Raffelt (Max-Planck-Institut für Physik, München)

Teilchenphysik Tagesübersichten
Fachsitzungen
T 100 Kosmische Strahlung I Mo 15:50–18:05 RW 2 T 100.1–100.9
T 101 Halbleiterdetektoren I Mo 15:50–18:05 RW 3 T 101.1–101.9
T 102 Kosmische Strahlung II Mo 15:50–17:35 HS III T 102.1–102.7
T 103 Schwache Wechselwirkung I Mo 15:50–18:00 HS I T 103.1–103.8
T 104 Higgs I Mo 15:50–18:05 HS V T 104.1–104.9
T 105 Spurkammern I Mo 15:50–18:20 HS VI T 105.1–105.10
T 106 Trigger und DAQ I Mo 15:50–18:05 HS VII T 106.1–106.9
T 107 QCD I Mo 15:50–18:15 RW 5 T 107.1–107.9
T 108 Schwere Quarks I Mo 15:50–18:05 RW 6 T 108.1–108.9
T 200 Kosmische Strahlung III Di 14:00–15:15 RW 2 T 200.1–200.5
T 201 Halbleiterdetektoren II Di 14:00–15:45 RW 3 T 201.1–201.7
T 202 Kosmische Strahlung IV Di 14:00–15:30 HS III T 202.1–202.6
T 203 Halbleiterdetektoren III Di 14:00–15:45 HS I T 203.1–203.7
T 204 Schwere Quarks II Di 14:00–15:30 HS V T 204.1–204.6
T 205 Supersymmetrie I Di 14:00–15:30 HS VI T 205.1–205.6
T 206 Trigger und DAQ II Di 14:00–15:45 HS VII T 206.1–206.7
T 207 QCD II Di 14:00–15:45 RW 5 T 207.1–207.7
T 208 Höhere Ordnungen Di 14:00–15:45 RW 6 T 208.1–208.7
T 300 Kosmische Strahlung V Di 16:00–17:55 RW 2 T 300.1–300.7
T 301 Halbleiterdetektoren IV Di 16:00–18:00 RW 3 T 301.1–301.8
T 302 Teilchenastrophysik und Kosmologie Di 16:00–17:45 HS III T 302.1–302.7
T 303 Experimentelle Methoden Di 16:00–18:00 HS I T 303.1–303.8
T 304 Schwere Quarks III Di 16:00–18:00 HS V T 304.1–304.8
T 305 Spurkammern II Di 16:00–18:00 HS VI T 305.1–305.8
T 306 Trigger und DAQ III Di 16:00–18:00 HS VII T 306.1–306.8
T 307 QCD III Di 16:00–18:00 RW 5 T 307.1–307.8
T 308 Neue Phänomene Di 16:00–18:00 RW 6 T 308.1–308.8
T 400 Kosmische Strahlung VI Mi 14:00–15:55 RW 2 T 400.1–400.7
T 401 Halbleiterdetektoren V Mi 14:00–15:55 RW 3 T 401.1–401.7
T 402 Kosmische Strahlung VII Mi 14:00–16:00 HS III T 402.1–402.8
T 403 HEP Computing Mi 14:00–16:00 HS I T 403.1–403.8
T 404 Neutrinomassen Mi 14:00–16:00 HS V T 404.1–404.8
T 405 Supersymmetrie II Mi 14:00–16:00 HS VI T 405.1–405.8
T 406 Trigger und DAQ IV Mi 14:00–16:00 HS VII T 406.1–406.8
T 407 Kalorimeter Mi 14:00–16:00 RW 5 T 407.1–407.8
T 500 Kosmische Strahlung VIII Mi 16:15–18:40 RW 2 T 500.1–500.9
T 501 Halbleiterdetektoren VI Mi 16:15–18:45 RW 3 T 501.1–501.10
T 502 Higgs II Mi 16:15–18:45 HS III T 502.1–502.10
T 503 Schwere Quarks IV Mi 16:15–18:40 HS I T 503.1–503.9
T 504 Schwere Quarks V Mi 16:15–18:30 HS V T 504.1–504.9
T 505 Spurkammern III Mi 16:15–18:45 HS VI T 505.1–505.10
T 506 Schwache Wechselwirkung II Mi 16:15–18:45 HS VII T 506.1–506.10
T 507 QCD IV Mi 16:15–18:45 RW 5 T 507.1–507.10
T 600 Kosmische Strahlung IX Do 10:30–12:00 RW 2 T 600.1–600.6
T 601 Halbleiterdetektoren VII Do 10:30–12:25 RW 3 T 601.1–601.7
T 602 Kosmische Strahlung X Do 10:30–11:45 HS III T 602.1–602.5
T 603 Schwere Quarks VI Do 10:30–12:45 HS I T 603.1–603.9
T 604 Higgs III Do 10:30–12:45 HS V T 604.1–604.9
T 605 Vermischtes Do 10:30–12:45 HS VI T 605.1–605.9
T 606 Teilchenidentifikation Do 10:30–12:30 HS VII T 606.1–606.8

Teilchenphysik Tagesübersichten
Kurzvorträge
Montag Dienstag Mittwoch Donnerstag
29.3.2004 30.3.2004 31.3.2004 1.4.2004
15:50-18:20 14:00-15:45 16:00-18:00 14:00-16:00 16:15-18:45 10:30-12:45
Kosmische Kosmische Kosmische Kosmische Kosmische Kosmische
Strahlung I Strahlung III Strahlung V Strahlung VI Strahlung VIII Strahlung IX
RW 2 RW 2 RW 2 RW 2 RW 2 RW 2
T 100.1-100.9 T 200.1-200.5 T 300.1-300.7 T 400.1-400.7 T 500.1-500.9 T 600.1-600.6
Halbleiter- Halbleiter- Halbleiter- Halbleiter- Halbleiter- Halbleiterdetektoren
I detektoren II detektoren IV detektoren V detektoren VI detektoren VII
RW 3 RW 3 RW 3 RW 3 RW 3 RW 3
T 101.1-101.9 T 201.1-201.7 T 301.1-301.8 T 401.1-401.7 T 501.1-501.10 T 601.1-601.7
Kosmische Kosmische Teilchenastroph. Kosmische
Higgs II
Kosmische
Strahlung II Strahlung IV u. Kosmologie Strahlung VII
Strahlung X
HS III HS III HS III HS III HS III HS III
T 102.1-102.7 T 202.1-202.6 T 302.1-302.7 T 402.1-402.8 T 502.1-502.10 T 602.1-602.5
Schwache Halbleiter- Experim. HEP Schwere Schwere
Wechselw. I detektoren III Methoden Computing Quarks IV Quarks VI
HS I HS I HS I HS I HS I HS I
T 103.1-103.8 T 203.1-203.7 T 303.1-303.8 T 403.1-403.8 T 503.1-503.9 T 603.1-603.9
Higgs I
Schwere Schwere Neutrino- Schwere
Higgs III
Quarks II Quarks III massen Quarks V
HS V HS V HS V HS V HS V HS V
T 104.1-104.9 T 204.1-204.6 T 304.1-304.8 T 404.1-404.8 T 504.1-504.9 T 604.1-604.9
Spur- Super- Spur- Super- Spur-
Vermischtes
kammern I symmetrie I kammern II symmetrie II kammern III
HS VI HS VI HS VI HS VI HS VI HS VI
T 105.1-105.10 T 205.1-205.6 T 305.1-305.8 T 405.1-405.8 T 505.1-505.10 T 605.1-605.9
Trigger Trigger Trigger Trigger Schwache Teilchenu.
DAQ I u. DAQ II u. DAQ III u. DAQ IV Wechselw. II identifikation
HS VII HS VII HS VII HS VII HS VII HS VII
T 106.1-106.9 T 206.1-206.7 T 306.1-306.8 T 406.1-406.8 T 506.1-506.10 T 606.1-606.8
QCD I QCD II QCD III Kalorimeter QCD IV
RW 5 RW 5 RW 5 RW 5 RW 5
T 107.1-107.9 T 207.1-207.7 T 307.1-307.8 T 407.1-407.8 T 507.1-507.10
Schwere Höhere Neue
Quarks I Ordnungen Phänomene
RW 6 RW 6 RW 6
T 108.1-108.9 T 208.1-208.7 T 308.1-308.8

Teilchenphysik Hauptvorträge
Hauptvortrag T I Mo 14:15 RW 1
Neutrino Experimente — •Karsten Heeger — BNL
Hauptvortrag T II Mo 15:00 RW 1
Experimentelle Ergebnisse zur CP-Verletzung bei B-Mesonen
— •Rainer Stamen — KEK
In diesem Vortrag werden die neuesten Ergebnisse der Experimente
BABAR und Belle an den B–Fabriken PEPII und KEKB zur CP-
Verletzung diskutiert.
Mit ihrer Entdeckung im System der neutralen B-Mesonen durch BA-
BAR und Belle im Jahr 2001 wurde die CP–Verletzung erstmals außerhalb
des Kaon-Sektors nachgewiesen. Die Daten zeigen eine glänzende
Übereinstimmung mit der Theorie von Kobayashi und Maskawa zur Beschreibung
der CP–Verletzung. Bei den untersuchten Prozessen manifestiert
sie sich durch eine Interferenz von Zerfällen mit und ohne vorhergehende
Teilchen–Antiteilchen Oszillation und kann anhand zeitabhängiger
Asymmetriemessungen nachgewiesen werden. Der deutliche Anstieg der
aufgezeichneten Datenmenge der B–Fabriken im Vergleich zum Zeitpunkt
der Entdeckung erlaubt es heute, die CP–Verletzung im B–System präzise
zu vermessen. Weiterhin wurden mittlerweile zeitabhängige Messungen
zur CP–Verletzung in seltenen Zerfallskanälen, die 2001 aufgrund der statistischen
Limitierung noch nicht möglich waren, durchgeführt. Hierbei
zeigt sich insbesondere im Zerfall von B–Mesonen in ein φ und ein KS–
Meson eine mögliche Abweichung vom Standardmodell der Elementarteilchenphysik.
Darüber hinaus deuten Messungen des Zerfalls von neutralen
B-Mesonen in zwei geladene Pionen auf eine mögliche CP–Verletzung direkt
im Zerfall hin, die bisher noch nicht im B-System beobachtet wurde.
Hauptvortrag T III Di 08:30 RW 1
Die Spin-Struktur des Nukleons — •Elke-Caroline Aschenauer
— DESY
Die Frage nach den individuellen Beiträgen der Bausteine des Nukleons
- die Quarks der verschiedenen Flavours und die Gluonen - zum
Spin des Nukleons, ist auch nach 20 Jahren experimenteller Bemühungen
nicht vollständig gelöst. Nach einer Vielzahl von präzisen Messungen des
polarisierten tiefinelastischen Streuprozesses ist klar, daß der Spin des
Nukleons nicht alleine durch den Spin der Quarks erklärt werden kann.
Dies wird durch die neuesten Ergebnisse der Beiträge der Quarks unterschiedlicher
Flavours und der Gluonen zum Nukleonspin bekräftigt.
Die klare Beobachtung von exklusiven Reaktionen, speziell tief-virtueller
Comptonstreuung (DVCS), erlaubt im Formalismus der generalisierten
Partonverteilungen (GPDs) Studien einer weiteren Komponente des Nukleonenspins,
dem Bahndrehimpuls der Quarks. Für ein komplettes Bild
der Spinstruktur des Nukleons ist es weiterhin unerläßlich, die bisher
völlig unbekannte Strukturfunktion der Transversity zu messen. Daten
mit transversal polarisierten Targets geben die ersten Hinweise auf diese
Größe.
Hauptvortrag T IV Di 09:05 RW 1
Kalorimetrie bei LHC und am Linear Collider — •Christian
Zeitnitz — Universität Mainz
Die physikalischen Fragestellungen, die am LHC Beschleuniger und
auch an einem zukünftigen linearen Beschleuniger studiert werden sollen,
stellen hohen Anforderungen an die Energiemessung von einzelnen
Teilchen und Jets. Zum Beispiel ist bei der Präzisionsmessung von Parametern
des Standardmodells (z.B. der W-Boson Masse) eine extrem gute
Energieeichung der Kalorimeter notwendig. Auch bei der Suche nach
dem Higgs-Boson bei kleinen Massen spielen die Kalorimeter eine zentrale
Rolle, da entweder die Energie von Photonen, oder b-Quark Jets mit
hoher Auflösung vermessen werden müssen. Als eine wichtige Signatur
für neue Physik (z.B. Suche nach supersymmetrischen Teilchen) dient
die Messung von fehlender transversaler Energie. Hierbei gehen nichtwechselwirkende
Teilchen der Messung verloren. Dies macht eine präzise
Vermessung der gesamten Energie eines Ereignisses und die möglichst
vollständige Abdeckung des gesamten Raumwinkels erforderlich.
An einem linearen e + e − -Collider kommt als zusätzliche Anforderung die
notwendige sehr gute Ortsaufösung hinzu, um den Teilchenfluss genau
rekonstruieren zu können.
Hauptvorträge
Der Vortrag stellt die Anforderungen an die Kalorimeter am LHC und
einem linearen e + e − -Collider vor. Die den Anforderungen entsprechende
Realisierung im Rahmen der in Bau befindlichen LHC Detektoren
und Kalorimeterkonzepte für einen zukünftigen e + e − -Collider werden
präsentiert.
Hauptvortrag T V Di 09:45 RW 1
Kerne, Photonen und Neutrinos als extraterrestrische Boten —
•Wolfgang Rhode — Universität Wuppertal
Weltweit werden zur Zeit große Anstrengungen zu Messungen mit einer
neuen Generation von Hochpräzisionsexperimenten in der Astroteilchenphysik
unternommen. Mit dem Auger-Observatorium werden durch
höchstenergetische Teilchen ausgelöste Luftschauer in der Atmosphäre
beobachtet. Mit den erdgebundenen Gamma-Ray Teleskopen H.E.S.S.
und Magic können Gamma-Ray-Quellen oberhalb einiger 10 GeV beobachtet
werden. Mit den existierenden Neutrinoteleskopen am Baikal-See
und Südpol (AMANDA) werden hochenergetische Neutrinos beobachtet.
Eine Vielzahl von weiteren Experimenten befindet sich in der finalen Phase
der Planung oder am Beginn des Aufbaus. Diese spannende Situation
soll genutzt werden, um einen Überblick über das gegenwärtig mit teilchenphysikalischen
Methoden erlangte Verständnis der Physik der Sterne
und Galaxien zu geben. Das Potential zukünftiger Messungen wird diskutiert.
Hauptvortrag T VI Di 10:50 RW 1
CKM-Matrixelemente und Mesonenspektroskopie bei BABAR
und Belle — •Heiko Lacker — Universität Dresden
Dieser Vortrag behandelt die neuesten BABAR- und Belle-Resultate zu
den CKM-Matrixelementen |Vub| und |Vcb| sowie zu den überraschenden
Entdeckungen im Bereich der Mesonenspektroskopie.
Mit den Messungen der CP-Verletzung im B-Mesonensektor ist das
Physikpotential der Experimente BABAR und Belle noch lange nicht
ausgeschöpft. Dank der hohen Luminosität lassen sich z.B. die CKM-
Matrixelemente |Vcb| und |Vub| mittels neuer experimenteller Techniken
deutlich präziser als zuvor bestimmen. Gleichzeitig können mit Hilfe der
Daten die der Extraktion zugrundeliegenden theoretischen Unsicherheiten
verringert beziehungsweise die Konsistenz der theoretischen Beschreibung
dieser Zerfälle experimentell getestet werden.
Darüber hinaus haben BABAR und Belle unerwartete Resultate im
Bereich der Mesonenspektroskopie publiziert: BABAR hat die schmale
Resonanz DsJ(2317) in Dsπ 0 entdeckt und Anzeichen einer weiteren
Resonanz bei 2460 MeV in D ∗ sπ 0 gesehen und später auch bestätigt.
Die Belle-Kollaboration hat die Existenz beider Resonanzen bestätigt
und auch in hadronischen B-Mesonenzerfällen beobachtet. Die Natur der
neuen Resonanzen ist noch nicht geklärt. Ebenfalls überraschend war
die kürzliche Belle-Entdeckung eines schmalen charmoniumähnlichen Zustands,
der in J/Ψπ + π − zerfällt und dessen konsistente Interpretation
noch aussteht.
Hauptvortrag T VII Di 11:35 RW 1
50 Jahre CERN — vom europäischen zum Weltlabor —
•Herwig Schopper — Universität Hamburg und CERN
Das zweifache Ziel der Gründungsväter, die europäischen Kräfte in
der Teilchenphysik zusammen zu fassen, um konkurrenzfähig zu werden
und die Verständigung zwischen den Völkern zu fördern, wurde nicht
nur erreicht, sondern bei weitem übertroffen. Vom SC bis zum LEP und
bald dem LHC hat CERN eine Reihe einzigartiger Forschungsinstrumente
entwickelt, gebaut und betrieben mit dem Erfolg, dass herausragende
Ergebnisse erzielt werden konnten. Daran haben die etwa 6000 Benutzer
aus nationalen Universitäten und Forschungslabors einen ganz wesentlichen
Anteil. Die Probleme, die dabei zu überwinden waren, reichen von
den Finanzen bis zu den manchmal komplizierten Beziehungen zwischen
Personen.
Hauptvortrag T VIII Mi 08:30 RW 1
Neue Ergebnisse vom Tevatron: Elektroschwache Physik und
Suche nach neuen Teilchen — •Volker Büscher — Universität
Freiburg
In den letzten beiden Jahren haben die Experimente CDF und DØ am
Proton-Antiproton-Beschleuniger Tevatron einen Datensatz von mehr als

Teilchenphysik Hauptvorträge
200 pb −1 aufgezeichnet. Im Vergleich zur vorherigen Tevatron-Laufzeit
bis 1996 steht damit erstmals eine deutlich größere Datenmenge bei einer
zudem leicht erhöhten Schwerpunktsenergie von 1.96 TeV zur Verfügung.
In diesem Vortrag werden die aktuellen Ergebnisse einer Auswahl der
wichtigsten Messungen von CDF und DØ präsentiert und diskutiert:
Das Studium der Produktion und des Zerfalls von Vektorbosonen W
und Z erlaubt die Bestimmung fundamentaler Parameter des Standardmodells.
In Suchen nach Hinweisen auf bisher unbeobachtete Teilchen
können Massen- und Parameterregionen untersucht werden, die bisher
bei keinem Beschleuniger zugänglich waren. Dies umfaßt die Suche nach
Higgs-Bosonen sowie zahlreichen neuen Teilchen, die in Modellen jenseits
des Standardmodells vorhergesagt werden.
Hauptvortrag T IX Mi 09:05 RW 1
Seltene K-Zerfälle — •Ivan Mikulec — CERN
Das Feld der seltenen K-Zerfälle enthält viel Potential für das
Verständnis der niederenergetischen Dynamik der Hadronen, der Verletzung
der CP-Symmetrie und für die Suche nach neuer Physik außerhalb
des Standardmodells. Die letzten experimentellen Resultate werden hier
im Überblick gezeigt, ihr Einfluß auf die Theorie erwähnt und Prospekte
für neue Messungen vorgestellt.
Hauptvortrag T X Mi 09:45 RW 1
Alternativen zum Standardmodell — •Wolfgang Kilian — DE-
SY
Das Standardmodell verknüpft die Teilchenmassen über die Symmetriebrechung
in der elektroschwachen Wechselwirkung mit der Existenz
eines Higgs-Bosons. Dieses Modell ist jedoch instabil unter Quantenkorrekturen,
und das Higgs-Boson wurde bisher nicht nachgewiesen. Anstelle
einer Supersymmetrie, die das Standardmodell stabilisieren und damit
ein elementares Higgs-Boson ermöglichen würde, sind andere Szenarien
denkbar, in denen das Higgs-Boson ein gebundener Zustand ist oder nicht
als beobachtbares Teilchen existiert. In jüngster Zeit wurden neue Modelle
der dynamischen Symmetriebrechung konzipiert, die wie ” see-saw
topcolor“ oder ” little Higgs“ Alternativen zum Standardmodell darstellen.
Derartige Modelle beschreiben ebenso gut wie das Standardmodell
oder dessen supersymmetrische Erweiterung die bekannten Daten und sagen
charakteristische Signaturen voraus, deren Nachweis an zukünftigen
Collidern möglich wird.
Hauptvortrag T XI Mi 10:50 RW 1
HERA, ein Labor für die QCD — •Benno List — ETH Zürich
Am weltweit einzigen ep–Speicherring HERA werden Elektronen und
Protonen bei einer Schwerpunktsenergie von 318GeV zur Kollision gebracht.
Dies ermöglicht die Untersuchung der Struktur des Protons bei
höchsten Impulsübertragen und bis hinab zu kleinsten Partonimpulsen,
in Bereichen also, die für zukünftige Experimente von großem Interesse
sind.
Das Elektron als punktförmige Sonde in Verbindung mit dem Proton
als ausgedehntem, farbgeladenen Objekt erlauben Tests der QCD, wie sie
weder an reinen Lepton– noch an reinen Hadroncollidern möglich sind,
zum Beispiel die präzise Messung des Skalenverhaltens der Partondichten.
Weiterhin stellt die Analyse der hadronischen Endzustände neuartige
QCD–Konzepte auf den Prüfstand.
Hauptvortrag T XII Mi 11:35 RW 1
Ergebnisse der Neutrinophysik und ihre Auswirkungen auf die
Theorie — •Manfred Lindner — TU München
Die Neutrinophysik befindet sich mitten in einer Entdeckungsphase,
die 1998 mit dem Nachweis der atmosphärischen Neutrinooszillationen
eingeleitet wurde. Durch den Nachweis von Flavourumwandlungen wurde
2002 schließlich auch das solare Neutrino-Problem gelöst. Noch im
selben Jahr wurden Oszillationen bei Reaktorneutrinos mit zu den solaren
Oszillationen passenden Parametern nachgewiesen. Neuere Ergebnisse
des letzten Jahres testen inzwischen die Selbstkonsistenz der Oszillationen
und in der Zukunft werden Präzisionsmessungen von Oszillationen
und damit von Neutrinomassenaufspaltungen und Mischungen möglich
werden. Daneben gibt es Fortschritte in der Bestimmung der absoluten
Neutrinomassen aus kinematischen Messungen, neutrinolosem Doppel-
Beta-Zerfall und aus der Kosmologie. Die Ergebnisse der Neutrinophysik
werden im Vortrag theoretisch interpretiert. Weiter wird ein Ausblick auf
zukünftige Experimente und die zu erwartenden Auswirkungen auf die
Theorie gegeben.
Hauptvortrag T XIII Do 08:30 RW 1
Bottom- und Top-Quark-Physik am Tevatron — •Wolfgang
Wagner — Universität Karlsruhe
Die neue Datennahmeperiode am Tevatron (Run II) liefert inzwischen
wichtige neue Ergebnisse. Eine für die B-Physik am Hadronkollider revolutionäre
Neuerung sind Sekundärvertextrigger, die es erstmalig erlauben,
Ereignisse mit semileptonischen und hadronischen B-Zerfällen
anzureichern. Neben der Spektroskopie von B-Hadronen, die nicht vom
Υ(4S) her zugänglich sind, wie z.B. Bs, B + c , Λb und Ξb, steht vor allem die
genaue Vermessung des Unitaritätsdreiecks im Vordergrund. In diesem
Vortrag werden vorbereitende Messungen zur Suche nach CP-Verletzung
und zum Nachweis der Bs-Mischung diskutiert.
Hauptziel im Bereich der Top-Quark-Physik ist die genaue Bestimmung
der Masse des Top-Quarks, da dieser Parameter des Standard Modells
großen Einfluss auf Konsistenztests der elektroschwachen Theorie
hat. Die Messung des t¯t Wirkungsquerschnitts testet die Vorhersagen
der perturbativen QCD. Die Tevatronexperimente führen mehrere komplementäre
Analysen zu diesem Thema durch, von denen einige hier exemplarisch
vorgestellt werden. Besonders interessant ist außerdem die
Suche nach elektroschwacher Top-Quark-Produktion, die u.a. eine direkte
Bestimmung von Vtb erlaubt.
Hauptvortrag T XIV Do 09:05 RW 1
Theorie exklusiver B-Zerfälle — •Thorsten Feldmann — CERN
B-Meson Zerfälle bieten die Möglichkeit, Parameterwerte im elektroschwachen
Standardmodell (insbesondere die Elemente der CKM-
Quarkmischungsmatrix) zu vermessen, und indirekte Effekte von neuen
Teilchen jenseits des Standardmodells einzuschränken. Voraussetzung für
eine verläßliche Analyse der Daten ist ein quantitatives Verständnis der
starken Wechselwirkung des zerfallenden b-Quarks mit seiner hadronischen
Umgebung. Die Tatsache, daß die Masse des b-Quarks wesentlich
schwerer als die fundamentale Skala der Quantenchromodynamik (QCD)
ist, erlaubt in vielen Fällen einen systematischen theoretischen Zugang.
Hierbei werden perturbativ berechenbare QCD-Strahlungskorrekturen
von nicht-perturbativen hadronischen Effekten getrennt.
Ausgehend von der effektiven Theorie schwerer Quarks (HQET) diskutiere
ich die Erweiterung auf Zerfallskanäle, welche leichte energetische
Teilchen im Endzustand enthalten. Die Faktorisierung von kurzreichweitigen
QCD-Effekten führt hierbei auf eine sogenannte ” soft-kolineare effektive
Theorie“ (SCET), welche die feldtheoretische Grundlage für die
Beschreibung von z.B. B → ππ, B → Dπ, B → K ∗ γ liefert.
Hauptvortrag T XV Do 13:45 RW 1
Neueste Resultate vom COMPASS Experiment am CERN —
•Horst Fischer — Universität Freiburg
Das COMPASS-Experiment am SPS am CERN untersucht schwerpunktmäßig
die Spinstruktur des Nukleons mittels tiefinelastischer Streuung
von longitudinal polarisierten Myonen an longitudinal oder transversal
polarisierten Nukleonen. Von besonderem Interesse sind die Polarisation
der Gluonen und die transversalen Spinverteilungen der Quarks,
welche in den letzten Jahren besonderes theoretisches Interesse erfahren
haben. Zum Nachweis der gestreuten Myonen und erzeugten Hadronen
dient ein zweistufiges Vorwärtsspektrometer, das über einen weiten
kinematischen Bereich exzellente Orts- und Impulsauflösung sowie gute
Teilchenidentifizierung mittels RICH, Myonenfilter und Kalorimetrie
gewährleistet. In dem Vortrag wird das Experiment vorgestellt und auf
die neuesten physikalischen Resultate des Experiments eingegangen.
Dieses Experiment wird durch das BMBF gefördert.
Hauptvortrag T XVI Do 14:20 RW 1
Experimentelle Evidenzen für Pentaquarks — •Michael
Ostrick — Universität Bonn
Im Laufe des letzten Jahres wurden in verschiedenen Experimenten
Hinweise für die Formation und Produktion einer schmalen K + n–
Resonanz, dem Θ + (1540), gefunden. Ein derartiges Objekt paßt nicht in
den Rahmen der gewöhnlichen Vorstellung vom Aufbau der Baryonen aus
drei Valenzquarks und einem See von Gluonen und Quark–Antiquark–
Anregungen. Aufgrund seiner positiven Strangeness (S = +1) muß es
mindestens ein Antistrangequark zusammen mit vier weiteren Quarks
enthalten. Daher rührt die Bezeichnung Pentaquark.
Der Vortrag befaßt sich mit dem aktuellen Stand der experimentellen
Evidenzen für Pentaquark–Zustände. Die Resultate der verschiedenen
Experimente werden vorgestellt und offene Fragen werden diskutiert.

Teilchenphysik Montag
Fachsitzungen
– Gruppenberichte und Kurzvorträge –
T 100 Kosmische Strahlung I
Zeit: Montag 15:50–18:05 Raum: RW 2
T 100.1 Mo 15:50 RW 2
Bestimmung der Myonenzahl mit Hilfe des KASCADE-Arrays
im KASCADE -Grande Expriment — •J. van Buren 1 , R.
Glasstetter 2 und K.-H. Kampert 2 für die KASCADE-Grande-
Kollaboration — 1 Institut für Kernphysik, Forschungszentrum
Karlsruhe, 76 021 Karlsruhe — 2 Fachbereich Physik, Universität
Wuppertal, 42097 Wuppert al
Das KASCADE-Experiment am Forschungszentrum Karlsruhe wurde
um ein Detektorfeld, bestehend aus 37 Detektorstationen, zu einer
Gesamtfläche von 0.5km 2 erweitert. Das so entstandene KASCADE-
Grande Experiment ermöglicht die Messung ausgedehnter Luftschauer
von Primärteilchen bis zu Energien von 10 18 eV. Das neue Detektorfeld
lässt nur eine Messung der Zahl der geladenen Teilchen zu, jedoch ist man
zur Energie- und Massenbestimmung an der Myonen- und Elektronenzahl
interessiert. Zusammen mit der Position des vom Grande-Array gemessenen
Schauerzentrums, lässt sich durch Anpassen einer aus Simulationen
bzw. Daten ermittelten Lateralfunktion innerhalb eines bestimmten Radiusbereiches
an die gemessenen Myonendichten des KASCADE-Arrays
die Myonenzahl bestimmen. Es wird der Vergleich von verschieden Funktionen
und der Einfluß gewählter Parameter aufgezeigt.
T 100.2 Mo 16:05 RW 2
Wechselwirkungen der Myonen bei hohen Energien im
Luftschauer-Simulationsprogramm CORSIKA — •Dieter
Heck 1 , Johannes Knapp 2 und Lorenzo Perrone 3 — 1 Forschungszentrum
Karlsruhe, Institut für Kernphysik, 76021 Karlsruhe — 2 Dep.
of Physics and Astronomy, University of Leeds, Leeds LS2 9JT, U.K. —
3 Fachbereich Physik, Bergische Universität Wuppertal, 42097 Wuppertal
In sehr stark geneigten Luftschauern, die von ultrahochenergetischen
Primärteilchen ausgelöst werden, stirbt die elektromagnetische Komponente
bereits weit über dem Boden aus, während sich um die übrigbleibenden
hochenergetischen Myonen aufgrund ihrer Wechselwirkungen
(Bremsstrahlung und Paarbildung) ein elektromagnetischer Halo ausbildet.
Wenn höchstenergetische myonische Neutrinos mit atmosphärischen
Targetkernen stoßen, entstehen bei CC-Wechselwirkungen Myonen, die
den überwiegenden Teil der Primärenergie tragen.
Um solche Myonen mit Energien über 10 15 eV in Luftschauersimulationen
zuverlässig zu behandeln, wurden die seit kurzem für das GEANT-
Programm verfügbaren Wechselwirkungsroutinen [1] an das Simulationsprogramm
CORSIKA angepaßt, wobei erstmals auch nukleare Wechselwirkungen
berücksichtigt wurden. Die mit diesen Routinen erzielten Verbesserungen
werden vorgestellt.
[1] S. Bottai, L. Perrone, Nucl. Instr. Meth. A 459 (2001) 319
T 100.3 Mo 16:20 RW 2
Über inelastische Wirkungsquerschnitte und die mittlere Eindringtiefe
des Maximums ausgedehnter Luftschauer — •Jörg R.
Hörandel — Universität Karlsruhe, Institut für Experimentelle Kernphysik,
Hermann-von-Helmholtz-Platz 1, 76344 Leopoldshafen
Die Modellabhängigkeit der Entwicklung ausgedehnter Luftschauer, induziert
durch hochenergetische kosmische Strahlung, wird untersucht.
Der Anstieg der Proton-Proton- und Proton-Luft-Wirkungsquerschnitte,
sowie die Elastizität für hadronische Wechselwirkungen werden im hadronischen
Wechselwirkungsmodell QGSJET variiert. Der Einfluß dieser
Änderungen auf Observablen in Luftschauerexperimenten, wie der
mittleren Eindringtiefe der Schauer Xmax oder der Zahl der Elektronen
und Myonen am Erdboden wird mittels des Luftschauersimulationsprogramms
CORSIKA untersucht. Die mittlere logarithmische Masse
wird unter Verwendung experimenteller Werte für Xmax für verschiedene
Parametrisierungen der Wirkungsquerschnitte und der Inelastizität
berechnet. Die Untersuchungen ergeben, daß die Meßdaten am besten
durch einen moderaten Anstieg des inelastischen Wirkungsquerschnittes
für Proton-Proton Reaktionen von σinel pp = 51 mb bei 106 GeV auf
σ inel
pp = 64 mb bei 108 GeV und einer gleichzeitigen Erhöhung der Elastizität
um 10% bis 15% beschrieben werden.
T 100.4 Mo 16:35 RW 2
Untersuchung der Feinstruktur im Kern ausgedehnter Luftschauer
— •Svenja Richter 1 , Jörg R. Hörandel 1 und Jens Milke
2 für die KASCADE-Kollaboration — 1 Universität Karlsruhe, Institut
für Experimentelle Kernphysik, Hermann-von-Helmholtz-Platz 1, 76344
Leopoldshafen — 2 Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Kernphysik,
Hermann-von-Helmholtz-Platz 1, 76344 Leopoldshafen
Mit der obersten aktiven Lage des großen Hadronkalorimeters des
KASCADE Experimentes wird der Zentralbereich ausgedehnter Luftschauer
untersucht. Die Detektorebene (16 × 20 m 2 ) ist mit Flüssigkeitsionisationskammern
homogen belegt und befindet sich oberhalb aller Absorbermaterialien.
Dies ermöglicht die integrale Messung aller Schauerkomponenten,
d.h. es werden Teilchen der elektromagnetischen, myonischen
und hadronischen Komponente von Luftschauern mit nahezu
vollständiger Flächenbelegung registriert. Gleichzeitig werden mit dem
Kalorimeter Ort, Energie und Einfallsrichtung der Hadronen im Luftschauer
vermessen. Die große Flächenbelegung erlaubt eine detaillierte
Untersuchung der Feinstruktur des Schauerkerns. Die gemessenen Lateralverteilungen
der Energiedepositionen in der obersten Lage lassen
sich gut durch eine NKG-Funktion beschreiben. Die Fluktuationen der
gemessenen Energiedepositionen relativ zu den Erwartungen gemäß einer
Poisson-Verteilung werden analysiert. Ebenso wird untersucht, ob
sich im Bereich von Hadronen ein Überschuß in der Energiedeposition
nachweisen läßt. Schließlich wird die Topologie der Energiedepositionen
analysiert und es wird untersucht, inwieweit gefundene Subschauer mit
rekonstruierten Hadronen korreliert sind.
T 100.5 Mo 16:50 RW 2
Eine neue analytische Beschreibung des Cherenkovbeitrags in
Luftschauern — •F. Nerling 1,2 , J. Blümer 1,2 , R. Engel 1 und M.
Risse 1 — 1 Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Kernphysik, Postfach
3640, 76021 Karlsruhe — 2 Universität Karlsruhe, Institut für Experimentelle
Kernphysik, Postfach 3640, 76021 Karlsruhe
Experimente zur indirekten Messung der Kosmischen Strahlung bei
den höchsten Energien, wie beispielsweise das Pierre-Auger-Experiment,
beobachten mit abbildenden Teleskopen das vom Schauer emittierte
Fluoreszenzlicht. Es entsteht, wenn geladene Schauerteilchen die Atmosphäre
durchlaufen und ermöglicht als kalorimetrische Meßgröße auf die
Primärenergie zu schließen. Desweiteren ist die Primärmasse mit der gemessenen
Position des Schauermaximums verknüpft. Das Fluoreszenzsignal
wird jedoch - stark abhängig von der Schauergeometrie relativ zum
Teleskop - vom zusätzlich erzeugten Cherenkovlicht überlagert. Zur Bestimmung
der Schauerparameter muß daher dieser Untergrund in Form
des Cherenkovbeitrags möglichst genau berechnet und subtrahiert werden.
Eine neue Parametrisierung der Cherenkoverzeugung und -
winkelverteilung, basierend auf detaillierten Monte-Carlo-Rechnungen
mit dem Luftschauerprogramm CORSIKA, wird vorgetellt. Implikationen
für die Schauerrekonstruktion werden diskutiert.
T 100.6 Mo 17:05 RW 2
Myonproduktionshöhen — •R. Obenland 1 , C. Büttner 2 , K.
Daumiller 3 , P. Doll 1 und J. Zabierowski 4 für die KASCADE-
Grande-Kollaboration — 1 Institut für Kernphysik, Forschungszentrum
Karlsruhe, Postfach 3640, 76021 Karlsruhe — 2 Max-Planck-Institut für
Physik, 80805 München — 3 Institut für experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe, 76021 Karlsruhe — 4 Soltan Institute for Nuclear Studies,
90950 Lodz, Poland
Mit dem Myonspurdetektor (MTD) des KASCADE-Grande Experiments
kann die Produktionshöhe von Myonen (MPH) mit Eµ > 0.8GeV
entlang der Schauerentwicklung untersucht werden. Der Detektor be-

Teilchenphysik Montag
stimmt sehr präzise Ort und Richtung einer Myonspur. Mit Hilfe der
Lage der Schauerachse lässt sich der Entstehungsort der Myonen in der
Atmosphäre rekonstruieren. Diese Information der MPH ermöglicht Aussagen
über die Komposition der kosmischen Primärstrahlung. Dazu ist
ein Vergleich der Meßdaten mit Monte Carlo Simulationen (CORSIKA)
notwendig, wobei unterschiedliche hadronische Wechselwirkungsmodelle
verwendet werden.
Im Vergleich mit bereits bestehenden Analysen wurde durch eine verbesserte
Einzelauslese der Streamertube Zellen die Rekonstruktion der
Myonspuren verbessert, wobei sich dieser Umbau auch in einer Verbesserung
in der Bestimmung der MPH widerspiegelt.
T 100.7 Mo 17:20 RW 2
Investigation of the Muon Momenta in EAS with the KAS-
CADE Muon Tracking Detector — •J. Zabierowski 1 , C.
Büttner 2 , K. Daumiller 3 , P. Doll 4 , and R. Obenland 4 for the
KASCADE collaboration — 1 Soltan Institute for Nuclear Studies, Cosmic
Ray Phys. Dept. 90950 Lodz, Poland; — 2 Max-Planck-Institut für
Physik, 80805 München; — 3 Universität Wuppertal, 42119 Wuppertal,
Germany; — 4 Institut für Kernphysik, Forschungszentrum Karlsruhe,
76021 Karlsruhe, Germany.
Extensive Air Shower (EAS) Experiment KASCADE [1] with its Muon
Tracking Detector (MTD) [2] enables precise measurements of the muon
directions in EAS. These directional data with the method introduced in
[3] allow to obtain a quantity ζ, being a ratio of transversal to longitudinal
muon momentum components.
Using this quantity and a fixed, e.g. mean value of muon transverse
momentum (pt=0.3 GeV), an upper limit on muon momentum spectrum
in EAS is obtained for large sample of KASCADE data. The dependence
of the results on the pt values is investigated. The comparison with simulated
showers for different primaries shows the possibility to use the
muon momentum spectrum for model tests and tuning.
The support for this work by DFG grant is kindly acknowledged.
[1] Antoni, T. et al., Nucl. Instr. and Meth., A513, (2003), 490.
[2] Doll, P. et al., Nucl. Instr. and Meth., A488, (2002), 517.
[3] Zabierowski, J. et al., Nucl. Phys. B (Proc.Suppl.) 122, (2003), 275.
T 101 Halbleiterdetektoren I
T 100.8 Mo 17:35 RW 2
Muon pair production by cosmic muons in the ALEPH detector
— •F. MACIUC, C. Grupen, A. Mailov, and N.O. Hashim for the
CosmoALEPH collaboration — Fachbereich Physik, Universität Siegen,
D-57068 Siegen, Germany
The knowledge of muon interactions in matter is essential in Cosmic
Ray Physics. We investigate the muon pair production (tridents), the
pure QED interaction, without considering the analogous deep-inelastic
process.
Our group (CosmoALEPH) used the ALEPH detector, at the CERN-
LEP e + e − storage ring, to detect cosmic muons that penetrate to a depth
of more than 320 m.w.e. underground. The precision and composition of
the detector allows a search for tridents with their vertex inside the detector.
A sample of candidates is obtained and a comparison between
candidates and the expected rate of events is performed.
Rare and thus hard to detect, muon tridents need a careful analysis of
each individual candidate. Methods to separate this process from more
“mundane” e.m. interactions are discussed.
The QED cross-section and an analytic approximation are compared,
Nuclear Form Factor contributions to the cross-section are estimated and
correlations between these theoretical aspects and observations are studied.
T 100.9 Mo 17:50 RW 2
Impulsspektren und Ladungsverhältnis kosmischer Myonen mit
dem ALEPH Detektor — •N. O. Hashim, C. Grupen, F. Maciuc
und A. Mailov für die CosmoALEPH-Kollaboration — Fachbereich
Physik, Universität Siegen, D-57068 Siegen
Kosmische Myonen sind ein Bestandteil der ausgedehnten Luftschauer,
die durch Wechselwirkungen der primären kosmischen Strahlung in
der Atmosphäre eingeleitet werden. Der ALEPH-Detektor liegt in einer
Tiefe von 320 m W. Ä. am CERN-LEP Speicherring. Kosmische Myonund
Multi-Myon Ereignisse werden mit diesem Detektor gemessen. Die
Myonmultiplizitäten, das Ladungsverhältnis und die Abhängigkeit der
Impulsspektren vom Zenit- und Azimutwinkel werden untersucht. Es
wird versucht, die Azimutwinkelverteilung zu entfalten, um eine Absolutbestimmung
der Intensität zu ermöglichen. Die Ergebnisse und deren
Vergleich mit den Resultaten anderer Experimente werden präsentiert.
Zeit: Montag 15:50–18:05 Raum: RW 3
T 101.1 Mo 15:50 RW 3
Ein USB-basiertes Testsystem für die Auslese-Chips des Pixeldetektors
im ATLAS-Experiment — •Jens Weingarten, Fabian
Hügging, Jörn Grosse-Knetter, Hans Krüger, Tobias Stockmanns,
Lasse Klingbeil, Andreas Eyring, Siegfried Gross,
Ivan Peric und Norbert Wermes — Physikalisches Institut, Universität
Bonn, Nussallee 12
Für die innerste Lage des ATLAS-Experiments ist ein Silizium-
Pixeldetektor geplant, dessen Signale vom sogenannten FE-Chip
ausgelesen werden. Dieser wird mit dem Siliziumsensor über Bump-
Bonding-Technologie verbunden.
Der FE-I-Chip besteht aus 2880 Pixeln sowie verschiedenen Einheiten
zur Steuerung und digitalen Trefferverarbeitung. 16 solcher FE-I-Chips
werden zu einem Modul zusammengebaut, welches dann die Grundeinheit
des Pixeldetektors darstellt.
Um die FE-I Chips testen zu können wurde ein USB-basiertes Testsystem
entwickelt, das durch seine geringe Größe und die geringen Fertigungskosten
vielseitig verwendbar ist und für Systemtests auch in
größerer Stückzahl zur Verfügung gestellt werden kann.
In diesem Vortrag wird das USB-basierte Testsystem vorgestellt und
Ergebnisse der Charakterisierung von FE-I1- und FE-I2-Chips vorgestellt.
T 101.2 Mo 16:05 RW 3
Slow Control für die CMS Petal Integration I — •S. Heier, P.
Blüm, G. Dirkes, J. Fernandez, Th. Müller, T. Ortega Gomez,
H.J. Simonis und V. Zhukov — Institut für Experimentelle Kernphysik,
Universität Karlsruhe
Für den Endkappenbereich des CMS Spudetektors werden die einzelnen
Siliziumstreifenmodule auf sog. Petals zusammengefasst. Auf diesen
ist die mechanische und elektrische Infrastruktur zum Betrieb der Module
vorhanden. Ausserdem werden die Module auch über das Petal gekühlt.
Da die Integration der Petals der letzte Fertigungsschritt ist, bei dem
die Module zugänglich sind, müssen umfangreiche Tests zur Qualitätssicherung
durchgeführt werden. Um ein Petal zu betreiben und auszulesen,
müssen zahlreiche Umgebungsparameter kontrolliert bzw. überwacht
werden. Der Vortrag erläutert die Richtlinien und die benötigten Komponenten
zu deren Einhaltung.
T 101.3 Mo 16:20 RW 3
Slow Control im Rahmen der CMS Petal Integration Teil II —
•T. Ortega Gomez, G. Dirkes, P. Blüm, M. Fahrer, F. Hartmann,
S. Heier, Th. Müller, H.J. Simonis, Th. Weiler und V.
Zhukov für die CMS-Kollaboration — Institut für Experimentelle Kernphysik,
Universität Karlsruhe (TH)
Im Rahmen des CMS Tracker Projekts ist Karlsruhe als Pilot Zentrum
für die Qualitätssicherung der Tracker Petals zuständig. Der CMS
Tracker besteht aus Silizium-Microstreifenmodule, von denen bis zu
25 eine funktionelle Einheit(im Entkappenbereich wegen signifikanter
Geometrie Petal genannt) bilden. Nach der Petal-Montage wird eine
umfangreiche Qualifikation vorgenommen. Die innerhalb dieser Arbeit
benötigte Slow Control Architektur und die entsprechenden Teststrukturen
werden diskutiert und die gewählte Strategien zur Qualitätssicherung
präsentiert. Die Dimension der zu kühlenden Kohlenfaser-Struktur und
die Kontrolle der entsprechenden Umgebungsvariablen, wie Luftfeuchtigkeit,
Niederspannungs-, Hochspannnungsversorgung, Temperatur und
Strom, stellt hier ganz besondere Anforderungen an das Labor. Der Vortrag
beschäftigt sich im Speziellen mit der Kontrolle und Monitorierung
der Petalkühlung.

Teilchenphysik Montag
T 101.4 Mo 16:35 RW 3
Kontrollsystem des ATLAS-Pixeldetektors für Teststrahlmessungen
und Systemtests — •Joachim Schultes, Karl-Heinz
Becks, Martin Imhäuser, Peter Mättig und Susanne Kersten
für die ATLAS-Pixel-Kollaboration — Bergische Universität Wuppertal
Im Sommer 2004 findet am H8 Testrahl des SPS, CERN, ein kombinierter
Einsatz der verschiedenen ATLAS Subdetektoren statt. Ziel ist
neben den Testmessungen an den einzelnen Subdetektoren eine erste Erprobungsphase
einer gemeinsamen Detektorkontrolle und physikalischen
Datennahme (DAQ). Aus diesem Grund wird zur Zeit in Wuppertal ein
Kontrollsystem für den Pixeldetektor entwickelt, welches sowohl für die
Teststrahlmessungen als auch für die Systemtests, welche parallel in mehreren
Instituten stattfinden, einsetzbar und erweiterbar ist. Weitere Aufgaben
sind die Erstellung einer ’Finite State Machine’, die Anbindung an
die ’Conditions Database’ sowie die Kommunikation mit der Datennahme.
Der Vortrag stellt die Ziele, den Aufbau und die bisher gesammelten
Erfahrungen vor.
T 101.5 Mo 16:50 RW 3
Kalibration und Charakterisierung von ATLAS-Pixelmodulen
mittels Laserstrahl — •Frank Massmann, Fabian Huegging,
Jörn Grosse-Knetter, Tobias Stockmanns, Markus Mathes,
Jens Weingarten, Robert Kohrs, Johannes Ulrici und Norbert
Wermes — Physikalisches Institut, Universität Bonn, D-53115
Bonn
Für die innerste Lage des ATLAS-Experiments ist ein hybrider Pixeldetektor
geplant, der aus Modulen aufgebaut sein wird. Auf jedem
dieser Module befinden sich 16 FE-Chips, die über Bump-Bonds mit
dem Sensor verbunden sind. Zur Untersuchung der Zeitauflösung von
ATLAS-Pixelmodulen wurden mittels eines IR-Lasers Ladungen im Sensor
erzeugt und von der Ausleseelektronik ausgewertet. Dabei wurde insbesondere
der Timewalk untersucht, ein Effekt der Ausleseelektronik,
wodurch kleine Ladungen später nachgewiesen werden als hohe Ladungen.
Dieser Effekt wurde an zwei Generationen von FE-Chips gemessen,
um die Verbesserungen bezüglich des Timewalk-Verhaltens der neueren
Chipgeneration gegenüber der älteren zu untersuchen.
T 101.6 Mo 17:05 RW 3
Ein Kühlteststand für CMS-Silizium-Streifendetektoren
— •Th. Hermanns, M. Axer, F. Beißel, A. Floßdorf, G.
Flügge, T. Franke, B. Hegner, St. Kasselmann, J. Mnich, A.
Nowack, O. Pooth und M. Pöttgens — III. Physikalisches Institut,
Physikzentrum, RWTH Aachen, 52056 Aachen
Für den CMS-Spurdetektor am LHC-Beschleuniger in Genf werden
ca. 16000 Silizium-Streifendetektoren gebaut. Um die Schäden an den
Silizium-Sensoren zu minimieren, die durch den hohen Teilchenfluss
(10 13 − 10 14 cm −2 1-MeV Neutronenäquivalente) entstehen, müssen die
Si-Streifendetektoren bei −10 ◦ C betrieben werden. Das erfordert eine
Qualifikation durch Kühltests. Durch die Entwicklung und Konstruktion
eines Kühlteststandes in Aachen können die Einflüsse der tiefen Temperatur
auf die Si-Streifendetektoren und auf die Ausleseelektronik untersucht
werden. Eine Analyse der Messdaten soll zudem zeigen, ob die
Detektoren durch die thermische Belastung in Zyklen von Abkühlen und
Aufwärmen Schaden nehmen.
T 102 Kosmische Strahlung II
T 101.7 Mo 17:20 RW 3
Optimierung des Kühlsystems für die Endkappe des CMS Spurdetektors
— •Dieter Oellers — 1.Physikalisches Insitut Ib der
RWTH Aachen
Das CMS-Experiment ist einer der zwei Universaldetektoren am
zukünftigen Proton-Proton-Speicherring LHC. Die Bahnen der geladenen
Kollisionsprodukte werden im Spurdetektor mittels Siliziumsteifendetektoren
rekonstruiert. Um die Strahlenschäden am Silizium zu kontrollieren,
wird dieses bei einer Temperatur um −10 ◦ C betrieben. Um diese
Zielvorgabe bei möglichst kleiner Kühlleistung zu erreichen, müssen die
Komponenten des Kühlsystems optimiert werden. Der Vortrag behandelt
exemplarische Messungen zur Optimierung des Wärmeüberganges
an einem einzelnen Kühlpunkt.
T 101.8 Mo 17:35 RW 3
Cold Silicon Detectors in Compass — •Anna-Maria Fuchs,
Rita de Masi, Jan Friedrich, Igor Konorov, Stephan Paul,
Lars Schmitt, Michael Wiesmann, and Matthias Becker for the
Compass collaboration — TU Muenchen, Physikdepartment E18, 85748
Garching
The Compass experiment at Cern, Sps carries out investigations
of the structure and spectroscopy on the nucleon with both muon and
hadron beams of high intensity.
For track reconstruction with high spatial resolution in the target region,
silicon microstrip detectors are used directly in the beam.
The damage caused by the hadron beam is so high that the detectors
show a noticeable breakdown of their performance already after one year.
Therefore they are operated at 130 K in order to exploit the so-called
Lazarus effect. Thus their lifetime is extended by a factor of 5.
We report on the construction and commissioning of the liquid nitrogen
cooled silicon detectors and show first results of performance tests in
the 2003 beamtime. Plans for 2004 are presented to operate six detectors
with an automatic cooling system.
[†] This work is supported by the BMBF and the Maier-Leibnitz-Labor
of the Universities of Munich
T 101.9 Mo 17:50 RW 3
Integration von Siliziumstreifendetektoren in die Tracker-
Endkappen des CMS-Experimentes — •A. Floßdorf, M.
Axer, F. Beißel, G. Flügge, T. Franke, B. Hegner, Th.
Hermanns, St. Kasselmann, J. Mnich, A. Nowack, O. Pooth
und M. Pöttgens — III. Physikalisches Institut, Physikzentrum,
RWTH Aachen, 52056 Aachen
In das CMS-Experiment am LHC am CERN sollen insgesamt 16.000
Siliziumstreifendetektoren eingebaut werden, rund 6.500 davon in die
Tracker-Endkappen. Zur Integration der Siliziumstreifenmodule in die
Tracker-Endkappen werden diese auf segmentartigen Tragestrukturen,
sog. Petals, befestigt, von denen jeweils 16 ein Rad für eine der beiden aus
neun Rädern bestehenden Tracker-Endkappen bilden. Um das Verhalten
und die Eigenschaften der mit Modulen bestückten Petals überprüfen zu
können, wird in Aachen ein Teststand zur ” Petal Integration“ aufgebaut.
Zur Verminderung der Strahlenschäden soll der CMS-Tracker bei
−10 ◦ C betrieben werden. Mit einem eigens entwickelten Kühlschrank
werden die Petals gekühlt, um ihr Verhalten bei niedrigen Temperaturen
untersuchen zu können.
Zeit: Montag 15:50–17:35 Raum: HS III
T 102.1 Mo 15:50 HS III
A Novel Wavelength Shifter Application for the IceCube Optical
Modules — •Elisa Resconi for the IceCube collaboration —
DESY-Zeuthen, Platenenallee 6, D-15738 Zeuthen
The under-ice neutrino telescope IceCube will measure the flux of high
energy neutrinos via the detection of the Cherenkov light produced by
the neutrino induced secondary charged particles. The spectral sensitivity
in the UV region of the optical modules (OMs) is limited by the
transmission properties of the window of the PMT housing. The sensitivity
of the OM and hence the detector performance can be enhanced
by encapsulating the glass sphere with a wavelength shifter (WLS). In
order to meet all the optical as well as the harsh environmental requirements
of this application, an innovative material has been developed. It
is composed of a UV transparent fluoropolymer and a WLS dye. The
new material has been extruded into a 500 micrometer thin transparent
foil and thermoformed around the glass sphere of the OM. In this talk I
will discuss the Monte Carlo estimation of the potential improvement in
light transmission, the design of the integration of the foil with the OM
and the status of the prototype tests.
T 102.2 Mo 16:05 HS III
Time calibration of the AMANDA neutrino telescope — •Elisa
Bernardini for the AMANDA collaboration — DESY-Zeuthen, Platenenallee
6, D-15738 Zeuthen
The reconstruction of particle tracks in the AMANADA detector is
based on the photon arrival times at the photomultiplier tubes (PMTs)
located in the Antarctic ice sheet. This requires precise knowledge of the
delays of the signals from each PMT. Major sources of delays are the

Teilchenphysik Montag
signal transit times in the cables (transmitting signals from depth up to
about 2 km to the surface) plus an off-set introduced by the use of a fixed
threshold to discriminate the signals. Two methods for time calibration
are used in AMANDA. In one case each individual PMT is illuminated
with signals from a YAG laser at the surface which are diffused in the
proximity of the sensors. The recorded signal delays are measured with
respect to the laser trigger time (T0s). An independent procedure makes
use of the down-going muons recorded by AMANDA. An iterative algorithm
is applied, which minimizes the difference between the times
recorded by the hit PMTs and the times expected for the best track hypothesis.
At each iteration an updated guess for the T0s of each PMT is
applied prior to track reconstruction. This talk will illustrate both methods
and discuss a comparison of the performance. The time calibration
method designed for IceCube will also be introduced.
T 102.3 Mo 16:20 HS III
Analyse der Bewegung der ANTARES Prototype Sector Line —
•Timo Karg, Gisela Anton, Bettina Hartmann, Jürgen Hößl,
Alexander Kappes, Uli Katz, Wolfgang Kretschmer, Sebastian
Kuch, Horst Laschinsky, Christopher Naumann und Melitta
Naumann-Godó für die ANTARES-Kollaboration — Universität
Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut, Erwin-Rommel-Straße
1, 91058 Erlangen
Die ANTARES Kollaboration entwickelt ein Neutrinoteleskop, das sich
zur Zeit im Mittelmeer vor der südfranzösischen Küste in 2400 m Tiefe
im Aufbau befindet. Als Meilenstein dieser Entwicklung konnte im Dezember
2002 ein erster vollinstrumentierter Teilstring (Prototype Sector
Line) versenkt werden, und von März bis Juli 2003 erfolgreich unter realen
Bedingungen betrieben werden.
Da sich die oberen Enden der Strings des ANTARES-Teleskops frei in
der Wasserströmung bewegen können, ist es für die Ereignisrekonstruktion
besonders wichtig die Position der einzelnen Sensoren im Wasser
ständig zu überwachen. Wir zeigen, dass die rekonstruierten Positionsdaten
gut mit den parallel erfassten Strömungsdaten verträglich sind,
und dass die Strömung (sowohl Richtung als auch Geschwindigkeit) den
Bioluminiszenz-Hintergrund beeinflusst.
Gefördert durch das BMBF (05 CN2WE1/2).
T 102.4 Mo 16:35 HS III
The effect of correlated background photons on the ANTARES
noise filter — •Horst Laschinsky, Gisela Anton, Bettina
Hartmann, Jürgen Hössl, Christopher Naumann, Melitta
Naumann-Godó, Alexander Kappes, Uli Katz, Wolfgang
Kretschmer, and Sebastian Kuch for the ANTARES collaboration
— Universitaet Erlangen-Nuernberg, Physikalisches Institut,
Erwin-Rommel-Str. 1, 91058 Erlangen
The ”eyes” of the ANTARES neutrino detector, the optical modules
(OMs), contain photomultiplier tubes (PMTs), which will measure the
Cerenkov light emitted by the products of neutrino-nucleon reactions. To
reduce background noise, the electronics of each OM accepts a parameter,
which defines the minimum charge the PMT has to collect within a
time interval of 25ns in order to trigger the readout procedure.
This noise filter could be circumvented by two or more photons reaching
the PMT within the 25ns integration window. These multi-photon
events can be caused either by random coincidences at high background
rates or by some correlation of background photons at a nanosecond
timescale.
Detailed investigations have been performed on this topic, using data
from detector prototypes as well as theoretical models. The results from
this investigations are presented and an assupmtion on the amount of
correlations of background photons is being made.
Supported by the German Federal Ministry for Education and Research,
BMBF, grant no. 05 CN2WE1/2.
T 102.5 Mo 16:50 HS III
Rekonstruktion hadronischer Schauer für das ANTARES-
Neutrinoteleskop — •Bettina Hartmann, Gisela Anton,
Jürgen Hößl, Alexander Kappes, Timo Karg, Uli Katz,
Claudio Kopper, Wolfgang Kretschmer, Sebastian Kuch,
Horst Laschinsky, Christopher Naumann und Melitta
Naumann-Godó für die ANTARES-Kollaboration — Universität
Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut, Erwin-Rommel-Straße 1,
91058 Erlangen
Das ANTARES-Neutrinoteleskop ist seiner Konstruktion nach für
den Nachweis von Myonen gebaut, die bei der charged-current-Reaktion
eines Myon-Neutrinos mit Materie entstehen. Diese Reaktion macht
aber nur einen Teil der möglichen Wechselwirkungen aus. Um auch die
neutral-current-Reaktionen von Myon-Neutrinos sowie die Reaktionen
von Elektron-Neutrinos in die Analyse miteinbeziehen zu können, ist es
notwendig, die bei diesen Reaktionen entstehenden hadronischen Schauer
zu identifizieren und zu rekonstruieren. Auf diese Weise wird einerseits
die Sensibilität des Experiments auf Prozesse ohne eine isolierte Myon-
Spur erreicht, andererseits aber auch eine Verbesserung der Ereignisrekonstruktion
mit Myon-Spur ermöglicht, da dann der mit auftretende
hadronische Schauer besser berücksichtigt werden kann.
In diesem Vortrag werden Algorithmen zur Schauerrekonstruktion vorgestellt
und Ergebnisse präsentiert. Die Arbeit ist gefördert durch das
BMBF (05 CN2WE1/2).
T 102.6 Mo 17:05 HS III
Muon Reconstruction with ANTARES in the Presence of High
Optical Background — •Melitta Naumann-Godó 1 , Gisela
Anton 1 , Bettina Hartmann 2 , Jürgen Hössl 1 , Alexander
Kappes 2 , Timo Karg 1 , Uli Katz 2 , Wolfgang Kretschmer 1 ,
Sebastian Kuch 2 , Horst Laschinsky 2 , and Christopher Naumann
1 for the ANTARES collaboration — 1 Physikalisches Institut 4,
Universität Erlangen-Nürnberg — 2 Physikalisches Institut 1, Universität
Erlangen-Nürnberg
The ANTARES project is constructing a high energy neutrino telescope
in the deep Mediterranean Sea. The telescope will use an array of
photomultiplier tubes to detect the Cherenkov light emitted by muons
resulting from the interaction of high energy neutrinos with matter.
Facing the high bioluminescence activity at the deployment site the
effects of realistic optical background on the muon detection and reconstruction
are studied and an adaptation is attempted. Furthermore, a
joint reconstruction procedure of both muons and their accompanying
shower is considered. This presentation outlines the main reconstruction
methods and results.
Supported by the BMBF (05 CN2WE1/2)
T 102.7 Mo 17:20 HS III
Separation and Classification of Muonic and Shower Events in
the Antares Detector — •Christopher Naumann 1 , Gisela Anton
1 , Bettina Hartmann 2 , Jürgen Hössl 1 , Alexander Kappes 2 ,
Timo Karg 1 , Uli Katz 2 , Wolfgang Kretschmer 1 , Sebastian
Kuch 2 , Horst Laschinsky 2 , and Melitta Naumann-Godó 1 for
the ANTARES collaboration — 1 Physikalisches Institut 4, Universität
Erlangen-Nürnberg — 2 Physikalisches Institut 1, Universität Erlangen-
Nürnberg
The ANTARES group is currently constructing an undersea neutrino
telescope in 2400 m depth off the French Mediterranean coast. The main
goal of the project is the detection of high energy neutrinos from cosmic
sources.
Although the detector is designed to reconstruct muon tracks, they
only make up a fraction of all neutrino events. It is therefore important
to be able to distinguish muon events from electromagnetic and hadronic
showers to allow a dedicated reconstruction of all event types in the presence
of variable optical background.
A method for determining the event type and tagging individual signals
is presented.
Supported by the BMBF (05 CN2WE1/2)

Teilchenphysik Montag
T 103 Schwache Wechselwirkung I
Zeit: Montag 15:50–18:00 Raum: HS I
Gruppenbericht T 103.1 Mo 15:50 HS I
Ergebnisse von KLOE am Elektron-Positron-Speicherring
DAΦNE — •Achim Denig — Institut für Experimentelle Kernphysik,
Universität Karlsruhe
Die φ-Fabrik DAΦNE in Frascati bei Rom ist ein Elektron-Positron-
Speicherring mit √ s = mφ = 1.02GeV. Bis heute konnte mit dem Universaldetektor
KLOE eine integrierte Luminosität von 500pb −1 gesammelt
werden. Bei DAΦNE besteht die Möglichkeit, die Physik der Kaonen
mit einer einzigartigen Signatur und mit hoher Präzision zu untersuchen.
Neue Ergebnisse im Bereich semileptonischer und hadronischer
KS-, KL- und K ± -Zerfälle als auch im Bereich radiativer φ-Zerfälle werden
präsentiert.
Von besonderem Interesse ist darüberhinaus die Messung des hadronischen
Wirkungsquerschnitts (e + e − → Hadronen) unterhalb von mφ. Dies
gelingt bei DAΦNE mit Hilfe der Radiative Return Methode, bei der Ereignisse
selektiert werden, in denen eines der Elektronen (Positronen)
ein Photon emittiert hat (ISR). Eingehend wird der dominante Zwei-
Pion-Kanal diskutiert: e + e − → e + e − γ → π + π − γ. Dieser hadronische
Endzustand erlaubt die Bestimmung des Beitrages der hadronischen Vakuumpolarisation
zum anomalen magnetischen Moment des Myons. Die
aktuellen KLOE-Werte hierzu werden mit Messdaten aus Novosibirsk
(CMD-2) und den aus τ-Spektralfuntktionen (ALEPH, OPAL, CLEO)
extrahierten Wirkungsquerschnitten verglichen.
T 103.2 Mo 16:15 HS I
Drei-Eichboson-Kopplungen bei OPAL — •Wolfgang Menges 1
und Rolf-Dieter Heuer 2 für die OPAL-Kollaboration — 1 DESY,
Notkestrasse 85, 22603 Hamburg — 2 Institut für Experimentalphysik der
Universität Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg
Vorgestellt wird die Messung von Drei-Eichboson-Kopplungen in W-
Paarerzeugung mit hadronischen W-Zerfällen. Die Daten wurden bei einer
Schwerpunktsenergie zwischen √ s = 183 GeV und 209 GeV mit dem
OPAL Detektor am Speicherring LEP aufgezeichnet. Die Selektion und
Rekonstruktion der W-Bosonen wird kurz vorgestellt. Die nicht triviale
Kombination der Jets zu W-Kandidaten und die Bestimmung deren
Ladung wird detailierter diskutiert.
Mittels der Methode der optimalen Observablen werden die CPerhaltenden
Kopplungsparameter gZ 1 , κγ, λγ und gZ 5 bestimmt. Die
endgültigen OPAL-Ergebnisse werden in Kombination mit den anderen
W-Paarzerfallskanälen präsentiert.
T 103.3 Mo 16:30 HS I
Triple Gauge Couplings in W-pair Production at TESLA using
Transversely Polarized Beams — •Filip Franco-Sollova 1,2 ,
Klaus Desch 2 , Rolf-Dieter Heuer 2 , and Wolfgang Menges 1
— 1 DESY, Notkestrasse 85, 22603 Hamburg — 2 Institut für Experimentalphysik,
Universität Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761. Hamburg.
A study of the sensitivity of the TESLA Linear Collider to Anomalous
Triple Gauge Boson Couplings will be presented. For transverse polarization
in both beams a dependence of the cross section on the azimuthal
angle φ is observed.
The study is focused on the analysis of the semi-leptonic decay channel
for W-pair production in e + e − annihilation using transversely polarized
beams with √ s = 500 GeV. An estimation of the sensitivity to CPconserving
and CP-violating couplings will be presented and a comparison
with results obtained using longitudinal polarization will be given.
T 103.4 Mo 16:45 HS I
Studien zur Messung der W-Boson Masse im CMS Experiment
— Martin Erdmann 1 , Christopher Jung 1 , Steffen Kappler 1,2 ,
Günter Quast 1 , Klaus Rabbertz 1 und •Alexander Schmidt 1 —
1 Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe (TH) —
2 CERN
Am Large Hadron Collider LHC in Genf werden W- und Z-Boson
Ereignisse mit hoher Statistik erwartet. Es wird die Möglichkeit untersucht,
durch einen Vergleich von Z- und W-Daten in leptonischen Zerfallskanälen
eine bessere Abschätzung der W-Masse und -Breite zu erhalten.
Diese Methode macht sich die präzise Bestimmung der Z-Masse zunutze,
um daraus die Verteilung der transversalen Masse des W-Bosons zu
gewinnen. Bisher war diese Methode durch die zu geringe Zahl der Z-
Ereignisse begrenzt. Der begrenzende Faktor wird künftig der systematische
Fehler sein.
T 103.5 Mo 17:00 HS I
Systematische Unsicherheiten bei der Messung der W-Masse im
semileptonischen Kanal — •C. Rosemann, A. Böhm, M. Duda,
A. El-Hage, H. Fesefeldt, J. Mnich, C. Rosenbleck, S. Roth
und M. Zöller für die L3-Kollaboration — III. Physikalisches Institut,
RWTH Aachen, D-52056 Aachen
Im L3 Experiment am LEP-2 Speicherring wurden Daten zur Reaktion
e + e − → W + W − aufgezeichnet. Aus diesen Daten wird die Masse
des W-Bosons sehr genau bestimmt. Bei dieser Messung treten wichtige
systematische Unsicherheiten auf. Vorgestellt werden Untersuchungen zu
Detektoreffekten, den Einflüssen der Hadronisation, der Photonabstrahlung
und der Ereignisrekonstruktion im semileptonischen Endzustand.
T 103.6 Mo 17:15 HS I
Messung des Verzweigungsverhältnisses KL → π¦e§νe (K 0
e3 )
mit dem NA48-Detektor — •Andreas Winhart für die NA48-
Kollaboration — Institut für Physik, Universität Mainz
Zur Erfüllung der Unitarität muss die Summe der Quadrate jeder Zeile
und Spalte der CKM-Matrix gleich Eins sein. Für die erste Zeile der
Matrix ergibt aus den gegenwärtigen experimentellen Werten der CKM-
Parameter: |Vud| 2 + |Vus| 2 + |Vub| 2 = 0, 9958 ± 0, 0019, was einer Abweichung
von der Unitarität um 2,2σ entspricht. |Vus| kann aus der Ke3-
Zerfallsrate bestimmt werden. Im Jahr 1999 wurden in einer speziellen,
zweitägigen Datennahme des NA48-Experiments am CERN SPS semileptonische
Kaonzerfälle mit hoher Intensität aufgezeichnet. Aus dem
Datensatz mit mehr als zehn Millionen K 0 e3-Zerfällen kann das Verzweigungsverhältnis
mit bisher nicht erreichter Präzision bestimmt werden.
Das Ergebnis dieser Messung und eine Diskussion zur Frage der Unitarität
der CKM-Matrix werden vorgestellt.
T 103.7 Mo 17:30 HS I
Precision measurement of the branching ration of K ± → µ ± π 0 ν
— •Andrew Maier, Martin Holder, and Michal Ziolkowski —
Unversitaet Siegen
A precision measurement of the branching ratio of K ± → µ ± π 0 ν
(Kmu3) is performed using data taken at the NA48 experiment at CERN
in 2002. The result of this branching ration can be used to extract the
|VUS| element of the CKM matrix. This value is of current interrest due
to the present 2.2σ discrepancy from unitarity.
T 103.8 Mo 17:45 HS I
Bestimmung des Verzweigungsverhältnis von K + → π + e + e − mit
dem NA48/2–Detektor — •Khai Vinh Vi und Rainer Wanke —
Institut für Physik, Universität Mainz
Das NA48/2–Experiment am CERN hat im Jahre 2003 etwa 3 · 10 11
Zerfälle geladener Kaonen registriert. Der Zerfall K + → π + e + e − ist von
großem theoretischen Interesse, da der Übergang nur über einem Flavour
ändernden neutralen Strom erfolgen kann. In den Daten des Jahres
2003 werden etwa 5000 Zerfälle mit fast vernachlässigbarem Untergrund
erwartet. Daraus lässt sich das Verzweigungsverhältnis mit sehr hoher
Genauigkeit bestimmen. Darüber hinaus soll der Formfaktor des Zerfalls
gemessen werden.

Teilchenphysik Montag
T 104 Higgs I
Zeit: Montag 15:50–18:05 Raum: HS V
T 104.1 Mo 15:50 HS V
Zwei-Schleifen-Korrekturen zum pseudoskalaren Higgs-Zerfall
in zwei Photonen — •Frank Fugel, Bernd A. Kniehl und Matthias
Steinhauser — II. Institut für Theoretische Physik, Universität
Hamburg
Das MSSM beinhaltet fünf Higgs-Teilchen. Hiervon sind zwei Teilchen
CP-gerade und neutral (h0, H0), ein Teilchen CP-ungerade und neutral
(A0) und zwei geladen (H ± ). In diesem Vortrag wird das sogenannte pseudoskalare
Higgs-Boson A0 betrachtet. Der Zerfall des A0 in zwei Photonen
verläuft in niedrigster Ordnung bereits über eine Schleife. Die nächst
höheren Korrekturen sind somit Zwei-Schleifen-Korrekturen. Hier werden
die QCD- und die dominanten, das heißt mit GFm 2 t verstärkten,
elektroschwachen Korrekturen vorgestellt. Zur Berechnung der Zwei-
Schleifen-Diagramme wird die Methode der Asymptotischen Entwicklung
angewendet. Auch diese soll kurz erläutert werden.
T 104.2 Mo 16:05 HS V
Zwei-Schleifen-Bottom-Sbottom-Korrekturen zur Masse des
leichtesten MSSM-Higgs-Bosons — •Heidi Rzehak 1 , Sven
Heinemeyer 2 , Wolfgang Hollik 1 und Georg Weiglein 3 —
1 Max-Planck-Institut f. Physik, München — 2 CERN, TH division,
Schweiz — 3 IPPP, University of Durham, UK
Im Gegensatz zur Masse des Higgs-Bosons im Standardmodell ist die
Masse des leichtesten MSSM-Higgs-Bosons Mh kein freier Parameter.
Durch ihre starke Abhängigkeit von den anderen Parametern des Modells
stellt sie eine wichtige Präzisionsobservable dar. Durch eine genaue
experimentelle Bestimmung und theoretische Vorhersage dieser Masse
kann man starke Einschränkungen an die anderen Modell-Parameter ableiten.
Für eine präzise theoretische Vorhersage ist es notwendig, Beiträge
von Zwei-Schleifen-Ordnung zu berücksichtigen. Insbesondere werden
für große tanβ die Beiträge proportional zur Bottom-Yukawa-Kopplung
verstärkt, so daß für große tanβ neben den führenden Zwei-Schleifen-
Beiträgen aus dem Top-Stop-Sektor die Beiträge des Bottom-Sbottom-
Sektors relevant werden. Unterschiedliche Renormierungsschemata für
den Bottom-Sbottom-Sektor und deren Auswirkung auf die Vorhersage
der Masse des leichtesten MSSM-Higgs-Bosons werden diskutiert. Der
Vergleich verschiedener Schemata ermöglicht eine Abschätzung von theoretischen
Unsicherheiten höherer Ordnung im Bottom-Sbottom-Sektor.
T 104.3 Mo 16:20 HS V
SUSY-QCD-Korrekturen zur W + H − Erzeugung aus b ¯ b-
Annihilation am LHC — •Michael Rauch und Wolfgang
Hollik — Max-Planck-Institut für Physik, München
Der Prozess der H ± -Erzeugung zusammen mit einem W ∓ -Boson via
b ¯ b → W + H − kann als Nachweis eines gegenüber dem Standardmodell
(SM) erweiterten Higgs-Sektors dienen, da geladene Higgsbosonen im
SM nicht auftreten. Der Wirkungsquerschnitt dieses Prozesses erreicht
in Proton-Proton Kollisionen am Large Hadron Collider (LHC) eine beträchtliche
Größe und leptonische Zerfälle des W-Bosons können als einfacher
Trigger dienen.
Die QCD-Korrekturen zu diesem Prozess sind bereits berechnet und
haben sich als signifikant herausgestellt. In diesem Vortrag werden die
SUSY-QCD-Korrekturen mit virtuellen Squarks und Gluinos vorgestellt.
Die Einschleifenbeiträge in verschiedenen Parameterregionen des Minimal
Supersymmetric Standard Model (MSSM) werden diskutiert. Für
große Werte von tanβ erhält man große Korrekturen durch den Massen-
Counterterm des b-Quarks, was durch eine Redefinition der b-Quark-
Masse kompensiert werden kann. Aber auch für kleine Werte von tanβ
ergeben sich Korrekturen, die bis zu 50% betragen können und echte
Einschleifenbeiträge sind.
T 104.4 Mo 16:35 HS V
Untersuchung des Entdeckungspotenzials für Higgs-Bosonen
des MSSM mit dem ATLAS-Detektor am LHC — •Markus
Schumacher für die ATLAS-Kollaboration — Physikalisches Institut,Universität
Bonn, Nussallee 12, 53115 Bonn
Die Minimale Supersymmetrische Erweiterung des Standardmodells
(MSSM) postuliert fünf Higgs-Bosonen: 3 neutrale und 2 geladene.
Die Massen der Higgs-Bosonen und ihre Kopplungen und damit ihre
Produktionswirkungsquerschnitte und Zerfallsverzweigungsverhältnisse
hängen dabei von verschiedenen Parametern der Supersymmteriebre-
chung ab. Ein zentrales Ziel des Physikprogramms am Large Hadron
Collider (LHC) wird die Entdeckung möglichst vieler der fünf Higgs-
Bosonen sein. Das Entdeckungspotenzial unter Berücksichtigung aller
Suchkanäle bei ATLAS am LHC wird in verschiedenen sogenannten
Benchmark-Szenarien diskutiert. In diesen werden alle Parameter bis auf
die Bornniveau-Parameter (tanβ und die Masse eines Higgs-Bosons) fixiert.
Es werden sowohl CP-erhaltende Modelle mir nur reellen Kopplungen
als auch CP-verletzende Modelle mit komplexen Kopplungen betrachtet.
T 104.5 Mo 16:50 HS V
Untersuchung von MSSM Higgs-Bosonen bei TESLA —
•Tatsiana Klimkovich 1,2 , Klaus Desch 2 , Rolf-Dieter Heuer 2 ,
Alexei Raspereza 1 und Thorsten Kuhl 1 — 1 DESY, Notkestrasse
85, 22603 Hamburg — 2 Institut für Experimentalphysik, Universität
Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg
Eine vielversprechende Theorie, die über das Standardmodell hinausgeht,
ist die sogenannte Supersymmetrie (SUSY). Ein Szenario, das im
Einklang mit allen bisher beobachteten Phänomenen ist, ist die Minimal
Supersymmetrische Erweiterung des SM (MSSM). Es gibt fünf physikalische
Higgsbosonen in der CP-erhaltenden Version des MSSM: H 0 , h 0
(neutral CP-gerade), A 0 (neutral CP-ungerade) und H + , H − (geladen).
CP-verletzende Effekte im neutralen Higgs Sektor des MSSM können
durch Einführung komplexer Phasen erklärt werden. Drei Higgsmasseneigenzustände
H1, H2, H3 sind die Mischungen von verschiedenen CP-
Eigenzuständen.
Einer der möglichen Produktionskanäle von Higgs-Bosonen in SUSY
Modellen ist die Higgs-Paarproduktionen e + e − → HiHj → b ¯ bb ¯ b, b ¯ bτ + τ − ,
τ + τ − b ¯ b (i,j=1,2,3). Für diese Kanäle wurden Ereignisse an einem Linearcollider
generiert und die Detektorsignale durch eine parametrische
Simulation bestimmt. Mit einer auf Selektionsschnitten basierenden Analyse
wurden die Signalereignisse aus dem zwei Größenordnungen größeren
Untergrund selektiert und untersucht, wie genau sich der Wirkungsquerschnitt
vermessen läst. Nach einer kinematischen Anpassung ist es
möglich, die Masse und die Breite der Higgs-Bosonen mit hoher Genauigkeit
zu bestimmen.
T 104.6 Mo 17:05 HS V
Suche nach der Einzelproduktion doppelt geladener Higgs Bosonen
bei OPAL — •Marius Groll 1 , Rolf-Dieter Heuer 1,2 und
Klaus Desch 1 — 1 Institut für Experimentalphysik der Universität
Hamburg; Luruper Chaussee 149; 22761 Hamburg — 2 DESY - Deutsches
Elektronen-Synchrotron; Notkestraße 85; 22607 Hamburg
Es werden Ergebnisse der Suche nach doppelt geladenen Higgs Bosonen
am OPAL Experiment vorgestellt. Erweiterungen des Standardmodells
mit Higgs Triplets sagen doppelt geladene Higgs Bosonen H ±±
vorher. Das H ±± zerfällt in zwei gleich geladene Leptonen und hat damit
eine eindeutige experimentelle Zerfallssignatur. Die Entdeckung des H ±±
hätte entscheidene Bedeutung für das Verständnis des Higgs Sektors und
für Theorien jenseits des Standardmodells.
Es wurden 600 pb −1 e + e − Kollisionen bei Schwerpunktsenergien zwischen
√ s = 189 − 209 GeV am OPAL Detektor am LEP ausgewertet.
Es wurden keine Hinweise für die Existenz des H ±± beobachtet. Obere
Grenzen für die Yukawa Kopplung, hee, des H ±± an gleich geladene
Elektronpaare wurden abgeleitet.
T 104.7 Mo 17:20 HS V
Suche nach dem Higgs-Boson in hadronischen Endzuständen
mit fehlender Energie — •M.H. Zöller, A. Böhm, M. Duda, A.
El-Hage, H. Fesefeldt, J. Mnich, C. Rosemann, C. Rosenbleck
und S. Roth für die L3-Kollaboration — III. Physikalisches Institut,
RWTH-Aachen
In den Jahren 1998 bis 2000 hat das L3-Experiment am Elektron-
Positron-Speicherring LEP über 620 pb −1 an Daten bei Schwerpunktsenergien
zwischen 189 und 209 GeV aufgezeichnet. Die Ereignisse werden
bezüglich einer möglichen Higgs-Strahlung untersucht, wobei eines der
Bosonen in nicht nachgewiesene oder nachweisbare Teilchen zerfallen soll,
d.h. die im Detektor deponierte Energie ist geringer als die Schwerpunktsenergie.
Im Standardmodell entspricht dieses Szenario der Reaktion
HZ→qqνν, wohingegen bereits in der minimal-supersymmetrischen Erweiterung
(MSSM) auch ein unsichtbar zerfallendes Higgs-Boson möglich

Teilchenphysik Montag
ist, wie es z.B dem Zerfall hZ→ ˜χ 0 1˜χ 0 1qq entspräche. Neben der Selektionsbeschreibung
werden Ausschlussgrenzen für beide Fälle genannt.
T 104.8 Mo 17:35 HS V
O(αs) radiative corrections to the Higgs decay into polarized
top: H + → t(↑) + ¯ b — •Kadeer Alimujiang and Juergen G. Koerner
— Institut fuer Physik (ThEP), 55099 Mainz, Germany
I calculate the O(αs) radiative corrections to the decay of a charged
Higgs into a polarized top quark and an anti-bottom quark in Two-
Higgs-Doublet models. I provide analytical formulae for the unpolarized
and polarized rates for mb �= 0 and for mb = 0.
T 104.9 Mo 17:50 HS V
Der Ursprung der Masse (Trägheit und Gravitation) —
•Albrecht Giese — Taxusweg 15, 22605 Hamburg
Nach dem Standardmodell haben Elementarteilchen ursprünglich keine
Masse. Es muss also für Masse eine physikalische Ursache geben.
T 105 Spurkammern I
Diese Ursache ist elementar. Die kleinsten Bauteile der Materie werden
mit Kraftfeldern so aneinander gebunden, dass ein Abstand zwischen
ihnen eingehalten wird. Da sich andererseits diese Felder mit endlicher
Lichtgeschwindigkeit ausbreiten, hat eine Konfiguration solcher Teilchen
zwingend ein träges Verhalten. Damit wird Trägheit quantitativ korrekt
erklärt.
Aus den Beobachtungen der Allgemeinen Relativitätstheorie wissen
wir andererseits, dass die Lichtgeschwindigkeit im Gravitationspotential
reduziert ist. Daraus folgt klassisch eine Refraktion der Bahn von Teilchen,
die sich entlang eines massiven Objektes mit hoher Geschwindigkeit
bewegen. Dieser Tatbestand erklärt nun nicht nur die Phänomene, die lt.
Einstein auf Krümmung des Raumes beruhen, sondern auch die grundlegende
Tatsache der Gravitation selbst, quantitativ korrekt. Denn auch
die innere Oszillation der Elementarteilchen unterliegt dieser Brechung
und verursacht deren gravitative Anziehung.
Weitere Details unter www.ag-physics.org/structure
Zeit: Montag 15:50–18:20 Raum: HS VI
T 105.1 Mo 15:50 HS VI
Untersuchung der Eigenschaften von CMS-Driftkammern mit
kosmischen Myonen — •Raphael Mameghani, Michael Bontenackels,
Thomas Hebbeker, Sven Hermann, Kerstin Hoepfner,
Hans Reithler und Oleg Tsigenov für die CMS-Kollaboration
— III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
Wir fertigen die Driftkammern für den innersten Ring des CMS Barrel-
Myonsystems. Die klare Signatur des Zerfalls des Higgs-Bosons in vier
Myonen soll durch eine gute Identifikation und genaue Impulsmessung
der Myonen ausgenutzt werden.
Die Funktionsweise der Kammern wird mit kosmischen Myonen getestet.
Aus den Daten werden wichtige Kammerparameter wie Auflösung,
Positionsgenauigkeit, Effizienz und Rauschverhaltenn bestimmt. Der Vortrag
stellt ein Verfahren zur Spurrekonstruktion vor und zeigt, wie damit
diese Parameter ermittelt werden können.
T 105.2 Mo 16:05 HS VI
Bau der CMS-Barrel-Myonkammern in Aachen — •Sven Hermann,
Anatoli Adolf, Thomas Hebbeker, Kerstin Hoepfner,
Hans Reithler und Michael Sowa — III. Phys. Inst. A, RWTH
Aachen
Um am zukünftigen CMS-Detektor Myonen zu identifizieren und
deren Impuls zu bestimmen, werden in Aachen insgesamt 70 Barrel-
Driftkammern mit einer Fläche von je etwa 5 m 2 hergestellt. Das Myonsystem
ist unter anderem für die Suche nach dem Higgs-Boson, vor
allem im Kanal H → ZZ → 4µ von großer Bedeutung. Die präzise
Klebung aus vorgefertigten Komponenten wird begleitet von einer genauen
Überprüfung der Funktionstüchtigkeit anhand der Messung verschiedener
Kammerparameter. In diesem Vortrag werden die wesentlichen
Schritte der Produktion und der zugehörigen Qualitätssicherung
erläutert, wobei der Schwerpunkt auf den kontaktlosen Messungen zur
mechanischen Drahtspannung und Drahtposition der Anodendrähte liegt.
Das Ziel ist die Positionierung der Anodendrähte mit einer Genauigkeit
von ±100 µm.
T 105.3 Mo 16:20 HS VI
Rekonstruktion der Kammerform bei Atlas Myonkammern —
•Michael Maaßen — Albert-Ludwigs-Universiät Freiburg
Das Myonspektrometer des Atlas-Detektors – am Beschleuniger LHC
(CERN) – soll eine sehr hohe Impulsauflösung erreichen. Dazu ist es erforderlich,
die Sagitta der Myonspur auf ca. 50 µm genau zu bestimmen.
In Atlas werden daher so genannte ” Monitored Drift Tubes“ (MDT) verwendet.
Das ” Monitored“ bedeutet dabei, dass die Formänderung der
Kammern – z.B. durch Temperatur, Magnetfeld, etc. – permanent gemessen
wird. Einige dieser Sensoren (Rasniks) arbeiten optisch.
In meinem Vortrag werde ich Untersuchungen vorstellen, die zeigen,
welche Formveränderungen mit den Rasniks messbar sind. Weiter werden
die erreichbaren Genauigkeiten der verschiedenen Bewegungen dargelegt.
Die Messungen wurden an dem Kammertyp ” BOG“ durchgeführt, der in
Freiburg entwickelt und gebaut wird.
T 105.4 Mo 16:35 HS VI
Analyse von CMS-Myonkammer-Daten aus dem CERN-
Teststrahl 2003 — •Michael Bontenackels, Thomas Hebbeker,
Kerstin Hoepfner, Raphael Mameghani und Hans Reithler
für die CMS-Kollaboration — III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
Im Rahmen des CMS-Projektes wurde im Frühsommer 2003 an einem
Myon-Teststrahl des CERN eine Barrel-Myonkammer aus der Serienproduktion
untersucht. Während der ca. 10-tägigen Messzeit stand der
ausgiebige Test des Gesamtsystems aus Kammer, Auslese- und Trigger-
Elektronik mit LHC-Zeitstruktur (25 ns Bunch-Abstand) im Vordergrund.
In diesem Vortrag werden insbesondere die Driftzeit-Messungen und
ihre Analyse vorgestellt, anhand derer die Eigenschaften der Kammer
und der Auslese-Elektronik überprüft werden können.
T 105.5 Mo 16:50 HS VI
Untersuchung der Eigenschaften von CMS-Driftkammern mit
kosmischen Myonen — •Raphael Mameghani, Michael Bontenackels,
Thomas Hebbeker, Sven Hermann, Kerstin Hoepfner,
Hans Reithler und Oleg Tsigenov für die CMS-Kollaboration
— III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
Wir fertigen die Driftkammern für den innersten Ring des CMS Barrel-
Myonsystems. Die klare Signatur des Zerfalls des Higgs-Bosons in vier
Myonen soll durch eine gute Identifikation und genaue Impulsmessung
der Myonen ausgenutzt werden.
Die Funktionsweise der Kammern wird mit kosmischen Myonen getestet.
Aus den Daten werden wichtige Kammerparameter wie Auflösung,
Positionsgenauigkeit, Effizienz und Rauschverhaltenn bestimmt. Der Vortrag
stellt ein Verfahren zur Spurrekonstruktion vor und zeigt, wie damit
diese Parameter ermittelt werden können.
T 105.6 Mo 17:05 HS VI
Autokalibration der Driftrohrkammern des ATLAS Myonspektrometers
bei hohen Untergrundraten — •Wolfram Stiller 1 ,
Oliver Kortner 1 , Hubert Kroha 1 , Mario Deile 2 und Felix
Rauscher 3 für die ATLAS-Kollaboration — 1 Max-Planck-Institut für
Physik, Föhringer Ring 6, D-80805 München — 2 CERN, CH-1211 Genf
23 — 3 LMU München, Sektion Physik, Am Coulombwall 1, D-85748
Garching
Die Driftrohrkammern des ATLAS-Myonspektrometers am LHC
sollen die Rekonstruktion von Spurpunkten mit einer Auflösung von
40 µm für eine aktive Detektorfläche von 5000 m 2 ermöglichen. Die
Präzisionskammern bestehen aus zwei Dreifach- oder Vierfachlagen von
Driftrohren aus Aluminium mit einem Durchmesser von 30 mm, die
mit einem Gasgemisch von Ar:CO2 (93:7) bei einem Gasdruck von 3
bar betrieben werden. Die benötigte Ortsauflösung der Kammer wird
mittels einer Positionierungsgenauigkeit des Signaldrahtes von 20 µm
und einer Einzelrohrauflösung von besser als 100 µm erziehlt. Zusätzlich
muß die Orts-Driftzeit-Beziehung auf besser als 20 µm bekannt sein.
Variierende Betriebsbedingungen, wie zum Beispiel Änderungen der
Temperatur oder der Untergrundbestrahlungsrate, verändern die
Orts-Driftzeit-Relation. Während der Datennahme mit dem ATLAS-

Teilchenphysik Montag
Detektor muß diese in Ermangelung einer externen Referenz in kurzen
Zeitintervallen mit Myonspuren neu bestimmt werden. Zu diesem Zweck
wurde ein effizienter Autokalibrationsalgorithmus entwickelt, der auf
Teststrahldaten bei variablen γ-Bestrahlungsraten angewandt wurde.
T 105.7 Mo 17:20 HS VI
Gasdruckmessung und -überwachung für CMS-Myonkammern
— •Pim Rütten, Thomas Hebbeker, Hans Reithler und Michael
Sowa — III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
Für die Suche nach dem Higgs-Teilchen im Kanal H → ZZ → 4µ
werden Driftkammern zur Myonidentifikation und -impulsmessung im
CMS Barrel-Detektor hergestellt. Die Driftzellen werden mit ArCO2
(85%/15%) bei einem Überdruck von ca. 20 mbar betrieben. Um eine
konstante Driftgeschwindigkeit zu gewährleisten, muss der Druck des
Kammergases möglichst konstant gehalten werden. Dieser wird durch regelmäßige
Messung mit 4 Drucksensoren pro Kammer überwacht. Es werden
preiswerte, kommerzielle Sensoren eingesetzt, für die wir ein präzises
Kalibrationsverfahren entwickelt haben. Auch die Ausleseelektronik für
die Sensoren wird in Aachen entwickelt, gebaut und getestet.
T 105.8 Mo 17:35 HS VI
Serientest und Kalibration von ATLAS Driftrohr-Kammern
mit kosmischen Myonen — •Jörg Dubbert 1 , Otmar Biebel 1 ,
Madjid Boutemeur 1 , Alexander Brand 1 , Günter Duckeck 1 ,
Frank Fiedler 1 , Ralf Hertenberger 1 , Oliver Kortner 1,2 ,
Thomas Nunnemann 1 , Felix Rauscher 1 , Dorothee Schaile
1 , Philipp Schieferdecker 1 , Arnold Staude 1 , Markus
Stoye 1 , Raimund Ströhmer 1 und Fritz Vollmer 1 für die
ATLAS-Kollaboration — 1 Sektion Physik, Ludwig-Maximilians Universität
München, Am Coulombwall 1, 85748 Garching — 2 Jetzt am
Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Monitored Drift Tube (MDT) Kammern bilden den größten Teil
der 1200 Präzisionsdetektoren des ATLAS-Myon-Spektrometers. Am
Höhenstrahlungsmessstand der Ludwig-Maximilians Universität werden
zur Zeit 88 MDT-Kammern, die am Max-Planck Institut für Physik gebaut
werden, mit kosmischen Myonen getestet und kalibriert. Neben der
Überprüfung der Front-End-Elektronik und der Funktion aller 432 Driftrohre
einer Kammer wird auch deren Geometrie, d.h. die Position der
einzelnen Anodendrähte, sowie die Abstände und relativen Positionen
der einzelnen Rohrlagen zueinander, vermessen. Eine möglichst genaue
Kenntnis der geometrischen Parameter ist notwendig, um die geforderte
Impulsauflösung des Spektrometers zu erreichen. Mit einer Datennahmezeit
von 24 Stunden lassen sich Kammerparameter mit einer Präzision
im Bereich von 10 µm bestimmen.
T 106 Trigger und DAQ I
T 105.9 Mo 17:50 HS VI
Auflösungsverbesserung durch Time-Slewing-Korrektur bei
Driftrohren des ATLAS-Myon-Spektrometers — •Felix
Rauscher 1 , Mario Deile 2 , Jörg Dubbert 1 , Sandra Horvat 3 ,
Oliver Kortner 3 , Hubert Kroha 3 , Andreas Manz 3 , Susanne
Mohrdieck-Möck 3 , Robert Richter 3 , Arnold Staude 1 und
Wolfram Stiller 3 für die ATLAS-Kollaboration — 1 Sektion Physik
der Ludwig-Maximilians-Universität München, Am Coulombwall
1, D-85748 Garching bei München — 2 CERN, CH-1211 Genf —
3 Max-Plank-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Beim ATLAS-Myonspektrometer werden Präzisionskammern aus
Driftrohren bei hohen Untergrundstrahlungsraten von bis zu 100 Hz/cm 2
betrieben. Die angestrebte Impulsauflösung erfordert eine mittlere Ortsauflösung
eines einzelnen Driftrohres von besser als 100 µm auch bei der
höchsten vorkommenden Untergrundrate. An einem hochenergetischen
Myonstrahl wurde die Ortsauflösung der Rohre bei γ-Bestrahlung verschiedener
Rate gemessen. Die durch die Ausleseelektronik gemessene
Signalhöhe wurde verwendet um auf Time-Slewing-Effekte zu korrigieren,
wodurch sich die mittlere Ortsauflösung um 15 µm verbessern läßt.
Damit wird die geforderte Ortsauflösung für Untergrundraten bis zum
dreifachen des maximal erwarteten Wertes erreicht.
T 105.10 Mo 18:05 HS VI
Verhalten der ATLAS-Myonkammern unter LHC-
Bestrahlungsraten — •Oliver Kortner 1 , Mario Deile 2 ,
Jörg Dubbert 3 , Sandra Horvat 1 , Hubert Kroha 1 , Andreas
Manz 1 , Susanne Mohrdieck 1 , Felix Rauscher 3 , Arnold
Staude 3 und Wolfram Stiller 1 für die ATLAS-Kollaboration —
1 Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, D-80805 München
— 2 CERN, CH 1211 - Genf 23 — 3 Ludwig-Maximilians-Universität
München, Sektion Physik, Am Coulombwall 1, D-85478 Garching
Die Driftrohrkammern des ATLAS-Myonspektrometers werden
während ihres Betriebs am Proton-Proton-Speicherring LHC hohen
Bestrahlungsraten von Neutronen und Photonen von bis zu
100 Hzcm −2 ausgesetzt. Mit zunehmenden Raten verschlechtert sich
die Ortsauflösung der mit der Gasmischung Ar:CO2(93:7) bei 3 bar
betriebenen Driftrohre. Denn die durch die Bestrahlung im Driftrohr
erzeugte Raumladung verändert das elektrische Feld, und damit die
Orts-Driftzeit-Beziehung im Ar:C02-Gas mit zeitlichen Fluktuationen,
die nicht aufgelöst werden können. Teststrahlmessungen an der Gammabestrahlungseinrichtung
des CERN zeigen, daß sich mit der entgültigen
Ausleseelektronik unter Zuhilfenahme der gemessenen Pulshöhe der
Myonsignale eine Ortsauflösung von 82 µm ohne Photonenuntergrund
und eine Ortsauflösung von 89 µm bei einer Untergrundzählrate von
100 Hzcm −2 erzielen läßt. Damit ist eine Kammerauflösung von besser
als 40 µm selbst bei höchsten Raten gewährleistet.
Zeit: Montag 15:50–18:05 Raum: HS VII
T 106.1 Mo 15:50 HS VII
Das Jet/Energiesummen-Modul im ATLAS Level-1-
Kalorimeter-Trigger — •Stefan Rieke — Johannes Gutenberg-
Universität, Mainz
Das ATLAS-Experiment verwendet zur Reduzierung der Datenrate
ein dreistufiges Triggersystem, dass die Datenrate von 40 MHz auf etwa
100 Hz reduziert. Zur Bestimmung der deponierten Energie im Kalorimeter
und zum Auffinden von Jets wird der JET/Energiesummen-Prozessor
(JEP) verwendet, der 32 Jet/Energiesummen-Module (JEM) besitzt.
In diesem Vortrag werden Design und Funktionsweisen der
Jet/Energiesummen-Module vorgestellt.
T 106.2 Mo 16:05 HS VII
Integrationstests des ATLAS Level-1 Kalorimeter Triggers —
•Frederik Rühr — Kirchhoff Institut für Physik, Heidelberg
Während bei CERN der Detektor errichtet wird, um 2007 in Betrieb
genommen zu werden, nähert sich auch die Trigger Elektronik des AT-
LAS Experiments immer mehr der Fertigstellung. Nach Abschluss des
Trigger Demonstration Programmes 1997, in dem Prinzip-Schaltungen
für den gesamten ATLAS Level-1 Trigger erstellt und getestet wurden,
haben sich die einzelnen Gruppen der Collaboration der Ausarbeitung
endgültiger Baugruppen für den Einsatz im Experiment gewidmet.
Mit zunehmender Fertigstellung dieser Komponenten ist es nun wieder
nötig und interessant sie zusammenzuführen. Dabei ist es wichtig das
korrekte Zusammenspiel der einzelnen Komponenten der Funktionskette,
von den Kalorimetern(Elektromagnetisches und Hadronisches) über
den Preprocessor(Digitalisierung und Verarbeitung der Kalorimeterdaten)
zum Cluster Processor(Elektron/Photon und Hadron/Tau Trigger)
und dem Jet/Energy-sum Processor(Trigger fuer ausgedehnte Objekte),
sicherzustellen und zu testen, sowohl für Triggerentscheidungen als auch
” Data Acquisition“.
Der Vortrag gibt einen Überblick über bisherige Integrationstests, Herausforderungen
und Ergebnisse.
T 106.3 Mo 16:20 HS VII
Softwaredesign und Messungen am Jet/Energiesummenprozessor
des ATLAS Level-1-Kalorimeters — •Cano Ay — Johannes
Gutenberg-Universität Mainz, Institut für Physik
Um die Datenrate des ATLAS Experiments am CERN zu reduzieren,
wird ein dreistufiges Triggersystem verwendet. Ein zentrales Bestandteil
des Level-1-Kalorimetertriggers ist der Jet/Energiesummenprozessor
(JEP).
Dieser Vortrag stellt die Triggerspezifische ATLAS Online Software
vor und es werden Funktionsmessungen am Jet/Energiesummenprozessor
präsentiert.

Teilchenphysik Montag
T 106.4 Mo 16:35 HS VII
Jet-Trigger of the H1 Experiment at HERA — •Ana Dubak 1 , A.
Aktas 2 , J. Bracinik 1 , C. Braquet 1 , M. Fras 1 , W. Haberer 1 , C.
Kiesling 1 , M. Klug 1 , A. Nikiforov 1 , A. Perieanu 2 , B. Vujičić 1 ,
and A. Wassatsch 1 — 1 Max-Planck-Institut für Physik (Werner-
Heinsenber-Institut), Föhringer Ring 6, 80805 München — 2 DESY,
Notkestrasse 85, 22607 Hamburg
The Jet-Trigger is an upgrade of the existing level 1 LAr Calorimeter
Trigger of the H1 experiment. While the existing LAr Calorimeter
Trigger uses a global summing scheme the Jet-Trigger looks for local
energy depositions. By this it is possible to use lower thresholds compared
to the existing system and also to better exploit the topological
signature of the specific physics channels. In order to make a decision for
each bunch crossing the concept of the Jet-Trigger is based on massively
parallel hardware. In the hardware significant local energy depositions
in the calorimeter (”jets”) are searched and thus summing up of noise
distributed over large areas is avoided. The Jet-Trigger generates trigger
elements on the bases of an energy sorted list of jets and allows for freely
programmable conditions between the jet energies and positions.
T 106.5 Mo 16:50 HS VII
Charged Current Interactions and the Jet Trigger — •Biljana
Vujičić 1 , A. Aktas 2 , J. Bracinik 1 , C. Braquet 1 , A. Dubak 1 , M.
Fras 1 , W. Haberer 1 , C. Kiesling 1 , M. Klug 1 , A. Nikiforov 1 , A.
Perieanu 2 , and A. Wassatsch 1 — 1 Max-Planck-Institut für Physik
(Werner-Heinsenber-Institut), Föhringer Ring 6, 80805 München —
2 DESY, Notkestrasse 85, 22607 Hamburg
Deep Inelastic scattering of a high energetic electron on a nucleon with
a large momentum transfer where a W+ or W- boson is exchanged are
called Charged Current interactions (CC). The CC interactions offer the
possibility to study electroweak effects and give information on specific
parton density functions in the proton at high x and high Q 2 . These
events are triggered using their specific signature, which is large missing
transverse energy in the Liquid Argon (LAr) calorimeter due to the undetected
neutrino. However, the LAr trigger efficiency at low and high y
was unsatisfactory within the trigger scheme of the HERA I data taking
period.
The new Jet Trigger can improve the trigger efficiency in the both
cases. The principle of the jet trigger is based on searching for significant
local energy depositions in the calorimeter. The new trigger will make it
possible to trigger on localized energy maxima instead of global energy
sums (as given by the standard LAr trigger). This will allow lowering
thresholds using the topological information of the jets. The jet trigger
will thus be able to select physics reactions with increased efficiency and
higher background rejection.
T 106.6 Mo 17:05 HS VII
Datenfluss am ATLAS-Experiment: Tests der Read-Out-Buffer
— •Jan van Wasen für die ATLAS-Kollaboration — Institut für
Physik, Johannes Gutenberg-Universität Mainz, Staudingerweg 7, 55099
Mainz
ATLAS ist ein Detektor am Beschleuniger LHC am CERN. Alle 25 ns
kollidieren die Protonen in dem Detektor. Die drei Triggerstufen reduzieren
die Datenrate von 40 MHz auf etwa 300 Hz. Damit dem Level-2
Trigger genügend Zeit zur Berechnung bleibt, werden die Datenfragmente
vom Level-1 über 1600 optische Kabel mit jeweils bis zu 160 MB/s an
T 107 QCD I
die Read-Out-Buffer geleitet und dort zwischengespeichert. Ein FPGA
und ein PowerPC-Prozessor auf diesem in Mannheim entwickelten PCI-
Board ermöglichen die schnelle Verwaltung und Weiterleitung der Datenfragmente
an den Event-Builder, der sie zu einem vollständigen Ereignis
zusammensetzt. Dabei können die Daten via PCI oder GigaBit-Ethernet
angefordert werden. In dem Vortrag werden Tests der Read-Out-Buffer
vorgestellt.
T 106.7 Mo 17:20 HS VII
Erste Stufe des Auslesesystems für den ATLAS Pixeldetektor
— •Jan Schumacher 1 , Jörn Grosse-Knetter 1 , Michael Kobel
1 , German Martinez 1 , Markus Mathes 1 und Jan Valenta 2 für
die ATLAS-Kollaboration — 1 Physikalisches Institut, Universität Bonn,
Nußallee 12, 53115 Bonn — 2 Institute of Physics, Academy of Sciences
of the Czech Repulic, Na Slovance 2, 18221 Prague
Der ATLAS Pixeldetektor stellt mit seinen 46080 Kanälen für jedes
der 1700 Module besonders hohe Anforderungen an das Auslesesystem.
An der Schnittstelle zwischen den Modulen und dem dahinterliegenden
Auslesesystem liegt der Read Out Driver (ROD). Eine seiner Aufgaben
ist die Ereigniszusammenfassung aus Daten von bis zu 26 Modulen und
die Weiterleitung dieser Daten an das zentrale DAQ System. Weiter ist er
auch für die Kommunikation mit den Modulen verantwortlich, sowie für
deren Kalibration und Steuerung während des Betriebs. Dazu muss er in
der Lage sein, aus aktuellen Daten Kontrollhistogramme zu extrahieren,
die als Basis für Entscheidungen bei der Detektorsteuerung dienen.
Dieser Vortrag gibt einen Überblick über den ROD, sowie die Entwicklung
und den Test seiner Software.
T 106.8 Mo 17:35 HS VII
BOC - Die Back of Crate Card für den ATLAS Pixel Detektor
— •Tobias Flick, Karl-Heinz Becks, Peter Gerlach, Peter
Mättig und Kendall Reeves für die ATLAS Pixel-Kollaboration —
Universität Wuppertal
Die ‘Back of Crate Card’ (kurz BOC) ist ein Teil der Datenauslesekette
des ATLAS Pixeldetektors. Sie dient als Schnittstelle zwischen der
optischen Datenübertragungsstrecke und dem ’Read out Driver’ (ROD).
Da die Übertragung der Daten mit sowohl 40Mbit/s, 80Mbit/s als auch
160Mbit/s aus dem Detektor erfolgt, ist eine Datenaufbereitung sowie
eine Synchronisation für den ROD notwendig. Das stellt hohe Ansprüche
an ein exaktes Timing auf dem BOC. Vorgestellt wird das Taktverhalten,
sowie die Datenaufbereitung für die Weiterverarbeitung.
T 106.9 Mo 17:50 HS VII
Tests des Auslesesytems des ATLAS Pixel Detektors — •Peter
Gerlach, Karl-Heinz Becks, Tobias Flick, Peter Mättig und
Kendall Reeves für die ATLAS-Kollaboration — Bergische Universität
Wuppertal, Gau¨sstra¨se 20, 42097 Wuppertal
Die Auslese des ATLAS Pixel-Detektors besteht aus einem mehrstufigen
System von Komponenten, die sowohl direkt am Sensor
(’on-detector’) als auch ausserhalb des eigentlichen Experimentes
(’off-detector’) eine Vorverarbeitung, Sortierung und Komprimierung
der Daten vornehmen. Testaufbauten, die alle Komponenten beinhalten
werden z.Zt. intensiv studiert und auf ihre Leitungsfähigkeit geprüft.
Der Vortrag gibt einen Überblick über den Aufbau des Systems und
den Stand der Tests.
Zeit: Montag 15:50–18:15 Raum: RW 5
Gruppenbericht T 107.1 Mo 15:50 RW 5
Structure functions at HERA-III and eRHIC — •X. Liu, I. Abt,
A. Caldwell, C. Kiesling, and J. Sutiak — Max-Planck-Institut für
Physik (Werner-Heisenberg-Institut), Föhringer Ring 6, 80805 München
During the last decades, Quantum Chromodynamics (QCD) has been
successful in explaining the data collected by high energy experiments,
including fixed target experiments at CERN and Fermilab as well as
collider experiments at SLAC, LEP, TEVATRON and HERA. QCD intrinsically
demands a transition of physical interpretation around a momentum
transfer (Q 2 ) of 1 GeV 2 where perturbative calculations break
down. The proton structure in this transition region could be studied at
possible future ep colliders like HERA-III and eRHIC with dedicated de-
tectors. Using a silicon tracker together with calorimeters, the structure
functions F2 and FL in the interesting region of Q 2 and low Bjorken-x
could be measured to a few %. F2 with x above 0.5 could also be precisely
measured. The limitations due to the lepton beam energy of 10 GeV and
the proton beam energy of up to 300 GeV at eRHIC are also discussed.
T 107.2 Mo 16:15 RW 5
eRHIC detector optimization — •J. Sutiak, I. Abt, A. Caldwell,
C. Kiesling., and X. Liu — Max-Planck-Institut für Physik
(Werner-Heisenberg-Institut), Föhringer Ring 6, 80805 München
The ep–collider HERA at DESY has been a leading facility to study
the proton structure. A new e–p facility eRHIC is planned at BNL where
a 10GeV electron ring will complement the existing RHIC accelerator

Teilchenphysik Montag
which provides protons up to 300GeV. In order to measure F2 and FL at
low x and low Q 2 a new detector is proposed for precise tracking in the
forward and backward direction. Its main features are a dipole magnet
around the interaction point with a magnetic field perpendicular to the
beam and a silicon tracker to measure particles with very small scattering
angles. The detector is optimized for both acceptance and momentum
resolution. The overall performance of the detector is presented as well
as the accessible phase-space for desired measurements. The feasibility
of using jets for the high x regime is also addressed.
T 107.3 Mo 16:30 RW 5
Messung der Protonstrukturfunktion F2 bei Q 2 ≈ 1 GeV 2 mit
dem H1-Detektor — •Andrea Vargas für die H1-Kollaboration —
Universität Dortmund, Lehrstuhl für Experimentelle Physik V
Die Evolution der Protonstrukturfunktion F2 mit dem Viererimpulsübertrag
Q 2 ist im Rahmen der perturbativen QCD für Q 2 > 1.5 GeV 2
gut beschrieben. Für kleine Werte von Q 2 können perturbative Methoden
allerdings nicht mehr angewendet werden. Um den Übergang vom perturbativen
zum nicht-perturbativen Bereich besser verstehen zu können,
ist eine Strukturfunktionsmessung für Q 2 ≈ 1 GeV 2 von besonderer Bedeutung.
Zur Messung in dieser Übergangsregion wurde der Wechselwirkungspunkt
von Elektronen und Protonen am HERA-Speichering in einer speziellen
Datennahmeperiode um etwa 70 cm in Richtung des Protonstrahls
verschoben. Dadurch wurde der Akzeptanzbereich zu kleineren Streuwinkeln
des Elektrons und damit zu kleineren Werten von Q 2 hin erweitert.
In diesem Vortrag werden der Messungen der Protonstrukturfunktion im
Übergangsbereich vorgestellt.
T 107.4 Mo 16:45 RW 5
First measurements of transverse spin asymmetries at COM-
PASS — •Rainer Joosten 1 , Jens Bisplinghoff 1 , Franco
Bradamante 2 , Wolfgang Eyrich 3 , Horst Fischer 4,5 , Anna
Martin 2 , Paolo Pagano 2 , and Richard Webb 3 for the COMPASS
collaboration — 1 Helmholtz-Institut für Strahl- und Kernphysik,
Universität Bonn — 2 Università degli Studi and INFN, Trieste —
3 Physikalisches Institut, Friedrich-Alexander-Universität Erlangen-
Nürnberg — 4 Albert-Ludwigs-Universität Freiburg — 5 CERN,
Geneva
COMPASS is a fixed target experiment on the SPS M2 beamline at
CERN. Its 6 LiD target can be polarised both longitudinally and transversally
with respect to the polarised 160GeV µ + beam. Approximately 20%
of the beam-time in 2002 and 2003 was spent in the transverse configuration.
The analysis of semi-inclusive deep inelastic events in transverse
mode opens up a number of channels to investigate the transverse quark
distribution function ∆Tq(x) and its associated structure function h1.
One of these is the azimuthal asymmetry in single pion production, the
so-called Collins effect. During the 2002 beam time COMPASS collected
approximately 1.2 · 10 7 tranversely polarised SIDIS events, enabling a
first determination of the Collins asymmetry. Preliminary results of this
analysis will be reported. This work was supported by the BMBF.
T 107.5 Mo 17:00 RW 5
Semi–inklusive Spin Asymmetrien mit COMPASS — •Mario
Leberig für die COMPASS (NA58)-Kollaboration — CERN, 1211 Genf
23
Einen Schwerpunkt im Physikprogram des COMPASS Experiments am
CERN bildet die Untersuchung der Spinstruktur von Proton und Neutron
in der tiefinelastischen Streuung von polarisierten Myonen an polarisierten
Festkörpertargets. Zur Lösung des sogenannten Spinpuzzles ist
dabei neben der Bestimmung des Helizitätsbeitrags der Gluonen (∆G)
die Messung der Helizitätsbeiträge der einzelnen Quarkflavour (∆q) von
Interesse. Die Separation der einzelnen Quarkbeiträge zum Nukleonspin
ist nur durch die Beobachtung semi–inklusiver Prozesse möglich, d.h.
zusätzlich zu dem gestreuten Myon muß mindestens ein weiteres Hadron
nachgewiesen werden. In diesem Vortrag werden Daten gezeigt, die mit
dem polarisierten 6 LiD Target gesammelt wurden.
T 107.6 Mo 17:15 RW 5
Bestimmung der Gluonpolarisation mittels D-Mesonen bei
COMPASS — •Martin von Hodenberg, H. Fischer, J. Franz,
S. Hedicke, F.H. Heinsius, D. Kang, K. Königsmann, I. Ludwig,
D. Matthiä, J. Metzger, C. Schill, D. Setter, S. Trippel und
E. Weise für die COMPASS-Kollaboration — Physikalisches Institut,
Albert-Ludwigs-Universität Freiburg
COMPASS ist ein neues Experiment am CERN, dessen Ziel unter anderem
ein besseres Verständnis der Spinstruktur des Nukleons ist, insbesondere
die Messung der Gluonpolarisation ∆G/G. Hierzu werden polarisierte
Myonen mit einem Impuls von 160 GeV/c an einem polarisierten
stationären LiD-Target gestreut und Ereignisse betrachtet, bei denen der
zugrunde liegende Prozess die Wechselwirkung des virtuellen Photons mit
einem Gluon aus dem Nukleon ist. In Ereignissen dieser Art können c¯c-
Paare entstehen, die im Endzustand zu charmhaltigen Mesonen führen.
Im Mittel erhält man pro c¯c-Paar 1,2 D 0 bzw. ¯ D 0 Mesonen. Diese werden
über ihre Zerfallsprodukte im COMPASS Spektrometer nachgewiesen,
wobei hier hauptsächlich der Zerfall D 0 → K − π + bzw. ¯ D 0 → K + π −
betrachtet wird. Der Vortrag informiert über den Fortschritt dieser Analyse.
Dieses Projekt wird mit Unterstützung des BMBF durchgeführt.
T 107.7 Mo 17:30 RW 5
Azimutale Einzel-Spin-Asymmetrien in semi-inklusiver
Elektroproduktion von Pionen — •Ralf Seidl für die HERMES-
Kollaboration — Universität Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut
II, Erwin Rommel Str. 1, 91058 Erlangen
Für eine komplette Beschreibung der Quark-Gluon-Struktur des Nukleons
benötigt man drei Quarkverteilungen: die spin-gemittelte, die longitudinale
spinabhaengige und die transversale spinabhaengige Quarkverteilung.
Da Letztere ein chiral ungerades Objekt ist, kann sie nicht in
inklusiver aber beispielsweise in semi-inklusiver tief unelastischer Streuung
in Verbindung mit einer chiral ungeraden Fragmentationsfunktion
gemessen werden.
Das HERMES Experiment hat nicht verschwindende azimutale Einzel-
Spin-Asymmetrien in der Produktion von Pionen an einem transversal
polarisierten Wasserstofftarget beobachtet. Diese Ergebnisse erlauben
nicht nur genauere Aussagen über die Collins-Fragmentationsfunktion
sondern zeigen auch, dass die Sivers-Funktion, welche eng mit dem Bahndrehimpuls
der Quarks im Nukleon verbunden ist, von Null verschieden
ist.
Diese Arbeit wurde gefördert durch das BMBF (06 ER 928I, 06 ER
125I).
T 107.8 Mo 17:45 RW 5
NLO QCD Analyse der Spinstrukturfunktion g1 — •Helmut
Böttcher für die Im Namen der HERMES Kollaboration-
Kollaboration — DESY Zeuthen, Platanenallee 6, 15738 Zeuthen
Erste Resultate einer Next-to-Leading-Order (NLO) QCD Analyse der
Weltdaten an inklusiver, polarisierter tief-inelastischer Lepton-Nukleon
Streuung werden vor gestellt. Diese Annalyse wurde im Rahmen des
HERMES Experimentes durchgeführt, nachdem ein neuer, noch nicht
endgültiger Datensatz für ein polarisiertes Deuteriumtarget vorlag. Zwei
unabhängige Analyseprogramme wurden verwendet. Beide Programme
liefern konsistente Ergebnisse. Neben der Extraktion der polari sierten
Partonverteilungen und ihrer vollständig korrelierten 1σ stati stischen
Fehler wurde in der vorliegenden Analyse auch auf die Bestimmung der
sy stematischen Unsicherheiten Wert gelegt. Eine sehr gute Beschreibung
der Spinstruk turfunktion g1 am Proton, Neutron und Deuterium wurde
erreicht.
T 107.9 Mo 18:00 RW 5
Dual parametrization of generalized parton distributions and
DVCS data — •Vadim Guzey 1 and Maxim Polyakov 2 — 1 Ruhr-
Universität Bochum, Universitätstr., 150 — 2 Liege University, Belgium
We further develop a parametrization of generalized parton distributions
(GPDs) of the proton in terms of the infinite series of t-channel
exchanges (dual parametrization by Polyakov and Shuvaev). The main
advantages of the model include clear physical interpretation of the parameters
(Regge theory motivated), polynomiality (the so-called D-term
is included) and flexibility (enables to study t-dependence of GPDs).
We demonstrate that the model enables one to obtain a good description
of all available DVCS data on the total cross section, beam-spin and
beam-charge asymmetries. Hence, we advocate the dual model as a sound
alternative to the commonly used double distribution model of GPDs.

Teilchenphysik Montag
T 108 Schwere Quarks I
Zeit: Montag 15:50–18:05 Raum: RW 6
T 108.1 Mo 15:50 RW 6
Messung von Beauty-Produktion in tief-unelastischer Streuung
— •Thorsten Lux 1 , Olaf Behnke 2 , Erika Garutti 3 , Rolf-
Dieter Heuer 1 , Andreas Meyer 1 und Felix Sefkow 3 für die
H1-Kollaboration — 1 Universität Hamburg — 2 Universtät Heidelberg
— 3 DESY, Hamburg
Mit dem H1-Detektor bei HERA wird Beauty-Produktion in
tief-unelastischer ep-Streuung (DIS) gemessen. In ausgewählten Jet-
Ereignissen mit einem identifizierten Myon wird der Transversalimpuls
des Myons relativ zur Jet-Achse und der Impact-Parameter (Abstand
der Myonspur zum Ereignisvertex) verwendet, um den Anteil von b-
Quarks in den Ereignissen zu bestimmen. Die bis zum Jahr 2000 angesammelte
Statistik ermöglicht die Messung differentieller Verteilungen
und erlaubt stringente Tests perturbativer QCD-Rechnungen in nächstführender
Ordnung.
T 108.2 Mo 16:05 RW 6
Messungen der Beauty Produktion bei HERA mit dem H1
Detektor — •Christian Gerlich und Olaf Behnke für die H1-
Kollaboration — Philosophenweg 12, 69120 Heidelberg
Wir präsentieren Messungen der Beauty Produktion in ep-Kollisionen
bei HERA mit dem H1-Dektektor. Die Beauty Ereignisse werden identifiziert
über semimyonische Zerfälle der produzierten B-Hadronen. Dazu
werden Ereignisse mit einem zentralen Myon mit hohem Transversalimpuls
und mindestens 2 Jets selektiert. Zur Trennung des Beauty
Signals von Untergrundereignissen mit Charm oder leichten Quarks wird
für ausgewählte Spuren aus den Jets die kombinierte Wahrscheinlichkeit
ausgerechnet, dass die selektierten Spuren alle vom Primärvertex
stammen. Diese Wahrscheinlichkeit ist aufgrund der grossen Zerfallslänge
der B-Hadronen für Beauty Ereignisse sehr niedrig. Mit Hilfe einer Loglikelihood
Anpassung an die Verteilung der kombinierten Wahrscheinlichkeit
wird der Beauty Anteil und daraus der Wirkungsquerschnitt für
die Beauty Produktion im kinematischen Bereich der Photoproduktion
bestimmt und mit QCD Rechnungen verglichen.
T 108.3 Mo 16:20 RW 6
Beauty-Quark Produktion bei HERA — •Mária Martiˇsíková
— DESY, Notkestr. 85, 22607 Hamburg
Die Beauty-Quark Produktion in ep-Kollisionen wird am H1-
Experiment bei HERA unter Verwendung der Daten der Jahre
1999-2000 untersucht. Der semimyonische Zerfallskanal wird in der
Analyse benutzt. Unter Ausnutzung der Zerfallstopologie und der relativ
langen Lebensdauer der B-Hadronen ist eine Trennung von Beauty- und
Charm-Produktion vom Untergrund der leichteren Quarks möglich.
Vorgestellt werden Ergebnise, die mit der pt-rel Methode und der
Myon-Impact-Parameter Methode erhalten werden.
T 108.4 Mo 16:35 RW 6
Beauty-Produktion in Tief-Inelastischen Streuprozessen bei
ZEUS — •Benjamin Kahle, Vincenzo Chiochia und Katarzyna
Klimek für die ZEUS-Kollaboration — DESY Hamburg
Der Vortrag befasst sich mit der Messung der Beauty(b)-Produktion
in Tief-Inelastischen Streuprozessen bei HERA. Der untersuchte Prozess
lautet:
e p → e b ¯ b X → e µJet X
Mindestens eines der b-Quarks muss also semileptonisch in ein Myon
und einen Jet zerfallen. Der Anteil der b-Zerfälle wird unter Zuhilfenahme
der Verteilung des Transversalimpulses der Myonen relativ zum
nächstgelegenen Jet auf statistischer Basis bestimmt. Für die Analyse
werden Daten von 1996-2000 verwendet.
Ausserdem sollen Daten nach dem Luminositätsupgrade verwendet
werden. Es wird daher auf den neuen Mikro-Vertex-Detektor(MVD) und
die Rekonstruktion sekundärer Vertices aus dem Zerfall schwerer Quarks
eingegangen. Möglicherweise können erste im MVD gemessenen Ereignisse
gezeigt werden.
T 108.5 Mo 16:50 RW 6
Messung des b-Quark Wirkungsquerschnitts bei ZEUS und globaler
Vergleich von b-Quark Wirkungsquerschnitten mit Jet-
Web — •Oliver Gutsche für die ZEUS-Kollaboration — DESY, Notkestr.85,
22607 Hamburg
Vorgestellt werden neue Ergebnisse der Untersuchung der Produktion
von b-Quarks in ep-Kollisionen im ZEUS Detektor. Die
am HERA Beschleuniger in Hamburg erzeugten Kollisionen werden
im Photoproduktions-Bereich bei Q 2 < 1 GeV 2 selektiert. Weiter
eingeschränkt wird die Selektion auf den Prozeß e + p → µ ± +jet+jet+X.
Der Nachweis der Myonen wurde durch die Kombination verschiedener
Myon-Rekonstruktions-Algorithmen unter Benutzung von unterschiedlichen
Kombinationen von Detektor-Komponenten signifikant verbessert.
Die Zuordnung der Myonen zu einem Jet ermöglicht die Trennung
von Signal und Untergrund durch die Anpassung der Verteilung des
transversalen Impulses des Myons relativ zum Jet (p rel
T ) zwischen
Daten und Monte Carlo. Fuer diese Analyse werden Daten aus den
Datennahmeperioden 1995-2000 benutzt, wobei zusätzlich ein Ausblick
auf die Ergebnisse der aktuellen Datennahme gegeben wird.
Die aus dieser Analyse gewonnenen differentiellen Wirkungsquerschnitte
werden mit entsprechenden QCD-Vorhersagen verglichen. Ebenfalls
wird ein Vergleich mit Ergebnissen anderer Experimente am Tevatron
und SPPS Beschleuniger präsentiert. Dieser Vergleich wurde mit der
Monte Carlo Anpassungs- und Vergleichs-Datenbank JetWeb erstellt und
basiert auf der Beschreibung der Ergebnisse mit einer einheitlichen Monte
Carlo Konfiguration.
T 108.6 Mo 17:05 RW 6
Theoretische Vorhersagen für Jet- und Heavy-Flavour-
Wirkungsquerschnitte in NLO und ihr Gebrauch in globalen
QCD-Analysen — •Thomas Schörner-Sadenius — Universität
Hamburg, Institut für Experimentalphysik, Luruper Chaussee 149,
22761 Hamburg
Die ZEUS-Kollaboration bei HERA arbeitet daran, inklusive Messungen
der Strukturfunktion F2, Heavy-Flavour-Daten und Jet-Daten in
einer globalen QCD-Analyse zu kombinieren. Jet- und Heavy-Flavour-
Daten sollen dabei die Bestimmung der Partonverteilungen im Proton vor
allem bei hohen Werten des Partonanteils am Protonimpuls jenseits von
0.1 verbessern. In diesem Bereich sind die Messungen der Strukturfunktion
statistisch limitiert. Die Einbindung von Jet- und Heavy-Flavour-
Daten in die existierenden Anpassungsprogramme verlangt eine schnelle
Auswertung der NLO-Vorhersagen der in Frage stehenden Wirkungsquerschnitte.
In diesem Beitrag wird eine Methode vorgestellt, die für einen
gegebenen Satz von Partonverteilungen eine Auswertung des Wirkungsquerschnitts
in weniger als einer Sekunde mit hinreichender statistischer
Präzision von ca. einem Promille erlaubt.
T 108.7 Mo 17:20 RW 6
Next-to-Leading Order QCD predictions for Heavy Quark Photoproduction
— •Adriana Elizabeth Nuncio Quiroz 1,2 , Achim
Geiser 2 , and Johann Gagnon-Bartsch 3 — 1 Universität Hamburg
— 2 DESY Hamburg — 3 Stanford University
Cross sections predictions for hadronic scattering in Next-to-Leading
Order QCD are usually calculated by using Monte Carlo techniques to
generate weighted parton level events. As the weights are very different
(several orders of magnitude), extremely high statistics is necessary to
keep statistical fluctuations low, which are dominated by the events with
the highest weights. Here a technique is presented to reduce the range
of possible weights by combining single entries, with similar kinematics,
to new ones with a proper weight. The final goal is to obtain a Monte
Carlo event generator which can be directly linked to a fragmentation
and decay package, and to a subsequent detector simulation chain. At
the same time, the accuracy of the NLO predictions is preserved. The
technique is explained for the case of photoproduction of heavy quarks
using the FMNR program (Frixione, et.al. Nuclear Physics B412,1994).
T 108.8 Mo 17:35 RW 6
Messung des inklusiven b ¯ b-Wirkungsquerschnitts bei HERA —
•Bengt Wessling für die H1-Kollaboration — DESY, Hamburg
Zur Bestimmung des Wirkungsquerschnitts für b ¯ b-Erzeugung in ep-
Wechselwirkungen bei HERA werden Daten untersucht, die in den Jah-

Teilchenphysik Montag
ren 1999 und 2000 mit dem H1-Detektor aufgenommen wurden.
In Ereignissen mit einem Elektron und zwei Jets wird ausgehend
von den in der Jetkammer rekonstruierten Spuren im Flüssig-Argon-
Kalorimeter ein Cluster pro Spur rekonstruiert. Dessen Shower-Shape-
Parameter und der in der Jetkammer gemessene Energieverlust dE/dx
werden von einem Neuronalen Netz zu einer Ausgabegröße kombiniert,
welche die Unterscheidung von Elektronen und Hadronen erlaubt. Aus
den Spuren und Clustern werden die Teilchen des hadronischen Endzustands
gebildet, auf deren Basis Jets mit dem inklusiven kt-Algorithmus
rekonstruiert werden. In Ereignissen mit Elektronkandidaten kann der
Anteil an b-Quarks aus der Verteilung des relativen Transversalimpulses
des Elektronkandidaten gegenüber der Jet-Achse und aus der Zerfallslängenverteilung
bestimmt werden.
T 108.9 Mo 17:50 RW 6
Messung von Korrelationen in der assoziierten Produktion von
Beauty Quarks (b¯b) bei HERA / ZEUS — •Ingo Bloch und
Achim Geiser für die ZEUS-Kollaboration — DESY, Notkestr. 85,
22607 Hamburg
T 200 Kosmische Strahlung III
QCD-Rechnungen in “Next-to-Leading-Order” scheinen momentan
die gemessenen Beauty-Wirkungsquerschnitte systematisch etwas zu
unterschätzen. Die Messung von Korrelationen der Quarks in b ¯ b
Ereignissen erlaubt direkte Rückschlüsse auf den Anteil des Beitrags
von höheren Ordnungen der Störungstheorie und damit auf mögliche
Ursachen der beobachteten Diskrepanzen.
Es werden die ersten Ergebnisse einer auf 120 pb −1 beruhenden Analyse
von in Beauty angereicherten zwei-Myonen Daten des ZEUS-Detektors
am ep-Beschleuniger HERA (DESY Hamburg) präsentiert. Durch Vergleich
der Myon-Ladungen sowie Einschränkungen auf hohe / niedrige
invariante Massen der Myonenpaare werden unterschiedliche Ereignisklassen
charakterisiert, die zur Separation von Signal und Untergrund
verwendet werden. Zudem erlaubt die Verwendung eines neuen kombinierten
Myonenrekonstruktionsalgorithmuses eine sehr effiziente Rekonstruktion
bei hoher Reinheit.
Erste Abschätzungen des Beautyanteils, Messungen von Korrelationen
im zwei-Myonensystem sowie erste Daten unter Verwendung des neuen
ZEUS Vertexdetektors (MVD) werden vorgestellt.
Zeit: Dienstag 14:00–15:15 Raum: RW 2
T 200.1 Di 14:00 RW 2
Teilchenemission aus galaktischen Kernen — •Jürgen Brandes 1
und Paul Doll 2 — 1 Danziger Str. 65 D-76307 Karlsbad — 2 Institut
für Kernphysik, Forschungszentrum Karlsruhe, Postfach 3640 D-76021
Karlsruhe
Galaktische Kerne (GN) haben mehr als 1 Mill. Sonnenmassen und
bilden gemäß der allg. Rel. (GRT) schwarze Löcher. Als supermassive
Objekte betrachtet könnten sie - bei genügend hoher Temperatur oder in
einem entarteten Zustand - extremsten Gravitationsdrucken standhalten.
Jedoch: Masse und Dichte solcher Objekte führen zu Radien kleiner als
ihr Schwarzschildradius. Aus der Oppenheimer-Volkhoff-Gleichung ergibt
sich entsprechend ein unendlich hoher zentraler Gravitationsdruck.
Dagegen erklären GN als supermassive Objekte - jedenfalls prinzipiell
- eine Reihe extremer Beobachtungen, insbesondere die Entstehung
höchst energetischer kosmischer Strahlung. Deshalb ist es erstrebenswert,
die Existenz solcher GN theoretisch zu rechtfertigen. Dazu wird als
erstes die Astroteilchenphysik benötigt: Die Zustandsgleichung der GN
verlangt hochdichte Materie und macht Hyperonen- und vielleicht auch
Quarkmaterie notwendig. Konflikte mit dem Schwarzschildradius der GN
andererseits kann die lorentzianische Interpretation der GRT lösen.
Sofern die Astroteilchenphysik bei höchsten Energien zuverlässige Prognosen
stellen kann, ermöglicht sie es über das Emissionsverhalten der
GN, die lorentzianische Variante der GRT zu bestätigen oder zu widerlegen.
T 200.2 Di 14:15 RW 2
Modellvorhersagen hochenergetischer Gamma-Strahlungsflüsse
von Neutralinoklumpen im galaktischen Halo — •Joachim Ripken
— Institut für Experimentalphysik, Universität Hamburg, Luruper
Chaussee 149, D-22761 Hamburg
In kosmologischen n-Körper-Simulationen mit kalter dunkler Materie
ergibt sich eine wesentlich höhere Anzahl an Kugelsternhaufen um Galaxien,
als tatsächlich beobachtet werden. Eine in letzter Zeit viel diskutierte
Lösung dieser Diskrepanz ist, dass in den meisten dieser sog. Klumpen
keine Sterne entstehen, und diese wären somit Klumpen aus dunkler Materie.
Besteht die dunkle Materie aus Neutralinos, den in einigen Modellen
leichtesten supersymmetrischen Teilchen, wird aufgrund gegenseitiger
Annihilation eine Emission hochenergetischer Gamma-Strahlung erwartet.
Anhand gängiger Modelle des galaktischen Halos und der Subhalos
und abhängig vom supersymmetrischen Modell kann der Strahlungsfluss
individueller Klumpen ausgerechnet werden. Hierbei soll am Beispiel des
H.E.S.S.-Experiments ermittelt werden, ob solche Subhalos für Systeme
abbildender Cherenkovtelekope nachweisbar sind.
T 200.3 Di 14:30 RW 2
Simulation study on future gamma-ray observation using multiple
MAGIC telescopes — •Kenji Shinozaki for the MAGIC collaboration
— Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80333
München, Germany
The MAGIC (Major Atmospheric Gamma-Imaging Cherenkov) Telescope
is the world’s largest imaging atmospheric Cherenkov telescope
(IACT). Due to its novel innovation, the MAGIC Telescope is feasible
to explore energy range between 30 and 300 GeV where no sensitive observation
was ever done by any gamma-ray detection apparatus. As a
future plan after the present MAGIC, a setup of multiple IACTs is a
strong candidate. This will enable to reconstruct air shower images with
better energy and angular resolutions as well as to reject background
noise. Also in coming years, we may inflate the size of gamma-ray source
catalogue so explosively that multiple IACTs will provide more effective
observation conditions. In the present presentation, we discuss the possible
design of multiple MAGIC telescopes and its capability of promoting
near-future gamma-ray astronomy.
T 200.4 Di 14:45 RW 2
Entwicklung einer Energierekonstruktion für das H.E.S.S.-
Cherenkov-Teleskopsystem — •Martin Raue für die H.E.S.S.-
Kollaboration — Inst. für Experimentalphysik, Universität Hamburg,
Luruper Chaussee 149, D-22761 Hamburg
Die Erzeugung von spektralen Energieverteilungen ist in der TeV-
Gamma-Astronomie, wie auch in anderen Bereichen der Astrophysik, ein
zentrales Werkzeug zur Aufstellung und Überprüfung physikalischer Modelle.
Mit der zehnmal höheren Sensitivität im Vergleich zur Vorgängergeneration
und Stereo-Observation ist es mit dem H.E.S.S.-Cherenkov-
Teleskop-System möglich, qualitativ hochwertige Daten von TeV-Quellen
zu erhalten, um aus diesen spektrale Energieverteilungen zu bestimmen.
Im Vortrag soll eine Methode der Energierekonstruktion für das H.E.S.S.-
Teleskopsystem vorgestellt und erste Tests der Qualität der Rekonstruktion
präsentiert werden.
T 200.5 Di 15:00 RW 2
Messung der positron fraction e + /(e + + e − ) im Bereich von 5-
50 GeV mit dem AMS01-Detektor — •Henning Gast und Jan
Olzem — I. Physikalisches Institut B, RWTH Aachen
Der AMS01-Detektor hat im Juni 1998 zehn Tage lang aus einer Erdumlaufbahn
die Zusammensetzung der kosmischen Strahlung untersucht.
Von besonderem Interesse ist dabei der Fluss kosmischer Positronen. Die
hierzu bislang von der AMS-Kollaboration veröffentlichten Daten sind
auf einen Impulsbereich bis ca. 3 GeV beschränkt, da eine Unterdrückung
des von Protonen verursachten Untergrundes bei höheren Energien durch
die Charakteristik der Subdetektoren limitiert ist. Eine neue Analyse befasst
sich mit der Identifikation hochenergetischer Positronen und Elektronen
mit Hilfe konvertierter Bremsstrahlungsphotonen. Die Analyse
und erste Ergebnisse der Messung der positron fraction e + /(e + + e − ) bis
ca. 50 GeV werden vorgestellt.

Teilchenphysik Dienstag
T 201 Halbleiterdetektoren II
Zeit: Dienstag 14:00–15:45 Raum: RW 3
T 201.1 Di 14:00 RW 3
Eine großflächige segmentierte PIN-Diode für den Nachweis
von β–Elektronen aus dem Tritium–Zerfall — •Markus Steidl
für die KATRIN-Kollaboration — Forschungszentrum Karlsruhe, Institut
für Kernphysik, Postfach 3640, 76021 Karlsruhe
Ein Detektorsystem für den Nachweis von Elektronen im Niederenergiebereich
bis 30 keV wird vorgestellt. Das Detektorsystem wird eingesetzt
zum Test der elektromagnetischen Eigenschaften des Vorspektrometers
des Neutrinomassen Experiments KATRIN. Der Detektor ist
eine gekühlte, 64-fach segmentierte Si-PIN-Diode mit einer sensitiven
Fläche von 4 × 4 cm 2 , einer Dicke von 300µm und einem Eintrittsfenster
von 100 nm Tiefe. Entscheidende Kriterien für das Design des Gesamtsystems
waren neben der Forderung nach einer guten Energieauflösung
(∆EFWHM ≤ 600eV) die Vakuumkompatibilität des Systems für einen
Enddruck p ≤ 10 −11 mbar und der Forderung nach einer intrinsischen
Untergrundrate im mHz–Bereich. Der Vortrag gibt einen Überblick über
die ersten Messergebnisse mit monoenergetischen Elektronen und entsprechenden
MC-Simulationen. Abschließend wird ein Ausblick auf das
Design des eigentlichen KATRIN Detektors mit einer sensitive Fläche
des Detektors von ∼ 100 cm 2 gegeben. Diese Arbeit wurde gefördert vom
BMBF Förderschwerpunkt Astroteilchenphysik unter Nr. 05CK1VK1/7
und 05CK1UM1/5.
T 201.2 Di 14:15 RW 3
Nachweis von keV-Elektronen mit einem Silizium Drift Detektor
für das KATRIN-Experiment — •Torsten Armbrust für die
KATRIN-Kollaboration — Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe (TH), 76128 Karlsruhe
Der Nachweis von β-Elektronen aus dem Tritium-Zerfall erfordert
aufgrund der niedrigen Endpunktsenergie E0 = 18.6 keV den Einsatz
von hochauflösenden Halbleiterdetektoren mit sehr dünnen Eintrittsfenstern.
Weiterhin sind Detektoren zur Messung der Quellaktivität
(∼ 10 10 β-Zerfälle/s) erforderlich, die hohe Zählraten erfassen können.
Im Hinblick auf das KATRIN (KArlsruhe TRItium Neutrino) - Experiment
wurde die Detektorantwort eines Silizium Drift Detektors (SDD)
auf monoenergetische Elektronen mit Energien bis zu 30 keV untersucht.
Zur Bestimmung der Detektorantwort eines SDD mit 10 mm 2 sensitiver
Fläche und ∼ 50 nm Totschicht auf monoenergetische Elektronen wurde
eine auf dem photo-elektrischen Effekt basierende Elektronenkanone
benutzt, die die Erzeugung von Elektronen mit einer Energieunschärfe
∆E/E ≈ 5 · 10 −3 gestattet.
Im Rahmen dieses Vortrages werden der Messaufbau sowie die
endgültigen Resultate dieser Messungen vorgestellt. Neben der Messung
der Totschicht des Detektors wird insbesondere auf einen direkten Vergleich
der Detektorantwort für monoenergetische Elektronen und monoenergetische
Röntgenfluoreszenzstrahlung eingegangen. Gefördert vom
BMBF Förderschwerpunkt Astroteilchenphysik unter 05CK1VK1/7 und
05CK1UM1/5.
T 201.3 Di 14:30 RW 3
Ein neuer Germanium Detektor mit extrem niedrigem Untergrund
für das Projekt M-Cavern am Gran Sasso — •G. Rugel 1 ,
F.X. Hartmann 1 , G. Heusser 1 , M. Keillor 1 , M. Laubenstein 2
und S. Schönert 1 — 1 Max–Planck–Institut für Kernphysik, Postfach
103980, D-69029 Heidelberg — 2 INFN, Laboratori Nazionale del Gran
Sasso, I-67010 Assergi, Italien
Am Gran Sasso Labor (LNGS) soll im Rahmen des neuen Forschungsprojektes
M-Cavern ein neuer HPGe-Detektor mit extrem niedrigem Untergrund
aufgebaut werden. Das Spektrometer baut auf der Erfahrung
von GeMPI [1] auf. Design und der Stand der Konstruktionsarbeiten
werden vorgestellt.
Das Projekt wird durch die MPG, MPI für Kernphysik, Heidelberg
und das ONL/NRL (Dr. F.Giovane), USA, finanziert.
[1] H.Neder, G.Heusser and M.Laubenstein, App. Rad. and Isot.
53(2000), 191
T 201.4 Di 14:45 RW 3
SUCIMA - Silicon Ultra fast Cameras for electron and gamma
sources in Medical Applications — •Levin Jungermann, Wim
de Boer, Johannes Bol und Eugene Grigoriev für die SUCIMA-
Kollaboration — Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe (TH)
Echtzeit-Dosimetrie ist ein wichtiger Bestandteil in den meisten Strahlentherapieanwendungen.
SUCIMA ist ein EU-Projekt, das Technologien
entwickelt um ausgedehnte radioaktive Quellen abzubilden, sprich ihre
Dosisverteilung aufzuzeichnen. Hierzu werden sowohl Hybriddetektorsysteme,
aus dem Bereich der Hochenergiephysik, verwendet als auch
monolitische Detektoren, basierend auf CMOS- und SOI-Technologie,
entwickelt. Die Rahmenbedingungen für die Detektoren sind durch die
Hauptanwendungen, Brachytherapie und Echtzeit-Strahlüberwachung in
der Hadronentherapie, vorgegeben.
Es werden die wichtigsten Entwicklungen im Bereich der Sensoren
(CMOS & SOI), sowie das neuentwickelte Datennahmesystem vorgestellt.
Außerdem werden erste Ergebnisse der Messungen mit dem Dosimetriesetup
gezeigt.
T 201.5 Di 15:00 RW 3
Tiefenabhängigkeit des Charge Sharing für den Medipix2 Detektor
— •Michaela Mitschke, Jürgen Giersch und Gisela Anton
— Physikalisches Institut IV., Universität Erlangen-Nürnberg
Der Medipix2 Detektor ist ein hybrider Halbleiterdetektor mit variablem
Sensormaterial, entwickelt von der Medipix Kollaboration. Er operiert
im Einzelphoton-zählenden Modus; bei einer Pixelgrösse von 55 um
x 55 um verfügt er über 256 x 256 Pixel.
Bei Testmessungen an der ESRF wurde die Tiefenabhängigkeit des
charge sharing untersucht: Unter 45 Grad fällt ein fein fokussierter (10
um) monochromatischer Röntgenstrahl (20 keV) auf den Detektor und
deckt so sechs benachbarte Pixel ab; jedem Pixel entspricht eine andere
Konversionstiefe der Röntgenphotonen im Ladungsträger. Anhand dieser
Messung können Simulationsrechnungen zum Charge Sharing verfiziert
werden.
T 201.6 Di 15:15 RW 3
Langzeitstabilität von optischen Positionssensoren aus amorphem
Silizium (ALMY-Sensoren) — •Ludwig Eglseer, Sandra
Horvat und Hubert Kroha für die ATLAS-Kollaboration —
Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, D-80805 München
Moderne Teilchenphysikexperimente stellen immer höhere Anforderungen
an die Präzision der Spurrekonstruktion für die erzeugten Teilchen.
Sie benötigen präzise optische Positionsüberwachungsysteme der
Detektorkomponenten. Für solche Meßsysteme mit Laserstrahlen wurden
die ALMY-Sensoren entwickelt. Dabei handelt es sich um semitransparente
lichtempfindliche Halbleitersensoren aus amorphen Silizium.
Durch die Streifensegmentierung der Ausleseelektroden wird eine hohe
Ortsauflösung von 5 µm über einen großen Meßbereich von 20x20 mm 2
errreicht. Die Auflösung kann sich durch lokalen Sensitivitätsabfall unter
andauernder Laserbestrahlung verschlechtern. Deshalb wurde die Langzeitstabilität
der Sensoreigenschaften unter Beleuchtung bei Verschiedenen
Laserleistungen und Wellenlängen untersucht.
T 201.7 Di 15:30 RW 3
The SiPM – a new photon detector for future experiments
in high energy astrophysics — •Nepomuk Otte for the MAGIC
collaboration — Max-Planck-Institute for Physics (Werner-Heisenberg-
Institute), Foehringer Ring 6, 80805 Muenchen
N. Otte, J. Gebauer, M. Laatiaoui, G. Lutz, M. Merck, R. Mirzoyan,
M. Teshima
Experiments in high energy astrophysics depend largely on efficient and
cheap light sensors. Detectors like MAGIC and EUSO can benefit from
sensors with single photoelectron resolution and very high quantum efficiency.
We are exploring the feasibility of a new technology which is based
on the principle of avalanche photo diodes operating in Geiger mode at
room temperature. These so called silicon photomultipliers (SiPM’s) are
promising replacement candidates for photomultipliers as they exhibit
single photoelectron resolution up to several tens of photoelectrons with
extraordinary good S/N ratio. We will present the evaluated characteristics
of existing SiPM’s that have been developed in Russia.

Teilchenphysik Dienstag
T 202 Kosmische Strahlung IV
Zeit: Dienstag 14:00–15:30 Raum: HS III
T 202.1 Di 14:00 HS III
Acoustic detection of UHE neutrinos I: Studies of Piezoelectric
Sensors by FE Methods — •Karsten Salomon and Gisela
Anton, Kay Graf, Jürgen Hössl, Alexander Kappes, Timo
Karg, Uli Katz, Philip Kollmannsberger, Sebastian Kuch,
Robert Lahmann, Rainer Ostasch for the ANTARES collaboration
— Universität
Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut, Erwin-Rommel-Str. 1, 91058
Erlangen, Germany
Simulation of piezoelectric sensors for acoustic detection: In addition
to optical detection we plan to equip two ANTARES strings with hydrophones
for acoustic particle detection.
Hydrophones contain piezo electric sensors to detect acoustic signals.
Simulations were performed using FE (finite element) methods to describe
the behaviour of these piezo electric sensors. Results are presented
and its implications on acoustic detection are discussed. Supported by th
BMBF (05 CN2WE1/2)
T 202.2 Di 14:15 HS III
Acoustic Detection of UHE Neutrinos II: Hydrophones with
Piezoelectric Sensors — •Philip Kollmannsberger, Gisela Anton,
Kay Graf, Jürgen Hößl, Alexander Kappes, Timo Karg,
Uli Katz, Sebastian Kuch, Robert Lahmann, Rainer Ostasch,
and Karsten Salomon for the ANTARES collaboration — Universität
Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut, Erwin-Rommel-Str. 1,
91058 Erlangen, Germany
Acoustic detection of neutrino-induced hadronic showers in water requires
a large number of hydrophones to achieve good sensitivity and
low background. As an alternative to commercial hydrophones, we study
the possibility of using low-cost, self-made hydrophones built from piezoelectric
elements. Hydrophones made from various different shapes and
types of piezoelectric sensors are characterized using simulated acoustic
signals. Measurements from our acoustic testbench are shown, using
single sensors as well as arrays of several hydrophones. Based on noise
measurements and calculations, an estimate for the sensitivity in terms
of neutrino energy is given. Supported by BMBF (05 CN2WE1/2)
T 202.3 Di 14:30 HS III
Akustische Detektion von UHE-Neutrinos III: Teststand für
Hydrophone und vorbereitende Messungen für ein Beschleunigerexperiment
— •Sebastian Kuch, Gisela Anton, Kay Graf,
Jürgen Hössl, Alexander Kappes, Timo Karg, Uli Katz, Philip
Kollmannsberger, Robert Lahmann, Rainer Ostasch und
Karsten Salomon für die ANTARES-Kollaboration — Universität
Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut, Erwin-Rommel Str. 1, 91058
Erlangen
Die akustische Detektion von Neutrinos bietet im Energiebereich ab etwa
10PeV eine vielversprechende Alternative zum Nachweis durch Cherenkov
Strahlung, besonders in Bezug auf zukünftige, großvolumige Detektoren.
Sie basiert auf dem thermoakustischen Modell, welches die Erzeugung
von Schallsignalen durch teilchen-induzierte Schauer beschreibt.
Für erste Testmessungen mit Hydrophonen wurden ein Teststand aufgebaut
und detaillierte Messungen zu Signalerzeugung und -Nachweis mit
Hilfe Piezo-basierter Detektoren (Hydrophone) durchgeführt. Zur weiteren
Untersuchung der Vorhersagen des thermoakustischen Modells wurden
Teststrahl-Experimente am Svedberg Laboratory in Uppsala, Schweden
durchgeführt.
In diesem Vortrag wird zunächst kurz das thermoakustische Modell
erläutert. Dann werden vorbereitende Messungen mit dem Erlanger
Hydrophon-Teststand beschrieben und auf die Modifikationen des Teststandes
und weitere Vorkehrungen für das Beschleunigerexperiment eingegangen.
Gefördert durch das BMBF (05 CN2WE1/2).
T 202.4 Di 14:45 HS III
Akustische Detektion von UHE-Neutrinos IV: Protonen-Strahl-
Messungen in Wasser — •Kay Graf, Gisela Anton, Jürgen
Hössl, Alexander Kappes, Timo Karg, Uli Katz, Philip Kollmannsberger,
Sebastian Kuch, Robert Lahmann, Rainer Ostasch
und Karsten Salomon für die ANTARES-Kollaboration — Universität
Erlangen-Nürnberg, Physikalisches Institut, Erwin-Rommelstr.
1, 91058 Erlangen
Eine vielversprechende Möglichkeit zur Detektion von Neutrinos mit
Energien ≥10PeV stellt die akustische Detektion dar. In diesem Energiebereich
bietet sie in zukünftigen großvolumigen Detektoren aufgrund
der grösseren Abschwächlänge von Schall in Wasser eine Alternative zum
Nachweis durch Cherenkov-Strahlung.
Grundlage für die akustische Detektion von Neutrinos ist das thermoakustische
Modell, das die Erzeugung eines Schallsignals durch einen
teilchen-induzierten Schauer beschreibt.
Zur experimentellen Simulation eines Teilchen-Schauers mit Energien
≥10PeV wurden Protonen-Strahl-Experimente am Svedberg-Laboratory
(Uppsala, Schweden) mit Strahlenergien von ∼180MeV pro Nukleon
und ∼1PeV - 1EeV deponierter Energie pro Bunch vorbereitet und
durchgeführt. Die Messungen dienen neben der Überprüfung des thermoakustischen
Modells der Ermittlung wichtiger Parameter des Schallsignals
und dem Test der entwickelten Hardware.
In diesem Vortrag wird die Vorbereitung, Durchführung und Auswertung
der Messungen des Protonen-Strahls in Wasser erläutert.
Gefördert druch das BMBF (05 CN2WE1/2).
T 202.5 Di 15:00 HS III
Akustische Detektion von UHE Neutrinos V: Optimierung
akustischer Detektoren für Eis — •Jutta Stegmaier 1,2 , Sebastian
Böser 2 , Rolf Nahnhauer 2 , Allan Hallgren 3 , Rainer
Heller 2 und Mario Pohl 2 für die AMANDA/IceCube-Kollaboration
— 1 Universität Mainz, Staudinger Weg 7, D-55099 Mainz — 2 DESY-
Zeuthen, Platanenallee 6, D-15738 Zeuthen — 3 Universität Uppsala, S-
75121 Uppsala
Das geplante IceCube-Neutrinoteleskop am Südpol ist mit einem Volumen
von einem Kubikkilometer optimiert für den optischen Nachweis
von Neutrino-Wechselwirkungen im TeV-Bereich. Dieses Volumen
könnte durch akustische Sensoren beträchtlich erweitert werden, was eine
erhöhte Sensitivität bei höheren Energien bedeutet. In DESY-Zeuthen
wurden dafür unterschiedliche Sensoren entwickelt. In vergleichenden
Messungen in Wasser und Eis wurden diese Sensoren auf ihre verschiedenen
Eigenschaften getestet, insbesondere die Linearität und das
Frequenz- und Abstandsverhalten. Die vorgestellten Messungen dienen
der Optimierung der Sensoren für den Einsatz im antarktischen Eis.
T 202.6 Di 15:15 HS III
Akustische Detektion von UHE Neutrinos VI: Thermoakustische
Schallerzeugung und Schallpropagation in Eis —
•Sebastian Böser 1 , Allan Hallgren 2 , Rolf Nahnhauer 1 ,
Jutta Stegmaier 1 , Rainer Heller 1 und Mario Pohl 1 für die
AMANDA/IceCube-Kollaboration — 1 DESY-Zeuthen, Platenenallee 6,
D-15738 Zeuthen — 2 Universität Uppsala, S-75121 Uppsala, Schweden
Für den akustischen Nachweis von Neutrino-Wechselwirkungen sind
neben Wasser auch ausgedehnte Formationen natürlich vorkommender
Festkörper wie Eis oder Salz geeignet. Ein möglicher Einsatz für akustische
Sensoren bietet sich im Rahmen des IceCube-Experiments, in
dem der antarktische Eispanzer als Neutrino-Target und Cherenkov-
Radiator verwendet wird. Für eine Abschätzung der Möglichkeiten eines
ergänzenden akustischen Detektors sind insbesondere die Mechanismen
der Schallerzeugung und Schallausbreitung im Eis von Bedeutung.
Zur Verifizierung des thermoakustischen Modells der Schallerzeugung
wurden daher neben einem Wassertarget auch ein Eistarget am 180-MeV
Synchrozyklotron des Theodor-Svedberg Laboratoriums in Uppsala verwendet.
Erste Ergebnisse dieser Messung werden hier präsentiert.
Für eine Integration akustischer Sensoren in IceCube sind zudem die
akustischen Eigenschaften des antarktischen Eises von entscheidender Bedeutung.
Ein Projekt zur experimentellen Bestimmung der Streu- und
Absorptionslängen in situ wird vorgestellt.

Teilchenphysik Dienstag
T 203 Halbleiterdetektoren III
Zeit: Dienstag 14:00–15:45 Raum: HS I
T 203.1 Di 14:00 HS I
Strahlenhärte dünner epitaktischer Siliziumdetektoren —
•Devis Contarato 1 , E. Fretwurst 1 , G. Kramberger 2,3 , G.
Lindström 1 , I. Pintilie 1,4 , R. Röder 5 , A. Schramm 1 und J.
Stahl 1 für die CERN RD50-Kollaboration — 1 Universität Hamburg,
Institut für Experimentalphysik, Hamburg (Deutschland) — 2 Deutsches
Elektronen-Synchrotron DESY, Hamburg (Deutschland) — 3 Joˇzef
Stefan Institute, Ljubljana (Slovenia) — 4 National Institute for
Materials Physics, Bucharest-Magurele (Romania) — 5 CiS Institut für
Mikrosensorik gGmbH, Erfurt (Deutschland)
Für einen geplanten Ausbau des LHC mit einer um den Faktor 10
erhölten Luminosität wird die Strahlenbelastung der ersten Lage eines
Silizium-Vertex-Detektors im Bereich von 10 16 π/cm 2 liegen. Es wird gezeigt,
dass dünne epitaktische Siliziumdetektoren eine mögliche Lösung
dieser extremen Herausforderung hinsichtlich der Strahlentoleranz darstellen.
Erste Untersuchungen ergaben, dass bei Schädigung durch geladene
Hadronen (24 GeV/c und 10 MeV Protonen, 58 MeV Li-Ionen)
bis zu äquivalenten Fluenzen von 10 16 cm −2 keine Inversion des Raumladungsvorzeichens
auftritt und die Ladungssammlungseffizienz noch 75%
beträgt. Eine mögliche Erklärung dieser hohen Strahlentoleranz bezüglich
der Änderung der effektiven Raumladungsdichte bzw. der Verarmungsspannung
liegt darin, dass es zu einer Kompensation der strahleninduzierten
tiefen Akzeptoren durch die Erzeugung von Donatoren kommt.
Ferner werden Ausheilexperimente bei 60 ◦ C und 80 ◦ C vorgestellt und
die sich daraus ergebenden Auswirkungen auf den Betrieb der Detektoren
unter LHC-Bedingungen diskutiert.
T 203.2 Di 14:15 HS I
Bestrahlungsstudien an Silziumstreifendetektoren für das
CMS-Experiment — •Th. Weiler, T. Barvich, P. Blüm, A.
Dierlamm, G. Dirkes, M. Fahrer, A. Furgeri, S. Freudenstein,
F. Hartmann, S. Heier, Th. Müller und H.J. Simonis — Institut
für Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe
Die Siliziumstreifendetektoren des CMS Experiments am zukünftigen
LHC werden starker ionisierender Strahlung ausgesetzt sein. Die in zehn
Betriebsjahren zu erwartende akkumulierte Fluenz nahe dem Wechselwirkungsbereich
beträgt 1, 6 × 10 14 n1MeVcm −2 . In diesem Vortrag werden
die Ergebnisse der Bestrahlungsstudien, die an Siliziumstreifendetektoren
mit APV-Ausleseelektronik durchgeführt wurden, vorgestellt. Insbesondere
wird das Signal zu Rausch Verhältnis und die Auswirkungen auf die
Depletionspannung vor und nach der Bestrahlung eingegangen.
T 203.3 Di 14:30 HS I
Strahlungshärte von CMS-Siliziumstreifensensoren —
•Alexander Furgeri, Wim de Boer, Frank Hartmann, Alexander
Dierlamm, Thomas Müller und Stefanie Freudenstein
— Institut für experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe
Die Siliziumstreifensensoren des CMS-Spurdetektors werden während
einer Laufzeit von 10 Jahren am LHC einer Strahlenbelastung von
1, 6 · 10
14 neq(1MeV )
cm2 ausgesetzt.
Um die Funktionsfähigkeit der Sensoren auch nach 10 Jahren am LHC
zu gewährleisten, werden im Rahmen der Qualitätskontrolle einzelne Sensoren
in Louvain-la-Neuve mit Neutronen einer Energie von 20MeV bestrahlt
und ihre elektrischen Eigenschaften bestimmt.
In diesem Beitrag werden die Depletionsspannungen vor und nach Bestrahlung
dargestellt und mit den aktuellen Parametern dieser Bestrahlung
der Verlauf der Depletionsspannung whärend der Laufzeit von 10
Jahren im Spurdetektor berechnet.
T 203.4 Di 14:45 HS I
Temperaturverhalten und Strahlenhärte von Monolithic Active
Pixel Sensoren — •M. Deveaux 1,2 , A. Besson 1 , G. Claus 3 , C.
Colledani 3 , G. Deptuch 3 , W. Dulinski 3 , A. Gay 1 , G. Gaycken 1 ,
Yu. Gornushkin 1 , D. Grandjean 1 , A. Himmi 1 , Ch. Hu 1 , I. Valin 1
und M. Winter 1 — 1 IReS, IN2P3/ULP, F-67037 Strasbourg — 2 GSI,
D-64291 Darmstadt — 3 LEPSI, IN2P3/ULP, F-67037 Strasbourg
Die Möglichkeiten der experimentellen Hochenergiephysik werden nicht
zuletzt durch die Leistungsfähigkeit der Vertexdetektoren bestimmt. Um
sie zu erweitern, wurden Teilchendetektoren auf Basis von Monolithic Active
Pixel Sensoren (MAPS) entwickelt, einer Technik, die eine attraktive
Kombination aus hoher Granularität und niedrigem Materialbudget bei
einer guten Auslesegeschwindigkeit und Strahlenhärte bietet. Dies konnte
u.a. mit einem nur ∼ 100 µm dicken Prototypen mit 1 MegaPixel
demonstriert werden, der am CERN-SPS eine Detektionseffizienz von
über 99% und eine Single-Point-Resolution von ∼ 2 µm erreichte.
Begleitendend wurden Strahlenhärte und optimale Betriebstemperatur
der MAPS untersucht. Ein Überblick über die bisherigen Ergebnisse
dieser Untersuchungen wird gegeben.
T 203.5 Di 15:00 HS I
Untersuchung lokaler Streifenfehler bei Siliziumsensoren für das
CMS Experiment
— •S. Freudenstein, P. Blüm, A. Furgeri, F. Hartmann, J.
Junge, C. Menge, Th. Müller, T. Punz und P. Steck — Institut
für Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe (TH)
Bei der Qualitätskontrolle des CMS werden Siliziumsensoren mit untypische
IV- Kurven beobachtet, die durch einen hohen Leckstrom und ein
erneutes lineares Ansteigen der IV- Kurve bei höheren Spannungswerten
charakterisiert sind. Aus der Höhe des zusätzlichen Anstiegs kann
man auf die maximale Anzahl der Leckstreifen schließen, da sich der
zusätzliche Leckstrom in diesem Fall nicht über den gesamten Sensor
verteilt, sondern auf einzelne Streifen beschränkt.
In dem Vortrag sollen diese lokalen Effekte näher beleuchtet werden.
Häufig können sichtbare Defekte an der Sensoroberfläche, z.B. Kratzer,
diesen Streifen mit erhöhtem Strom zugeordnet werden.
Zum Teil kommen die Streifen mit erhöhtem Leckstrom erst bei mechanischen
Spannungen oder erhöhter Versorgungsspannung an den Sensoren
zum Vorschein. In vereinzelten Fällen sind die Ströme so hoch, daß sie
zur Sättigung eines ganzen Vorverstärkers der Ausleseelektronik führen.
Ergebnisse zu diesen Untersuchungen werden vorgestellt.
T 203.6 Di 15:15 HS I
Radiation-Hard ASICs for Optical Data Transmission in the Atlas
Pixel Detector — •Michael Ziolkowski, Peter Buchholz,
Martin Holder, and Simon Nderitu for the ATLAS collaboration
— Universitaet Siegen, Fachbereich Physik, 57068 Siegen
We have developed two radiation-hard ASICs for optical data transmission
in the ATLAS pixel detector at the CERN Large Hadron Collider
(LHC). The first circuit is a driver chip for a Vertical Cavity Surface Emitting
Laser (VCSEL) diode to be used for 80 Mbit/s data transmission
from the detector. The second circuit is a Bi-Phase Mark decoder chip to
recover the control data and 40 MHz clock received optically by a PIN
diode on the detector side. We have successfully implemented both ASICs
in a commercial 0.25 mm CMOS technology using standard layout techniques
to enhance the radiation tolerance. Both chips are four-channel
devices compatible with common cathode PIN and VCSEL arrays. Results
from final prototype circuits and from irradiation studies of both
circuits with 24 GeV protons up to a total dose of 57 Mrad are presented.
T 203.7 Di 15:30 HS I
Pixeldetektoren in MCM–D Technologie — •Christian Grah,
Karl-Heinz Becks, Tobias Flick, Peter Gerlach und Peter
Mättig — Bergische Universität-Gesamthochschule Wuppertal
Pixeldetektoren sind hochgranulare Halbleiterdetektoren, die in der
Hochenergiephysik vielfach als Vertexdetektoren eingesetzt werden. Hybride
Pixeldetektoren verwenden dabei in getrennten Prozeßen hergestellte
Sensoren und integrierte Elektronikschaltkreise (IC’s).
Im Rahmen des ATLAS Pixel Projektes wurde neben herkömmlicher
Technologie zur Herstellung der intramodularen Verbindungen auch die
Multi Chip Module Deposited Technologie (MCM–D) erfolgreich erprobt.
Bei MCM–D erfolgt der Aufbau des notwendigen Stromversorgungssystems
und eines hochperformanten Signalbussystems direkt auf dem
Sensorwafer durch abwechselndes Aufschleudern von isolierenden Schichten
(Benzocyclobuthen) und galvanischem Wachstum leitender Schichten
(Cu). Notwendige Durchkontaktierungen im Bereich der Pixelmatrix
ermöglichen zudem eine Optimierung der Sensorgeometrie, wodurch
equal–sized und equal–sized–bricked Sensoren aufgebaut werden können.
Innerhalb des Vortrags wird auf den Herstellungsprozess eingegangen
und es werden Ergebnisse der Messungen an neuesten Prototypen
präsentiert. Weiterhin werden Ergebnisse zur Strahlenhärte der Prototypen,
sowie zur Analyse von Teststrahldaten an geometrieoptimierten
Pixeldetektoren vorgestellt.

Teilchenphysik Dienstag
T 204 Schwere Quarks II
Zeit: Dienstag 14:00–15:30 Raum: HS V
T 204.1 Di 14:00 HS V
Signal to background optimization of top pair production
in DØ experiment — •Yevgeniy Yen, Jenny Böhme, Peter
Mättig, Christian Schmitt, Maren Vaupel, and Daniel Wicke
— Bergische Universität Wuppertal, Gaußstr. 20, 42097, Wuppertal
√
The DØ experiment is taking data at a centre-of-mass energy of
s = 1.96 TeV. So far more than twice the integrated luminosity from
Run I has been received.
One of the important issues for the t¯t cross section measurement and
top quark properties is to improve the t¯t selection in the lepton plus jets
channel. For optimization studies it is important to have a good description
of both signal and all contributing backgrounds. While signal and
W+jets background can be taken from Monte Carlo, the QCD can not
because of an enormous cross section and unknown quality of the description
of the tails. Therefore, the QCD sample has to be taken from
data using a model independent technique.
This talk will present an analysis of the signal to background optimization
of top pair production in Run II at the DØ experiment.
T 204.2 Di 14:15 HS V
Top-Nachweis mit einer modernen Analysefabrik bei CDF —
•Dominic Hirschbühl, Martin Erdmann, Martin Hennecke,
Yves Kemp, Matthias Kirsch, Thomas Müller, Hartmut Stadie,
Thorsten Walter und Wolfgang Wagner — Institut für Experimentelle
Kernphysik, Wolfgang-Gaede-Str.1, 76131 Karlsruhe
Wir untersuchen Multi-Jet-Ereignisse mit isoliertem Lepton und fehlendem
Transversalimpuls in einer modernen Datenanalysefabrik. Die Fabrik
wurde auf der Basis des C++ Toolkits Physics Analysis eXpert
(PAX) entwickelt. PAX stellt dem Physiker ein objekt-orientiertes Modell
für Kollisions-Ereignisse zur Verfügung, mit dem sich jedes Ereignis
in alle gewünschten Hypothesen der Teilchen und ihrer Zerfallsketten rekonstruieren
und verwalten lässt. Wir zeigen Resultate von ca. 200 pb −1
Daten, die seit dem Start von Run II am Tevatron mit dem CDF-Detektor
genommen wurden.
T 204.3 Di 14:30 HS V
Einsatz von neuronalen Netzen zur Suche nach Single-Top-
Ereignissen bei CDF — •Yves Kemp, Martin Erdmann, Michael
Feindt, Dominic Hirschbühl, Matthias Kirsch, Thomas
Müller, Hartmut Stadie, Wolfgang Wagner und Thorsten
Walter — Institut für Experimentelle Kernphysik, Wolfgang-Gaede-
Str.1, 76131 Karlsruhe
Bei der Analyse von Single-Top-Ereignissen können neuronale Netze
in verschiedenen Phasen der Analyse eingesetzt werden: Während der
Rekonstruktion, zum Beispiel zum b-Tagging oder zur Rekonstruktion
des harten Prozesses, zur Ereignis-Klassifizierung und zur Diskriminierung
von Signal- und Untergrundereignissen. In diesem Vortrag werden
erste Implementierungen im Rahmen einer Single-Top-Analyse bei CDF
vorgestellt.
T 204.4 Di 14:45 HS V
Untersuchungen zur Detektorsimulation von tt-Zerfällen bei
CMS — •St. Kasselmann, G. Flügge, Th. Kreß, J. Mnich, A.
Nowack und O. Pooth — III. Physikalisches Institut, Physikzentrum,
RWTH Aachen, 52056 Aachen
T 205 Supersymmetrie I
Am LHC werden ab 2007 Protonen bei einer Schwerpunktsenergie von
14 TeV zur Kollision gebracht. Durch die hohe Zahl von mehreren Millionen
erwarteter tt-Zerfälle pro Jahr werden detaillierte Studien im Bereich
der top-Physik möglich, z.B. eine genauere Bestimmung der Masse des
top-Quarks oder die Analyse von Spinkorrelationen zwischen den Zerfallsprodukten
der top-Paare.
Aufbauend auf bestehenden Monte Carlo-Simulationsstudien der Signalprozesse
soll der Einfluss von Untergrundereignissen, sowie Detektorakzeptanzen
und -effizienzen auf die bisher erzielten Ergebnisse diskutiert
werden.
T 204.5 Di 15:00 HS V
Monte Carlo Studien zur t¯t-Produktion im Myon + Jets Kanal
bei DØ — •Jörg Meyer, Tobias Golling, Markus Klute, Kevin
Kröninger, Su-Jung Park, Arnulf Quadt, Markus Warsinsky
und Norbert Wermes für die DØ-Kollaboration — Physikalisches Institut,
Universität Bonn
Der Proton-Antiproton Beschleuniger Tevatron am Fermilab ist mit
einer Schwerpunktsenergie von √ s = 1.96 TeV derzeit als einziger in
der Lage Top-Quark-Paare zu erzeugen. Mit dem DØ Detektor lassen
sich diese Ereignisse über ihren Endzustand rekonstruieren. Top-Quarks
zerfallen fast ausschließlich in ein b-Quark und ein W-Boson. Der Myon
+ Jets Kanal zeichnet sich dadurch aus, dass ein W in ein Myon und
Myonneutrino zerfällt, und das zweite W hadronisch zerfällt, was mit
den beiden b-Quarks zu vier Jets führt.
Im Vortrag werden mit Monte Carlo Ereignissen die einzelen Schritte zur
Messung des t¯t-Produktionswirkungsquerschnitts im Myon + Jets Kanal
vorgeführt. Es sollen Methoden studiert werden, die in Daten Effizienzen
messen, sowie Verfahren zur Trennung verschiedener Untergrundtypen.
Dabei handelt es sich einerseits um W + Jets (W → µν) Ereignisse
und andererseits um QCD-Multijet-Ereignisse mit einem Myon mit hohem
Transversalimpuls, das aus einem semileptonischen B-Meson-Zerfall
stammen kann. Ausserdem kann durch Fehlmessungen fehlende transversale
Energie entstehen, die ein Neutrino vortäuscht.
T 204.6 Di 15:15 HS V
Systematische Monte Carlo Studien zur Messung des
Top-Quark-Paarproduktionswirkungsquerschnitts im Elektron+Jets
Kanal bei DØ am Tevatron — •Su-Jung Park,
Tobias Golling, Markus Klute, Kevin Kröninger, Jörg Meyer,
Arnulf Quadt, Markus Warsinsky und Norbert Wermes
für die DØ-Kollaboration — Physikalisches Institut, Universität Bonn
Das Top-Quark zerfällt im Standardmodell zu fast 100% in ein b-
Quark und ein W-Boson. Der weitere Zerfall des W-Bosons bestimmt
die Zerfallskanäle der Top-Quark-Paarproduktion. Einer der am DØ Experiment
untersuchten Zerfallskanäle ist der Elektron+Jets Kanal, bei
dem eines der W-Bosonen hadronisch, das andere leptonisch in ein Elektron
und ein Elektronneutrino zerfällt. Die Messung des Wirkungsquerschnitts
bei √ s = 1.96 TeV in diesem Kanal wurde mit Monte Carlo
Ereignissen nachvollzogen. Dabei wurden die Methoden studiert, die
auch in der Datenanalyse die Messung von Effzienzen und Untergrundbeiträgen
erlauben. Die Schwerpunkte sind die Verbesserung und Messung
der Elektronenidentifikations-Effizienz sowie der Untergrundunterdrückung.
Zeit: Dienstag 14:00–15:30 Raum: HS VI
T 205.1 Di 14:00 HS VI
Suche nach assoziierter Chargino und Neutralino Produktion
in Tau Endzuständen mit dem DØ-Detektor —
•Carsten Nöding für die DØ-Kollaboration — Institut für Physik,
Albert-Ludwigs-Universität Freiburg
Das DØ-Experiment am Fermi National Accelerator Laboratory (Illinois,
USA) untersucht Proton -Antiproton Kollisionen am Tevatron Speicherring
bei einer Schwerpunktsenergie von 1.96 TeV. Einer der aussichtsreichsten
Kanäle für die Suche nach supersymmetrischen Teilchen stellt
die assoziierte Chargino/Neutralino-Produktion dar. Da bei hohen tanβ
Werten das Verzweigungsverhältnis in Tau-Leptonen groß ist, kommt der
Identifikation von Tau-Zerfällen eine besondere Bedeutung zu, um in diesem
Bereich des Parameterraums effizient zu sein. Diese wurde anhand
von Z → ττ Ereignissen studiert. Mittels Monte Carlo Simulation von
SUSY- und Standardmodell-Prozessen wurde eine Selektion entwickelt,
um ein Signal aus Elektron und hadronischem Tau-Zerfall sowie fehlender
transversaler Energie optimal vom Untergrund zu trennen.
Im Vortrag wird auf die Identifikation von hadronischen Tau-Zerfällen
eingegangen sowie erste Ergebnisse der Analyse präsentiert, die auf der
aktuellen Datennahmeperiode Run II basiert.

Teilchenphysik Dienstag
T 205.2 Di 14:15 HS VI
Suche nach assoziierter Chargino-Neutralino-Produktion in
Endzuständen mit Elektronen und Myonen am DØ Experiment
— •Ulla Blumenschein — Physikalisches Institut, Universität
Freiburg
In R-Paritätserhaltenden SUSY-Modellen zerfallen Charginos und
Neutralinos, die fermionischen Partner der Eich- und Higgsbosonen,
direkt oder über Kaskaden in Fermionen und das stabile leichteste
supersymmetrische Teilchen.
Im Massenbereich von 100-120 GeV könnten diese Teilchen in p¯p Kollisionen
am Tevatron (Fermilab) in ausreichendem Maße produziert werden.
Leptonische Endzustände lassen sich dabei am leichtesten vom hadronischen
Untergrund trennen und stellen deshalb das aussichtsreichste
Signal dar.
Mit Hilfe von MC-Simulationen wurde eine Selektion entwickelt, um
ein Signal aus einem Elektron, zwei zusätzlichen Leptonen und fehlender
transversaler Energie optimal vom Untergrund zu trennen. Diese wurden
auf die in den Jahren 2002 bis 2004 mit dem DØ-Detektor aufgezeichneten
Daten angewandt, die einer integrierten Luminosität von ca.
200 pb −1 entsprechen. Im Vortrag werden die Ergebnisse im Rahmen von
mSUGRA und verwandten SUSY Modellen interpretiert.
T 205.3 Di 14:30 HS VI
Suche nach Charginos und Neutralinos in Ereignissen mit geladenen
Leptonen (Myonen) mit dem DØ-Detektor — •Meta
Binder für die DØ-Kollaboration — Ludwig-Maximilians-Universität
München, Am Coulombwall 1, D-85748 Garching b. München
In vereinheitlichten mSUGRA-Modellen ist das leichteste supersymmetrische
Teilchen (LSP) stabil. Alle übrigen supersymmetrischen Teilchen
sollten entweder direkt oder über Kaskaden in dieses LSP zerfallen.
In Ereignissen an Collider-Experimenten wird aufgrund des nicht nachgewiesenen
LSP ein Energieungleichgewicht erwartet. Im Endzustand
mit drei geladenen Leptonen und fehlender transversaler Energie weisen
Charginos und Neutralinos eine vielversprechende Signatur auf, um
am Tevatron-Collider nach Supersymmetrie zu suchen. Im Vortrag werden
Ergebnisse mit zwei Myonen und einem dritten geladenen Lepton
im Endzustand vorgestellt. Die Daten wurden vom DØ-Detektor in den
Jahren 2002 und 2003 aufgezeichnet.
T 205.4 Di 14:45 HS VI
CP-Asymmetrie in Produktion und Zerfall von Neutralinos —
•Karl Hohenwarter-Sodek 1 , A. Bartl 1 , H. Fraas 2 , S. Hesselbach
1 und G. Moortgat-Pick 3 — 1 Institut für Theoretische Physik,
Universität Wien, A-1090 Wien, Austria — 2 Institut für Theoretische
Physik und Astrophysik, Universität Würzburg, D-97074 Würzburg, Germany
— 3 IPPP, University of Durham, Durham DH1 3LE, U.K.
T 206 Trigger und DAQ II
Wir untersuchen eine CP-ungerade Asymmetrie in Neutralinoproduktion
e + e − → ˜χ 0 i ˜χ 0 2 (i = 1, . . . , 4) mit anschließendem leptonischem
Drei-Körper-Zerfall ˜χ 0 2 → ˜χ 0 1l + l − mit l = e, µ. Wir analysieren die
CP-Asymmetrie im Rahmen des Minimalen Supersymmetrischen Standardmodells
mit komplexen Parametern M1 und µ für einen e + e − -
Linearbeschleuniger mit polarisierten Eingangsstrahlen. Unsere Observable
wird mit Hilfe eines Spatproduktes aus den Impulsen des Eingangsstrahls
und der Leptonen aus dem Endzustand gebildet. Die Ursache der
CP-Asymmetrie ist die Spinkorrelation zwischen Produktion und Zerfall.
Bei einer Phase ϕM1 = π/2 sind Asymmetrien von bis zu 25 % möglich.
T 205.5 Di 15:00 HS VI
Resonante Sleptonproduktion bei √ s = 1.96 TeV — •Christian
Autermann, Thomas Hebbeker und Arnd Meyer für die DØ-
Kollaboration — III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
In R-paritätsverletzender Supersymmetrie können Sleptonen resonant
erzeugt werden, zum Beispiel q¯q → ˜µ. Die Sleptonen zerfallen in das
. Eine nicht ver-
leichteste supersymmetrische Teilchen, das Neutralino ˜χ 1 0
schwindende LQD (Lepton- und Quark-Vertex) Kopplung λ ′ 211 führt zu
Endzuständen mit mindestens einem Muon und zwei Jets.
Dieser Vortrag beschreibt die Suche am Tevatron Run II nach Neutralinos
im Zerfallskanal ˜χ 1 0 → µq¯q mit Hilfe des DØ-Detektors.
T 205.6 Di 15:15 HS VI
Study of slepton properties at a γγ collider — •Huber Nieto-
Chaupis, Klaus Mönig, Hanna Nowak, and Achim Stahl —
DESY-Zeuthen
The measurement of properties of supersymmetric (SUSY) particles at
a photon collider at TESLA is studied.
The work is based on Monte Carlo simulation employing the programs
SHERPA, PYTHIA and WHIZARD as generators of SUSY and Standard
Model processes; SIMDET is used to simulate the TESLA detector.
We focus on the production of scalar muons (left and right) where the
final state consists of charged leptons and missing energy as a consequence
of unseen neutrinos and neutralinos.
The advantages and disadvantages that a photon collider can offer
with respect to the e + e − mode are discussed. The results are based on
the measurement of the cross sections, branching ratios and masses.
The status and direction of our SUSY studies at the gamma-gamma
collider is presented.
Zeit: Dienstag 14:00–15:45 Raum: HS VII
T 206.1 Di 14:00 HS VII
Study of a TPC readout electronics based on Time-to-Digital
Converters. — •Alexander Kaukher 1 , Henning Schröder 1 ,
Rainer Wurth 2 , Markus Ball 3 , Markus Hamann 3 , Matthias
Enno Janssen 3 , Thorsten Kuhl 2 , Thorsten Lux 3 , Felix
Sefkow 2 , and Peter Wienemann 2 for the LC TPC collaboration
— 1 University of Rostock, Rostock, Germany — 2 DESY, Hamburg,
Germany — 3 University of Hamburg, Hamburg, Germany
The state-of-the-art readout electronics for existing Time-Projection-
Chambers (TPC) is based on the consuming large amount of electrical
power and quite expensive Flash-ADCs. We study an alternative solution
with a Time-to-Digital Converter (TDC) and charge-to-time conversion
technique. The possibility to apply this technique using the ASDQ integrated
circuit and commercial TDC was studied.
The readout electronics based on the TDCs as a compact and not
expensive solution may provide reduced data rate and natural data representation
format. This readout architecture, for example, would allow
to use a larger number of readout channels, hence would improve the
momentum resolution of the TPC.
T 206.2 Di 14:15 HS VII
First studies of a multiplexed GSamples FADC prototype for
future Air Cherenkov Telescopes — •Hendrik Bartko, Florian
Goebel, Razmick Mizoyan, and Wendelin Pimpl — Max-Planck-
Institut für Physik München
New generation Air Cherenkov Telescopes use a fast digitization in
order to reduce the effect of the night sky background. In addition precise
measurements of arrival time and pulse form can help to separate
hadron and gamma induced showers. GSamples flash ADCs are commercially
available but are very expensive and power consuming. A new
approach uses one GSamples FADC to digitize many channels consecutively.
Therefore the analog signals are delayed using optical fibers. A
trigger signal is generated using a fraction of the light which is branched
off using a light splitter before the delay fiber. First results obtained with
a 16 channel multiplexed 2 GSamples FADC prototype will be presented.

Teilchenphysik Dienstag
T 206.3 Di 14:30 HS VII
Hardwaretests zur Untersuchung der Charakteristika des
KASCADE-Grande FADC-DAQ-Systems — •D. Zimmermann,
V. Andrei, M. Brüggemann, P. Buchholz, C. Grupen, Y.
Kolotaev, R. Lixandru, S. Over, B. Schöfer und W. Walkowiak
für die KASCADE-Grande-Kollaboration — Universität Siegen,
Fachbereich Physik, 57068 Siegen
Das Experiment KASCADE am Forschungszentrum Karlsruhe dient
der Messung ausgedehnter Luftschauer. Um die Sensitivität für höhere
Energien des Primärteilchens zu verbessern, wurde das Experiment um
37 weitere Detektorstationen des ehemaligen EAS-TOP Experiments erweitert.
Damit wurde KASCADE zum KASCADE-Grande-Experiment,
dieses misst im Energiebereich von 10 14 − 10 18 eV. Um eine hohe Qualität
der Messdaten zu gewährleisten, wird derzeit ein FADC basiertes
Datennahmesystem entwickelt, welches die detektierten Signale in den
37 Grande Detektorstationen digitalisiert und auf optischem Wege an
einen Sammelpunkt (die Grande-DAQ-Hütte) überträgt. In verschiedenen
Hardwaretests am Experiment im Forschungszentrum Karlsruhe und
am Teststand in Siegen, wurden die Charakteristika des FADC-Systems
unter Berücksichtigung äußerer Einflüsse getestet.
T 206.4 Di 14:45 HS VII
Einfluss von Systemcharakteristika des KASCADE-Grande
FADC-DAQ-Systems auf rekonstruierte Schauerparameter —
•M. Brüggemann, V. Andrei, P. Buchholz, C. Grupen, Y.
Kolotaev, R. Lixandru, S. Over, B. Schöfer, W. Walkowiak
und D. Zimmermann für die KASCADE-Grande-Kollaboration —
Universität Siegen, Fachbereich Physik, 57068 Siegen
Das Experiment KASCADE am Forschungszentrum Karlsruhe, welches
ausgedehnte Luftschauer misst, wurde zum Zwecke der Erhöhung
der Sensitivität für höhere Energien der Primärteilchen mit 37 Detektorstationen,
aus denen ehemals das EAS-TOP Experiment bestand,
und einem zusätzlichen kompakten Trigger-Array aus weiteren 8 Stationen
erweitert. Das KASCADE Experiment und die 37 Detektorstationen
wurden zu KASCADE-Grande vereint. Das KASCADE-Grande
Experiment ist ein Luftschauerexperiment, welches Daten im Energiebereich
von 10 14 − 10 18 eV nimmt. Um eine hohe Qualität dieser Daten
zu gewährleisten, wird derzeit ein FADC basiertes Datennahmesystem
entwickelt, welches die detektierten Signale in den 37 Grande Detektorstationen
digitalisiert und auf optischem Wege an einen Sammelpunkt
überträgt. Endliche Systemcharakteristika wie Zeitauflösung und Amplitudenauflösung
schlagen sich in den rekonstruierten Schauerparametern
wie z.B. Einfallswinkel nieder. Anhand von simulierten Daten sollen diese
Einflüsse abgeschätzt werden.
T 206.5 Di 15:00 HS VII
Data acquisition and event building with the KASCADE-
Grande FADC system — •S. Over, V. Andrei, M. Brüggemann,
P. Buchholz, C. Grupen, Y. Kolotaev, R. Lixandru, B.
Schöfer, W. Walkowiak, and D. Zimmermann for the KASCADE-
Grande collaboration — Universität Siegen, Fachbereich Physik, 57068
Siegen
T 207 QCD II
The KASCADE experiment at the Forschungszentrum Karlsruhe has
been extended by 37 detector stations of the former EAS-Top experiment
to be sensitive to energies up to 10 18 eV. KASCADE and the new Grande
extension form the KASCADE-Grande experiment. To improve the quality
of the data taken by the Grande array, a new Flash ADC based data
acquistion system is presently being developed. The signals of each of the
37 detector stations will be digitized and transmitted via an optical link
to the Grande DAQ station. Approx. 90,000 single events per second will
be transferred to and temporarily stored in the memories of PCs. The
data acquisition software will search for coincidences and will also accept
triggers of other KASCADE components, to build air shower events. The
resulting data rate is in the order of a few air shower events per second,
which will be sent to the central DAQ of KASCADE-Grande.
T 206.6 Di 15:15 HS VII
Reconstruction algorithms for the new FADC system of
the KASCADE-Grande experiment — •V. Andrei, M.
Brüggemann, P. Buchholz, C. Grupen, Y. Kolotaev, R.
Lixandru, S. Over, B. Schöfer, W. Walkowiak, and D.
Zimmermann for the KASCADE-Grande collaboration — Universität
Siegen, Fachbereich Physik, 57068 Siegen
The KASCADE-Grande experiment located at the Forschungszentrum
Karlsruhe is a multi-detector setup combining the KASCADE experiment
and the former EAS-TOP detector stations from the Gran Sasso. We are
developing a new FADC system in order to improve the data aquisition
quality. Measured pulse shapes from individual scintillators are sampled
with a frequency of 250 MHz i.e. a 4 ns sampling interval. The pulse
shapes vary strongly with the distance from the shower core. Different
fast algorithms for the pulse shape reconstruction are investigated.
T 206.7 Di 15:30 HS VII
A Proposal Of A Single Chip Surface Detector Trigger Based
On Altera Cyclone Family — •Zbigniew Szadkowski and Karl-
Heinz Kampert for the Pierre Auger Observatory collaboration — Bergische
University Wuppertal
The new Altera PLD family Cyclone chips allows significantly simplifying
the construction of the surface detector trigger as well as decreasing
the total costs and improving parameters. In comparison with currently
approved ACEX chips, Cyclone chips contain much bigger internal memory
(a possibility of an implementation of the slow memory inside the
PLD chip or an extension of fast buffers). 1.5 V supplies the core (reduction
of power consumption). The single chip allows implementing interlaced
DMA mode and avoiding problems with chips synchronization. The
registered performance is on the level 130-170 MHz. Such a high internal
speed allows increasing the sampling frequency, which could improve a
time resolution of the trigger. More resources allow implementing new
kind of triggers based upon Power Density, Power Spectrum Density or
Charge over Threshold. Megacore library offers DSP routines as FFT,
which may be useful to recognize type of events.
Zeit: Dienstag 14:00–15:45 Raum: RW 5
T 207.1 Di 14:00 RW 5
On a Model for Confinement — •Gerd W. Buschhorn — Max-
Planck-Institut fuër Physik, (Werner-Heisenberg-Institut), Föhringer
Ring 6, 80805 München
Confinement, the fundamental and unique property of hadronic interactions,
is lacking a simple descripten in quantum gauge theory. We discuss
a topological model for confinment and its relation to the hadronic
problem.
T 207.2 Di 14:15 RW 5
QCD Short-distance Constraints and Hadronic Approximations
— •E. Lipartia 1 , J. Bijnens 2 , E. Gamiz 3 , and J. Prades 3
— 1 Institute for Theoretical Physics (T39), TU München, Germany —
2 Department of Theoretical Physics, Lund Univesity, Lund, Sweden —
3 Centro Andaluz de Fisica de las Particulas Elementales (CAFPE) and
Departamento de Fisica Teorica y del Cosmos, Universidad de Granada,
Granada, Spain
We discusses a general class of ladder resummation inspired hadronic
approximations. It is found that this approach naturally reproduces many
successes of single meson per channel saturation models (e.g. VMD) and
NJL based models. In particular the existence of a constituent quark
mass and a gap equation follows naturally. We construct an approximation
that satisfies a large set of QCD short-distance and large Nc constraints
and reproduces many hadronic observables. We show how there
exists in general a problem between QCD short-distance constraints for
Green Functions and those for form factors and cross-sections following
from the quark-counting rule. This problem while expected for Green
functions that do not vanish in purely perturbative QCD also persists for
many Green functions that are order parameters. Work was supported
in part by Swedish research Coincil and by Deutsche Forschungsgemeinschaf.
[1] Johan Bijnens, Elvira Gamiz, Edisher Lipartia, Joaquim Prades
JHEP 0304:055,2003.

Teilchenphysik Dienstag
T 207.3 Di 14:30 RW 5
Chiral-QCD Low Energy Constants from Lattice Simulations
— •Enno E. Scholz 1 , Federico Farchioni 2 , István Montvay 1 ,
Gernot Münster 2 , and Christian Schmidt 2 — 1 Deutsches
Elektronen-Synchrotron DESY, Notkestr. 85, 22603 Hamburg, Germany
— 2 Westfälische Wilhelms-Universität Münster, Inst. f. Theoretische
Physik, Wilhelm-Klemm-Str. 9, 48149 Münster, Germany
The lattice-simulations with Nf = 2 flavours have reached quark
masses, which are light enough to allow the application of chiral perturbation
theory. Using partially-quenched chiral perturbation theory it is now
possible, to obtain some estimates for the low energy (Gasser-Leutwyler)
constants of chiral QCD. In the simulations we used the TSMB (two-step
multi-boson)-algorithm for including the light dynamical quark flavours.
A future step is to use twisted mass lattice QCD, which should allow
simulations with even lighter quark masses.
T 207.4 Di 14:45 RW 5
Expansion of scalar one-loop integrals to O(ε 2 ) — •Mikhail Rogal,
Juergen G. Koerner, and Zakaria Merebashvili — Institut
fuer Physik (ThEP), 55099 Mainz, Germany
I calculate the Laurent series expansion up to O(ε 2 ) for all scalar oneloop
one-, two-, three- and four-point integrals that are needed in the
calculation of hadronic heavy flavour production. The Laurent series up
to O(ε 2 ) is needed as input to that part of the NNLO corrections to
heavy hadron production at hadron colliders where the one-loop integrals
appear in the loop-by-loop contributions. The four-point integrals
are the most complicated. The O(ε 2 ) expansion of the four-point integrals
contains polylogarithms up to Li4 and multiple polylogarithms.
T 207.5 Di 15:00 RW 5
SHERPA - ein Eventgenerator für den LHC — •Frank Krauss,
Tanju Gleisberg, Stefan Höche, Andreas Schälicke, Steffen
Schumann, Jan Winter und Gerhard Soff — Institut für Theoretische
Physik, TU Dresden, 01062 Dresden
SHERPA [1] ist ein neuer Eventgenerator zur Simulation von Kollisionen
hochenergetischer Elementarteilchen. Das Programm ist in der
Lage, e + e − , eγ, γγ, pp und p¯p Reaktionen zu beschreiben. SHERPA ist
als einziger momentan verfügbarer Eventgenerator in der Lage, Matrixelemente
auf Baumgraphennäherung für nahezu beliebige Vielteilchenendzustände
konsistent in der Genauigkeit nächstführender Logarithmen
mit dem Partonschauer zu verbinden [2], so dass SHERPA ein sehr gut
geeignetes Werkzeug zur Simulation von Signalen neuer Physik und deren
Untergründen an gegenwärtigen und zukünftigen Beschleunigerexperimenten
ist. Im Vortrag wird der aktuelle Status von SHERPA beschrieben.
Gefördert durch BMBF, DFG und GSI.
[1] T.Gleisberg et al., hep-ph/0311263.
[2] F. Krauss, JHEP 0208 (2002) 015.
T 208 Höhere Ordnungen
T 207.6 Di 15:15 RW 5
Kombination von Matrixelement und Partonshower —
Tanju Gleisberg, Stefan Höche, Frank Krauss, •Andreas
Schälicke, Steffen Schumann, Jan-Christopher Winter und
Gerhard Soff — ITP, TU Dresden
Zur Planung und Auswertung hochenergetischer Beschleunigerexperimente,
wie sie z.B. zur Zeit am Fermilab (Tevatron) und zukünftig am
CERN (LHC) oder einem linearen Beschleuniger (TESLA) durchgeführt
werden, haben sich sogenannte Eventgeneratoren als ein unverzichtbares
Hilfsmittel erwiesen.
Vorgestellt wird ein neuer Eventgenerator für die Simulation von
Hadron–Hadron und Lepton–Lepton Kollisionen, Sherpa [1]. Eine hervorstechende
Eigenschaft dieses Computerprogrammes ist ein Algorithmus
zur konsistenten Verknüpfung von 2 → n Matrixelementen mit dem
Partonshower. Dieser Verbindungsalgorithmus stellt sicher, dass führende
und nächst führende Logarithmen zu allen Ordnungen der starken Kopplungskonstanten
korrekt summiert werden und der Phasenraum der QCD
Abstrahlungen nahtlos gefüllt wird. Präsentiert werden erste Ergebnisse
für Proton–(Anti-)Proton Experimente. Ferner soll der Zusammenhang
mit NLO Berechnungen diskutiert werden. Gefördert durch BMBF und GSI.
[1] T.Gleisberg et al. hep-ph/0311263.
T 207.7 Di 15:30 RW 5
Simulation von harten Subprozessen und Hadronisierung in
Proton - Proton Stößen — Tanju Gleisberg, •Stefan Höche,
Frank Krauss, Andreas Schälicke, Steffen Schumann, Jan-
Christopher Winter und Gerhard Soff — Institut für theoretische
Physik, TU Dresden
Derzeitige Tests des Standardmodells am Tevatron (FNAL) nutzen,
ebenso wie zukünftige Experimente am LHC (CERN), die hohen erreichbaren
Schwerpunktsenergien in Proton-Proton Kollisionen. Dabei
steigt jedoch mit zunehmender Energie auch die Wahrscheinlichkeit für
mehrfache harte Interaktionen, initiiert durch verschiedene Partonen der
Protonen, so dass das Auftreten harter Subprozesse als Bestandteil des
“Underlying Event” die Signatur des Signalprozesses verfälschen kann.
Ihre Modellierung ist damit für das Verständnis der Daten zukünftiger
Beschleunigergenerationen von größter Wichtigkeit.
Während der Entwicklung des gesamten Events hin zu niedrigen Energien
müssen weiterhin die entstandenen Partonen in Hadronen umgewandelt
werden. Da eine exakte Lösung des Confinement-Problems derzeit
nicht in Sicht ist, kann die Beschreibung des Übergangs vorerst nur mit
Hilfe von phänomenologischen Modellen nichtperturbativen Charakters
realisiert werden.
Beide Problematiken können effektiv durch Eventgeneratoren für hochenergetische
Teilchenkollisionen simuliert werden. Im Rahmen des Vortrages
sollen mögliche Modelle und ihre Implementierungen in den Eventgenerator
SHERPA [1] vorgestellt werden. Gefördert durch BMBF und GSI.
[1] T. Gleisberg et al., hep-ph/0311263.
Zeit: Dienstag 14:00–15:45 Raum: RW 6
T 208.1 Di 14:00 RW 6
Messung der elektromagnetischen Kopplungskonstanten α(t)
mit dem OPAL Detektor — •Peter Günther und Michael Kobel
für die OPAL-Kollaboration — Physikalisches Institut, Bonn
Im Rahmen der QED gibt es zu der elektromagnetischen Kopplungskonstanten
α(0) = 1/137 zwei Korrekturterme durch Schleifendiagramme,
einen hadronischen und einen leptonischen, die beide zusammen das
Laufen der Kopplungskonstanten, als Funktion des Impulsübertrages,
verursachen. Dieses Laufen kann mittels Bhabha-Streuung unter kleinen
Winkeln mit dem Opal-Detektor vermessen werden. Durch die Beziehung
des Impulsübertrages t der Bhabha-Streuung zum Streuwinkel des
gestreuten Elektrons bzw. Positrons erhält man Sensitivität auf α(t). Die
experimentelle Herausforderung besteht in der Rekonstruktion der radialen
Koordinaten der gestreuten Elektronen und Positronen aus den Daten
des Silizium-Wolfram-Detektors. Dieser ist im Vorwärtsbereich von Opal
montiert. Es wird ein Wert für α −1 (−(1.4 GeV) 2 ) − α −1 (−(2.3 GeV) 2 )
präsentiert und eine Diskussion der systematischen Fehler vorgestellt.
T 208.2 Di 14:15 RW 6
Zweischleifenkorrekturen der Ordnung O(ααs) zum Zusammenhang
zwischen Yukawa-Kopplung und Polmasse des Bottom-
Quarks — Bernd A. Kniehl, •Jan Piclum und Matthias Steinhauser
— II. Institut für Theoretische Physik, Universität Hamburg
Das Standard Modell beschreibt die fundamentalen Wechselwirkungen
der Theorie der Elementarteilchen. Es liefert eine sehr gute Beschreibung
der Natur. Dennoch gibt es weiterhin einige offene Fragen,
die zum Beispiel den Ursprung der CKM-Matrix und die großen Unterschiede
der Fermionmassen betreffen. Ansätze zur Lösung dieser Fragen
bieten unter anderem sogenannte Grand Unified Theories (GUTs),
da sie automatisch Beziehungen zwischen den Fermionmassen vorhersagen.
Eine dieser Vorhersagen ist die Vereinigung der Yukawa-Kopplungen
von Tau, Bottom und Top. Diese Vereinigung kann geprüft werden, indem
man die laufenden Kopplungen im MS-Schema berechnet und durch
Renormierungsgruppen-Gleichungen zur GUT-Skala extrapoliert. In diesem
Vortrag sollen die Zweischleifenkorrekturen der Ordnung O(ααs)
zum Zusammenhang zwischen der MS-Yukawa-Kopplung und der Polmasse
des Bottom-Quarks vorgestellt werden.

Teilchenphysik Dienstag
T 208.3 Di 14:30 RW 6
Methoden zur Berechnung von Vierschleifen-Vakuumdiagrammen
— •Christian Sturm 1 , Konstantin Chetyrkin 1 , Johann H.
Kühn 1 und Pierpaolo Mastrolia 2 — 1 Institut für Theoretische Teilchenphysik,
Universität Karlsruhe, D-76128 Karlsruhe — 2 Department
of Physics and Astronomy, UCLA, Los Angeles, CA 90095-1547
Vielschleifen-Rechnungen sind die Grundlage aller Präzisionsbestimmungen
der fundamentalen Parameter des Standardmodells. Von besonderem
Interesse ist hierbei die Berechnung der massiven Vierschleifen-
Vakuumdiagramme, sog. Vierschleifen-Tadpole, in der perturbativen
QCD. Diese Vakuumdiagramme sind von entscheidender Bedeutung
für die Bestimmung der Charm- und Bottomquarkmasse mit
erhöhter Genauigkeit aus dem sog. R-Verhältnis: R = σ(e + e − →
Hadronen)/σ(e + e − → µ + µ − ). Die Tadpol-Diagramme erhält man bei
der Entwicklung der Polarisationsfunktion Π(q 2 ), welche mit dem totalen
Wirkungsquerschnitt der Elektron-Positron-Vernichtung in Hadronen
in Zusammenhang steht. Zur Berechnung dieser massiven Vierschleifen-
Tadpole werden die auftretenden Vakuumdiagramme auf unabhängige
Topologien abgebildet. Diese verbleibenden Schleifen-Integrale werden
dann mittels des Integration-by-Parts-Verfahrens auf einen kleinen Satz
von Basisintegralen reduziert. Die Anwendung dieser Rechentechniken
auf die Vierschleifen-Vakuumdiagramme wird im Vortrag diskutiert.
T 208.4 Di 14:45 RW 6
Polarisationsfunktion auf 4-Schleifen Niveau — •M. Faisst, K.G.
Chetyrkin und J.H. Kühn — Institut für Theoretische Teilchenphysik,
Universität Karlsruhe
Es wird eine Methode zur numerischen Berechnung von Vakuumintegralen
in Vier-Schleifen-Ordnung vorgestellt. Dabei werden diese Amplituden
mit Hilfe einer analytischen Drei-Schleifen-Integration und einer
zusätzlichen numerischen Integration ausgewertet.
Als Anwendung dieser Technik wird auf die Polarisationsfunktion des
Photons in Vier-Schleifen-Ordnung für kleinen äußeren Impuls eingegangen.
Die Kenntnis von wenigen Termen dieser Entwicklung im Rahmen
der QCD ermöglicht eine präzise Bestimmung der Charm- und Bottom-
Quark Masse aus den experimentellen Daten der jeweiligen Schwellenregion.
T 208.5 Di 15:00 RW 6
Das xloops-Projekt zur Automatisierung von Schleifenrechnungen
— •Christian Bauer — Institut für Physik (ThEP), Staudingerweg
7, 55099 Mainz
T 300 Kosmische Strahlung V
Das Ziel des xloops-Projektes ist die Erstellung eines Programmpaketes
zur automatisierten Berechnung von beliebigen Ein- und Zweischleifenprozessen
im Standardmodell und verwandten Theorien, ohne Bedingungen
an die auftretenden Massen und die Impulskonfiguration zu stellen.
Ergebnisse sollen dabei sowohl in numerischer als auch (sofern möglich)
analytischer Form ausgegeben werden.
In diesem Vortrag wird der aktuelle Stand der Entwicklung von xloops
präsentiert, sowie ein Ausblick auf die Zukunft gegeben.
T 208.6 Di 15:15 RW 6
ζ-Funktionen in Countertermen von Feynmandiagrammen —
•Isabella Bierenbaum — Institut für Physik (ThEP), Staudingerweg
7, 55099 Mainz
Bei der ε-Entwicklung von Feynmandiagrammen treten ζ-Funktionen
auf. Mit Hilfe eines Computerprogrammes, das die Bibliotheken GiNaC
und nestedsums benutzt, können Counterterme für eine bestimmte Menge
von Feynmandiagrammen in masseloser Yukawa-Theorie und masseloser
QED automatisch erzeugt werden. Dies erlaubt die Untersuchung
des Zusammenhangs zwischen dem Auftreten von ζ-Funktionen und der
zugrundeliegenden Topologie eines Graphen.
In diesem Vortrag werden bekannte Vorhersagen über diesen Zusammenhang
verifiziert und neue Ergebnisse dargestellt.
T 208.7 Di 15:30 RW 6
Ward-Identitäten in zeitgeordneter Störungstheorie für nichtkommutative
Eichtheorien — •Jörg Zeiner, Thorsten Ohl und
Reinhold Rückl — Universität Würzburg
In Quantenfeldtheorien auf einer nichtkommutativen Raumzeit führt
die Anwendung der konventionellen Störungsrechnung zur Verletzung
der Unitarität, sofern auch die Zeitkoordinate nicht mit den Raumkoordinaten
vertauscht. Als Lösung wurde die Konstruktion einer manifest
unitären Zeitentwicklung in einer nicht-kovarianten zeitgeordneten
Störungstheorie vorgeschlagen.
Wir diskutieren die Konsequenzen der zeitgeordneten Störungstheorie
für Eichtheorien auf nichtkommutativen Raumzeiten und untersuchen
die Ward-Identitäten für Prozesse mit externen Eichbosonen. Es wird
gezeigt, daß die zeitgeordnete Störungsrechnung die Eichinvarianz nur
dann nicht verletzt, wenn die Zeitkoordinate mit den Raumkoordinaten
vertauscht oder wenn die nichtkommutative Theorie durch eine effektive
lokale Theorie approximiert wird.
Zeit: Dienstag 16:00–17:55 Raum: RW 2
Gruppenbericht T 300.1 Di 16:00 RW 2
Status des Pierre Auger Observatoriums — •Hermann-Josef
Mathes und Ralph Engel für die AUGER-Kollaboration — Institut
für Kernphysik, Forschungszentrum Karlsruhe
Die Pierre Auger Kollaboration baut und betreibt gegenwärtig die
weltgrösste Detektoranlage zum Nachweis ausgedehnter Luftschauer mit
dem Ziel, Herkunft und Art der höchstenergetischen Teilchen in der kosmischen
Strahlung zu klären. Die Detektoranordnung des Observatoriums
auf der Südhalbkugel wird aus 1600 Wasser-Cherenkovdetetoren sowie
24 Fluoreszenzteleskopen in 6 Teleskopgebäuden bestehen.
Nach dem erfolgreichen Abschluß der Prototypphase (EA) im Frühjahr
2002, bei der die neuen Konzepte getestet und validiert wurden, hat der
Aufbau der endgültigen Detektoranlage Anfang des Jahres 2003 begonnen.
Gegenwärtig (Dezember 2003) sind ca. 200 Cherenkov-Detektoren, davon
bereits ca. 120 instrumentiert und in die Datennahme integriert,
ausgebracht worden sowie 6 FD-Teleskope in 2 Teleskopgebäuden operabel.
Seit September 2003 werden wieder Hybrid-Ereignisse sowie die
ersten Stereo-(Hybrid)-Ereignisse beobachtet.
Es wird der gegenwärtige Status des Experimentes sowie einige der
beobachteten, typischen Ereignisse vorgestellt.
T 300.2 Di 16:25 RW 2
Rekonstruktion kosmischer Strahlung mit den Fluoreszenz Teleskopen
des Pierre Auger Observatoriums ∗ — •Heiko Geenen,
Karl-Heinz Kampert, Lorenzo Perrone und Marcus Richter
— Berg. Universität Wuppertal, Gaußstr.20, D-42097 Wuppertal
Das Pierre Auger Observatorium zielt auf die Beobachtung von kosmischen
Primärteilchen im Energiebereich oberhalb von 10 18 eV mit einer
Kombination aus 24 Fluoreszenzteleskopen und einem Bodenarray, das
3000 km 2 bedeckt. Das Experiment wird z. Zt. in Argentinien errichtet
und bisher ist eine Fläche von mehr als 100 km 2 instrumentiert. Damit
ist AUGER inzwischen das grösste Luftschauerexperiment der Welt.
Erstmals werden dazu simultan zwei komplementäre Nachweistechniken
verwendet:
a) Nachweis der geladenen Sekundärteilchen am Boden mit Wassercherenkovdetektoren
und
b) Beobachtung der Schauerentwicklung mit Fluorenszenzteleskopen.
Ein wichtiger Schritt, um ein Ereignis mit beiden Nachweistechniken analysieren
zu können (Hybridanalyse) besteht in der Validierung der Rekonstruktion
auf Basis der Fluoreszensdaten selber.
Der Vortrag wird auf die bisherige Genauigkeit der Energie- und Geometrierekonstruktion
eingehen und die Vorteile der Hybridmethode diskutieren.
Erste Ergebnisse und Daten werden vorgestellt.
∗ gefördert durch BMBF Verbundforschung

Teilchenphysik Dienstag
T 300.3 Di 16:40 RW 2
Das AirLight-Experiment zur Messung der Fluoreszenzausbeute
in Luft — •Tilo Waldenmaier 1 , Johannes Blümer 1 , Erhard
Bollmann 1 , Hans Klages 1 , Matthias Kleifges 2 und Stefan
Klepser 3 — 1 Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Kernphysik,
Postfach 3640, 76021 Karlsruhe — 2 Forschungszentrum Karlsruhe,
Institut für Prozessdatenverarbeitung und Elektronik, Postfach 3640,
76021 Karlsruhe — 3 Universität Karlsruhe, Institut für experimentelle
Kernphysik, Postfach 3640, 76021 Karlsruhe
Für die Energierekonstruktion von hochenergetischen Luftschauern die
durch Fluoreszenz-Teleskope gemessen werden ist eine genaue Kenntnis
der Fluoreszenzausbeute von ionisierender Strahlung in Luft erforderlich.
Diese Effizienz hängt im allgemeinen sowohl von Energie und Art der ionisierenden
Teilchen, als auch von atmosphärischen Parametern wie Druck,
Temperatur und Luftfeuchte ab. Zur Messung dieser Abhängigkeiten für
Elektronen im Energiebereich zwischen 500 keV und 2 MeV wurde im
Forschungszentrum Karlsruhe das AirLight-Experiment aufgebaut. Das
Experiment sowie erste Messergebnisse werden vorgestellt.
T 300.4 Di 16:55 RW 2
Optische Elemente des AirLight-Experiments — •Stefan Klepser
1,2 , Tilo Waldenmaier 2 , Hans Klages 2 , Johannes Blümer 2 ,
Erhard Bollmann 2 , Günter Wörner 2 , Matthias Kleifges 3 und
Alexander Wagner 4 — 1 Universität Karlsruhe, Institut für experimentelle
Kernphysik, 76021 Karlsruhe — 2 Forschungszentrum Karlsruhe,
Institut für Kernphysik, 76021 Karlsruhe — 3 Forschungszentrum Karlsruhe,
Institut für Prozessdatenverarbeitung und Elektronik, 76021 Karlsruhe
— 4 University of Leeds, Physics and Astronomy Department, Leeds
LS2 9JT, UK
Zur spektralen Messung der Fluoreszenzausbeute von Luft werden
beim AirLight-Experiment Schmalband-Interferenzfilter und Photomultiplier
benutzt. Die Transmissionskurven der Interferenzfilter hängen
vom Einfallswinkel des eingestrahlten Lichts ab. Das Ergebnis der Messung
steht somit in direktem Zusammenhang mit den Einfallswinkeln
der Fluoreszenz-Photonen und damit der Geometrie der Streukammer.
Darüberhinaus muss gesichert sein, dass das Temperaturverhalten und
die spektrale Sensitivität der Photomultiplier bekannt ist.
Die spektralen Eigenschaften der im AirLight-Experiment verwendeten
Interferenzfilter wurden vermessen. Die Ergebnisse und eine Methode
zur analytischen Beschreibung der Filtereigenschaften werden vorgestellt.
Weiterhin werden einige Resultate aus Messungen mit Photomultipliern
diskutiert, die mittels einer Čerenkov-Eichlichtquelle gewonnen wurden.
T 300.5 Di 17:10 RW 2
Messung der Fluoreszenzausbeute in Luft mit dem AIRFLY-
Experiment — •Tilo Waldenmaier für die AIRFLY-Kollaboration
— Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Kernphysik, Postfach 3640,
76021 Karlsruhe
Für die Energierekonstruktion von hochenergetischen Luftschauern die
durch Fluoreszenz-Teleskope gemessen werden ist eine genaue Kenntnis
der Fluoreszenzausbeute von ionisierender Strahlung in Luft erforder-
T 301 Halbleiterdetektoren IV
lich. Die Fluoreszenzausbeute hängt im allgemeinen sowohl von Energie
und Art der ionisierenden Teilchen, als auch von atmosphärischen Parametern
wie Druck, Temperatur und Luftfeuchte ab. Zur Messung dieser
Abhängigkeiten für Elektronen im Energiebereich zwischen 50 MeV und
700 MeV wurde an der Beam Test Facility des Elektronenbeschleunigers
DAΦNE in Frascati das AIRFLY-Experiment aufgebaut. Das Experiment
sowie erste Messergebnisse werden vorgestellt.
T 300.6 Di 17:25 RW 2
Photomultipliers Qualification for the Fluorescence Telescopes
of the Pierre Auger Observatory ∗ — •Viviana Scherini, Karl-
Heinz Becker, Anette Behrmann, Elmiloudi Elmechaouri,
Heiko Geenen, Steffen Hartmann, Karl-Heinz Kampert,
Lorenzo Perrone, Marcus Richter, Zbigniew Szadkowski, and
Christopher Wiebusch — Berg. Universität Wuppertal, Gaußstr.20,
D-42097 Wuppertal
The Pierre Auger Observatory aims to measure the extensive air showers
at energies higher than 10 18 eV.
The detector relies on a hybrid measurement technique: a 3000 km 2
ground array of 1600 water Cherenkov tanks, overviewed by 24 Fluorescence
Telescopes.
A Fluorescence Telescope consists of a Schmidt optical layout with a field
of view of 30 deg × 30 deg. The light is collected by a matrix of 440 photomultipliers
placed in the focal surface. In total the number of PMTs
will be about 11000.
Before installation, each PMT has to pass a detailed acceptance test including
a study of the linearity, an analysis of the spectral response, and
a measurement of its gain.
We have set up an automated test facility in order to perform such tests
on a large amount of PMTs. A description of the measurements and results
obtained for the first few thousands of PMTs will be presented.
∗ supported by the BMBF-Verbundforschung
T 300.7 Di 17:40 RW 2
Entwicklung der Smart Pixel Cherenkov Kamera für hohe Ausleseraten
— •Dominik Hauser und German Hermann — Max-
Planck-Institut für Kernphysik, Heidelberg
Eine der technischen Herausforderugen in der bodengebundenen Hochenergie
Gamma Astrophysik besteht in der Absenkung der Energieschwelle
der verwendeten Teleskopsysteme von z.Zt. ca. 50-100 GeV in
den Bereich von einigen GeV. Dies wird durch die Entwicklung von Teleskopsystemen
mit Spiegelflächen von ca. 600 m 2 angestrebt, wie beispielsweise
im 5@5 Projekt, welches ein System in einer Höhe von 5 km
vorsieht. Solche Teleskope werden mit Kameras mit mehreren tausend
Pixeln ausgestattet sein, welche mit Raten von bis zu 10 kHz Bilder
aufnehmen werden. Aufgrund der hohen Triggerraten und der grossen
Anzahl an Kanälen werden Kameras benötigt, die bei niedrigen Kosten
pro Kanal, dennoch mit einer hohen Rate und geringer Totzeit ausgelesen
werden können. Wir stellen das Design einer solchen Kamera vor, und
zeigen die Ergebnisse von ersten technischen Testmessungen an einem
Prototypen.
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: RW 3
T 301.1 Di 16:00 RW 3
Die LHCb RICH Pixel HPDs — •Matthias Moritz für die LHCb
-Kollaboration — CERN, Geneva 23, CH-1211
Am LHC am CERN wird das LHCb Experiment als einarmiges Spektrometer
Präzisionsexperimente zur CP Verletzung und Untersuchungen
anderer seltener Phänomene im B System durchführen. Zur Teilchenidentifikation,
insbesondere der Trennung von Pionen und Kaonen,
wird ein Ring Imaging CHerenkov Detektor (RICH) benutzt. Die erzeugten
Cherenkov-Photonen werden mit Pixel Hybrid-Photodetektoren
(HPDs) nachgewiesen. Die HPDs wurden entsprechend den Anforderungen
des LHCb RICH in Zusammenhang mit der Industrie entwickelt,
dabei galt besonderes Augenmerk der schnellen Auslese (LHC Ereignisrate:
40MHz) und der grossen sensitiven Fläche (∼ 70%). Die an einer
multi-alkali Photokathode erzeugten Elektronen werden durch eine Spannung
von 20kV zur Anode beschleunigt. Die Anode der HPDs besteht
aus einem Silizium Pixel Detektor der mit einem binären Auslesechip verbunden
ist. Das Design und die Eigenschaften von HPDs für den LHCb
RICH sollen in diesem Vortrag vorgestellt werden.
T 301.2 Di 16:15 RW 3
Der Front-End Chip für den ATLAS Pixel Detektor — •Ivan
Peric 1 , Laurent Blanquart 2 , Giacomo Comes 1 , Kevin Einsweiler
2 , Peter Fischer 1 , Emanuele Mandelli 2 und Gerrit Meddeler
2 — 1 Physikalisches Institut, Nußallee 12, 53115 Bonn — 2 Lawrence
Berkeley National Laboratory, 1 Cyclotron Road, Berkeley, CA, 94720,
USA
Für den ATLAS Pixelchip wurden mehreren Iterationen des
Verstärkungs- und Auslesechips (FE-Chip) entwickelt. Nach strahlenweichen
Vorläufern und Chips in DMILL Technologie wurden erfolgreiche
strahlenharte Designs in 0.25µm Technologie realisiert und in
drei Iterationen (FE-I1, FE-I2, FE-I3) zum Produktionschip für AT-
LAS geführt. Der Chip erfühlt alle strengen Anforderungen (bezüglich
Strahlentoleranz, Geschwindigkeit, Pixelhomogenität...) für einen sicheren
zehnjährigen Betrieb im Pixeldetektor, nahe am Wechselwirkungspunkt.
Die Architektur und einige interessante Schaltungsdetails dieses
FE-I Chips werden beschrieben und Messungen vorgestellt.

Teilchenphysik Dienstag
T 301.3 Di 16:30 RW 3
Hybridisierung des ATLAS Pixel Sensors — •Jens Weber,
Claus Gößling, Jonas Klaiber-Lodewigs, Reiner Klingenberg
und Jerzy Kudlaty für die ATLAS Pixel-Kollaboration —
Universität Dortmund, Experimentelle Physik IV, 44221 Dortmund
Die innerste Lage des ATLAS-Detektors wird der Silizium-Pixel-
Detektor sein. Die kleinste Ausleseeinheit ist das etwa 2 × 6 cm 2 große
Modul. Es besteht aus einem Sensor, 16 FE-Chips, einem Hybridflex
und einem Module Control Chip.
Die 47000 Pixel des Sensors werden mittels des Flip-Chip-Verfahrens
mit den Elektronikchips verbunden. Der Produktionsablauf beinhaltet
das Auftragen einer Metallisierungsschicht auf das Auslesepad des Pixels,
das Heraussägen des Sensors und den eigentlichen Verbindungsschritt in
einem Reflow-Prozess.
Systematische Messverfahren vor, während und nach diesen Produktionsschritten
ermöglichen eine Qualitätskontrolle des Hybridisierungsprozesses.
Zentrales Element sind dabei Strom-Spannungs-Kennlinien des
Sensors und einzelner Pixel.
T 301.4 Di 16:45 RW 3
System Tests für den ATLAS Pixeldetektor — •Fabian
Hügging, Wolfgang Dietsche, Andreas Eyring, Jörn Große-
Knetter, Markus Mathes, Walter Ockenfels, Ögmundur
Runolfsson, Tobias Stockmanns und Norbert Wermes —
Physikalisches Institut, Nußallee 12, Universität Bonn
Die grundlegende Einheit des ATLAS Pixel Detektors ist ein Modul
bestehend aus einem 2 · 6 cm 2 großen n-auf-n Siliziumsensor mit 46080
Pixelzellen durch sog. Bumps verbunden mit 16 Auslesechips. Diese Module
werden zu je 13 bzw. 6 auf eine Karbon-Struktur geklebt, aus denen
die Zylinder- bzw. Scheibenlagen des Pixeldetektors aufgebaut werden.
Die kompletten elektrischen Verbindungen der Module zur Außenwelt geschieht
über ein Pigtail und speziell entwickelte Aluminium-Mikrokabel
die an den Supportstrukturen befestigt werden müssen. Dagegen sind alle
nicht-elektrischen Komponenten wie insbesondere die Kühlung integraler
Bestandteil dieser Supportstruktur. Insofern sind sie also die kleinste
komplett funktionstüchtige Detektoreinheit des ATLAS Pixeldetektors.
Das Konzept der gesamten Versorgung des ATLAS Pixel Systems
bis zum Kontrolraum bestehend aus elektrischer Spannungszuführung,
Kühlung, Verbindungen zu einem Detektorkontroll- und Monitorsystem
sowie die elektrische und optische Signalübertragung wird am Beispiel der
Zylinder-Supportstrukturen (Stave) erläutert. Erste Staves mit mehreren
Modulen sind bereits produziert worden und Erfahrungen und Resultate
beim Betrieb dieser Systeme unter realistischen Bedingungen werden
diskutiert.
T 301.5 Di 17:00 RW 3
Messungen zur Qualitätskontrolle an Chips und Modulen für
den ATLAS Pixel Detektor — •Markus Mathes, Siegfried
Gross, Jörn Grosse-Knetter, Fabian Hügging, Tobias Stockmanns
und Norbert Wermes für die ATLAS-Kollaboration — Physikalisches
Institut, Universität Bonn, Nußallee 12, 53115 Bonn
Der ATLAS Pixel Detektor setzt sich aus 2 × 6 cm 2 großen Modulen
zusammen, welche ihrerseits aus einem Siliziumsensor und 16 FE-Chips
zur Auslese der 46080 Pixelzellen bestehen. Die FE-Chips sind dabei über
sogenannte Bump-Bonds mit dem Sensor verbunden.
Um eine volle Funktionalität der aufgebauten Module sicherzustellen
werden die FE-Chips im Laufe der Produktion mehrfach getestet: auf
dem Wafer, als Einzelchips nach dem Sägen, und nach dem Aufbringen
auf den Sensor mittels Bump-Bonds. Desweiteren wird das Modul
nach seinem vollständigem Aufbau auf weitere Fehler wie z.B. fehlende
Bump-Bonds getestet. Der hierfür verwendete Meßaufbau und Beispiele
von Messungen an Chips und Modulen werden vorgestellt.
T 301.6 Di 17:15 RW 3
Alternative Spannungsversorgungen für Pixeldetektoren in
DSM-Technologie — •Tobias Stockmanns 1 , Peter Fischer 2 ,
Fabian Hügging 1 , Ivan Peric 1 , Oegmundur Runolfsson 1 und
Norbert Wermes 1 — 1 Physikalisches Institut, Universität Bonn —
2 Institut für Technische Informatik, Universität Mannheim
Teilchendetektoren der nächsten Generation setzen für die Auslese ihrer
Pixeldetektoren ASICs in 0,25 µm-Technologien (Deep Sub Micron)
ein. Die nominelle Versorgungsspannung dieser ASICs liegt bei 2,0 V -
2,5 V bei einem hohen Stromverbrauch, der notwendig ist um die geforderte
Nachweisgeschwindigkeit zu erreichen. Bei fast allen Teilchenexperimenten
erfolgt die Spannungsversorgung der einzelnen Module über
eine parallel Zuführung der Versorgungsspannungen, bei der ein Modul
mit einem Netzteil verbunden wird (parallel powering). Typischerweise
befinden sich die Netzteile ausserhalb des Detektors, was zu grossen
Entfernungen zwischen Modulen und Netzteil führen kann. Parallel powering
birgt durch die Kombination von niedrigen Versorgungsspannungen
mit hohen Strömen und langen Versorgungsleitungen eine Reihe von
technischen Schwierigkeiten, die durch ein eingeschränktes Materialbudget
innerhalb des aktiven Volumens noch weiter verschärft werden. Eine
Alternative zur parallelen Versorgung einzelner Module besteht in der
Hitereinanderschaltung einer Anzahl von Modulen in einer Versorgungskette,
die gemeinsam über einen konstanten Strom versorgt werden (serial
powering). In dem Vortrag werden die Vor- und Nachteile der beiden
Technologien am Beispiel des ATLAS-Pixeldetektors vorgestellt und die
Fortschritte bei der Umsetzung von ”‘serial powering”’ präsentiert.
T 301.7 Di 17:30 RW 3
Results on the electrical performance of ATLAS SCT end-cap
modules — •Maxim Titov — Institute of Physics, Freiburg University
The Semiconductor tracker (SCT) of the ATLAS experiment at the
Large Hadron Collider (LHC) at CERN will be composed of about 4000
detector modules made of single-sided p-on-n silicon micro-strip sensors.
The inner modules of the end-cap part of the SCT will consist of two sensors
glued back to back, with a 40 mrad stereo angle, on a carbon support
structure. The modules will be read out in binary mode by twelve custom
made ABCD readout chips mounted on a double-sided hybrid, produced
from a six layer copper/kapton flex. At the University of Freiburg about
250 SCT end-cap inner modules will be produced. In the talk results on
the construction experience and on the electrical performance of fully
assembled modules are reported. In addition, major quality control steps
required during the large system manufacturing, are discussed.
T 301.8 Di 17:45 RW 3
Tests of the Readout Electronics for the HERMES Silicon Recoil
Detector — •Hristova Ivana for the HERMES collaboration —
DESY Zeuthen, Platanenallee 6, D-15738 Zeuthen
Generalised Parton Distributions (GPDs) are opening a new route to
understand the inner structure of nucleons. They can in principle be accessed
in deeply-virtual Compton scattering (DVCS) in which a lepton
scatters in a hard exclusive process from a nucleon target producing a
high-energy real photon plus a recoiling nucleon. The developement of a
recoil detector will optimise the HERMES experiment for measurements
of the DVCS process and similar exclusive processes by detecting low momentum
recoil protons which were not registered before. The Silicon part
of the Recoil Detector consists of eight modules arranged in a double layer
square tube around the target cell. Each module has two double-sided
silicon strip detectors. The silicon detector uses the energy deposition of
recoil protons to determine their momentum and also provides a tool for
particle identification and track reconstruction. This presentation is focussing
on the design and the laboratory tests of the readout electronics.

Teilchenphysik Dienstag
T 302 Teilchenastrophysik und Kosmologie
Zeit: Dienstag 16:00–17:45 Raum: HS III
T 302.1 Di 16:00 HS III
Suche nach Axionen mit CAST (CERN AXION SOLAR TE-
LESCOPE) — •Donghwa Kang für die CAST-Kollaboration — Physikalisches
Institut, Universität Freiburg
Mit dem CAST Experiment am CERN werden die solaren Axionen
von einigen keV untersucht, die im 9 Tesla-Feld eines supraleitenden
LHC Test-Magneten in Photonen konvertieren können. An den Enden
des 10m langen Dipol-Magneten sind drei verschiedenen Detektoren installiert
worden, die im Energiebereich bis 10keV auf Photonen sensitiv
sind. Der Magnet wird vertikal in einem Winkelbereich von -8 ◦ bis
+8 ◦ und horizontal von -40 ◦ bis +40 ◦ der Sonnenbahn nachgefahren.
Bei Sonnenaufgang werden die Daten mit einem CCD-System und mit
einer MicroMegas-Kammer aufgenomen. Bei Sonnenuntergang registiert
eine Time-Projection-Chamber an beiden Strahlrohröffnungen des Magneten
die Photonen. Die CCD-Kamera mit guter Quantum Effizienz,
die im Fokus eines Röntgenspiegelteleskops Photonen registiert, wird die
Obergrenze der Axion-Photon Kopplungskonstante deutlich verbessern
können. In diesem Vortrag werden vorläufige Ergebnisse der Messungen
vorgestellt. Dieses Projekt wird mit Unterstützung des BMBF durchgeführt.
T 302.2 Di 16:15 HS III
Das Myon-Vetozählersystem für das EDELWEISS-2 Experiment
— •Florian Habermehl — Universität Karlsruhe, Institut für
Experimentelle Kernphysik
In der zweiten Ausbaustufe des EDELWEISS Experiments wird eine
Erhöhung der effektiven Mess-Statistik um mehr als einen Faktor 100
angestrebt. Um die Sensitivität auf WIMP-Ereignisse im gleichen Maße
zu steigern, muss auch weiterhin eine nahezu untergrundfreie Messung
von Kern-Rückstößen gewährleistet werden.
Ohne zusätzliche Abschirm-Maßnahmen sind Neutronen aus der
natürlichen Radioaktivität des Tunnel-Gesteins und –trotz der
4800m.w.e. massiven Myon-Unterdrückung– Neutronen aus tiefinelastischen
Streuprozessen von kosmischen Myonen der dominante
Untergrund. Erstere Neutronenquelle wird durch mehrere Schichten
Kupfer, Blei und Polyäthylen reduziert, letztere durch aktive Erkennung
von Myonen in der Detektorumgebung. Dazu wird ein annähernd hermetisches
Myon-Vetozählersystem bestehend aus 48 Szintillatormodulen
mit einer Gesamtfläche von 140m 2 entwickelt und aufgebaut.
Dargelegt werden der Aufbau des Vetozählersystems, die Grundzüge
der Datenerfassungshardware, sowie erste Myon-Testmessungen.
T 302.3 Di 16:30 HS III
Direkte Suche nach Dunkler Materie mit dem EDELWEISS Experiment
— •Markus Horn — Forschungszentrum Karlsruhe, Institut
für Kernphysik
Neueste astrophysikalische Beobachtungen zeigen, daß der Großteil
Dunkler Materie aus nicht-baryonischer kalter Dunklen Materie (CDM)
besteht. Mögliche Kandidaten der CDM sind die sogenannten WIMPs
(weakly interacting massive particles). Der direkte Nachweis erfolgt über
die experimentelle Bestimmung der Rückstoßenergie von Kernen, an denen
WIMPs aus dem galaktischen Halo elastisch streuen. Das EDEL-
WEISS Experiment, im 4800 m.w.e tiefen Fréjus-Untergrundlabor in
Frankreich gelegen, bestand in der ersten Ausbaustufe aus drei kryogenen
320g-Ge Detektoren mit NTD Thermistoren. Aus Daten, die zwischen
2000 und 2003 aufgenommen wurden, konnte kein WIMP-Signal extrahiert
sondern eine experimentelle Obergrenze auf den Wirkungsquerschnitt
der WIMPs mit Kernen ermittelt werden. Diese Grenze schließt
ein WIMP Signal, wie von der DAMA Kollaboration ermittelt, mit einer
WIMP-Masse von 44 GeV/c 2 und einem Wirkungsquerschnitt von
5.4 × 10 −6 pb mit mehr als 99.8 % CL aus. Der experimentelle Aufbau,
die Datenanalyse und die physikalischen Resultate werden präsentiert
und diskutiert.
T 302.4 Di 16:45 HS III
Latest Results from the Heidelberg Dark Matter Search
(HDMS) detector. — •Claudia Tomei, Hans Volker Klapdor-
Kleingrothaus, Oleg Chkvorets, and Irina Krivosheina
— Max-Planck-Institut fuer Kernphysik, Saupfercheckweg 1,D-69117
HEIDELBERG,GERMANY
The HDMS detector at GRAN SASSO a searching for WIPS with an
enriched 73Ge detector. It collected data from February 2001 untill July
2003 (85.41 kg d). Present best limits for spin-dependent interactions for
odd-neutron nuclei have been improved for low-WIMP masses.
T 302.5 Di 17:00 HS III
Ein Gd-beladener Flüssigszintillator zum Antineutrinonachweis
— •Christian Buck, F.X. Hartmann, D. Motta, S. Schönert
und U. Schwan — Max Planck Institut für Kernphysik, Saupfercheckweg
1, 69117 Heidelberg
In zukünftigen Detektoren zum Nachweis von Neutrinos aus der Sonne,
aus Kernreaktoren und aus dem doppelten beta-Zerfall spielt die
Entwicklung von metallbeladenen Flüssigszintillatoren eine wichtige Rolle.
Die Anforderungen, die an die Szintillatoren gestellt werden müssen,
sind: optische Transparenz im Bereich der maximalen Lichtemission, hohe
Lichtausbeute, radiochemische Reinheit und Langzeitstabilität. Es werden
zwei Ansätze vorgestellt, wie ein Gd-beladener Flüssigszintillator
zum Nachweis von Neutronen, die in der Reaktion zwischen Antineutrinos
und Protonen entstehen, 1 hergestellt werden kann. Diese Szintillatorentwicklung
wird im Rahmen einer Machbarkeitsstudie zu einem
neuen Reaktorneutrinoexperiment (Double–Chooz) durchgeführt. In diesem
Experiment sollen neue Erkenntnisse über einen der Mischungsparameter
bei Neutrinooszillationen (Θ13) gewonnen werden. Im ersten Ansatz
wird ein spezieller β-Diketon Komplex verwendet, um das Gd in der
organischen Szintillatorbasis zu lösen. Eine andere Möglichkeit besteht
in der Verwendung von Carboxylsäuren. Die optischen und chemischen
Eigenschaften beider Szintillatoren werden vorgestellt und miteinander
verglichen.
T 302.6 Di 17:15 HS III
Final Results of the LENS pilot phase — •Dario Motta 1 , Christian
Buck 1 , Francis Xavier Hartmann 1 , Thierry Lasserre 2 ,
Stefan Schönert 1 , and Ute Schwan 1 — 1 Max Planck Institut
für Kernphysik, Saupfercheckweg 1, 69117 Heidelberg — 2 CEA/Saclay,
DAPNIA/SPP,91191 Guf-Sur-Yvette, France
LENS (Low Energy Neutrino Spectroscopy) is a project aiming at the
real time, energy resolved and flavor specific measurement of low energy
solar neutrinos. A LENS prototype detector has been installed early in
2003 at the LLBF (Lens Low Background Facility) in the Gran Sasso
underground laboratories, Italy, and has been taking data in its final
configuration since October 2003. After briefly revising the motivations
and goals of the project, the most recent experimental achievements of
the the LENS R&D will be reported and special emphasis will be given to
the final results of the LLBF prototype, which conclude the LENS pilot
phase. The implications of this experimental studies for the feasibility of
the LENS concept for the measurement of the 7 Be and pp solar neutrinos
are discussed.
T 302.7 Di 17:30 HS III
GENIUS Test Facility Started in GRAN SASSO. — •Irina
Krivosheina, Hans Volker Klapdor-Kleingrothaus, Oleg
Chkvorets, Claudia Tomei, and Herbert Strecker — Max-
Planck-Institut fuer Kernphysik, Saupfercheckweg 1,D-69117 HEIDEL-
BERG,GERMANY
The first four naked high purity Germanium detectors were installed
successfully in liquid nitrogen in the GENIUS-Test-Facility (GENIUS-
TF) in the GRAN SASSO Underground Laboratory on May 5, 2003.
This is the first time ever that this novel technique aiming at extreme
background reduction in search for rare decays is going to be tested underground.
First operational parameters are presented.

Teilchenphysik Dienstag
T 303 Experimentelle Methoden
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: HS I
T 303.1 Di 16:00 HS I
Neuronale Netze für H1 — •Jens Zimmermann — Forschungszentrum
Jülich GmbH und MPI für Physik München
Zunächst werden Verbesserungen und Neuentwicklungen für den L2-
Neural-Network-Trigger vorgestellt, die für HERA-2 mit ihrer effizienten
Ratenreduktion besondere Bedeutung gewinnen. Die betrachtete Physik
reicht von Deep Virtual Compton Scattering bis Charged Current Reaktionen.
Anschließend wird eine Offline-Analyse mithilfe von neuronalen Netzen
vorgestellt. Die Suche nach QCD-Instantons wurde bereits mit einem
lokalen Dichteschätzer ”Range Search” durchgeführt, nun werden
die Ergebnisse mit denen der neuronalen Netze und anderer Methoden
verglichen. Dabei zeigt sich, dass die Methode der neuronalen Netze auch
in der offline-Analyse zu bevorzugen ist.
T 303.2 Di 16:15 HS I
Parametrisierung von elektromagnetischen Showern im CMS
Detektor — •Joanna Weng 1,2 , Albert de Roeck 1 und Günter
Quast 2 — 1 CERN, EP Division, Genf — 2 CMS Gruppe, EKP, Universität
Karlsruhe (TH)
Bei der Durchführung von Physikanalysen am LHC ist eine detailierte
Simulation der Detektorantwort wesentlich. Für die vollständige Simulation
des CMS Detektors wird das GEANT4 Toolkit verwendet, welches
aber durch das Tracking jedes einzelnen Teilchens sehr viel CPU
Zeit benötigt. Eine Möglichkeit die Simulation zu beschleunigen ist die
Verwendung von parametrisierten Showern in den Kalorimetern, ein Verfahren,
das bereits beim H1 Experiment unter Verwendng von GEANT3
erfolgreich eingesetzt wurde und die CPU Zeit signifikant reduzierte. Im
Vortrag werden erste Studien zum Einsatz der Shower Parametrisierung
bei CMS unter GEANT4 vorgsestellt.
T 303.3 Di 16:30 HS I
PAX - Ein neues Werkzeug zur Datenanalyse in der Teilchenphysik
— Martin Erdmann 1 , Dominic Hirschbühl 1 , Christopher
Jung 1 , Steffen Kappler 1,2 , Matthias Kirsch 1 , Günter
Quast 1 , Patrick Schemitz 1 , •Alexander Schmidt 1 und Torsten
Walter 1 — 1 Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe (TH) — 2 CERN
Physics Analysis eXpert, kurz PAX, ist ein neues, objektorientiertes
C++ toolkit zur Datenanalyse in der Teilchenphysik. PAX führt ein Ereignismodell
ein, das es ermöglicht, experimentunabhängige Analysealgorithmen
zu formulieren. Speziell für Teams ist dadurch eine erheblich
effizientere Arbeitsweise zu erreichen. In so genannten Analysefabriken
können verschiedene Interpretationen der zugrunde liegenden Daten simultan
bearbeitet werden. Ein auf “ROOT streaming files” basierendes
Persistenzschema ermöglicht das Sichern von Teilanalysen. Es existieren
bereits zahlreiche Schnittstellen zu verschiedenen Experimentumgebungen
(CDF, CMS) sowie zu Monte Carlo Generatoren (PYTHIA).
T 303.4 Di 16:45 HS I
Vergleich von Geant3 und Geant4 Simulationen des AMS02-
Übergangsstrahlungsdetektor — •Mike Schmanau, Wim de Boer,
Valerie Zhukov, Florian Hauler und Levin Jungermann für
die AMS02-Kollaboration — Universität Karlsruhe, Institut für Experimentelle
Kernphysik
Anhand des e + /e − -Verhältnisses in der kosmischen Strahlung sollen
durch den AMS02-Detektor Rückschlüsse auf die Existenz und Masse
des von dem MSSM vorhergesagten Neutralinos gezogen werden. Der
Übergangsstrahlungsdetektor (TRD) von AMS02, dient hauptsächlich
zur Seperation von e + /p + -, sowie p − /e − -Strömen. Zur Abschätzung der
Güte der Teilchenselektion des AMS02-TRDs, und damit zur Abwägung
der Neutralino-Nachweisbarkeit, sowie zur Entwicklung der Analysealgorithmen
soll eine Simulation dieses TRDs dienen. Wegen der verschiedenen
Modellierung der Übergangsstrahlung in Geant3 und Geant4 wurde
eine vergleichende Analyse durchgeführt, wobei die Vor- und Nachteile
des jeweiligen Vorgehens präsentiert werden.
T 303.5 Di 17:00 HS I
Vertexalgorithmen für CMS — Thomas Müller 1 , •Christian
Piasecki 1 , Günter Quast 1 und Christian Weiser 1,2 — 1 Institut
für Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe (TH) — 2 CERN
Die Vertexrekonstruktion ist insbesondere bei Experimenten an Hadronbeschleunigern
ein wichtiges Analyse-Werkzeug zur Unterscheidung
von Signal und Untergrund(Minimum Bias). Die genaue Bestimmung der
Sekundärvertices ermöglicht die Indentifizierung(Tagging) von b- und c-
Hadronen. Es werden Auflösung, Effizienz und Reinheit der verschiedenen
CMS-Vertexalgorithmen für Primär- und Sekundärvertices verglichen.
T 303.6 Di 17:15 HS I
Spurrekonstruktion und Alignment im Silicon-Vertex-Detector
bei CDFII — •Thorsten Scheidle 1 , Gary Barker 1 , Michael
Feindt 1 , Stephanie Menzemer 2 , Kurt Rinnert 1 und Alexander
Skiba 1 — 1 Institut für Experimentelle Kernphysik, Wolfgang-Gaede-Str.
1, 76131 Karlsruhe — 2 MIT, 77 Massachusetts Avenue, Boston, 2039 MA
Der Silizium-Vertex-Detektor bei CDF II ermöglicht es, auch ohne weitere
Information aus anderen Detektorkomponenten Spuren zu rekonstruktieren.
Insbesondere das verbesserte Alignment, das eine Korrektur
der nominellen Sensorpositionen vornimmt, und das fortgeschrittene Detektorverständnis
ermöglichen eine immer höhere Effizienz bei der Rekonstruktion
von Teilchenspuren. Durch die Hinzunahme weiterer Siliziumlagen
(ISL) werden mehr Spuren in Vorwärtsrichtung identifiziert, dadurch
wird die Qualität der Ereignisrekonstruktion in der Proton-Antiproton-
Kollisionen am Tevtron erheblich verbessert. Eine optimierte Spurrekonstruktion
stellt eine wesentliche Grundlage für viele Physikanalysen mit
dem CDF-Experiment dar.
T 303.7 Di 17:30 HS I
Optimierung der Parameter eines Vertexdetektors für Tesla —
•Volker Adler — DESY, Notkestraße 85, 22603 Hamburg
An den Vertexdetektor (Vxd) eines zukünftigen e + e − -Linearbeschleunigers
werden besonders hohe Anforderungen gestellt. So soll bei Tesla
die Messung des Stoßparameters mit einer Genaugkeit von
δIP ≤ 5µm � 10 µm GeV/c
psin 3/2 θ
möglich sein.
Zur Optimierung der Leistungsfähigkeit des Tesla-Vxd werden
Standard- und Untergrundprozesse vollständig simuliert und rekonstruiert
, um die Analyseergebnisse für verschiedene Detektorparameter zu
vergleichen.
In diesem Kurzvortrag wird die Optimierung eines Tesla-Vxd mit
Maps-Technologie anhand des Beispielprozesses
e + e − → Z 0 /γ ⋆ → t ¯t → bW + ¯ bW − , Ecms = 500 GeV
beschrieben.
Tesla, der Tesla-Vxd und die Maps-Technologie werden vorgestellt
und der genannte Standardprozess und seine Topologie werden beschrieben.
Weiterhin wird auf die Simulations-, Rekonstruktions- und Analysewerkzeuge
eingegangen. Schließlich werden die Ergebnisse des Optimierungsprozesses
und der aktuelle Stand der Sensorentwicklung dargestellt.
T 303.8 Di 17:45 HS I
Combined Objects - Energiemessung am CDF II-Detektor mittels
Spur- und Ka lorimeterinformation — •Matthias Kirsch,
Martin Erdmann, Dominic Hirschbühl, Yves Kemp, Thomas
Müller, Hartmut Stadie, Wolfgang Wagner und Thorsten
Walter — Institut für Experimentelle Kernphysik Universität Karlsruhe
(TH) Wolfgang-Gaede-Str. 1 76131 Karlsruhe
Durch die Kombination der Informationen aus Spurrekonstruktion u
nd Kalorimeter erhält man ein besseres Bild von der Energieverteilung,
die ein e Teilchenkolission im Detektor hinterlässt. Man kann somit die
Stärken beid er Subdetektoren nutzen und ihre Schwächen ausgleichen.
Der Algorithmus der ”C ombined Objects” leistet genau dieses. Im Vortrag
soll der Algorithmus erklär t und aus ihm gewonnene Ergebnisse
präsentiert werden.

Teilchenphysik Dienstag
T 304 Schwere Quarks III
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: HS V
T 304.1 Di 16:00 HS V
Untersuchungen zur Top-Massen-Rekonsturktion bei CMS —
Martin Erdmann 1 , •Christopher Jung 1 , Steffen Kappler 1,2 ,
Matthias Kirsch 1 , Günter Quast 1 , Klaus Rabbertz 1 , Alexander
Schmidt 1 und Christian Weiser 1,2 — 1 Institut für Experimentelle
Kernphysik, Universität Karlsruhe — 2 CERN, Genf
Beim CMS-Experiment am LHC-Beschleuniger werden ab dem Jahr
2007 top-Quarks mit noch nie dagewesener Statistik vermessen werden.
Als besonders gut gilt hierbei der semi-leptonische Zerfallskanal von t¯t-
Ereignissen.
Mit vollständiger Detektorsimulations- und Rekonstruktionssoftware
(CMSIM, ORCA) und dem objekt-orientierten C++-Analysetoolkits
PAX werden in diesem Vortrag Top-Massen im Kanal t¯t → µ + jets
untersucht. Dabei werden verschiedene Jet-Algortihmen benutzt und die
jeweiligen Jet-Energie-Korrekturen bestimmt.
T 304.2 Di 16:15 HS V
Messung der Topquark Masse mit Run-II Daten bei DØ —
•Kevin Kröninger, Tobias Golling, Markus Klute, Jörg Meyer,
Su-Jung Park, Arnulf Quadt, Markus Warsinsky und Norbert
Wermes für die DØ-Kollaboration — Physikalisches Institut, Universität
Bonn
Vorgestellt wird ein (neuer) Ansatz zur Messung der Masse des
Topquarks am DØ-Experiment/FNAL. Dieser beruht auf der Verwendung
der vollständigen kinematischen Information aller selektierten
Ereignisse zur Berechnung des Produktionsmatrixelements von
Top-Antitop-Paaren. Die Masse des Topquarks wird dabei durch eine
likelihood-Methode bestimmt. Anwendung auf Daten des Run-I zeigten,
dass die statistische Unsicherheit mittels dieser Methode gegenüber Alternativmethoden
um einen Faktor 2 reduziert werden konnte. Die Methode
wird inklusive Erweiterungen vorgestellt und erste aus Run-II Daten
gewonnene Ergebnisse werden diskutiert.
T 304.3 Di 16:30 HS V
Bestimmung der Transferfunktion zur Top Quark Massenbestimmung
bei DØ — •Rolf Barie und Ivor Fleck für
die DØ-Kollaboration — Physikalisches Institut, Albert-Ludwigs-
Universität Freiburg
Die Top Masse ist die bisher größte beobachtete Masse eines elementaren
Teilchens. Obwohl das Top Quarks erst 1995 entdeckt wurde, ist sie
von allen Quark Massen mit der besten relativen Genauigkeit bekannt.
Für die Ergebnisse von Run 1 sind der statistische und der systematische
Fehler der Top Masse ungefähr gleich groß. Mit den bei Run 2 mit
dem DØ Experiment genommenen Daten ist jetzt jedoch der statistische
Fehler wesentlich kleiner als der systematische, so daß noch detailliertere
Studien der systematischen Unsicherheiten notwendig sind. In
diesem Vortrag wird die Extraktion der Transferfunktion zwischen den
im Detektor gemessenen Viererimpulsen und den Parton Viererimpulsen
beschrieben und die Bestimmung der systematischen Unsicherheiten der
Transferfunktion vorgestellt.
T 304.4 Di 16:45 HS V
Messung des Top-Paar Produktionswirkungsquerschnitts bei einer
Schwerpunktsenergie von 1.96 TeV mit dem DØ Detektor
am Tevatron — •Tobias Golling, Markus Klute, Kevin
Kröninger, Jörg Meyer, Su-Jung Park, Arnulf Quadt, Markus
Warsinsky und Norbert Wermes für die DØ-Kollaboration —
Physikalisches Institut, Universität Bonn
Der Vortrag beschreibt eine Messung des Top-Paar Produktionswirkungsquerschnitts
in Proton-Antiproton Streuung bei einer Schwerpunktsenergie
von 1.96 TeV in Run II mit dem DØ Detektor am Tevatron.
Im Standard Modell zerfallen Top-Quarks dominant in W-Bosonen und
b-Quarks. Der hier untersuchte Endzustand ist charakterisiert durch den
Zerfall eines W-Bosons in ein Myon und ein Neutrino und des anderen W-
Bosons in Quarks. Myonen werden mit dem verbesserten Myon System
identifiziert, und deren Impuls mit dem neuen DØ Spurrekonstruktionssystem
gemessen. Neutrinos werden durch fehlende transversale Energie
nachgewiesen. Quarks werden als Jets in dem hochauflösenden Liquid
Argon Kalorimeter identifiziert. b-Jets können direkt durch die Gegenwart
eines Sekundärvertex nachgewiesen werden. Soweit möglich werden
Akzeptanzen und Effizienzen aus den Daten bestimmt. Zur Extraktion
des Signals wird eine Selektion basierend auf der Topologie der Ereignisse
durchgeführt und der direkte Nachweis der b-Quarks genutzt. Die
Ergebnisse werden mit den Resultaten der Sommer Konferenzen 2003
verglichen.
T 304.5 Di 17:00 HS V
Messung des Top-Paar Produktionswirkungsquerschnittes im
e+Jets Kanal mittels topologischer Analyse am DØ Detektor
— •Marc-André Pleier für die DØ-Kollaboration — University of
Rochester
Am Proton-Antiproton-Collider Tevatron des Fermilabs werden t¯t Paare
bei einer Schwerpunktsenergie von 1.96 TeV erzeugt. Deren Nachweis
durch das DØ Experiment und die Bestimmung des Produktionswirkungsquerschnittes
im e+Jets Kanal wird in diesem Vortrag beschrieben.
Im Rahmen des Standard-Modells zerfällt das Top-Quark vorwiegend
in W-Bosonen und b-Quarks. Die vorgestellte Analyse befaßt sich mit
dem Zerfallskanal, in dem ein W-Boson in ein Elektron und ein Neutrino
und das andere W-Boson in Quarks zerfällt. Der untersuchte Endzustand
ist somit durch ein Elektron, fehlende transversale Energie und
vier Jets gekennzeichnet. Sämtliche angewandte Schnitte basieren auf der
Ereignis-Topologie – eine Identifikation der b-Quarks wird nicht vorgenommen.
Die vorgestellte Analyse verwendet einen Datensatz mit einer
integrierten Luminosität von ≈ 150 pb −1 und wird mit den aktuellen
Ergebnissen aus Theorie und Experiment verglichen.
T 304.6 Di 17:15 HS V
Suche nach Single-Top-Quark Produktion mit dem CDF Experiment
in RunII — •Thorsten Walter, Martin Erdmann,
Dominic Hirschbühl, Yves Kemp, Matthias Kirsch, Thomas
Müller, Hartmut Stadie und Wolfgang Wagner — Institut für
Experimentelle Kernphysik, Wolfgang-Gaede-Str.1, 76131 Karlsruhe
Gemäss dem Standard Modell werden einzelne Top-Quarks in Proton-
Antiprotonen Kollisionen am Tevatron durch die Wg-Fusion sowie durch
Übertragung eines virtuellen W Bosons produziert.
Mit den bisher vom CDF-Experiment in RunII gesammelten Daten von
160pb −1 setzen wir obere Grenzen für den Wirkungsquerschnitt der Standard
Modell - Produktion einzelner Top-Quarks in Proton-Antiproton-
Kollisionen bei einer Schwerpunktsenergie von 1.96 TeV. Die untersuchten
Ereignisse sind charakterisiert durch ein isoliertes Lepton, fehlenden
Transversalimpuls und zwei Kalorimeter Jets, wovon mindestens einer
einem Bottom-Quark zugeordnet wurde.
T 304.7 Di 17:30 HS V
” single-top“-Produktion beim DØ-Experiment am Tevatron–
Beschleuniger — •Markus Warsinsky, Tobias Golling, Markus
Klute, Kevin Kröninger, Jörg Meyer, Su-Jung Park, Arnulf
Quadt und Norbert Wermes für die DØ-Kollaboration — Physikalisches
Institut der Universität Bonn, Nussallee 12, 53115 Bonn
Im momentan laufenden Run 2 des Tevatron-Beschleunigers wird erstmals
die Beobachtung der elektroschwachen Produktion einzelner top-
Quarks erwartet. Die betreffenden Produktionswirkungsquerschnitte für
p¯p → t¯b + X und p¯p → tq¯b + X werden im Standardmodell auf jeweils
etwa 1 bzw. 2 pb vorhergesagt. Die Messung dieses Wirkungsquerschnittes
mit möglichst grosser Genauigkeit stellt nicht nur einen wichtigen
Test des Standardmodells dar, sondern erlaubt auch die Suche
nach neuen Phänomenen. Weiterhin erlaubt diese Messung eine direkte
Messung des CKM-Matrixelements Vtb, welches bislang ausschliesslich
durch Annahmen an die Unitarität der CKM-Matrix, die Anzahl der
Quark–Generationen und Messungen anderer CKM-Matrixelemente eingeschränkt
wird.
Der Vortrag gibt einen Überblick über die Signaturen der Einzelproduktion
von top-Quarks und zeigt die besonderen experimentellen Herausforderungen
bei der Extraktion des Signals auf. Der Stand der aktuellen
Ergebnisse und die Erwartungen für die laufende Datennahmeperiode
werden diskutiert.
T 304.8 Di 17:45 HS V
Messung der W-Helizität im Top Zerfall mit dem DØ-Detektor
— •Christian Schmitt, Peter Mättig und Daniel Wicke — Bergische
Universität Wuppertal, Gaußstr. 20, 42097 Wuppertal
Die zweite Datennahmeperiode des Tevatron (RunII) hat inzwischen
eine deutlich höhere Anzahl an Top Quark Paaren erzeugt als der gesamte

Teilchenphysik Dienstag
RunI. Dies wurde durch eine auf 1.96 TeV erhöhte Schwerpunktsenergie
und eine höhere integrierte Luminosität erreicht. Zusammen mit dem
für den RunII wesentlich verbesserten DØ-Detektor wird dadurch eine
genauere Untersuchung des Zerfalls des Top Quarks ermöglicht.
Im Standard Modell zerfallen Top Quarks durch den geladenen schwachen
Strom in W Bosonen und b Quarks. Die W Bosonen sind dabei
T 305 Spurkammern II
entweder longitudinal polarisiert oder haben eine negative Helizität. Ein
Anteil an W Bosonen mit positiver Helizität würde auf eine im Standard
Modell nicht vorhandene V+A Kopplung hindeuten und damit einen
Hinweis auf neue Physik geben.
In dem Vortrag wird die aktuelle Analyse der W-Helizität bei RunII
mit dem DØ-Detektor vorgestellt.
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: HS VI
T 305.1 Di 16:00 HS VI
Betriebs- und Alterungstests von Straw-Driftkammern für
den LHCb Outer Tracker — •Michael Walter, Sebastian
Bachmann, Tanja Haas, Jan Knopf, Urs Langenegger, Ulrich
Uwer und Dirk Wiedner — Physikalisches Institut Heidelberg,
Philosophenweg 12, 69120 Heidelberg
Das Äußere Spurkammersystem (OT) von LHCb besteht aus
Strawtube-Driftkammermodulen. Beim Betrieb in LHCb werden über
die vorgesehene Laufzeit des Experiments eine Gesamtladung bis zu
1,5 C/cm auf den Anodendrähten deponiert. Um das Betriebs- und
Alterungsverhalten der Kammern zu untersuchen, wurden verkürzte
Prototypen unter intensiver Röntgenbestrahlung betrieben. Dabei
wurden jeweils eine dem LHCb-Experiment äquivalente Ladungsmenge
in den bestrahlten Kanälen angesammelt. Bei den Alterungstests kamen
parallel die für den OT vorgesehene Zählgasmischung Ar/CO2/CF4 und
die alternativ mögliche Mischung Ar/CO2 zum Einsatz. In zusätzlichen
Testläufen wurde der Einfluß des Wassergehalts in den Zählgasen auf
den Betrieb und die Alterung der Kammern untersucht.
Die bei der späteren Inspektion der bestrahlten Anodendrähten gemachten
Beobachtungen und Ergebnisse der Betriebs- und Alterungstests
werden vorgestellt.
T 305.2 Di 16:15 HS VI
Kammerproduktion für den LHCb Outer Tracker — •Tanja
Haas — Physikalisches Institut, Philosophenweg 12, 69120 Heidelberg
Das Äußere Spurkammersystem (OT) des LHCb Vorwärts-
Spektrometer wird modular aus Strawtube-Driftkammern zusammengesetzt.
Insgesamt verfügt es über 55000 Driftröhrchen (Strawtubes) mit
5 mm Durchmesser und einer elektrisch leitfähigen Kaptonkathode. Die
Module sind bis zu 5 m lang und umfassen 256 Strawtubes.
Die Module werden in Amsterdam, Warschau und Heidelberg produziert.
Erste Erfahrungen bei dem Modulbau sowie die Ergebnisse der
Qualitätstests werden vorgestellt.
T 305.3 Di 16:30 HS VI
Performance tests of the STT — •F. Karstens für die STT-Gruppe
der ZEUS-Kollaboration — Universität Freiburg
Der Straw-Tube-Tracker (STT) ist in der Lage, Spursegmente für
die generelle Spurrekonstruktion beizusteuern. Zusammen mit der
Forward-Tracking-Drift-Chamber (FTD) bekommt man Spuren im
Vorwärtsbereich des ZEUS-Detektors. Damit wird der Akzeptanzbereich
der Central-Tracking-Drift-Chamber (CTD) erweitert. Die Vertexauflösung
eigenständiger Spuren im Vorwärtsbereich beträgt ca. 10cm,
welche durch Kombination mit Micro-Vertex-Detektor-Spurensegmenten
ca. 200µm erreichen kann.
Im Frühling 2003 gab es am HERA-Ring einen Shut-Down um die Hintergrundstrahlung
am ZEUS-Experiment besser zu unterdrücken, welche
durch eine Luminositätserhöhung im Jahr 2000 entstand. Diese Zeit wurde
genutzt, um den Straw-Tube-Tracker zu verbessern. Vor dem Upgrade
litt der STT unter Cross-Talk, der sich durch hohes Datenvolumen bemerkbar
machte und eine effektive Datennahme dieser Detektorkomponente
verhinderte. Nach dem erfolgreichen Upgrade konnte eine verbesserte
Funktionsfähigkeit nachgewiesen werden.
Im Besonderen wurde die Reduktion der Signalraten und damit eine
Verbesserung des Cross-Talks durch Schwellwertmessungen nachgewiesen.
Die Schwelle konnte im Vergleich zum Vorjahr um den Faktor drei
reduziert werden und nähert sich damit dem Wert aus Teststrahlmessungen.
T 305.4 Di 16:45 HS VI
Alterungsstudien für Driftrohre des Atlas Myon-Spektrometers
unter Gaszirkulation — •Stephanie Zimmermann — Physikal. Institut,
Albert-Ludwigs-Universität Freiburg
tlas, eines der Experimente am zukünftigen Speicherring LHC, verwendet
sog. Monitored Drift Tubes (MDTs) zur Spurrekonstruktion innerhalb
des Myon-Spektrometers. Trotz ihrer großen Distanz zum Wechselwirkungspunkt
und ihrer Position in der äußersten Detektorlage müssen
diese erheblichen Untergrundraten standhalten. Um eine korrekte Funktion
für mindestens 10 Jahre zu garantieren, müssen strahleninduzierte
Ablagerungen auf dem Anodendraht und damit eine Verminderung der
Gasverstärkung (”Ageing”) vermieden werden.
Dieser Vortrag fasst Alterungsuntersuchungen zusammen, die mit einer
der ersten Atlas-Myonkammern aus der Serienproduktion an der sog.
Gamma Irradiation Facility (GIF) am CERN durchgeführt wurden. Ein
besonderer Schwerpunkt lag dabei auf dem Test und der Evaluierung
eines zirkulierenden Gassystems, wie es für Atlas geplant ist. Hierbei
wurden nach Möglichkeit bereits die später vorgesehenen Komponenten
verwendet.
T 305.5 Di 17:00 HS VI
Vorstellung des Freiburger Ageing-Aufbaus — •Andrea Kramer
und Stefan König — Physikalisches Institut, Albert-Ludwigs-
Universität Freiburg
Eines der vier Experimente am LHC-Ring ist das ATLAS Experiment.
Das ATLAS Myon System verwendet Driftrohre als Detektoren, die
einer erheblichen Strahlenbelastung ausgesetzt sein werden. Die dabei
auftretenden Strahlenschäden können zu einer eingeschränkten Nachweisgüte
der Rohre führen, was als Alterung bezeichnet wird. Durch
Verschmutzung im Gassystem können solche Effekte ausgelöst und beschleunigt
werden.
Im Rahmen einer Diplomarbeit wurde in Freiburg ein Teststand aufgebaut,
der gezielt den Einfluss von Gassystemkomponenten des ATLAS
Myon Systems auf das Alterungsverhalten der Driftrohre untersuchen
kann.
Dieser Vortrag stellt den Aufbau und die Entwicklung dieses Alterungsexperiments
vor.
T 305.6 Di 17:15 HS VI
Messungen mit dem Freiburger Ageing-Aufbau — •Stefan
König und Andrea Kramer für die ATLAS-Kollaboration —
Physikalisches Institut, Albert-Ludwigs-Universität Freiburg i.Br.
Durch einzelne Komponenten im Gassystem der ATLAS Myonkammern
können Verunreinigungen ins Gas gelangen. Diese beschleunigen
den strahlungsinduzierten Alterungsprozess der Driftrohre erheblich, so
daß sie nach kurzer Zeit ineffizient werden.
In Freiburg wurde deshalb ein Alterungsteststand aufgebaut mit dem
die Gassystemkomponenten des ATLAS Myonsystems getestet werden
können. In diesem Vortrag werden die zur Bestimmung der Alterung
wichtigen Messgrößen vorgestellt. Es werden Messungen mit dem Teststand
und erste Ergebnisse gezeigt.
T 305.7 Di 17:30 HS VI
Laser Alignment System für den CMS Tracker — •Roman Adolphi
— I. Physikalisches Institut B, RWTH Aachen
Das CMS Tracker Laser Alignment System wird mit Hilfe von infraroten
Laserstrahlen die einzelnen mechanischen Teilsysteme TIB (Tracker
Inner Barrel), TOB (Tracker Outer Barrel) und TEC (Tracker End
Cap) zueinander als auch relativ zum Myon System ausrichten. Dabei
werden neben den zur Teilchenidentifikation vorgesehenen Silizium-
Streifen-Modulen zusätzliche optische Komponenten verwendet, um den
mechanisch modular aufgebauten Tracker auf der Skala von 100µm zu
überwachen. Damit wird eine stabile Spurrekonstruktion und somit eine
präzise Vermessung der Spurparameter möglich.
Zur Erzeugung von kollinearen Laserstrahlen sind spezielle Strahlteiler
entwickelt worden. Präsentiert werden deren Eigenschaften und Resultate
erster Prototypen, die zusammen mit Sensoren in einem Testaufbau

Teilchenphysik Dienstag
integriert sind, die die Laserposition nach der Strahlaufteilung messen.
Desweiteren werden Entwicklungstudien und Daten der ersten Alignment
Module vorgestellt.
T 305.8 Di 17:45 HS VI
Test des optischen Alignierungssystems des ATLAS Myonspektrometers
— •Susanne Mohrdieck-Möck, Sandra Horvat, Oliver
Kortner und Hubert Kroha für die ATLAS-Kollaboration —
Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, D-80805 München
Das Myonspektrometer des ATLAS Detektors besteht aus 1200
Präzisonsdriftrohrkammern, die im Zentralbereich in drei zylindrischen
Lagen und in den Endkappen in jeweils drei Scheiben angeordnet sind.
T 306 Trigger und DAQ III
Ziel des Myonspektrometers ist es, Teilchenimpulse mit einer Auflösung
von 2 − 10 % im Impulsbereich von 6 − 1000 GeV zu messen. Um diese
Auflösung zu erreichen, werden präzise Myonkammern mit einer Ortsmeßgenauigkeit
von 40µm gebaut. Außerdem ist das Myonspektrometer
mit einem komplexen optischen Alignierungssystem ausgestattet, das
sowohl die Deformation der Myonkammern als auch deren relative Bewegung
im Myonspektrometer überwacht. Im Sommer 2003 wurde ein
vollständiger Sektor des Barrel- und des Endkappenbereiches mit insgesamt
zwölf Kammern im H8-Teststrahl des CERN aufgebaut, um das
Alignierungssystem zu testen. Die Ergebnisse dieses Tests werden vorgestellt.
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: HS VII
T 306.1 Di 16:00 HS VII
Leistungsverhalten des schnellen H1 Spurtriggers — •Marc-
Oliver Bönig für die H1-Kollaboration — Lehrstuhl für Experimentelle
Physik V, Universität Dortmund
Mit dem schnellen Spurtrigger (Fast Track Trigger FTT) wird es
möglich sein, exklusive Endzustände bereits online auf Triggerniveau
zu identifizieren. Ausgehend von ausgewählten Drahtlagen der zentralen
Spurkammer werden auf der ersten Triggerstufe Spursegmente gefunden,
die dann zu vollständigen Spuren verbunden werden. Die Ergebnisse eines
drei dimensionalen Spurfits, der auf der zweiten Triggerstufe erfolgt,
dienen der dritten Stufe als Eingangsdaten, um selektiv Endzustände zu
identifizieren.
In diesem Vortrag werden erste Ergebnisse, die während der Inbetriebnahme
des schnellen Spurtrigger erzielt worden sind, vorgestellt.
Da der FTT ausgehend von den Analog-Signalen eine vollständig eigene
Spurrekonstruktion besitzt, wird besonders auf die Leistungsfähigkeit
der FTT Rekonstruktion im Vergleich zur Offline-Rekonstruktion eingegangen.
Ein weiterer Schwerpunkt sind Studien zur Spurrekonstruktion.
T 306.2 Di 16:15 HS VII
Techniken und Algorithmen des schnellen Spurtriggers bei H1
— •Niklaus Berger für die H1-Kollaboration — Institut für Teilchenphysik,
Eidgenössische Technische Hochschule Zürich
Der neue schnelle Spurtrigger (Fast Track Trigger - FTT) bei H1 dient
der Identifikation von exklusiven Endzuständen von geladenen Teilchen
bereits auf Triggeniveau. Dazu werden für ausgewählte Drahtlagen der
zentralen Spurkammer Spursegmente identifiziert um diese in einem zweiten
Schritt zu vollständigen Spuren zusammenzufügen. Eine Spurparameteranpassung
liefert daraus die dreidimensionalen Eingangsdaten für
eine Prozessorfarm, auf der Selektionsalgorithmen exklusive Endzustände
identifizieren.
Im Vortrag werden einige der im Triggersystem angewandten Techniken
und Algorithmen vorgestellt. Der Schwerpunkt liegt dabei auf der
schnellen Identifikation von Ereignistopologie und Teilchenresonanzen
mit Hilfe von programmierbaren Logikbausteinen (FPGAs) und Prozessoren
(DSPs, PPCs).
T 306.3 Di 16:30 HS VII
B-tagging im Level2-Trigger des ATLAS-Experiments —
•Andreas Kootz, Jenny Böhme und Peter Mättig — Bergische
Universität Wuppertal, Fachbereich C, Gaußstr. 20, 42097 Wuppertal
Wenn der Large Hadron Collider LHC am CERN in Betrieb genommen
wird, werden dort alle 25ns Protonenbündel kollidieren. Die dabei entstehende
Ereignisrate von 40MHz muss vom Triggersystem des ATLAS-
Detektors auf etwa 100Hz reduziert werden. Die geplanten hohen Energieschwellen
für Jettrigger führen zu Verlusten z.B. für t¯t-Ereignisse mit
rein hadronischem Endzustand. Die Möglichkeit, b-Jets im Level2-Trigger
zu identifizieren, könnte die Akzeptanz interessanter Prozesse erhöhen.
Ein schneller b-tagging-Algorithmus wird vorgestellt. Auf der Grundlage
der sehr genauen Ortsinformation, die durch den Pixeldetektor gegeben
wird, werden Spuren rekonstruiert und Primär- und Sekundärvertizes
identifiziert. Die Existenz eines Sekundärvertex mit einer hohen sichtbaren
Masse der zureordneten Spuren weist auf einen b-Jet hin. In dem
Vortrag werden Effizienz, Reinheit und Zeitanforderung präsentiert.
T 306.4 Di 16:45 HS VII
Impact of a b-jet trigger on searches for t¯t-resonances and heavy
Higgs bosons at ATLAS — •Anca Purcărea, Peter Mättig, and
Jenny Böhme — Bergische Universität Wuppertal, Fachbereich Physik,
Gaußstr. 20, 42097 Wuppertal
At LHC, at low luminosity, per year and per experiment about 8 million
top quark pairs will be produced. The final states of fully hadronic
t¯t-events consists of at least six jets (including two b-jets). A trigger decision
has to be based on this jet information.
Due to high ET thresholds, the trigger efficiency for fully hadronic
t¯t-events is only at the order of 20%. This efficiency could be increased
by detecting two bottom jets at the LVL2 trigger, allowing to lower the
energy threshold while maintaining a large rejection of QCD background
events.
If b-jet identification will be available at LVL2, QCD background could
be suppressed effectively. This would allow for lowering the trigger ET
thresholds and thereby increasing the trigger efficiency for t¯t-events.
As an example the impact of introducing b-tagging into the trigger
system on the discovery of t¯t-resonances and heavy Higgs bosons via the
decay H → t¯t is discussed. Special attention is paid to the improvement
of the discovery prospects by lowering the ET thresholds of the actual jet
trigger menu.
T 306.5 Di 17:00 HS VII
Data Quality Check for the Muon Detector of the HERA-B
2002/2003 Run — •V. Sipica, M. Böcker, P. Buchholz, and U.
Husemann for the HERA-B collaboration — Fachbereich Physik, Universität
Siegen, 57068 Siegen
HERA-B is a fixed target experiment designed to study the production
of heavy quarks. The HERA-B Muon Detector consists of 4 super-layers
composed of wire chambers with anode wire readout or with both wire
and cathode pad readout.
A data quality check of all runs containing muon data has been performed,
studying the amount of bad readout channels and their influence
on the data analysis. The runs were selected from the run-list corresponding
to the 2002/2003 data taking period, in total 294. The muon
hit distributions in all layers, as well as the pretrigger coincidence rate
distribution were studied, and the number of “hot” channels was counted.
In order to obtain a measure for the influence of bad channels on the analysis,
a MC simulation was used and artificial “hot” channels were added.
Then the data was passed through the track reconstruction chain, and
the variation of the number of reconstructed muon tracks was studied,
resulting in minor effects. Regarding the pretrigger efficiency, there are
other effects to be considered, which will be studied in an independent
pretrigger efficiency analysis.
T 306.6 Di 17:15 HS VII
Der Level2 Myon-Trigger des DØ-Experiments — •Frank
Fiedler, Otmar Biebel, Meta Binder, Tim Christiansen,
Johannes Elmsheuser, Marion Erlebach, Britta Leonhardt,
Thomas Nunnemann, Dorothee Schaile, Philipp Schieferdecker
und Raimund Ströhmer für die DØ-Kollaboration
— Ludwig-Maximilians-Universität München, Sektion Physik, Am
Coulombwall 1, D-85748 Garching
Der Myon-Trigger des DØ-Experiments am Tevatron ist von entscheidender
Bedeutung, um Ereignisse mit Myonen im Endzustand mit großer
Effizienz aufzeichnen zu können. In allen drei Entscheidungsstufen des

Teilchenphysik Dienstag
Triggersystems werden Myonen mit sukzessiv detaillierteren Detektorinformationen
rekonstruiert. Die Funktionsweise des Myon-Triggers, insbesondere
der zweiten Triggerstufe, wird dargestellt. Die Untergrundunterdrückung
und die für verschiedene Ereignisklassen erreichte Effizienz
werden diskutiert.
T 306.7 Di 17:30 HS VII
Charged Current Events in Deep Inelastic Scattering at
HERA II and their Triggering using Neural Networks at
H1 — •Ringail˙e Plačakyt˙e 1 , Christian Kiesling 1 , Ludger
Janauschek 1 , and Jens Zimmerman 2 — 1 Max-Planck-Institut für
Physik, München, Germany — 2 Forschungszentum Jülich GmbH and
Max-Planck-Institut für Physik, München, Germany
Due to increased instantaneous luminosity and a longitudinally polarised
lepton beam, HERA II gives the opportunity for new sensitive
tests of the electroweak interactions and physics beyond the Standard
Model.
Deep inelastic e ± p-scattering with the exchange of a W ± (charged current
reaction) is of particular interest. Since the neutrino escapes detection,
a feature of these events is a large missing momentum transfer. The
selection of charged current events at the H1 experiment is based on this
typical signature.
The upgraded luminosity brings correspondingly high background
rates. In order to handle this H1 uses a four level trigger system. On
the second trigger level correlations of different trigger informations can
be exploited for the first time. One solution for this pattern recognition
task are feed forward neural networks, implemented in the hardware of
the Level 2 Neural Network trigger. The development, testing and the
T 307 QCD III
performance of a new network specialised for charged current events is
presented.
T 306.8 Di 17:45 HS VII
Entwicklung eines LED-Pulsersystems zur Kalibrierung des
Triggers im COMPASS-Experiment — •Roman Hermann für die
COMPASS-Kollaboration — Institut für Kernphysik, J.-J.-Becherweg
45, 55099 Mainz
Ein Schwerpunkt des COMPASS-Experiments am CERN ist die Messung
des Gluonbeitrags zum Spin des Nukleons. Dazu werden polarisierte
Myonen an polarisierten Nukleonen gestreut und z.B. die Produktion von
offenen Charm gemessen.
Mit Hilfe eines Triggersystems, das aus Szintillatorhodoskopen und Hadronkalorimetern
besteht, werden Ereignisse mit gestreuten Myonen und
Hadronen ausgewählt. Die Verarbeitung der Szintillatorsignale findet in
einer Koinzidenzlogik statt, die innerhalb von 500 ns bei 2 ×10 8 Myonen
pro Spill (4.8 s) 40 000 gewünschte Ereignisse selektiert.
Zur Überwachung des Hodoskopsystems wurde ein Pulsersystem entwickelt,
das sowohl für die zeitliche Kalibrierung als auch für die Stabilitätskontrolle
eingesetzt werden kann. Mit Hilfe von blauen Leuchtdioden
und Steuerungselektronik aus der optischen Datenverarbeitung
wurden Lichtpulse erzeugt, deren Form mit dem Szintillationslicht der
Myonen gut übereinstimmt. Das Pulsersystem ermöglicht die Erzeugung
von zeitlich korrelierten Pulsen mit dem Jitter von 350 ps. Dieses System
wurde im Jahr 2003 an einem Triggersubsystem installiert.
Über die Erfahrungen und Ergebnisse während dieser Meßperiode wird
berichtet.
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: RW 5
T 307.1 Di 16:00 RW 5
Untersuchung von Dijet-Ereignissen bei hohen Werten von Q 2
und Bestimmung von αs — •Thomas Schörner-Sadenius — Universität
Hamburg, Institut für Experimentalphysik, Luruper Chaussee
149, 22761 Hamburg
Mit dem ZEUS-Detektor bei HERA wird die Produktion von Dijet-
Ereignissen bei hohen Werten der Photon-Virtualität Q 2 > 125 GeV 2
untersucht. Dazu wird ein Datensatz von ca. 90 pb −1 verwendet, der in
den Jahren 1998 bis 2000 aufgezeichnet wurde. Das Ziel der Analyse ist
die präzise Bestimmung der starken Kopplungskonstante αs in einer Region
des Phasenraums, die theoretisch gut verstanden ist und in der die
Vorhersagen der Wirkungsquerschnitte nur geringe Skalenabhängigkeiten
aufweisen. In diesem Beitrag wird zunächst ein älteres ZEUS-Ergebnis in
Erinnerung gerufen, bevor der neue Datensatz vorgestellt wird und erste,
vorläufige Ergebnisse gezeigt werden.
T 307.2 Di 16:15 RW 5
Measurement of αs with 4-Jet Events — •Jochen Schieck,
Siegfried Bethke, Stefan Kluth, and Christoph Pahl — Max-
Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Hadronic final states in e + e − annihilation are studied with event shape
observables which are sensitive to configurations with at least four hard
partons. We use data from the OPAL experiment ranging from √ s = 91
to 200 GeV. NLO and NLLA calcultions for the 4-Jet Rate from perturbative
QCD are used to deterimine αs, the coupling constant of QCD.
T 307.3 Di 16:30 RW 5
Jets bei hohen Transversalenergien in Photoproduktion —
•Ingo Strauch für die H1-Kollaboration — DESY, Hamburg
Die hier vorgestellte Analyse beschäftigt sich mit Zwei-Jet Ereignissen
in Photoproduktion, die mit dem H1 Detektor bei Hera in den Jahren
1999 und 2000 aufgezeichnet wurden. Jets werden mit dem longitudinal
invarianten k⊥-Algorithmus definiert und über einen asymmetrischen
Schnitt auf die Transversalenergie von 25 GeV und 15 GeV
selektiert. Wirkungsquerschnitte in verschiedenen Jet Observablen werden
präsentiert und mit Vorhersagen von Monte Carlo Programmen in
führender Ordnung und Rechnungen in nächstführender Ordnung perturbativer
QCD verglichen.
T 307.4 Di 16:45 RW 5
Inklusive Jetproduktion bei 1.96 TeV Proton-Antiproton-
Kollisionen am DØ-Experiment — •Lotte Wilke und Thomas
Hebbeker für die DØ-Kollaboration — III. Phys. Inst. A, RWTH
Aachen
Bei Run II des Tevatrons werden im Rahmen des DØ-Experiments die
Kollisionen von Protonen und Antiprotonen bei einer Schwerpunktsenergie
von √ s =1.96 TeV untersucht.
Im Vortrag wird der Stand der Messung des Wirkungsquerschnitts
für die inklusive Jetproduktion vorgestellt und mit den Vorhersagen
des Standardmodells verglichen. Abweichungen von den Vorhersagen der
QCD für die inklusive Jetproduktion bei hohen Transversalimpulsen
können Hinweise auf neue Physik geben.
T 307.5 Di 17:00 RW 5
Studien von Multijet Ereignissen am Tevatron — •Marion Erlebach
und Otmar Biebel für die D0-Kollaboration — Ludwig-
Maximilians-Universität München
Wir simulieren Proton-Antiproton Ereignisse bei einer Schwerpunktsenergie
von 1.96 TeV und benutzen den Kt-Jet-Algorithmus, um Partonund
Hadronjets aus Teilchen vor und nach der Hadronisierung zu rekonstruieren.
Aus den Jets soll die 3-Jet-Rate, welche das Anzahlverhältnis
von Reaktionen mit 3-Jets zu allen Reaktionen mit Jets ist, bestimmt
werden. Die 3-Jet-Rate ist direkt proportional zur starken Kopplungskonstante.
Untersucht werden die Größe von Hadronisierungskorrekturen, die
Sensitivität der 3-Jet-Rate auf verschiedene Partondichtefunktionen sowie
die Wirkung von überlagerten Ereignissen (pile-up) auf die in der
Simulationsstudie bestimmte 3-Jet-Rate im Vergleich zur theoretischen
Erwartung.
T 307.6 Di 17:15 RW 5
Forward Jet production in Deep Inelastic Scattering with ZEUS
Detector — •Didar Dobur and Andreas Bamberger for the
ZEUS collaboration — Physikalisches Institut Freiburg
Jets in deep inelastic scattering at low x are measured with the ZEUS
detector in the region towards the proton remnant, known as the forward
region. Hadronic final state measurements in this region are expected to
be particularly sensitive to QCD evolution effects. In comparison to previous
ZEUS measurements the calorimetric acceptance has been extended
in pseudo-rapidity using the Forward Plug Calorimeter. The measurements
are compared to different QCD models.

Teilchenphysik Dienstag
T 307.7 Di 17:30 RW 5
Diffraktive Zwei-Jet-Analyse in Photoproduktion — •Roger
Renner für die ZEUS-Kollaboration — Rheinische Friedrich-Wilhelms-
Universität, Bonn
Die diffraktive Zweijet-Photoproduktion wird als Photon-Pomeron-
Streuung aufgefasst und liefert so einen Zugang zu den Eigenschaften des
diffraktiven Austauschteilchens. Die Analyse basiert auf ZEUS-Daten, die
in den Jahren 1999 und 2000 aufgenommen worden sind. Es werden Ergebnisse
zu Wirkungsquerschnitten in Abhängigkeit von den relevanten
kinematischen Variablen präsentiert.
T 307.8 Di 17:45 RW 5
Energiefluss in Ereignissen der tiefinelastischen Streuung
und der Photoproduktion mit elastisch gestreutem Proton —
•Stefan Schenk und Franz Eisele für die H1-Kollaboration —
Physikalisches Institut 69210 Heidelberg, Philosophenweg 12
T 308 Neue Phänomene
Diffraktive Ereignisse mit elastisch gestreutem Proton wurden im
Vorwärtsprotonspektrometer (FPS) des H1 Detektors identifiziert. Daraus
wurden Ereignisse der tiefinelastischen Streuung und der Photoproduktion
mit und ohne Jets ausgewählt. Erstmalig wurde der Energieflusses
in diffraktiven Ereignissen im Rapiditätsbereich zwischen dem Proton
und dem harten Streuprozess im Hauptdetektor gemessen. Da die
Akzeptanz des FPS klein ist werden die Untersuchungen zur diffraktiven
Streuung bei HERA im allgemeinen mit Ereignissen durchgeführt, die
eine Rapiditätsl¨cke aufweisen. Dabei wird verlangt, dass keine Energie in
den Vorwärtsdetektoren ist. Die Effizienz dieser Auswahl für diffraktive
Ereignisse konnte erstmalig experimentell bestimmt werden. Der gemessene
Energiefluss wird mit Voraussagen des ’resolved Pomeron’ Modells
verglichen.
Zeit: Dienstag 16:00–18:00 Raum: RW 6
T 308.1 Di 16:00 RW 6
Suche nach Technicolor bei OPAL — •Niels Meyer 1 , Klaus
Desch 2 und Rolf-Dieter Heuer 1,2 für die OPAL-Kollaboration —
1 DESY, 22607 Hamburg — 2 Universität Hamburg, Institut für Experimentalphysik,
Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg
Die elektroschwache Symmetrie SU(2) × U(1) muß gebrochen sein, um
die nicht verschwindenden Massen der zugehörigen Eichbosonen zu erklären.
Die Symmetriebrechung kann entweder durch elementare skalare
Teilchen –wie das im Standardmodell vorhergesagte Higgs Boson– oder
dynamisch durch neue Wechselwirkungen erfolgen. Technicolor-Theorien
sagen darüber hinaus neue Fermionen vorher, deren leichteste gebundene
Zustände an bestehenden Beschleunigern erzeugt werden könnten.
In Daten des OPAL Experiments am LEP Speicherring wird nach diesen
Signaturen gesucht. Die Ergbenisse bei den höchsten Energien (bis
208 GeV) werden vorgestellt und im Rahmen des Techicolor Straw-Man
Modells interpretiert.
T 308.2 Di 16:15 RW 6
Suche nach Ereignissen mit fehlendem Transversalimpuls und
einem isolierten τ-Lepton mit hohem Transversalimpuls mit
dem H1 Detektor bei HERA — •Gerhard Brandt, Jochen
Dingfelder und Olaf Behnke für die H1-Kollaboration — Physikalisches
Institut Universität Heidelberg
Eine Suche nach hochenergetischen hadronischen Endzuständen geladener
τ-Leptonen in Ereignissen mit fehlendem Transversalimpuls und
einem weiteren hadronischen System mit großem Transversalimpuls mit
dem H1 Detektor wird vorgestellt. Diese Suche ergänzt die Analyse der
bei H1 beobachteten hochenergetischen isolierten Leptonen im e- und
µ-Kanal. Favorisierter Mechanismus jenseits des Standard Modells für
solche Ereignisse ist der Zerfall einzelner top-Quarks.
T 308.3 Di 16:30 RW 6
Suche nach Z 0 → τ ± τ ∓ → τµτhad + /ET am DØ-Experiment —
•Ingo Torchiani für die DO-Kollaboration-Kollaboration — Physikalisches
Institut, Universität Freiburg
Mit dem DØ-Experiment am Fermi National Accelerator Laboratory
(Illinois, USA) untersucht man Proton-Antiproton Kollisionen am
Tevatron Speicherring bei einer Schwerpunktsenergie von 1,96 TeV.
Es wurde eine Tau-Identifikation entwickelt, die in einer ersten Analyse
zur Selektion von Z 0 → τ ± τ ∓ → τµτhad + /ET-Zerfällen diente. Im Vortrag
werden Analyse und Evidenz für diesen Zerfall präsentiert.
Diese Analyse ist der erste Schritt zur Suche nach Multi-Lepton-
Endzuständen, die z.B. aus einer assoziierten Chargino/Neutralino Produktion
resultieren.
T 308.4 Di 16:45 RW 6
Suche nach Leptoquarks der Zweiten Generation in Proton-
Antiproton-Kollisionen — •Tim Christiansen für die DØ-
Kollaboration — Ludwig-Maximilians-Universität München, Am
Coulombwall 1, D-85748 Garching b. München
In einigen Modellen außerhalb des Standardmodells können Leptoquarks
in Proton-Antiproton-Kollisionen bei hohen Schwerpunktsenergien
über die starke Wechselwirkung paarweise erzeugt werden.
Dieser Vortrag beschreibt die Suche nach Leptoquarks LQ2 der zweiten
Generation im Zerfallskanal LQ2LQ2 → µqµq mit Run II-Daten des
DØ-Detektors am Tevatron-Beschleuniger und zeigt erste vorläufige Resultate.
T 308.5 Di 17:00 RW 6
Suche nach neuer Physik beim Tevatron Run II — •Oliver
Kraff, Thomas Hebbeker, Carsten Magass und Thomas Stapelberg
für die D0-Kollaboration — III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
Der DØ-Detektor am Tevatron misst Ereignisse von Proton-
Antiproton-Kollisionen bei einer Schwerpunktsenergie von 1.96 TeV.
Die Ereignisse mit Elektronen, Myonen und/oder Jets werden in
Klassen eingeteilt und ihre experimentelle Signatur analysiert. Mit
dieser allgemeinen Suchstrategie sollen mögliche Abweichungen vom
Standardmodell aufgedeckt werden.
Vorgestellt werden das Konzept und erste Ergebnisse.
T 308.6 Di 17:15 RW 6
Signale für nichtkommutative Eichtheorien an Hadroncollidern
— •Ana Alboteanu, Thorsten Ohl und Reinhold Rückl — Universität
Würzburg
Superstringtheorien führen u.a. auf nichtkommutativen Erweiterungen
des Standardmodells. Die entsprechende effektive Theorie wurde
mit Hilfe geeigneter Seiberg-Witten-Abbildungen formuliert. Diese erlauben
es, die Lagrangedichte für nichtkommutative Eichfelder als Funktion
von gewöhnlichen Eichfeldern auf einer kommutativen Raumzeit auszudrücken.
Nichtkommutative Modelle sagen eine Vielfalt phänomenologischer Effekte
voraus. Besonders interessant sind die Selbstkopplungen neutraler
Eichbosonen, die im Standardmodell verboten sind. Wir berechnen den
differentiellen Wirkungsquerschnitt für den Prozess p¯p → Zγ bei der
Tevatron-Schwerpunktsenergie √ s = 1.8 TeV als Funktion der Längenbzw.
Energie-Skala der Nichtkommutativität und bestimmen die Sensitivität
gegenwärtiger und zukünftiger Experimente für diese Skala.
T 308.7 Di 17:30 RW 6
Five-Dimensional Extensions of the Standard Model: Theoretical
Consistency and Experimental Constraints — •Alexander
Mück 1 , Apostolos Pilaftsis 2 , and Reinhold Rückl 1 — 1 Institut
für Theoretische Physik und Astrophysik, Universität Würzburg, Am
Hubland, 97074 Würzburg — 2 Department of Physics and Astronomy,
University of Manchester, Manchester M13 9PL
In the context of large (TeV-size) extra dimensions, we discuss different
Standard Model extensions. While matter fields are confined to a
four-dimensional subspace, the usual Minkowski space, some of the gauge
and Higgs bosons can propagate in one additional spatial dimension. After
compactification, an effective 4D theory is obtained, which comprises
towers of Kaluza-Klein modes in addition to the Standard Model fields.
For the various models, we analyze Ward identities as a consistency check
and find that the gauge symmetry is preserved by a complex interplay of
the Kaluza-Klein modes. In a multiparameter-fit, the 5D Standard Model
is also confronted with experiment. Combining LEP and the latest LEP2
data, we derive bounds on the compactification scale and investigate the

Teilchenphysik Dienstag
correlations of the compactification scale with the mass of the SM Higgs
bosons.
T 308.8 Di 17:45 RW 6
Elektroschwache Symmetriebrechung ohne Higgs Boson—Neue
Ideen aus 5 Dimensionen — •Christian Schwinn — Institut für
Physik, Johannes-Gutenberg-Universität, Staudingerweg 7, 55099 Mainz
T 400 Kosmische Strahlung VI
Eichtheorien auf Raumzeiten mit zusätzlichen Raumdimensionen
eröffnen neue Möglichkeiten zur Brechung von Eichsymmetrien. Verallgemeinerte
Orbifold Randbedingungen wurden kürzlich zur Konstruktion
von Modellen Elektroschwacher Symmetriebrechung ohne Higgs Bosonen
verwendet. Die Konsistenz dieser Modelle wird in dem Vortrag unter
den Gesichtspunkten der Tree-level Unitarität und der BRST Symmetrie
diskutiert.
Zeit: Mittwoch 14:00–15:55 Raum: RW 2
Gruppenbericht T 400.1 Mi 14:00 RW 2
Status des H.E.S.S. Experiments — •Christian Stegmann für
die H.E.S.S.-Kollaboration — Humboldt Universität zu Berlin, Newtonstr.15,
12489 Berlin
Das H.E.S.S.-Experiment (High Energy Stereoscopic System) ist ein
abbildendes Cherenkov-Teleskopsystem für die bodengebundene Gammastrahlungsastronomie
im Energiebereich um 100 GeV. Mit der Fertigstellung
des vierten Teleskops im Dezember 2003 wurde die erste Ausbaustufe
komplettiert und der Messbetrieb mit dem Gesamtsystem aufgenommen.
Der Vortrag gibt einen Überblick über das H.E.S.S. Teleskopsystem
und wird auf bereits erzielte Ergebnisse eingehen.
T 400.2 Mi 14:25 RW 2
Das 5@5 Projekt: bodengestützte Gamma-Astronomie oberhalb
von 5 GeV — •German Hermann und Dieter Horns für
das 5@5 Projekt — Max-Planck-Institut für Kernphysik, Heidelberg
5@5 steht für das Projekt eines Systems von abbildenden Cherenkov
Teleskopen, welches an seinem Standort auf der südlichen Halbkugel in 5
km Höhe eine Energieschwelle von etwa 5 GeV zur Untersuchung von kosmischen
Gamma Quellen erreichen soll. Aufgrund seiner hohen Nachweisraten,
wird dieses System die Möglichkeit bieten, die bekannten (meist
nicht identifizierten) EGRET Quellen, deren Spektrum sich in den 10
GeV Bereich erstrecken, auf Zeitskalen von 1 sec bis 1000 sec nachzuweisen.
Es ist damit geradezu ideal geeignet, zeitabhängige Phänomene wie
die Emission von AGN Jets, oder GeV Counterpart von Gamma Rays
Bursts mit hoher zeitlicher Auflösung zu untersuchen. Ebenso wird es
möglich sein, die Energiespektren von konstanten Quellen, wie z.B. SNRs,
Pulsaren, etc. im bisher nicht erreichten Energiebereich von 5 GeV bis
100 GeV zu messen.
Das Design des 5@5 Projekts wird diskutiert und die Möglichkeiten
eines solchen Systems dargestellt.
T 400.3 Mi 14:40 RW 2
Beobachtung von Gamma Ray Bursts mit dem MAGIC Teleskop
— •Markus Garczarczyk für die MAGIC-Kollaboration —
Max Planck Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Die Gamma Ray Bursts (GRBs) zählen seit nun mehr als 30 Jahren
zu den rätselhaftesten Phänomenen im Universum. Auf Grund deren
sehr kurzen Dauer - die von einigen Sekunden bis zur wenigen Minuten
reicht - und deren unvorhersehbaren Positionen, blieben sie lange Zeit für
andere Experimente nicht detektierbar. Seit der Gründung des Gamma-
Ray-Bursts Coordinates Networks (GCN), welches zur Augabe hat die
von Satellitenexperimenten ermittelten Koordinaten noch während der
GRB Explosion an erdgebundene Experimente zu übermitteln, wurden
Beobachtungen in Radio-, Optischen- und Röntgen- Wellenlängenbereich
möglich.
Das MAGIC Teleskop ist mit 17m Durchmesser und einer Reflektoroberfläche
von 241 m 2 das weltweit größte Atmosphärische Cherenkov
Teleskop (ACT). Die Kohlefaser-Rohr-Konstruktion des Spiegelträgers
sowie der Einsatz zahlreicher neuer Technologien ermöglichten die Reduzierung
seines Gewichtes. Das Teleskop ist in der Lage - nach einem
GRB-Alarm von den Satelliten - sich innerhalb von 20 Sekunden auf jede
beliebige Himmelsposition zu orientieren und somit mit etwas Glück die
im GeV-Gammalicht emittierten Strahlen während der GRB Explosion
sowie deren Nachglühen zu beobachten.
In diesem Vortrag werden die für diese Zielsetzung nötigen Eigenschaften
des Teleskops, das GRB-Alarm System sowie die Beobachtungsstrategien
besprochen.
T 400.4 Mi 14:55 RW 2
The Observation of Gamma Ray Bursts with the MAGIC Telescope
— •Satoko Mizobuchi and Markus Garczarczyk for the
MAGIC collaboration — Max-Planck-Institut fuer Physik, Foehringer
Ring 6, 80805 Muenchen
The MAGIC Telescope has the lowest energy threshold among the
ground based gamma-ray telescopes and can be slewed to any direction
within 20 seconds. This makes MAGIC is an unique Cherenkov telescope
which can observe gamma-ray bursts (GRBs) originating at cosmological
distances. I present a study of the possibilities to observe GRBs.
T 400.5 Mi 15:10 RW 2
Das Antriebssystem des MAGIC–Teleskops — •Robert
Wagner 1 , Thomas Bretz 2 und Daniela Dorner 2 für die MAGIC-
Kollaboration — 1 Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6,
80805 München — 2 Institut für theoretische Physik und Astrophysik
der Universität Würzburg, Am Hubland, 97074 Würzburg
Mit einer Energieschwelle von 30 GeV ist das 17m ø MAGIC–Teleskop
für erdgebundene γ–Astronomie ein aussichtsreiches Instrument zur Beobachtung
von Gamma–Ray–Bursts. Hierfür wurde ein Antriebssystem
in Betrieb genommen, welches in der Lage ist, das nur 60 t schwere Teleskop
innerhalb von weniger als 25 Sekunden auszurichten, sobald eine
GRB–Beobachtung gemeldet wird. Das Antriebssystem basiert auf drei
digital angesteuerten Servomotoren sowie drei Drehgebern zur Positionsauslese.
Eine Ausrichtungskorrektur, die einem realen (im Gegensatz zu
einem idealen) Teleskop Rechnung trägt, wird angewendet. Um die Genauigkeit
im Nachführbetrieb zu bestimmen bzw. weiter zu verbessern,
vergleicht ein “Star Guiding”–System das Sternenfeld um die Teleskopposition
mit einem Sternkatalog. Untersuchungen in Bezug auf die Genauigkeit
und Stabilität des Systems werden vorgestellt. verwendet.
T 400.6 Mi 15:25 RW 2
Die Aktive Spiegelsteuerung des MAGIC Teleskops und die
damit erzielbaren optischen Eigenschaften des Reflektors —
•Markus Garczarczyk für die MAGIC-Kollaboration — Max Planck
Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Das MAGIC Teleskop ist mit einer Spiegeloberfläche von 241m 2 weltweit
das größte Cherenkovteleskop der Welt. Trotz einer besonders stabilen
Leichtbauweise verformt sich das Teleskop bei unterschiedlichen Stellungen
und bei Windlasten. Dies führt zur Aufweitung des Brennpunktes
und somit zur Verschlechterung der optischen Eigenschaften des Reflektors.
Um die Spiegelträgerdeformationen zu korrigieren wurde für das
MAGIC Teleskop die aktive Spiegelsteuerung (AMC) entwickelt.
Das MAGIC Teleskop durchlief in den vergangenen Monaten die Inbetriebnahmephase.
Während dieser wurde auch die AMC Hardware ausgiebig
getestet und die Software fortentwickelt. Die aufgetretenen Problemstellungen
sowie Resultate der Spiegelfokussierung sind der Schwerpunkt
des Vortrages. Zuzüglich wird die im Züge der bereits begonnenen
Planung des MAGIC 2 Teleskops begonnene Weiterentwicklung des Systems
vorgestellt.
T 400.7 Mi 15:40 RW 2
Der Camera Oscillation Monitor des MAGIC-Teleskops —
•Daniela Dorner 1 , Thomas Bretz 1 und Robert Wagner 2 für
die MAGIC-Kollaboration — 1 Institut für theoretische Physik und
Astrophysik der Universität Würzburg, Am Hubland, 97074 Würzburg
— 2 Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Mit einem Durchmesser von 17m ist MAGIC-Teleskop das bislang
grö¨ste Čerenkov-Teleskop der Welt. Zur Detektion von Gamma Ray
Bursts ist es notwendig jede Position am Himmel in weniger als 25s anfahren
zu können, was durch die Leichtbauweise von MAGIC ermöglicht
wird. Die dadurch verursachten Lageveränderungen der Kamera ge-

Teilchenphysik Mittwoch
genüber des Spiegels werden mit Hilfe des Camera Oscillation Monitor
gemessen. Aufgrund der kurzen Belichtungszeit eines Čerenkov-Teleskops
von 70ns ist es sogar möglich auf Oszillationen der Kamera zu korrigie-
T 401 Halbleiterdetektoren V
ren. Mit Hilfe des Camera Oscillation Monitors konnte festgestellt werden,
dass keine relevanten Oszillationen auftreten und es konnten die
zenithabhängigen Lageänderungen der Kamera bestimmt werden.
Zeit: Mittwoch 14:00–15:55 Raum: RW 3
Gruppenbericht T 401.1 Mi 14:00 RW 3
A Silicon Recoil detector for the HERMES experiment — •Arne
Vandenbroucke for the Silicon Recoil detector group of the HERMES
collaboration — Department of Subatomic and Radiation Physics, University
of Gent, B-9000 Gent
In the HERMES experiment 27.5 GeV electrons are scattered off an
internal gas target. Presently a Recoil Detector is being build in order to
detect recoiling target protons from exclusive processes. These reactions
allow access to Generalized Parton Distributions which may ultimately
lead to a determination of the hitherto unknown quark orbital angular
momentum.
The innermost component of the Recoil Detector will be a silicon telescope
that is being developed by DESY and the universities of Erlangen,
Glasgow (Scotland) and Gent (Belgium). 8 modules (4 double layers)
each build of two 10cm x10cm double-sided, 300 um thick silicon strip
sensors will be located inside the beam vacuum in order to determine recoiling
proton momenta from the energy loss in the telescope. The second
goal of this detector is to provide two space points for higher energy particle
tracks. Fulfilling both goals simultaneously requires a unique readout
scheme with a large dynamic range.
The silicon detector’s construction, its readout scheme and results from
a first prototype module will be presented.
T 401.2 Mi 14:25 RW 3
Status der CMS Pixel Detektors — •Tilman Rohe — Paul Scherrer
Institut für die CMS-Pixel-Kollaboration
Die innersten Lagen des CMS Spur-Detektors bestehen aus Pixel-
Detektoren. Sie erlauben wegen ihrer hohen Granularität das Erkennen
von Spuren bei einer hohen Multiplizität von Treffern. Ferner werden sie
als Vertex-Detektor eingesetzt. Der Vortrag gibt einen Überblick über
das System und berichtet vom Status seiner unterschiedlichen Komponenten.
Den Schwerpunkt bilden die Ergebnisse der beiden Teststrahl-
Experimente im Jahr 2003: Hochratentests und SEU-Studien mit dem
strahlenharten Auslesechips in 0.25µm Technologie am PSI sowie die Ergebnisse
eines Teststrahlexperiments zu Charakterisierung der Sensoren
am CERN-SPS.
T 401.3 Mi 14:40 RW 3
Design des LHCb Silicon Tracker — •Michaela Agari für die
LHCb-Kollaboration — Max-Planck-Institut für Kernphysik, Saupfercheckweg
1, 69117 Heidelberg
Das LHCb-Experiment am Large Hadron Collider (CERN) ist auf die
Physik von B-Mesonen spezialisiert. Ein großer Teil des Spurkammersystems,
der Silicon Tracker, wird mit Siliziumstreifenzählern realisiert werden.
Seine Sensoren decken mit ca. 270.000 Auslesekanälen eine Fläche
von ca. 12m 2 ab, verteilt auf zwei Untersysteme: den Trigger Tracker vor
dem Dipolmagneten und den Inner Tracker dahinter.
Im Bereich des Silicon Tracker ist die Strahlenbelastung moderat, daher
sind die ausschlaggebenden Faktoren für das Design die schnelle Signalauslese,
die Verwendung von möglichst wenig Material und wenig
Auslesekanälen. Konkret bedeutet das möglichst dünne Sensoren mit sehr
langen Streifen und großem Streifenabstand. Um den besten Kompromiss
unter den verfügbaren Konfigurationen zu finden, wurde ein umfangreiches
Messprogramm an der X7 testbeam facility am CERN durchgeführt.
Die Leistungsfähigkeit von Siliziumsensoren verbunden zu Modulen von
bis zu 33cm Länge wurde getestet. Die Ergebnisse dieser Studien werden
vorgestellt und im Hinblick auf das endgültige Design diskutiert.
T 401.4 Mi 14:55 RW 3
Das Pixeldetektor-Teleskop des NA60 Experiments: Erste
Resultate von Indium-Indium-Kollisionen am CERN SPS —
•Markus Keil für die NA60-Kollaboration — CERN, EP Division,
CH-1211 GENF 23
Das NA60 Experiment am CERN-SPS untersucht die Produktion von
Müonpaar- und Charmereignissen in Wechselwirkungen von Protonenund
Schwerionenstrahlen mit nuklearen Targets. Ein Vertexspektro-
meter, bestehend aus einem strahlungstoleranten Pixeldetektor-Teleskop
in einem 2.5 T Dipolmagneten, vermisst erstmals die Spuren der
zahlreich produzierten geladenen sekundären Teilchen mit guter Ortsund
Impulsauflösung und erlaubt die Rekonstruktion primärer und
sekundärer Vertizes. Die hohe Multiplizität der Sekundärteilchen
am Target erfordert Pixeldetektoren. Einige der Spuren werden
Müonen zugeordnet, welche hinter einer Hadronabschirmung in einem
Müonspektrometer nachgewiesen werden. Das Spurteleskop besteht
aus 16 Ebenen mit insgesamt etwa 780K Pixeln auf 96 hybriden
ALICE1LHCb Pixeldetektoren. Die ersten 8 Ebenen direkt hinter dem
Target enthalten 4 solcher Pixeldetektoren, gefolgt von 8 weiteren
Ebenen mit jeweils 8 Pixeldetektoren.
Dieser Vortrag beschreibt Konstruktion und Betrieb des NA60 Pixeldetektor-Teleskops
und gibt einen Überblick über die ersten Resultate
mit In-In-Wechselwirkungen am CERN-SPS.
T 401.5 Mi 15:10 RW 3
Radio Frequency Test for the HERMES Recoil Detector — •Ye
Zhenyu, Prahl Volker, and Stewart James for the HERMES collaboration
— DESY-Hamburg, Notkestrasse 85, Hamburg
HERMES is a fixed target experiment at the HERA positron beam
in DESY, Hamburg to study the spin structure of the nucleons. A new
silicon strip detector, as a part of the recoil detector, was proposed and
is being constructed to detect recoil protons in order to study Deeply
Virtual Compton Scattering in a future running period. To measure the
low-energy recoil protons, the silicon detector is placed directly inside the
HERA vacuum chamber to minimize the material between the interaction
point and the detector. Consequently, the electromagnetic field generated
by the bunched HERA positron beam will be coupled directly to the silicon
detector. To make sure that the silicon detector will work properly
with the HERA RF field, a RF test was done by using a wire stretched
along the trajectory of the beam through the test structure to simulate
the HERA generated field. Special care was devoted to impedance matching
in order to get a not too weak field as compared to real conditions.
Measurements were done both in the frequency domain and in the time
domain. The influence of the wire-simulated fields to the silicon detector
are investigated and the effects are scaled up to real condition.
T 401.6 Mi 15:25 RW 3
LHC Strahlverluststudie an CMS-Siliziumstreifensensoren
— •M. Fahrer 1 , G. Dirkes 1 , F. Hartmann 1 , S. Heier 1 , Th.
Müller 1 , Th. Weiler 1 und A. Macpherson 2 — 1 Institut für
Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe (TH) — 2 CERN/PSI
Während des LHC-Betriebs wird es erforderlich sein, den Strahl schnell
und kontrolliert vernichten zu können, indem dieser in einen Strahlfänger
gelenkt wird. Dabei können Teile des Strahls verlorengehen und den
CMS-Detektor treffen, der sich an dem zum Beam Dump benachbarten
Strahlkreuzungspunkt befinden wird. Besonders der nahe an der Strahlachse
gelegene Spurdetektor ist aufgrund der erwarteten hohen kurzzeitigen
Strahlenbelastung einer besonderen Gefahr ausgesetzt.
Am PS/CERN wurden die Auswirkungen solcher Strahlverluste auf
die Sensoren des CMS-Spurdetektors untersucht. Dazu wurden einige
Sensoren Strahlpulsen einer Dauer von 42ns, einer Intensität von ca.
10 11 Protonen und einer Energie von 10GeV pro Proton ausgesetzt und
währenddessen verschiedene elektrische Parameter ausgelesen.
Der Aufbau des Experiments am Strahl sowie die Ergebnisse dieser
Studie werden vorgestellt.
T 401.7 Mi 15:40 RW 3
Diamantdetektoren als Beammonitore für TESLA — •Johannes
Bol 1 , Eleni Berdermann 2 , Wim de Boer 1 , Eugene Grigoriev 1 ,
Florian Hauler 1 und Levin Jungermann 1 — 1 Institut für Experimentelle
Kernphysik (IEKP), Universität Karlsruhe — 2 Gesellschaft für
Schwerionenforschung
Mit einem Streifendetektor aus Diamant, direkt im primären Strahl eines
Teilchenbeschleunigers positioniert, kann man online ein Strahlprofil

Teilchenphysik Mittwoch
messen, ohne wie bei wirescannern über mehrere Teilchenpakete mitteln
zu müssen. Dabei kann nicht nur ein vertikales, sondern auch ein longitudinales
Strahlprofil entlang der Strahlrichtung gemessen werden. Eine
solche Messung an einem Schwerionenstrahl mit Teilchenpaketen von 10 9
Xe 47+ -Ionen(∼27,5 GeV/Ion) und einer Bunch-Länge von 1 µs soll hier
T 402 Kosmische Strahlung VII
vorgestellt werden. Des weiteren soll erläutert werden, warum Diamant
sich so außerordentlich gut für diese Anwendung eignet. Die Vorteile von
Diamant liegen sowohl im Bereich der elektronischen und thermischen
Eigenschaften, als auch in der extrem hohen Strahlenhärte, vergleichbar
mit kryogenem Silizium bei T=130K.
Zeit: Mittwoch 14:00–16:00 Raum: HS III
T 402.1 Mi 14:00 HS III
Amanda/IceCube: Überblick — •David Boersma für die
AMANDA/IceCube-Kollaboration — DESY-Zeuthen, Platenenallee 6,
D-15738 Zeuthen
AMANDA ist eine Anordnung von 677 Photomultipliern (PMTs) im
antarktischen Eis, mit der nach extraterrestrischen Neutrinos gesucht
wird. In den nächsten Jahren wird der weit empfindlichere Nachfolgedetektor
”IceCube” installiert, der 4800 PMTs auf einem Volumen von
einem Kubikkilometer umfasst und eine digitale Auslese benutzt. In diesem
Überblicksvortrag wird eine kurze Einführung zum Detektor und den
Nachweisprinzipien sowie eine Zusamenfassung der bisherigen Ergebnisse
gegeben. Einige der Resultate werden in den anderen Amanda/IceCube-
Vorträgen detaillierter vorgestellt.
T 402.2 Mi 14:15 HS III
Neutrino-Punktquellen-Suche mit AMANDA — •Tonio Hauschildt
für die AMANDA-Kollaboration — DESY-Zeuthen, Platenenallee
6, D-15738 Zeuthen
Eine der Hauptaufgaben des AMANDA Neutrino-Detektors ist die Suche
nach extraterrestrischen Punktquellen hochenergetischer Neutrinos.
Bisher wurden Ergebnisse basierend auf Datensätzen von jeweils einem
Jahr präsentiert. Durch den stufenweisen Ausbau des Detektors verbesserten
sich die mit jeweils gleicher Messzeit ermittelten Flusslimits. Seit
dem Jahr 2000 ist der endgültige Ausbauzustand erreicht. Dieser Vortrag
behandelt eine erste Kombination der Punktquellenanalysen von 1997-
2000. Fluss-Sensitivitäten und das Ergebnis einer Clustersuche werden
vorgestellt.
T 402.3 Mi 14:30 HS III
Suche nach Neutrino-Punktquellen mit einer Likelihood-
Methode — •Thomas Becka — Institut für Physik, Universität
Mainz
Ein neues Verfahren wurde entwickelt, um mit dem AMANDA Teleskop
nach extragalaktischen Neutrinopunktquellen zu suchen. Dieses Verfahren
basiert auf einer Likelihood-Analyse und berechnet unter Verwendung
ereignisindividueller Winkelauflösungen Signifikanzen, mit welchen
sich Messergebnisse vom Untergrund abheben. Darauf basierend können
Konfidenzplots konstruiert werden, um Aussagen zu oberen und unteren
Flussgrenzen eventueller Quellen machen zu können. In dem Vortrag wird
das Verfahren kurz erläutert und eine Anwendung auf die AMANDA Daten
des Jahres 2002 diskutiert. Insbesondere wird auch auf die in diesem
Rahmen entwickelte Echtzeitfilterung und -analyse für den AMANDA
Detektor eingegangen.
T 402.4 Mi 14:45 HS III
Suche nach Neutrino-Punktquellen mit dem AMANDA-
Detektor unter Verwendung der Source-Stacking Methode —
•Andreas Groß für die AMANDA-Kollaboration — Universität
Wuppertal, Fachbereich C, Gaußstr. 20, 42097 Wuppertal
Das AMANDA-Neutrinoteleskop ermöglicht die Suche nach hochenergetischen
Punktquellen. Die Source-Stacking Methode, bekannt aus der
optischen und der Gamma-Astronomie, erlaubt es, Signale aus mehreren
gleichartigen Quellen zu addieren und so die Nachweisschwelle für
generische Quellen abzusenken. Die Auswahl der Quellen erfolgt nach
physikalischen Kriterien, als Kandidaten für hochernergetische ν- Punktquellen
werden hier aktive Galaxienkerne (AGN) betrachtet. Neben einer
Diskussion der Quelltypen wird der Stand dieser Analyse vorgestellt.
T 402.5 Mi 15:00 HS III
Das BAIKAL Neutrino-Teleskop: Resultate und Perspektiven
— •Ralf Wischnewski für die BAIKAL-Kollaboration — DESY-
Zeuthen, Platenenallee 6, D-15738 Zeuthen
Das BAIKAL Neutrino-Teleskop NT-200 nimmt seit 1998 Daten. Als
größter Detektor für hochenergetische Neutrinos auf der Nordhalbkugel
stellt er eine vorteilhafte geografische und auch methodische Ergänzung
zu AMANDA am Südpol da.
Wir stellen neue Resultate zur Suche nach hochenergetischen Neutrinos,
nach Neutrinos, die mit Gamma Ray Bursts korreliert sind, nach
Signaturen für Weak Interactive Massive Particles (WIMPs) und nach
magnetischen Monopolen vor. Wir beschreiben die Erweiterung auf NT-
200+ - ein Detektor, der mit der vierfachen Sensitivität von NT-200 nach
PeV-Neutrinos suchen kann.
T 402.6 Mi 15:15 HS III
KM3NeT — Technische Herausforderungen eines zukünftigen
km 3 -großen Neutrino-Teleskops im Mittelmeer — •Alexander
Kappes, Gisela Anton, Uli Katz, Sebastian Kuch und Rezo
Shanidze — Physikalisches Institut, Universität Erlangen-Nürnberg,
Erwin-Rommel-Str. 1, 91058 Erlangen
Neutrinos sind aufgrund ihrer geringen Wechselwirkung mit Materie
besonders dazu geeignet weit entfernte, hochenergetische kosmische
Phänomene zu untersuchen. Nach konservativen Neutrino-
Flußberechnungen von verschiedenartigen kosmischen Quellen ist ein Detektor
von km 3 -Größe erforderlich, um pro Jahr einige Neutrinos mit 1 –
100 TeV von individuellen Quellen nachweisen zu können. Da aufgrund
des hohen atmosphärischen Myon-Untergrunds die Erde als Abschirmung
verwendet werden muß, ist für eine komplette Abdeckung des Himmels
neben des sich am Südpol im Anfangsstadium des Aufbaus befindlichen
IceCube-Detektors ein entsprechender Detektor in der nördlichen Hemisphäre
erforderlich. In diesem Vortrag werden die technischen Herausforderungen
des sich zur Zeit in Planung befindlichen KM3NeT-Detektors
beschrieben, der im Mittelmeer entstehen soll.
Gefördert durch das BMBF (05 CN2WE1/2).
T 402.7 Mi 15:30 HS III
KM3NeT: Simulations for an Undersea Kilometer-Scale Neutrino
Telescope — •Rezo Shanidze, Gisela Anton, Alexander
Kappes, Uli Katz, and Sebatsian Kuch — Physikalisches Institut,
Universität Erlangen-Nürnberg, Erwin-Rommel-Str. 1, 91058 Erlangen
Monte Carlo simulations are presented for the proposed cubic
kilometer-scale deep underwater neutrino telescope in the Mediterranean
sea, the KM3NeT project. The current experimental and theoretical research
indicates that a telescope of this scale is necessary to detect a
variety of sources of high-energy neutrinos: the generic point sources,
diffuse source and the sources associated with particular types of dark
matter.
Supported by the German Federal Ministry for Education and Research,
BMBF, grant no. 05CN2WE1/2.
T 402.8 Mi 15:45 HS III
Berechnung von Neutrino Raten für großvolumige Neutrinodetektoren
— •Julia Becker — Fachbereich C (Physik), Gruppe
Kampert, Gaußstr. 20, 42097 Wuppertal
Mit dem AMANDA Experiment existiert ein Neutrino Teleskop, das
in der Lage ist, den atmosphärischen Neutrinofluss bis in den PeV Bereich
zu messen. Ziel der großvolumigen Neutrino Teleskope der nächsten
Generation (wie z.B. IceCube, Antares) ist die Detektion von extragalaktischen
Neutrinoflüssen, die bei hinreichend großen Energien über den
atmosphärischen Neutrinofluss dominieren. Eine Vorhersage über die zu
erwartenden Raten von atmosphärischen Neutrinos bzw. von extragalaktischen
Neutrinoflüssen wird präsentiert, wobei Beiträge zum atmosphärischen
Spektrum von prompten Neutrinos berücksichtigt werden.
Zur Berechnung der Rate von extragalaktischen Flüssen werden aktuelle
AGN Neutrinomodelle verwendet.

Teilchenphysik Mittwoch
T 403 HEP Computing
Zeit: Mittwoch 14:00–16:00 Raum: HS I
T 403.1 Mi 14:00 HS I
Erfahrungen mit verteiltem Computing in DØ —
•Daniel Wicke, Christian Schmitt und Peter Mättig für die
DØ-Kollaboration — Bergische Universität Wuppertal
Die bei den Proton-Antiproton Kollisionen am Tevatron anfallenden
Ereigniszahlen führen zu enormen Anforderungen an die Computing-
Infrastruktur. Das DØ-Experiment am Tevatron verfolgt die Strategie
die anfallenden Aufgaben auf weltweit verteilten Systemen zu lösen. Bereits
seit Beginn des RunII im März 2001 werden die benötigten Simulationen
außerhalb der zentralen FNAL Systeme erzeugt. Für Analysen
wurde ein System von regionalen Zentren etabliert, welche die Institute
der jeweiligen Region mit Daten versorgen. Diese Struktur, die ähnlich
den Tier 0, Tier 1 und Tier 2 Zentren für LHC aufgebaut ist, wurde
im Spätherbst für die Reprozessierung von DØ-Daten mit der neuesten
Rekonstruktionssoftware verwendet. Damit hat DØ als erstes laufendes
Experiment alle wichtigen Computingaufgaben auf verteilten Systemen
implementiert und angewendet. Im Vortrag sollen die Erfahrungen die
DØ mit verteiltem Rechnen gesammelt hat vorgestellt und die Rolle des
GridKa beleuchtet werden. Besondere Beachtung wird der Übertragung
der gewonnenen Erfahrungen auf das LHC Computing Grid gegeben.
T 403.2 Mi 14:15 HS I
Dezentrale Datenprozessierung und -analyse bei DØ —
•Thomas Nunnemann für die DØ-Kollaboration — LMU München
Die Größe des aufgenommenen Datenvolumens der Tevatron-Experimente
erfordert die Einbindung von Resourcen regionaler und lokaler
Rechenzentren für die Datenprozessierung, -simulation und -analyse.
Die Rekonstruktion der Ereignisse erfolgt bei DØ basierend auf drei
Datenformaten: Rohdaten, DSTs und sogenannten thumbnails (Mikro-
DSTs mit zehnfach reduzierten Datenvolumen). Dies wurde zu einem
signifikanten Anteil am GridKa-Rechenzentrum durchgeführt, wobei insbesondere
der Datenaustausch über Grid-Technologien und der Datenbankzugriff
über einen lokalen Proxy realisiert wurden. Ebenfalls vorgestellt
werden Erfahrungen mit rechen- und datenintensiver Analyse am
GridKa und lokalen Rechenzentren.
T 403.3 Mi 14:30 HS I
Reprozessierung von DØ-Daten im European DataGrid —
•Torsten Harenberg, Mihai-Octavian Dima, Peter Mättig
und Daniel Wicke — Bergische Universität Wuppertal – Gaußstr. 20
– 42097 Wuppertal
Das DØ-Experiment am Tevatron benötigt nach dem Detektor- und
Maschinenupgrade im Jahr 2001 (dem sog. ” Run II“) erheblich mehr
Rechenleistung als zuvor. Die DØ-Kollaboration löst diese Anforderung
durch den Aufbau eines weltweiten Rechnerverbundes unter Einbeziehung
von GRID-Werkzeugen. Insbesondere wurde versucht, einen Teil
der Reprozessierung von 500.000.000 DØ-Ereignissen im Rahmen des European
DataGrid (EDG) auszuführen. Damit sollte das EDG innerhalb
eines aktiv Daten nehmenden Experiments angewandt werden. Für das
EDG soll es ein letzter Test sein, der die Benutzbarkeit des Systems
unterstreicht. Es werden die Motivation zu diesem Projekt, welches in
Zusammenarbeit mit dem NIKHEF durchgeführt wurde, die bisherigen
Erfahrungen und Resultate sowie ein Ausblick auf zukünftige Aktivitäten
vorgestellt.
T 403.4 Mi 14:45 HS I
Das BABAR Tier-A-Zentrum am GridKa — •Andreas Petzold
für die BABAR-Kollaboration — TU Dresden, Institut für Kernund
Teilchenphysik, 01062 Dresden
Das BABAR-Experiment am Stanford Linear Accelerator Center
nimmt seit 1999 Daten. Die große Menge an aufgezeichneten und
simulierten Ereignissen erfordert Rechenleistungen, die auf einige
Hochleistungsrechenzentren, so genannte Tier-A Zentren, verteilt sind.
Seit November 2002 dient das Grid-Computing-Zentrum GridKa am
Forschungzentrum Karlsruhe als deutsches Tier-A-Zentrum. Die dem
BABAR-Experiment von GridKa zur Verfügung gestellte Rechenleistung
wird neben Datenanalyse und Simulation im Jahr 2004 vor al-
lem für Datenvorselektion (Skimming) genutzt werden. In Zukunft wird
GridKa als Grid-Kompetenzzentrum für BABAR und andere Experimente
(insbesondere am LHC) fungieren. Gegenwärtig werden mehrere
Grid-Middleware-Lösungen für ein verteiltes BABAR-Computing bewertet.
Der Schwerpunkt liegt dabei auf dem LHC Computing Grid
(LCG) und dem ALICE Environment (AliEn). Diskutiert werden die
Computingstruktur und die Grid-Aktivivtäten von BABAR am GridKa.
T 403.5 Mi 15:00 HS I
CMS Computing am GridKa — •Jens Rehn 1 , Achim Burdziak
2 , Thomas Kreß 2 , Andreas Nowack 2 , Günter Quast 1 , Klaus
Rabbertz 1 , Frank Raupach 2 , Hartmut Stadie 1 und Serge Sushkov
2 — 1 Institut für experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe
— 2 RWTH Aachen
Das im Aufbau befindliche CMS Experiment wird zusammen mit den
drei anderen LHC Experimenten mit einer Flut an Daten konfrontiert
werden, die nicht mehr durch die Nutzung der Computing Ressourcen
eines einzelnen Rechenzentrums zu bewältigen ist. Dabei wird das Grid
eine entscheidende Rolle bei der Optimierung der Verteilung auf mehrere
Zentren spielen.
CMS bereitet sich zur Zeit auf die Bewältigung dieser Herausforderung
mit Hilfe einer groß angelegte Produktion simulierter Daten vor.
Hierfür werden alle zu Verfügung stehenden Rechenzentren genutzt, wobei
dem Grid Computing Center Karlsruhe (GridKa) als Tier 1 Zentrum
die zentrale Rolle des deutschen Beitrages zukommt.
Über die software–technische Realisierung und die bisherigen Erfahrungen
mit dem CMS Computing am GridKa soll in diesem Votrag berichtet
werden.
T 403.6 Mi 15:15 HS I
Grid-Computing bei CDF — Gary Barker, Martin Erdmann,
Michael Feindt, Thomas Müller, •Ulrich Kerzel,
Günter Quast und Kurt Rinnert — Institut für Experimentelle
Kernphysik,Wolfgang-Gaede Straße 1, 76131 Karlsruhe
Die im RunII des Tevatron Experiments anfallenden Datenmengen sind
so
groß, dass sowohl die Analyse der Daten, als auch die
MC Simulationen weltweit verteilt werden.
Der Vortrag liefert einen Ueberblick ueber die aktuellen
Remote-Computing und Grid-Aktivitäten beim CDF Experiment,
sowie einen Ausblick in die Zukunft.
T 403.7 Mi 15:30 HS I
Installation der Software des LHC Computing Grid auf einem Institutscluster
— •Hartmut Stadie, Günter Quast, Klaus Rabbertz
und Jens Rehn — Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe (TH)
Die erwarteten großen Datenmengen der LHC-Experimente können
nur mit vielen verteilten Rechenzentren bewältigt werden. Ziel des LHC
Computing Grid, LCG , Projektes ist es, die bestehende Grid-Software
auf verschiedenen Rechenzentren zu installieren und so einen Prototyp
des LHC-Computing-Modells zu bauen. Neben den großen nationalen Rechenzentren
sind auch universitäre Rechencluster in diesem Modell von
Bedeutung. Wir berichten über die Installation der LCG-Software auf
unserem Institutscluster und stellen unsere ersten Erfahrungen mit der
Anwendung der Gridwerkzeuge für die Datenverarbeitung vor.
T 403.8 Mi 15:45 HS I
Perspectives for high performance cluster computing —
•Zoltan Fodor — University of Wuppertal
Perspectives for high performance cluster computing
Z. Fodor
I highlight recent progress in cluster computers and discuss status and
prospects of cluster computers with a particular emphasis for lattice
QCD. An appropriately chosen balance between the computing power
and the network can provide a advantageous price/performance ratio.

Teilchenphysik Mittwoch
T 404 Neutrinomassen
Zeit: Mittwoch 14:00–16:00 Raum: HS V
T 404.1 Mi 14:00 HS V
KATRIN – Status und Sensitivität auf die Neutrinomasse
— •Beatrix Müller für die KATRIN-Kollaboration — Helmholtz-
Institut für Strahlen- und Kernphysik, Rheinische Friedrich-Wilhelms-
Universität, D-53115 Bonn
Die absolute Massenskala von Neutrinos, die nicht mit Experimenten
zu Neutrino-Oszillationen zugänglich ist, hat fundamentale Bedeutung
in der Teilchen- und Astrophysik sowie der Kosmologie und stellt eine
der wichtigsten Aufgaben der zukünftigen ν-Experimente dar. Das
KArlsruhe TRItium Neutrino Experiment wird das Elektron-Spektrum
des Tritium–β–Zerfalls 3 H → 3 He+e − + ¯νe am kinematischen Endpunkt
bei 18.6keV mit hoher Statistik und einer bisher unerreichten Energieauflösung
von ∆E = 1eV spektroskopieren.
Nach einer Optimierung der Parameter kann jetzt eine Sensitivität
von 0 ,2 eV (90 % CL) erwartet werden. Damit kann mit KATRIN im
kosmologisch interessanten Massenbereich mit einer direkten und modellunabhängigen
Messmethode nach einer Neutrinomassenangabe gesucht
werden.
Ein Überblick über Prinzip, Status und Sensitivität des Experiments
wird gegeben.
Gefördert vom BMBF Förderschwerpunkt Astroteilchenphysik unter
Nr. 05CK2PD1/5, Nr. 05CK1VK1/7 und 05CK1UM1/5.
T 404.2 Mi 14:15 HS V
KATRIN Neutrinomassenexperiment - Status des Vorspektrometers
— •Lutz Bornschein für die KATRIN-Kollaboration —
Universität Karlsruhe, Institut für experimentelle Kernphysik am Forschungszentrum
Karlsruhe
Das KArlsruhe TRItium Neutrinomassenexperiment ist ein Tritiumzerfallsexperiment
der nächsten Generation, das es erlaubt, die Sensitivität
bei der Suche nach der Neutrinomasse um eine Größenordnung zu
verbessern. KATRIN basiert auf der Kombination einer fensterlosen molekularen
Tritiumgasquelle hoher Luminosität und einem tandemförmigen
System zweier elektrostatischer Retardierungsspektrometer (MAC-
E-Filter), die es erlauben wird, die Form des Tritium-β-Spektrums nahe
der Endpunktsenergie mit einer Auflösung von 1 eV zu vermessen. Abschließende
Verbesserungen des KATRIN Designs ermöglichen eine Sensitivität
auf die Neutrinomasse von 0, 2 eV/c 2 .
Der Vortrag berichtet vom Status der UHV Testmessungen mit einer
Testkammer sowie mit dem Vorspektrometer, das als Prototyp für das
große Hauptspektrometer dient. Im weiteren Verlauf dieses Jahres wird
das neue elektromagnetische Design anhand des Vorspektrometers ausgiebigen
Tests unterzogen werden.
(Teilweise unterstützt durch das BMBF Nr. 05CK1VK1/7 und
05CK1UM1/5).
T 404.3 Mi 14:30 HS V
Die fensterlose molekulare gasförmige Tritiumquelle des
KATRIN-Experiments — •Stefanie Mutterer für die KATRIN-
Kollaboration — Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Kernphysik
Das KArlsruhe TRItium Neutrino-Experiment KATRIN untersucht
spektroskopisch das Elektronenspektrum des Tritium β Zerfalls
3 H → 3 He + e − + ¯νe nahe dem kinematischen Endpunkt von 18.6keV.
Mit einer fensterlosen molekularen gasförmigen Tritiumquelle hoher
Luminosität und einem hochauflösenden elektrostatischen Filter mit
bisher unerreichter Energieauflösung ∆E=1eV, wird KATRIN eine
modellunabhängige Bestimmung der Neutrinomasse mit einer erwarteten
Sensitivität von 0.2eV (90% CL) ermöglichen.
Thema dieses Vortrags ist die Tritiumquelle. Um eine derart präzise
Massenbestimmung zu ermöglichen, muss sie hohen Anforderungen
genügen. Insbesondere die Stabilität der Quelle bezüglich ihrer β-
Aktivität und ihrer Isotopenreinheit ist ein Schlüsselparameter, um die
geplante Nachweisgrenze für den Wert der Neutrinomasse zu erreichen.
Der Vortrag diskutiert die möglichen systematischen Einflüsse der
verschiedenen Parameter und gibt einen Überblick über den aktuellen
Stand des Designs.
Gefördert durch den BMBF Förderschwerpunkt Astroteilchenphysik
unter 05CK1VK1/7 und 05CK1UM1/5.
T 404.4 Mi 14:45 HS V
Untersuchungen der Speicherbedingungen zwischen den MAC-
E-Filtern des KATRIN Experimentes. — •Thomas Thümmler
für die KATRIN-Kollaboration — Helmholtz-Institut für Strahlen- und
Kernphysik, Rheinische Friedrich-Wilhelms-Universität, D-53115 Bonn
Ziel des KArlsruhe TRItium Neutrino Experiments[1] ist die Bestimmung
der absoluten Masse des Elektron-Antineutrinos durch Vermessung
der Region um den kinematischen Endpunkt des Tritium-β-Spektrums
mit einer sub-eV Sensitivität. Der KATRIN Aufbau besteht aus zwei
Spektrometern des MAC-E-Filter (engl. “Magnetic Adiabatic Collimation
followed by Electrostatic Filter”) Typs, einem Vorspektrometer mit
geringer Auflösung gefolgt von einem hochauflösenden Hauptspektrometer.
Die elektrische und magnetische Feldkonfiguration dieses sequentiellen
Aufbaus führt zu einer Penningfalle für Elektronen. Die gefangenen Elektronen
werden für einen Anstieg der Untergrundzählrate verantwortlich
gemacht, daher muss ihre Anzahl reduziert werden. Ziel dieses Vortrages
ist es, die Speicherbedingungen von Elektronen zu diskutieren und basierend
auf Computer-Simulationen Wege zu zeigen, um diese zu entfernen
oder ihre Speicherzeiten zu begrenzen. Es wurden Kühlprozesse wie
Synchrotronstrahlung, Stöße mit Restgasmolekülen durch elastische und
inelastische Streuung, sowie Ionisation untersucht. Neben der Kühlung
existiert noch die Möglichkeit des aktiven Entfernens gespeicherter Elektronen
durch im Vorspektrometer wirkende elektrische Dipolfelder.
Gefördert durch das BMBF unter Kennzeichen 05CK2PD1/5.
[1] A. Osipowicz et al. (KATRIN coll.), hep-ex/0109033
T 404.5 Mi 15:00 HS V
Untergrundsimulationen zur Untersuchung des KATRIN-
Detektoruntergrunds — •Frank Schwamm für die KATRIN-
Kollaboration — Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe (TH)
Die Sensitivität des KATRIN-Experiments zur Bestimmung der Neutrinomasse
ist abhängig von der Größe des Experimentuntergrunds, der
wenige mHz nicht übersteigen darf.
Im Rahmen verschiedener Untersuchungen der beitragenden Untergrundkomponenten
wurde eine vollständige GEANT4-Simulation des zu erwartenden
Detektoruntergrunds für Energien kleiner 50keV angefertigt. Dies
beinhaltet die detaillierte Modellierung der Geometrie der Umgebung des
KATRIN-Detektors.
Dieser Vortrag gibt einen Überblick über die Beiträge durch intrinsische
radioaktive Verunreinigungen und durch von kosmischer Strahlung erzeugter
Isotope im Detektor und den Detektor umgebenden Materialien,
ebenso wie über Beiträge durch Wechselwirkungen kosmischer Myonen
und Neutronen mit dem Detektor.
Gefördert vom BMBF Förderschwerpunkt Astroteilchenphysik unter
05CK1VK1/7 und 05CK1UM1/5
T 404.6 Mi 15:15 HS V
Untergrunduntersuchungen mit dem Mainzer Neutrinomassenexperiment
— •Björn Flatt für die KATRIN-Kollaboration — Johannes
Gutenberg- Universität, 55099 Mainz
Nach Abschluß der Tritium-Messungen am Mainzer Neutrinomassenexperiment
2001 wird das Spektrometer für Untergrunduntersuchungen
im Hinblick auf das Nachfolgeexperiment KATRIN (KArlsruhe TRItium
Neutrinoexperiment) genutzt. Diese Untersuchungen beinhalten sowohl
Modifikationen am Elektrodensystem, als auch Messungen mit künstlich
erzeugtem Untergrundsignal durch Röntgenstrahlung und Zerfall von
83 Kr im Spektrometer. Auf diese Weise kann man Erkenntnisse über
den Untergrund in MAC-E-Filtern (Magnetic Adiabatic Collimation and
Electrostatic Filter) erlangen, der sich zum einen aus gespeicherten Teilchen
und zum anderen aus Elektronen aus der inneren Spektrometeroberfläche,
z.B. durch kosmische Myonen und radioaktive Zerfälle im Elektrodenmaterial,
zusammen setzt.
Im Vortrag werden Ergebnisse der Messungen sowie der Einfluss auf KA-
TRIN vorgestellt.
Diese Arbeit wird unterstützt durch: BMBF Förderschwerpunkt Astroteilchenphysik
unter Nr. 05CK1VK1/7 and 05CK1UM1/5.

Teilchenphysik Mittwoch
T 404.7 Mi 15:30 HS V
Status of the HEIDELBERG-MOSCOW Experiment
2003. — •Irina Krivosheina, Hans Volker Klapdor-
Kleingrothaus, Alexander Dietz, and Oleg Chkvorets
— Max-Planck-Institut fuer Kernphysik, Saupfercheckweg 1,D-69117
HEIDELBERG,GERMANY
The HEIDELBERG-MOSCOW Double-Beta-Decay experiment in
GRAN SASSO has collected data in the period August 1990 - 2003. The
measurement and the analysis of the data is presented. The collected
statistics is 71.7 kg y. The background achieved in the energy region of
the Q value for double beta decay is 0.11 events/kg y keV. The twoneutrino
accompanied half-life is determined on the basis of more than
100 000 events. The confidence level for the neutrinoless signal has been
improved.
T 404.8 Mi 15:45 HS V
Suche nach Doppel-Beta-Zerfällen mit dem COBRA-
Experiment — •Sandra Oehl 1 , Claus Gössling 1 , Matthias
Junker 2 , Henning Kiel 1 , Daniel Münstermann 1 und Kai
Zuber 3 für die COBRA-Kollaboration — 1 Universität Dortmund, Exp.
Physik IV, 44221 Dortmund — 2 LNGS — 3 University of Oxford
T 405 Supersymmetrie II
Das COBRA-Experiment sucht mit Hilfe von CdZnTe-Halbleiter-
Detektoren nach Doppel-Beta-Zerfällen. Das CdZnTe wird, da sich neun
interessante Isotope im Detektor befinden, sowohl als Quelle als auch
als Detektor genutzt. Von besonderer Bedeutung sind hier die Isotope
Cd116 und Te130 für die Suche nach dem Doppel-Elektron-Zerfall und
Cd106 für den Doppel-Positron-Zerfall.
Ein Detektor wurde hinsichtlich Energieauflösung, Untergrund und
Driftgeschwindigkeiten (mit der TCT-Methode) untersucht. Mit einem
kommerziellen 0,5 cm 3 Detektor wurden in Dortmund Daten genommen.
Weitere vier 1 cm 3 Detektoren werden gegenwärtig im Gran Sasso
Untergrundlabor zur Datennahme verwendet. Der aktuelle Stand der
Messungen im Gran Sasso Labor und die gewonnenen Resultate werden
präsentiert.
Zeit: Mittwoch 14:00–16:00 Raum: HS VI
T 405.1 Mi 14:00 HS VI
The R-parity Violating MSSM — •Herbert Dreiner 1 , Benjamin
Allanach 2 , and Athanasios Dedes 3 — 1 Universität Bonn — 2 LAPP
Annecy — 3 IPPP Durham
We embed supersymmetry with broken R-parity into minimal supergravity,
with boundary conditions at the GUT scale. We minimize the
scalar potantial iteratively and determine the complete low energy (weak
scale) particle mass spectrum and couplings as a function of the 5 GUT
scale parameters: M0, M1/2, tanβ, A, λ. Where λ is the single R-parity
violating coupling we assume. We show how the low-energy neutrino
masses depend on λ and thus obtain the strictest bounds to date on all
lepton number violating couplings. We furthermore show how a natural
scalar tau arises in these models as the LSP. This leads to novel collider
signatures which are classified.
T 405.2 Mi 14:15 HS VI
Suche nach R-Paritäts-verletzenden Prozessen innerhalb des
GMSB-Modells zur Supersymmetriebrechung — •Claus Horn 1 ,
Peter Schleper 2 , Thomas Schörner-Sadenius 2 , Lorenzo
Bellagamba 3 , Katarzyna Wichmann 2 und Chi-Nhan Nguyen 1
— 1 Deutsches Elektronen-Synchrotron (DESY), Notkestraße 85, 22607
Hamburg — 2 Universität Hamburg, Institut für Experimentalphysik,
Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg — 3 INFN Bologna, Viale Berti
Pichat 6/2, I-40127 Bologna
In supersymmetrischen Erweiterungen des Standardmodells mit Leptonzahlverletzung
können Elektronen und Protonen durch Austausch eines
Selektrons wechselwirken. Hierbei wird ein Neutralino erzeugt, das
im Rahmen des GMSB-Modells in ein Gravitino und ein Photon zerfallen
kann. Diese Ereignisse zeichnen sich demzufolge durch fehlende transversale
Energie und ein isoliertes, hochenergetisches Photon aus. Es werden
erste Schritte einer Suche nach solchen Ereignissen in Daten, die der
ZEUS-Detektor bei HERA in den Jahren 1998-2000 aufgenommen hat,
beschrieben. Die größte Herausforderung stellt hierbei die Identifizierung
des Photons dar. Dazu werden verschiedene Techniken mit unterschiedlicher
Diskriminierungskraft gegen Elektronen/Positronen, neutrale Mesonen
und hadronische Jets verwendet.
T 405.3 Mi 14:30 HS VI
Suche nach R-paritätsverletzenden Zerfällen supersymmetrischer
Teilchen bei OPAL — •Andreas Mutter und Ivor Fleck
für die OPAL-Kollaboration — Physikalisches Institut, Albert-Ludwigs-
Universität Freiburg
In supersymmetrischen (SUSY) Modellen mit nicht erhaltener R-
Parität ist das leichteste supersymmetrische Teilchen nicht stabil. Unter
dieser Annahme wurde in den vom OPAL-Detektor bei LEP in den Jahren
1998 bis 2000 bei Schwerpunktsenergien von 189 bis 209 GeV aufgenommenen
Daten nach Zerfällen paarweise erzeugter SUSY-Teilchen
gesucht. Da in keinem der untersuchten Kanäle Überschuß in den Da-
ten beobachtet wurde, konnten Grenzen auf die Erzeugungswirkungsquerschnitte
verschiedener SUSY-Teilchen berechnet werden, welche wiederum
im Rahmen des Constrained Minimal Supersymmetric Standard
”
Model“ (CMSSM) zu Einschränkungen im Parameterraum führen.
In diesem Vortrag wird die Suche nach Gauginos, den Partnern der geladenen
und ungeladenen Eich- und Higgsbosonen, vorgestellt. Es wurde
eine Vielzahl direkter und indirekter Zerfallskanäle für jede der Rparitätsverletzenden
Kopplungen λijk, λ ′ ijk und λ′′ ijk untersucht. Durch
Kombination der verschiedenen Kanäle konnten u.a. untere Grenzen auf
die Gauginomassen bestimmt werden.
T 405.4 Mi 14:45 HS VI
Suche nach Multi-Lepton-Ereignissen mit dem DØ-Detektor im
Rahmen von RPV-SUSY — •Daniela Käfer, Christian Autermann,
Thomas Hebbeker, Arnd Meyer und Martin Wegner für
die DØ-Kollaboration — III. Phys. Inst. A, RWTH Aachen
Modelle der Supersymmetrie, in denen die Erhaltung der R-Parität
nicht vorausgesetzt wird (RPV-SUSY), enthalten zusätzliche Kopplungs-
parameter λijk, λ ′ ijk und λ ′′
ijk. Der Vortrag behandelt die Messung der
Kopplung λ122, die Leptonen der ersten und zweiten Generation miteinander
verknüpft. Analysiert werden Daten, die seit dem Fühjahr 2002
mit dem DØ-Detektor am Tevatron aufgezeichnet wurden. Dabei konzentriert
sich die Analyse zunächst auf Endzustände mit mindestens drei
geladenen Leptonen, µµµ und µµe, entsprechend der gewählten Kopplung
λ122.
T 405.5 Mi 15:00 HS VI
Eine iterative Bestimmung von MSSM Parametern aus LC und
LHC Observablen — •Philip Bechtle 1,2 , Peter Wienemann 1 ,
Klaus Desch 2 und Rolf-Dieter Heuer 2 — 1 DESY Hamburg, Notkestr.
85, 22607 Hamburg — 2 Institut für Experimentalphysik, Universität
Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg
Zukünftige Beschleuniger wie der Large Hadron Collider (LHC) und
der Linear Collider (LC) werden es ermöglichen, viele Phänomene neuer
Physik präzise zu bestimmen. Am Beispiel des Minimal Supersymmetrischen
Standardmodells (MSSM) wird hier untersucht, mit welcher
Genauigkeit Modellparameter der MSSM-Modelle aus den Messungen
extrahiert werden können.
Dabei werden Korrelationen der Messwerte, theoretische Unsicherheiten,
Schleifenkorrekturen zu den Observablen und Grenzwerte auf
noch nicht bekannte Messgrößen berücksichtigt. Neben den MSSM-
Parametern und Ihrer Korrelationsmatrix können die relativen Beiträge
einzelner Observablen zur Bestimmung eines MSSM-Parameters
bestimmt werden.

Teilchenphysik Mittwoch
T 405.6 Mi 15:15 HS VI
Studie supersymmetrischer Teilchen mit nachfolgendem Zerfall
in Tau-Leptonen an einem zukünftigen Linear Collider —
•Blanka Sobloher 1 , Klaus Desch 2 , Thorsten Kuhl 1 , Markus
Ball 1 und Rolf-Dieter Heuer 2 — 1 DESY, Notkestr. 85, 22603 Hamburg
— 2 Institut für Experimentalphysik, Universität Hamburg, Luruper
Chaussee 149, 22761 Hamburg
An einem e + e − Linear Collider werden mögliche supersymmetrische Signaturen
mit hoher Präzision vermessen werden können. Bei einer nicht
zu vernachlässigenden L-R Mischung in der dritten Generation der Sleptonen
gehören Staus vielfach zu den leichtesten supersymmetrischen Teilchen,
so dass Tau-Leptonen und fehlende Energie in den Zerfallsketten
vieler supersymmetrischer Teilchen dominant werden.
Auf der Basis eines Cone-Algorithmus wurde ein universeller Taufinder
entwickelt, der es erlaubt, Taukandidaten aus 1-prong- und 3-prong-
Zerfällen mit hoher Effizienz und Reinheit unabhängig vom eigentlichen
Zerfallskanal zu selektieren.
Dieser Taufinder soll weiterhin in Analysen paarweise produzierter
Neutralinos, Charginos, Staus und Sneutrinos mit Zerfall in Tau-
Leptonen angewendet werden. Es werden erste Ergebnisse für die Prozesse
e + e − → ˜χ 0 1 ˜χ 0 2 → ˜χ 0 1 ˜χ 0 1 τ + τ − und e + e − → ˜χ 0 2 ˜χ 0 2 → ˜χ 0 1 τ + τ − ˜χ 0 1 τ + τ −
vorgestellt.
T 405.7 Mi 15:30 HS VI
AMEGIC++ - ein universeller Matrixelement-Generator — •Tanju
Gleisberg, Stefan Höche, Frank Krauss, Andreas Schälicke,
Steffen Schumann, Jan Winter und Gerhard Soff — Institut
für Theoretische Physik, TU Dresden, 01062 Dresden
Eine präzise quantitative Beschreibung hochenergetischer Teilchenkollisionen
an zukünftigen Beschleunigern, wie z.B. dem LHC am CERN
oder TESLA am DESY, erfordert die Berechung exakter Matrixelemente
für Prozesse mit Vielteilchen-Endzuständen. Die Hauptschwierigkeiten
bestehen dabei zum einen in der enormen Anzahl der beteiligten
T 406 Trigger und DAQ IV
Feynman-Amplituden, die in Baumgraphennäherung etwa faktoriell mit
der Anzahl der beteiligten Teilchen wächst, und in der Integration über
den hochdimensionalen Phasenraum.
Vorgestellt werden soll der automatische Matrixelement-Generator
AMEGIC++ [1], mit dessen Hilfe es möglich ist, beliebige Matrixelemente im
Rahmen des Standardmodells auf Baumgraphenniveau zu erzeugen. Die
sehr flexibel angelegten Programmstrukturen von AMEGIC++ ermöglichen
darüber hinaus die einfache Implementierung von Modellen jenseits des
SM. Diskutiert werden soll die Erweiterung auf supersymmetrische Prozesse
im Rahmen des MSSM und auf Reaktionen mit Gravitonerzeugung
und -Austausch innerhalb des ADD-Modelles [2]. AMEGIC++ ermöglicht
somit die Berechnung sowohl von Signal- als auch Hintergrundprozessen
für die Suche nach neuer Physik. Entsprechende Anwendungen und
Ergebnisse werden präsentiert. Gefördert durch BMBF, DFG und GSI.
[1] F. Krauss, R. Kuhn, G. Soff, JHEP 02 (2002) 044
[2] T. Gleisberg et al., JHEP 09 (2003) 001
T 405.8 Mi 15:45 HS VI
Suche nach supersymmetrischer Dunkler Materie — •Christian
Sander und Wim de Boer — Institut für Experimentelle Kernphysik,
Wolfgang-Gaede-Straße 1, 76131 Karlsruhe
Unter der Annahme, dass die R-Parität erhalten ist, ist das leichteste
supersymmetrische Teilchen stabil. Durch Paarvernichtung kann
es in Standardmodellteilchen übergehen, bevorzugt in b ¯ b-Quarkpaare,
wenn man die Einschränkungen auf tanβ berücksichtigt. Die Annihilationsprodukte
fragmentieren und zerfallen weiter, bis nur noch stabile
Teilchen vorhanden sind. Dabei entstehen genau so viele Teilchen
wie Antiteilchen. Ist die Annihilationsrate groß genug, so lässt sich im
Positronen-, Antiprotonen- und Gammaspektrum ein Überschuss bei hohen
Energien beobachten. Ballon- und Satellitenexperimente zeigen solche
Überschüsse, die durch ein supersymmetrisches Annihilationssignal
simultan erklärt werden können.
Zeit: Mittwoch 14:00–16:00 Raum: HS VII
T 406.1 Mi 14:00 HS VII
Der Zentrale Trigger des H.E.S.S. Experimentes — •Stefan
Funk, Jim Hinton und German Hermann für die H.E.S.S.-
Kollaboration — Max-Planck-Institut für Kernphysik, Heidelberg
Das H.E.S.S. Experiment besteht in seiner 1.Phase aus einem stereoskopisches
System von 4 abbildenden Cherenkov–Teleskopen. Ziel des
Experiments ist die Untersuchung von Quellen hochenergetischer kosmischer
Gammastrahlung.
Die eingesetzte Technik beruht dabei wesentlich auf der stereoskopischen
Beobachtung von Luftschauern mit mehreren Teleskopen. Dazu
werden die Kameras der Teleskope bereits auf dem Triggerlevel miteinander
verschalten, und die Bilder nur dann ausgelesen, wenn eine Mindestanzahl
von Kameras bei einem Ereignis koinzident geriggert haben.
Durch Einsatz einer solchen Koinzidenzforderung werden Untergrundereignisse
massiv unterdrückt, weshalb es möglich ist, die Energieschwelle
eines solchen Systems für Gammastrahlung abzusenken und die Sensitivität
zu erhöhen. Das zentrale Triggersystem des H.E.S.S. Experimentes
wurde im Sommer 2003 in Betrieb genommen. Seine Komponenten und
erste Messungen werden vorgestellt.
T 406.2 Mi 14:15 HS VII
Aufbau eines neuen Datennahmesystems für das AMANDA
Experiment — •Timo Messarius und Wolfgang Wagner für die
AMANDA-Kollaboration — Bergische Univ. Wuppertal, Fachbereich C
(Gruppe Kampert), Gaußstraße 20, 42097 Wuppertal
In den vergangenen zwei Jahren wurde für das AMANDA Neutrinoteleskop
am geographischen Südpol ein neues Datennahmesystem (DAQ)
entwickelt, das die Leistungsfähikeit und Möglichkeiten des Detektors
stark erweitert. So wurde die Totzeit des Detektors durch Einbau von
Transient Waveform Recordern (TWR) von etwa 15% auf nahezu 0%
reduziert. Der TWR mißt die Photomultipliersignale in einem Zeitfenster
von 10 µsec in einem Abstand von 10 nsec. Weiterhin wurden Beschränkungen
der alten DAQ, wie die maximale Anzahl von Photomultiplierpulsen
pro Event aufgehoben. Zur Zeit wird dieses neue System noch
von der bisherigen DAQ getriggert. In der nächsten Polsaison ist die Implementierung
eines eigenständigen Triggersystems geplant. Der Vortrag
soll einen Überblick über das bestehende System und einen Ausblick auf
das beabsichtigte Triggersystem geben.
T 406.3 Mi 14:30 HS VII
Das Datenaufnahmesystem der Fluoreszenzdetektoren des Pierre
Auger Observatoriums — •H.-J. Mathes 1 , S. Argirò 2 , M.
Kleifges 3 , A. Kopmann 3 und O. Martineau 1 für die AUGER-
Kollaboration — 1 Institut für Kernphysik, Forschungszentrum Karlsruhe
— 2 INFN, Sezione Torino — 3 Institut für Prozessdatenverarbeitung und
Elektronik, Forschungszentrum Karlsruhe
Das sich gegenwärtig in Argentinien im Aufbau befindliche Pierre
Auger Observatorium untersucht ausgedehnte Luftschauer mittels eines
aus 1600 Wasser-Cherenkov-Detektoren bestehen Arrays und mit
24 Fluoreszenzteleskopen, um Rückschlüsse auf Natur und Quelle der
höchstenergetischen kosmischen Strahlung ziehen zu können.
Jeweils 6 Fluoreszenzteleskope sind in einem gemeinsamen Gebäude
am Rande des Arrays untergebracht und werden - unabhängig vom
übrigen Observatorium - vom Daten-Acquisitions-System (DAQ) ausgelesen.
Die DAQ hat Schnittstellen zu weiteren lokalen DAQ- und Kontrollsystemen
für Kalibrationsmessungen, für Messungen diverser Atmosphäreneigenschaften
und zu dem für die Sicherheitsfunktionen und allg.
Experimentsteuerung zuständigen Slow-Control-System.
Seit September 2003 werden damit Daten genommen sowie verschiedene
Schritte zur Integration der Sub-Systeme und zur Konzept-Validierung
durchgeführt.
Es wird das Konzept und der gegenwärtige Status des Systems vorgestellt,
das mittlerweile in 2 Gebäuden mit insgesamt 6 Teleskopen betrieben
wird.
T 406.4 Mi 14:45 HS VII
Performance of the Optical Link System used in the MAGIC
Telescope to transmit the PMT Analogue Signals — •David
Paneque — Max-Planck-Institute fuer Physik, Foehringer Ring 6,
D80805 Muenchen
MAGIC is a 17 m diameter Air Cherenkov Telescope located on the
Canary Island La Palma. The very fast signals (2-3 ns FWHM) from the

Teilchenphysik Mittwoch
PMT camera are transmitted via 162 m long optical fibers to the central
data acquisition electronics building, where the signals are digitized. In
the transmitter, Vertical Cavity Surface Emitting Lasers (VCSELs) are
used to convert the electrical pulses from the PMTs into light pulses.
In the receiver we use PIN-diodes to transform the light pulses back
into electrical pulses. This system is light-weight and more compact than
conventional coaxial cables; it is further immune against electromagnetic
noise and has very low pulse dispersion and attenuation. In the conference
I will report about design and the performance of the optical link
system.
T 406.5 Mi 15:00 HS VII
Performace of the TRD readout for the AMS-02 experiment —
•C.H. Chung for the AMS collaboration — I. Physikalisches Institut
B, RWTH, D-52056, Aachen, Germany — CHEP, Kyungpook National
University, 702-701 Daegu, South Korea
The Alpha Magnetic Spectrometer(AMS-02) is a particle physics experiment
to be installed on the International Space Station(ISS) for at
least three consecutive years. The Transition Radiation Detector(TRD)
is one of the major subdetectors and designed to separate e ± from p ±
background with a rejection better than 10 −2 up to 300 GeV. The TRD
consists of 20 layers of 328 straw modules with a total 5248 readout
channels. All channels can be read out in 78µs followed by the first data
reduction level. The electronic system comprises of front-end, data reduction,
high voltage generator, slow control and several power supply units.
To fulfill the stringent restrictions in space the electronic system is designed
and qualified for low power consumption, double redundancy, light
weight and an operating range of -35 to 50 ◦ C in vacuum. We will report
on the performance of the readout system optimized for this spaceborn
experiment. The results are based on beamtests, cosmics and a series of
space qualification tests for use in space.
T 406.6 Mi 15:15 HS VII
Aufbau der Systemkontrolle des Übergansstrahlungsdetektors
(TRD) für das AMS02-Experiment — •Thomas Krynicki für die
AMS-02 TRD -Kollaboration — 1. Physikalisches Institut B, Aachen
Das Alpha Magnetic Spectrometer-Experiment (AMS-02) wird über
einen Zeitraum von 3 Jahren auf der Internationalen Raumstation (ISS)
die Zusammensetzung der kosmischen Höhenstrahlung mit bisher unerreichter
Präzision vermessen. Um den dominanten Untergrund an Protonen
zu unterdrücken, wird ein Übergangsstrahlungsdetektor (TRD), der
in Aachen mitentwickelt und gebaut wird, eingesetzt.
Aufgrund der harten Bedingungen im Weltraum (Vakuum, Temperaturschwankungen
von −35 o C bis 50 o C, Strahlenbelastung) liegt eine
große Herausforderung in der Konzipierung der Elektronik des TRD.
Zusätzlich muss die für die Elektronik zur Verfügung stehende Strom-
T 407 Kalorimeter
versorgung und das Einhalten des Gewichts berücksichtigt werden. Für
die Auslese von 5248 Kanälen stehen etwa nur 100 W bereit. Es wurde
daher eigens für das AMS-02 Projekt spezielle, für die Raumfahrt qualifizierte
Hardware entwickelt, die ein Kontroll- und Überwachungssystem
einschließt. Um eine hohe Sicherheit zu gewährleisten, sind alle wichtigen
Komponenten redundant. Für Tests der Elektronik und des TRDs
wird eine Software entwickelt, mit der es möglich wird, den Status der
Elektronik zu überprüfen und zu kontrollieren.
Das Ziel ist es, aus den Ergebnissen dieser Tests Erfahrungen zu sammeln,
um den Detektor über drei Jahre lang sicher zu betreiben. Sobald
der Detektor sich im Orbit befindet, wird kein Eingriff an der Hardware
mehr möglich sein.
T 406.7 Mi 15:30 HS VII
Die Elektronik des Übergangsstrahlungsdetektors von AMS-
02 — •F. Hauler 1 , W. de Boer 1 , C. Chung 2 , L. Jungermann 1 ,
M. Schmanau 1 und G. Schwering 2 — 1 Institut für Experimentelle
Kernphysik, Forschungszentrum Karlsruhe (Bau 401), Hermann-von-
Helmholtz-Platz 1, 76344 Eggenstein-Leopoldshafen — 2 1. Phys. Institut
1B, RWTH Aachen, Sommerfeldstraße 14, 52074 Aachen
Das Alpha Magnet Spektrometer (AMS-02) ist ein Experiment
welches 3 Jahre lang auf der Internationalen Raumstation (ISS) primäre
kosmische Strahlung detektieren wird. Ein Schlüsselelement ist der
Übergangsstrahlungsdetektor (TRD), der ein e + Signal von dem p +
-Hintergrund bzw. ein p − -Signal von dem e − -Hintergrund bei Energien
von 10 GeV bis 300 GeV mit einem Unterdrückungsfaktor 10 2 − 10 3
unterscheiden soll. Dies wird in Verbindung mit einem elektromagnetischen
Kalorimeter benutzt um einen Unterdrückungsfaktor von 10 6
bei 90% e + Effizienz zu erreichen. Insgesamt 5248 sogenannte Straw
Tubes (Proportionalzähler-Röhrchen), die mit einer 4:1 Mischung aus
Xe : CO2 bei 1.2 bar absolutem Druck gefüllt sind, werden mit einem
eigens hierfür entwickelten DAQ-System in weniger als 80µs pro Event
augelesen. Die Elektronik hat eine sehr geringe Leistungsaufnahme und
muß den harten Anforderungen eines Betriebs im Weltall standhalten.
Wir präsentieren den Aufbau der Elektronik und die Planungen für ihre
Produktion.
T 406.8 Mi 15:45 HS VII
ATLAS Detector Control — •Andrey Belkin — Johannes
Gutenberg-Universität, Mainz
The ATLAS Detector Control System (DCS) is largely based on industry
standard components, protocols, and software packages: CAN bus,
OPC server, and the supervisory control and data acquisition (SCADA)
system PVSS. This presentation covers the development and tests of
DCS components for the liquid argon purity monitors and the Level-1
calorimeter trigger.
Zeit: Mittwoch 14:00–16:00 Raum: RW 5
T 407.1 Mi 14:00 RW 5
Messungen mit einem Prototypen eines hadronischen Kalorimeters
für einen zukünftigen Linearcollider — •Hendrik
Meyer 1 , Rolf-Dieter Heuer 1,2 , Gerald Eigen 2,3 , Erika
Garutti 2 , Volker Korbel 2 , Felix Sefkow 2 und Jaroslav
Cvach 4 — 1 Institut für Experimentalphysik der Universität Hamburg;
Luruper Chaussee 149; 22761 Hamburg — 2 DESY - Deutsches
Elektronen-Synchrotron; Notkestraße 85; 22607 Hamburg — 3 Dept. of
Physics, University of Bergen; Allegaten 55; 5007 Bergen, Norwegen —
4 Academy of Sciences of the Czech Rep.; Prag,Tschechische Republik
Eine mögliche Realisierung des hadronischen Kalorimeters (HCAL)
für den zukünftigen Linearcollider wie TESLA ist ein Eisen-Sandwich-
Kalorimeter mit Szintillatorkacheln. Eine hohe Granularität der Kacheln
ist erforderlich, um eine hervorragende räumliche Rekonstuktion
der Cluster zu ermöglichen. Das in den Kacheln produzierte Szintillationslicht
wird durch Wellenlängenschieber-Fasern eingefangen und zu den
Photodetektoren geleitet.
Zum Test der Komponenten und deren Zusammenspiel wurde bei DE-
SY ein Prototyp, das MiniCal Kalorimeter, gebaut. Es wurden Szintillatormaterial,
Wellenlängenschieber-Fasern und Photodetektoren getestet
und optimiert. Dabei sind Silizium Photodioden (SiPMs) sowie Avalanche
Photodioden (APDs) benutzt worden. Das MiniCal sowie die Studien
seiner Komponenten, insbesondere der Photodetektoren werden diskutiert.
T 407.2 Mi 14:15 RW 5
Studien mit einem Prototypen für ein hadronisches Kalorimeter
für einen zukünftigen Linearcollider — •Marius Groll 1 , Rolf-
Dieter Heuer 1,2 , Frank Gaede 2 , Erika Garutti 2 , Volker Korbel
2 , Vassilly Morgunov 2 , Roman Pöschl 2 , Alexei Raspereza 2
und Felix Sefkow 2 — 1 Institut für Experimentalphysik der Universität
Hamburg; Luruper Chaussee 149; 22761 Hamburg — 2 DESY - Deutsches
Elektronen-Synchrotron; Notkestraße 85; 22607 Hamburg
Eine mögliche Realisierung des hadronischen Kalorimeters für einen
zukünftigen Linearcollider ist ein Eisen-Sandwich-Kalorimeter mit Szintillatorkacheln.
Eine hohe Granularität der Kacheln ist erforderlich, um
eine hervorragende räumliche Rekonstuktion der Cluster zu ermöglichen.
Dieses gewährleistet eine Trennung der Schauer von geladenen und neutralen
Teilchen. Das in den Kacheln produzierte Szintillationslicht wird
durch Wellenlängenschieber-Fasern eingefangen und zu den Photodetektoren
geleitet.
Ein bei DESY gebauter Prototyp ist das MiniCal (s. Vortrag von Hendrik
Meyer). Die Simulationen für das MiniCal wurden mit Geant3 und
Geant4 erstellt und mit Daten von einem Positron Teststrahl verglichen
und angepasst. Es werden Ergebnisse dieser Vergleiche präsentiert und
die daraus resultierenden Konsequenzen für den zukünftigen Prototypen
diskutiert.

Teilchenphysik Mittwoch
T 407.3 Mi 14:30 RW 5
Eigenschaften eines Samplingkalorimeters mit Flüssigkeitsionisationskammern
— •S. Plewnia 1 , Th. Berghöfer 1 , H.
Blümer 1 , P. Buchholz 2 , J. Engler 1 , J.R. Hörandel 3 , R.
Lixandru 2 , J. Milke 1 , W. Walkowiak 2 und J. Wochele 1 für die
KASCADE-Grande-Kollaboration — 1 Forschungszentrum Karlsruhe,
Institut für Kernphysik, 76344 Leopoldshafen — 2 Universität Siegen,
Fachbereich Physik, 57072 Siegen — 3 Universität Karlsruhe, Institut für
Experimentelle Kernphysik, 76344 Leopoldshafen
In der Teilchenphysik sind für die Energiemessung hochenergetischer
Teilchen Ionisationskalorimeter von großer Bedeutung. Als Detektoren
sind für die Energieverlustmessung Ionisationskammern die mit ”warmen”Flüssigkeiten
befüllt sind, d.h. die bei Raumtemperatur betrieben
werden, ein besonders interessanter Ansatz. Der weltweit größte Detektor
dieser Art ist das Hadronkalorimeter des KASCADE Experimentes
[1]. Ein Eisen-Sampling-Kalorimeter mit ähnlicher Segmentierung wurde
an einem Teststrahl des CERN im Sommer 2003 aufgebaut. Der Detektor
bestand aus 15 Lagen (1 ×1 m 2 ) von Flüssigkeitsionisationskammern
mit einer Dicke von jeweils 17 mm, die mit Tetramethylpentan (TMP)
befüllt sind. Als Absorbermaterial dienten eine Bleilage (5 cm dick) und
13 Eisenlagen (jeweils 10 cm dick). Es wurden die Energiedepositionen
von Protonen, Pionen, Myonen und Elektronen mit Energien zwischen
15 GeV und 350 GeV vermessen. Die entsprechenden longitudinalen und
lateralen Energieverteilungen werden diskutiert. Weiterhin werden die
physikalischen Eigenschaften des Detektors vorgestellt.
[1] J. Engler et al., Nucl. Inst. and Meth. A 427 (1999) 528.
T 407.4 Mi 14:45 RW 5
Studien zu einem Kristallkalorimeter mit Tiefensegmentierung
— •Ralph Dollan und Achim Stahl — DESY Zeuthen
Eine der vorgeschlagenen Technologien für das Vorwärtskalorimeter
des zukünftigen TESLA-Detektors ist ein Kristallkalorimeter mit longitudinaler
Segmentierung und Faserauslese.
Das Standarddesign eines Kristallkalorimeters beinhalted keine Tiefensegmentierung
und die Auslese erfolgt mittels Photomultipliern bzw.
Photodioden an der Rückseite der einzelnen Segmente. Zerschneidet man
die einzelnen Kristalle und ordnet die Subsegmente hintereinander an,
stellt das neue Anforderungen an die Auslesemethode.
Es wurde untersucht, inwieweit eine Auslese mittels szintillierender Fasern
geeignet ist, wobei Verluste bei der Lichtausbeute und eventueller
crosstalk zwischen den einzelnen Segmenten und Fasern von Bedeutung
sind. Die Konzeption eines solchen Kalorimeters wird vorgestellt und
Messungen präsentiert.
T 407.5 Mi 15:00 RW 5
CVD Diamant Sensors for the Very Forward Calorimeter of
a Linear Collider Detector — •Katerina Kouznetsova, Wolfgang
Lange, and Wolfgang Lohmann — DESY, Platanenallee 6,
15738 Zeuthen
CVD diamond is considered to be a suitable sensor material for the
Luminosity Calorimeter (LCAL) of a linear collider detector. Such sensors
maintain their performance up to radiation doses of about 10 MGy.
This corresponds the expected dose accumulated by LCAL during 1 year
of operation. We started to investigate CVD diamond samples of cm 2
area produced at Fraunhofer Institute (Freiburg). Results on electrical
features, charge collection distance and homogeneity are presented.
T 500 Kosmische Strahlung VIII
T 407.6 Mi 15:15 RW 5
Data analysis of a hadron sampling calorimeter in the
KASCADE-Grande collaboration — •T.R. Lixandru 1 ,
Th. Berghöfer 2 , H. Blümer 2 , P. Buchholz 1 , J. Engler 2 ,
J.R. Hörandel 2 , J. Milke 2 , S. Plewnia 2 , W. Walkowiak 1 ,
and J. Wochele 2 for the KASCADE-Grande collaboration —
1 Universität Siegen, Fachbereich Physik, 57068 Siegen — 2 Universität
and Forschungszentrum Karlsruhe, Institut of Kernphysik, 76344
Leopoldshafen
In the KASCADE-Grande experiment at the Forschungszentrum Karlsruhe,
a hadron sampling calorimeter equipped with liquid ionization
chambers is used. The chambers are filled with the warm liquids tetramethylpentane
(TMP) and tetramethylsilane (TMS). In order to obtain
calibration data, a similar calorimeter was built and tested at CERN in
2003. It consists of 15 layers (1×1 m 2 ) of liquid ionisation chambers filled
with TMP at room temperature. Between these layers there are 13 iron
absorbers of 10 cm thickness each. In addition one layer of lead absorber
(5 cm thick) is installed between the first and the second layer of the ionisation
chambers. The energy deposited was measured for three types of
particles (hadrons, muons and electrons) with energies between 15 GeV
and 350 GeV. The data taken are compared to the results of Monte Carlo
simulations employing the FLUKA code. Results of the analysis will be
presented.
T 407.7 Mi 15:30 RW 5
Reduktion von Strahlenschäden in Plastikszintillatoren durch
Beleuchtung während der Bestrahlung — •Tim Gosau, René
Hornung und Klaus Wick — Institut für Experimentalphysik, Universität
Hamburg
Die Bestrahlung von Plastikszintillatoren führt zu zusätzlicher optischer
Absorption und zur Zerstörung der Farbstoffe. Auch nach Ausheilung
(in Luft) bleibt i.A. ein permanenter Schaden zurück, der sowohl
Kalibration als auch Auflösung von Detektoren, die unter hoher
Strahlenbelastung arbeiten, beeinträchtigt. Werden die Plastikszintillatoren
und -fasern während der Bestrahlung mit Licht eines bestimmten
Wellenlängenbereichs beleuchtet, so wird der permanente Schaden teilweise
stark reduziert. Wir haben diesen Effekt für die Faser SCSF-38M
und den Szintillator SCSN-38 (beide von Kuraray) sowie für die Basismaterialien
Polystyrol und Polymethylmethacrylat untersucht. Die Ergebnisse
lassen erhoffen, dass unter Ausnutzung dieses Effekts Detektoren
von besonderer Strahlenhärte gebaut werden können.
T 407.8 Mi 15:45 RW 5
Sampling ADC for Electromagnetic Calorimeter of COMPASS
experiment — •I. Konorov, B. Grube, A. Mann, S. Paul, and L.
Schmitt — TU-München, Physik-Department E18
The architecture, features and performance of the SADC(Sampling
Analogue to Digital Converter) module designed and built for Electromagnetic
calorimeter of COMPASS, a fixed target experiment at CERN’s
SPS, are discussed. The SADC is a 32 channel, 12 bit and 80 Megasamples
per second conversion rate module. The module has a memory to
compensate trigger latency up to 4 useconds and zero suppression logic.
The module provides amplitude information with a precision better then
12 bits. good timing information and it also has a capability to identify
and resolve pileup events. The performance parameters of the SADC
module are presented.
This work is supported by the BMBF and the Maier-Leibnitz-Labor,
Garching.
Zeit: Mittwoch 16:15–18:40 Raum: RW 2
Gruppenbericht T 500.1 Mi 16:15 RW 2
Status report of the new generation 17m diameter MAGIC
Telescope — •Thomas Schweizer for the MAGIC collaboration —
Institut of Physics, Humboldt-University, Newtonstr. 15, 12489 Berlin
Since last October 2003 the new generation MAGIC telescope has been
commisioned. Here I will report about the performance with emphasis on
the new technology components used in MAGIC. Some preliminary results
of first Crab observations will be given.
T 500.2 Mi 16:40 RW 2
A Large Telescope for H.E.S.S. Phase II — •Michael Panter
for the H.E.S.S. collaboration — Max-Planck-Institut f”u”r Kernphysik,
Saupfercheckweg 1, 69117 Heidelberg
The H.E.S.S.-experiment was originally planned in two phases. The
first phase consists of the construction of a stereoscopic system of four
Cherenkov telescopes with about 100 squaremeters mirror surface each
and the necessary infrastructure. This work was completed in December
2003 and the full system is in operation since.
Now the collaboration discusses about a second phase which aims at

Teilchenphysik Mittwoch
substantially enlarging the sensitivity of the system and lowering the energy
threshold by nearly an order of magnitude. The status of the ongoing
work will be presented.
T 500.3 Mi 16:55 RW 2
Das KASCADE-Grande Experiment — •Andreas Haungs für
die KASCADE-Grande-Kollaboration — Forschungszentrum Karlsruhe,
Institut für Kernphysik, 76021 Karlsruhe
Das KASCADE-Grande Experiment ist ein Multi-Detektor Aufbau
zur detaillierten Messung ausgedehnter Luftschauer im Energiebereich
0.1–3000 PeV der primären kosmischen Strahlung. Die unterschiedlichen
Detektorkomponenten erlauben eine gleichzeitige Vermessung
der elektromagnetischen, myonischen und hadronischen Sekundärteilchenkomponente
jedes einzelnen registrierten Luftschauers.
Die damit gewonnene redundante Information in hoher Qualität wird
ausgenutzt, um sowohl das primäre Energiespektrum und die Massenzusammensetzung
der kosmischen Strahlung zu rekonstruieren, als auch
um die hochenergetische hadronische Wechselwirkung in der Atmosphäre
zu untersuchen. Die Ergebnisse des KASCADE Experimentes für Energien
bis zu 30 PeV und Status und Perspektiven von KASCADE-Grande
werden diskutiert.
T 500.4 Mi 17:10 RW 2
Die MAGIC–Analysesoftware — •Thomas Bretz 1 , Daniela Dorner
1 und Robert Wagner 2 für die MAGIC-Kollaboration — 1 Institut
für theoretische Physik und Astrophysik der Universität Würzburg,
Am Hubland, 97074 Würzburg — 2 Max-Planck-Institut für Physik,
Föhringer Ring 6, 80805 München
T 500.5 Mi 17:25 RW 2
Comparison between standard and island analysis for gamma
hadron separation, using MAGIC MC data and data of
1ES1959 taken by HEGRA CT1 — •Nadia Tonello and
Keiichi Mase for the MAGIC collaboration — Max-Planck-Institut
fuer Physik, Foehringer Ring 6, 80805 Muenchen
We compared different gamma-hadron separation methods using the
new Magic Analysis and Reconstruction Software (MARS). The main
goal of MAGIC experiment is to lower the threshold and to observe
gamma-rays in an unexplored energy range. However, the behavior of
air showers induced by low energy primary particles is quite different
from that induced by high energy particles. As a result, many ”islands”
are seen in the images of lower energetic showers. Therefore, the proper
treament of islands is essential for a better separation of gammas and
hadrons. This method has been checked with MC data produced for
MAGIC. We applied it also to real data, taken with the HEGRA CT1
Cherenkov Telescope. During the year 2002 , 1.6 million good events were
recorded from observation of the AGN 1ES1959. We used this data set
because it has been analyzed with standard methods and results confirmed
the presence of a significant signal. Results of the analysis using
the islands information will be shown in this talk.
T 500.6 Mi 17:40 RW 2
An alternative method of image analysis for the MAGIC telescope
— •Daniel Mazin and Wolfgang Wittek for the MAGIC
collaboration — Max-Planck-Institut für Physik (Werner-Heisenberg-
Institut), Föhringer Ring 6, 80805 München
The new imaging Cherenkov telescopes such as MAGIC use very finegrained
cameras, which allow to obtain more information about the atmospheric
shower development. A method of image analysis, alternative
to that of the Hillas analysis, will be presented here. This method uses a
two-dimensional function to fit the images of atmospheric showers in the
camera. The fitted parameters and the quality of the fit then are used
for the gamma-hadron separation as well as for the energy estimation of
the primary particle. First results of this method will also be presented.
T 500.7 Mi 17:55 RW 2
Stabilität des Myonen Spurdetektors — •P. Doll 1 , C.
Büttner 2 , K. Daumiller 3 , R. Obenland 1 und J. Zabierowski 4
für die KASCADE-Grande-Kollaboration — 1 Institut für Kernphysik,
Forschungszentrum Karlsruhe, Postfach 3640, 76021 Karlsruhe —
2 Max-Planck-Institut für Physik, 80805 München — 3 Institut für
experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe, 76021 Karlsruhe —
4 Soltan Institute for Nuclear Studies, 90950 Lodz, Poland
Im KASCADE-Grande Experiment wird ein Myonen Spurdetektor
(MTD) betrieben. Dieser Detektor wird hauptsächlich von dem KASCA-
DE Array getriggert, um die Myonspuren bezüglich der Schauerachse zu
bestimmen. Mit untersetzter Rate kann der grossflächige Detektor freie
Myonen mit einer Energie oberhalb 800 MeV messen. Diese Messung
ermöglicht eine zuverlässige Überwachung des Spurdetektors. Schwankungen
in der Nachweiswahrscheinlichkeit in Abhängigkeit von Druck
und Temperatur des Detektorgases werden untersucht. Flussschwankungen
in Abhängigkeit von Druck-und Temperatur in der Atmosphäre werden
beobachtet und berücksichtigt. Die zeitliche Überwachung der geometrischen
Stabilität des Spurdetektors geschieht mit Hilfe präziser Detektormarken.
T 500.8 Mi 18:10 RW 2
Rekonstruktion ausgedehnter Luftschauer bei KASCADE-
Grande ∗ — •R. Glasstetter 1 , J. van Buren 2 und K.-H.
Kampert 1 für die KASCADE-Grande-Kollaboration — 1 Fachbereich
Physik, Universität Wuppertal, 42097 Wuppertal, Germany — 2 Institut
für Kernphysik, Forschungszentrum Karlsruhe, 76021 Karlsruhe
Das KASCADE-Grande Experiment auf dem Gelände des Forschungszentrums
Karlsruhe erweitert das Luftschauerexperiment KASCADE um
ein zusätzliches 0.5km 2 großes Detektorfeld, bestehend aus 37 Detektorstationen
mit jeweils 10m 2 Nachweisfläche. Durch diese Anordnung wird
der Messbereich bis zu Energien jenseits von 10 18 eV ausgedehnt, so daß
Studien bezüglich eines eventuellen Eisenknies im Primärspektrum der
kosmischen Strahlung möglich werden.
Da das neue Detektorfeld nur die geladene Komponente eines ausgedehnten
Luftschauers als Ganzes nachweist, nicht jedoch Myonen und
Elektronen getrennt, ist es notwendig, zur Ereignisrekonstruktion die
Myondetektoren des KASCADE Experiments heranzuziehen. Gleichzeitig
bietet diese Konfiguration jedoch auch die Möglichkeit, für eine bestimmte
Klasse von Ereignissen die Ergebnisse beider Experimente zu
vergleichen und so neue Rekonstruktionsalgorithmen zu testen.
Seit Mitte des Jahres 2003 nimmt KASCADE-Grande Daten und es
werden erste Erfahrungen bezüglich deren Messung und Rekonstruktion
vorgestellt. Die Rekonstruktionsgenauigkeit wird anhand des Vergleichs
mit KASCADE sowie detaillierter Monte-Carlo-Simulationen diskutiert.
∗ Gefördert durch BMBF-Verbundforschung, Förderkennzeichen
05CU1VK1/9.
T 500.9 Mi 18:25 RW 2
Untersuchungen zum Energiespektrum und zur Komposition
der kosmischen Strahlung im Knie-Bereich — •H. Ulrich für
die KASCADE-Kollaboration — Institut für Kernphysik, Forschungszentrum
Karlsruhe, 76021 Karlsruhe
Das KASCADE-Experiment mißt mit seinen verschiedenen Detektorkomponenten
die elektromagnetische, myonische und hadronische Komponente
ausgedehnter Luftschauer. Der zugängliche Energiebereich der
Primärstrahlung erstreckt sich hierbei von 0.5 PeV bis 100 PeV. Die
Hauptzielsetzung des Experiments ist die Bestimmung des Energiespektrums
und der chemischen Zusammensetzung der kosmischen Strahlung.
Von besonderem Interesse sind die Flußspektren einzelner Massengruppen,
deren Form Aufschluß über die Natur des Knies geben kann.
In der vorgestellten Analyse werden die Observablen des KASCADE-
Detektorfeldes (Elektronzahl und Myonzahl) benutzt. Unter Verwendung
von Entfaltungsmethoden ist es möglich, aus dem korrelierten Fluß dieser
Meßgrößen Energiespektren einzelner Massen zu bestimmen, die als Stellvertreter
für verschiedene Massengruppen der Primärstrahlung dienen.
Um zumindest qualitativ den Einfluß der Unsicherheiten der hochenergetischen
hadronischen Wechselwirkungsmodelle zu untersuchen, wurde
die Analyse für die beiden Modelle QGSJet und SIBYLL durchgeführt. In
beiden Fällen ergeben sich Knie-artige Strukturen in den Energiespektren
der leichten Komponenten, es ist aber keines der beiden Modelle
in der Lage, den gesamten Datenbereich konsistent zu beschreiben. Die
aktuellen Ergebnisse der Analysen werden vorgestellt.

Teilchenphysik Mittwoch
T 501 Halbleiterdetektoren VI
Zeit: Mittwoch 16:15–18:45 Raum: RW 3
T 501.1 Mi 16:15 RW 3
Kalibration von Testständen zur Qualifizierung von CMS Si-
Streifendetektor-Modulen — •M. Pöttgens, M. Axer, F. Beißel,
A. Floßdorf, G. Flügge, T. Franke, B. Hegner, Th. Hermanns,
St. Kasselmann, J. Mnich, A. Nowack und O. Pooth —
III. Physikalisches Institut, Physikzentrum, RWTH Aachen, 52056 Aachen
Das in Aachen entwickelte Auslesesystem ARC wird in allen an der
Herstellung von CMS Si-Streifendetektor-Modulen beteiligten Instituten
für die Qualitätsanalyse eingesetzt. Für die Qualitätssicherung der etwa
16000 Module ist eine Vergleichbarkeit, der an verschiedenen Instituten
gemessenen Daten, unerlässlich. Es zeigt sich, dass ein geringer Common
Mode eine wichtige Rolle spielt. Vorgestellt werden die an verschiedenen
Instituten vorgenommenen Messungen und die Möglichkeit mit Hilfe der
Daten Schnitte für die Auffindung von Defekten zu gewinnen.
T 501.2 Mi 16:30 RW 3
Produktion von Multichip Modulen für SLS und CMS Pixel-
Detektoren. — •Stephan Heising — Paul-Scherrer-Institut, Villigen,
Switzerland
Am PSI werden die Multichip Module (MCM) für den CMS-Pixel-
Detektor und einen SLS-Detektor produziert. Für erste Testmodule ist
ein manueller Bumpbonder in Betrieb.
Um die 400 Module zu bauen, die für den CMS-Pixel-Detektor benötigt
werden, muss die Zeit pro Schritt verkleinert werden. Hierfür entsteht
eine Produktionsstraße für den Zusammenbau der Module und eine automatisierte
Version des Bumpbonders.
T 501.3 Mi 16:45 RW 3
Qualitätssicherung in der CMS-Tracker Modulproduktion mit
Hilfe des ARC-Systems — •T. Franke, M. Axer, F. Beißel, A.
Floßdorf, G. Flügge, B. Hegner, Th. Hermanns, St. Kasselmann,
J. Mnich, A. Nowack, O. Pooth und M. Pöttgens — III.
Physikalisches Institut, Physikzentrum, RWTH Aachen, 52056 Aachen
Im Rahmen des CMS-Experiments am zukünftigen LHC-Beschleuniger
am CERN sollen Silizium-Detektoren zur Spur- und Vertexerkennung
eingesetzt werden. Die dabei verwendeten Si-Streifendetektoren werden
zusammen mit der zugehörigen Frontend-Elektronik (Hybriden) zu sogenannten
Modulen verbaut. Mit Hilfe eines in Aachen entwickelten Auslesesystems
(ARC-System) wird die Qualität der Frontend-Hybride und
der Module während der einzelnen Produktionsphasen überwacht. Vor
Beginn der Massenproduktion von insgesamt ca. 16.000 Modulen wurden
mehrere Kleinserien von Modulen unter zunehmend realistischeren
Produktionsbedingungen hergestellt und getestet. Das Testsystem und
Testergebnisse aus mehrereren Vorserien werden präsentiert und ihre
Auswirkungen auf die Entwicklung einer automatisierten Testprozedur
vorgestellt.
T 501.4 Mi 17:00 RW 3
Produktionsbegleitendes Testen von ATLAS Pixel Modulen —
•Daniel Dobos, Claus Gößling, Reiner Klingenberg, Martin
Mass und Silke Rajek für die ATLAS Pixel-Kollaboration — Universität
Dortmund, Experimentelle Physik 4, 44221 Dortmund
Der Atlas Pixel Detektor, der innerste Subdetektor des ATLAS Experimentes
am LHC, CERN, wird erstmalig nach seinem Einbau 2006
in seiner Gesamtheit getestet werden können. Da Reparaturen oder gar
Austausch von defekten Bauteilen durch die schlechte Erreichbarkeit und
den sehr straffen Zeitplan nahezu unmöglich sind, ist es erforderlich, dass
während der gesamten Produktion des Pixel Detektors nach jedem einzelnen
Produktionsschritt ausführliche Tests durchgeführt werden. Nur
so kann sichergestellt werden, dass der Detektor den enormen Anforderungen
an Effizienz, Auflösung, Datenrate und Strahlenhärte entsprechen
kann.
Bei der Produktion der vorraussichtlich 1500 Pixel Module ist die
Funktionsfähigkeit jeder Baukomponente vor dem Einbau sicherzustellen
und der Erfolg jedes Montageschrittes zu überprüfen. Die fertigen Module
sind sowohl zu kalibrieren als auch für längere Zeit unter der gesamten
Varianz der möglichen Einsatzparameter zu testen, damit mögliche Defekte
nicht erst in nachfolgenden Montageschritten oder sogar erst nach
dem Einbau im Experiment erkannt werden.
T 501.5 Mi 17:15 RW 3
Modulproduktion für den inneren Spurdetektor von ATLAS —
•Richard Nisius 1 , L. Andricek 2 , S. Bethke 1 , G. Lutz 2 , H.G. Moser
1 , R.H. Richter 2 und J. Schieck 1 für die ATLAS-Kollaboration —
1 MPI für Physik (Werner-Heisenberg-Institut), Föhringer Ring 6, 80805
München — 2 MPI Halbleiterlabor Otto-Hahn-Ring 6, 81739 München
Der innere Spurdetektor von ATLAS wird mit Siliziumdetektoren ausgestattet,
wobei Pixel- und Streifendetektoren zur Anwendung kommen.
Das MPI produziert 400 Module für den Vorwärtsbereichdes SemiConductor
Trackers. Diese Module bestehen aus vier einseitigen Silizium
Streifendetektoren mit p-dotierten Streifen auf einem n-dotierten Substrat.
Jeweils zwei Detektoren auf jeder Seite werden Rücken-an-Rücken
mit einem Stereowinkel von 40 mrad auf eine Trägerstruktur aufgeklebt.
Ziel ist eine Genauigkeit der Positionierung der Detektoren senkrecht zu
den Streifen von besser als 5 Mikrometer. Dies erfordert den Einsatz
vom präzisen Robotern und eine sorgfältige Optimierung der Fixierung
der Detektoren während der Montageprozedur. Im Vortrag wird das Konzept
des SemiConductor Trackers vorgestellt, über Erfahrungen aus der
Serienproduktion berichtet, und des Verhalten der Module in kombinierten
Tests mehrerer Module und in Teststrahlmessungen diskutiert.
T 501.6 Mi 17:30 RW 3
Zusammenbau und elektrische Charakterisierung von Siliziumpixelmodulen
für den ATLAS-Detektor — •T. Stahl, P. Buchholz,
B. Dostal, A. Niculae, R. Seibert, W. Walkowiak und
U. Werthenbach für die ATLAS-Kollaboration — Universität Siegen,
Fachbereich Physik, 57068 Siegen
Der ATLAS-Pixel-Detektor besteht aus insgesamt über 1700 einzelnen
Silizium-Detektor-Modulen mit einer Grösse von jeweils ca. 2 cm x 6 cm.
Auf jedem Modul befinden sich 46080 einzelne Pixel, die von insgesamt
16 Frontend-Chips ausgelesen werden. Ein Teil der Module werden in
Bonn, Dortmund, Siegen und Wuppertal zusammengebaut und getestet.
Da sich der Pixeldetektor nahe am Wechselwirkungspunkt befindet,
ist dieser nach der Installation für die gesamte Betriebszeit des Detektors
nur schwer zugänglich. Um einen Ausfall einzelner Module zu verhindern,
muss während der gesamten Produktion ein sehr hoher Qualitätsstandard
gewährleistet werden. Jedes einzelne Modul wird daher in verschiedenen
Tests umfangreich elektrisch charakterisiert und auf Abweichungen untersucht.
Die wesentlichen Ergebnisse dieser Tests werden einer zentralen
Datenbank zugeführt, wo sie jederzeit abrufbar sind.
Der Votrag berichtet über den aktuellen Stand der Produktion und die
verschiedenen Qualitätsmerkmale.
T 501.7 Mi 17:45 RW 3
Systemtest mit Siliziumdetektoren für die Endkappen des CMS
Spurdetektors — •Richard Brauer und die CMS Gruppe des 1.
Physikalischen Instituts — I. Physikalisches Institut B, RWTH Aachen
CMS ist einer der beiden Allzweckdetektoren am im Bau befindlichen
Proton-Proton-Speicherring LHC am CERN. Mit 15000 Detektormodulen
und einer aktiven Siliziumfläche von über 200 m 2 wird der Spurdetektor
von CMS der weltgrößte Siliziumdetektor sein. Eine der beiden
Endkappen dieses Spurdetektors wird bis zum Sommer 2005 im 1. physikalischen
Institut der RWTH Aachen integriert werden. Die Endkappen
sind in kuchenstückförmige Substrukturen aufgeteilt, sogenannte Petals,
auf welchen jeweils bis zu 28 Siliziumstreifendetektoren montiert sind. In
Aachen wurde ein Teststand zur Inbetriebnahme des ersten vollständig
bestückten Petals aufgebaut. Es werden die Ergebnisse des Systemtests
vorgestellt, bei welchem das elektrische und das Rauschverhalten eines
Petals mit möglichst finaler Hard- und Software untersucht wird.
T 501.8 Mi 18:00 RW 3
Erste Messungen mit dem Tracker Alignment System (TAS)
des AMS-02 Si-Spurdetektor — •Wolfgang Wallraff 1 ,
Axel Gross 1 , Waclaw Karpinski 1 , Philippe Azzarello 2 ,
Eduardo Cortina-Gil 2 und Daniel Haas 2 — 1 RWTH-Aaachen, I.
Physikalisches Institut IB, Sommerfeldstr.14, Turm 28, 52074 Aachen
— 2 Université de Genève Département de Physique Nucléaire et
Corpusculaire (DPNC) 24, Quai Ernest Ansermet
AMS ist ein hochauflösendes Teilchenspektrometer (MDR 3TV) mit
einem 0.4 m 2 sr 8-Ebenen Si-Spurdetektor (tracker). In einem Detek-

Teilchenphysik Mittwoch
tor Volumen von 1 m 3 werden dabei Positionsmessgenauigkeiten von 8
Mikrometern realisiert. Diese Genauigkeit soll auch unter Raumflugbedingungen
erhalten bleiben.
AMS kontrolliert die Lage der tracker-Ebenen an jeweils 10 Stellen
dieser 8 Ebenen mit IR Laser Strahlen. Die Si Teilchensensoren mit gekreuzten
Elektroden ( ” doublesided“) dienen dabei auch als IR Positions
Detektoren. Bei AMS-02 werden wie bei AMS-01 (STS-91 1998), der für
das alignment erforderlichen IR Strahlqualität wegen, entspiegelte Sensoren
verwendet.
In 2003 haben wir ein Testsegment des Trackers in Ionen Strahlen beim
CERN und am GSI getestet. Derselbe Aufbau wurde zur Untersuchung
von TAS Strahlprofilen benutzt. In 5 und mehr Lagen sind für ein alignment
mit 5 Mikrometer Genauigkeit ausreichende 2 dimensionale IR
Profile aufgezeichnet worden. Es konnte sichergestellt werden, dass IR Signale
in 8 aufeinander folgenden AMS tracker Ebenen nachweisbar sind.
T 501.9 Mi 18:15 RW 3
Assembly and quality assurance of detector modules for the AT-
LAS SCT Endcaps — •Carmela Carpentieri — Albert-Ludwigs
Universität Freiburg
The Semiconductor Tracker (SCT) is a key part of the ATLAS Inner
Detector, based upon silicon micro strip detector technology. To achieve
the requested detector resolution, a highly precise module assembly and
T 502 Higgs II
construction is required. This involves alignment of module components
to the micron level. Our group at the University of Freiburg has implemented
a semi-automatic system designed to assemble up to 5 modules
per week during production time. A description of the multi-stage assembly
will be given. The results and the experience from producing several
prototypes and first serial modules will be presented.
T 501.10 Mi 18:30 RW 3
Test von Segmentstrukturen der CMS-Tracker-Endkappen am
CERN — •B. Hegner, A. Floßdorf, M. Axer, F. Beißel, G.
Flügge, T. Franke, Th. Hermanns, St. Kasselmann, J. Mnich,
A. Nowack, O. Pooth und M. Pöttgens — III. Physikalisches Institut,
Physikzentrum, RWTH Aachen, 52056 Aachen
Der Spurdetektor des CMS-Experimentes am LHC am CERN wird
zum größten Teil aus Siliziumstreifendetektoren mit einer Gesamtfläche
von 220 m 2 bestehen. Die Si-Streifenmodule der Tracker-Endkappen werden
auf jeweils 16 segmentartigen Strukturen, den sog. Petals, an die neun
Räder einer Endkappe montiert. Ein Petal trägt dabei je nach Position
im Detektor bis zu 28 Module.
Zum Test des elektronischen Designs und des Ansprechverhaltens der
Module wurde ein nahezu volllständig bestücktes Petal am X5-B-Gelände
am CERN mit Pionen und Myonen bestrahlt. Die dabei gesammelten Erfahrungen
und Ergebnisse werden vorgestellt.
Zeit: Mittwoch 16:15–18:45 Raum: HS III
T 502.1 Mi 16:15 HS III
Suche nach einem leichten Higgsboson am D0-Experiment —
•David Meder — Institut für Physik, Staudingerweg 7, 55099 Mainz
Am Tevatron (FermiLab, Chicago) werden Protonen und Antiprotonen
bei einer Schwerpunktsenergie von 2TeV zur Kollision gebracht. Dieser
Vortrag behandelt die Suche nach einem leichten Higgs-Boson am D0
Detektor im Kanal WH → eνbb. Dieser Kanal ist der dominante Zerfallskanal
bei Higgs-Massen bis ca. 140GeV. Dazu werden Ereignisse mit
Elektronen, fehlender transversaler Energie und 2 (b-) Jets betrachtet.
Ausserdem werden verschiedene Untergrundprozesse untersucht, insbesondere
Top-Ereignisse und mit W-Bosonen assoziierte Jet-Produktion.
T 502.2 Mi 16:30 HS III
Suche nach dem Higgs-Boson mit neuronalen Netzen bei
CDF — •Martin Hennecke, W. de Boer, M. Erdmann, D.
Hirschbühl, Y. Kemp, M. Kirsch, Th. Müller, H. Stadie, W.
Wagner und T. Walter — Institut für Experimentelle Kernphysik,
Universität Karlsruhe, Wolfgang-Gaede-Str. 1, 76128 Karlsruhe
Das CDF-Experiment am p¯p-Collider Tevatron bietet mit Schwerpunktsenergien
von √ s = 1.96 TeV beste Voraussetzungen für die Suche
nach neuer Physik. Betrachtet wird der Kanal WH → lνb ¯ b der eine
hohe Sensitivität für leichte Standardmodell Higgs-Bosonen besitzt. Neuronale
Netze sind hierbei eine interessante Alternative zu konventionellen
Schnitt-Analysen. Vorgestellt werden erste Ergebnisse der Suche mit dem
für Run II verbesserten CDF-Detektor.
T 502.3 Mi 16:45 HS III
Suche nach dem Prozeß H → WW → µνµν mit dem DØ-
Experiment — •Johannes Elmsheuser für die DØ-Kollaboration
— Ludwig-Maximilians-Universität München, Sektion Physik, Am Coulombwall
1, D-85748 Garching
Der Prozess H → WW → µνµν in pp-Kollisionen bei einer Schwerpunktsenergie
√ s = 1.96 TeV wird mit dem DØ-Experiment am Tevatron
Speicherring untersucht. Für eine Masse größer als etwa 135 GeV zerfällt
das Standardmodell Higgsteilchen vornehmlich in W-Paare und bietet in
deren leptonischem Zerfallskanal eine sehr klare Signatur. Neue Ergebnisse
der Suche mit dem für Run II verbesserten DØ-Detektor werden
vorgestellt.
T 502.4 Mi 17:00 HS III
Suche nach H→WW→lνlν mit dem DØ–Detektor — •Marc
Hohlfeld für die DØ-Kollaboration — Johannes Gutenberg-
Universität Mainz
Im Frühjahr 2001 hat am Tevatron der Run II begonnen. Im Rahmen
des DØ–Experimentes werden Proton–Antiproton Kollisionen bei
einer Schwerpunktsenergie von √ s = 1.96 TeV untersucht. Eines der
physikalischen Hauptziele des Experimentes ist die Suche nach dem im
Rahmen des Standardmodells postulierten Higgs Bosons. Die bis zum
jetzigen Zeitpunkt gesammelten Daten wurden nach Endzuständen mit
zwei Leptonen und fehlender transversaler Energie untersucht. Diese Signatur
tritt zum Beispiel bei Higgs-Produktion mit anschließendem Zerfall
H→WW→lνlν auf. Neben dem Standardmodell Higgs Boson, dessen
Entdeckung mit der zum jetzigen Zeitpunkt gesammelten Datenmenge
nicht möglich ist, können die Daten auch in alternativen Higgs Modellen
interpretiert werden. Aufgrund erhöhter Produktionswirkungsquerschnitte
werden diese exotischen Modelle schon bei integrierten Luminositäten
von einigen hundert pb −1 zugänglich.
T 502.5 Mi 17:15 HS III
Studie zum Nachweis eines leichten Higgs-Bosons in assoziierter
t¯tH-Produktion mit dem ATLAS-Detektor am LHC — •Jochen
Cammin, Michael Kobel, Markus Schumacher und Norbert
Wermes für die ATLAS-Kollaboration — Physikalisches Institut, Universität
Bonn
In einem Massenbereich bis ca. 135 GeV zerfällt das Standardmodell-
Higgs-Boson dominant in b-Quarks. Jedoch ist ein Nachweis dieses Zerfallkanals
über den Hauptproduktionsprozess, direkte Gluonfusion gg →
H → b ¯ b, wegen des hohen Untergrundes nicht möglich. Ein Nachweis des
b ¯ b-Endzustandes und die Messung der H-b-Kopplung kann dagegen in
der assoziierten Produktion t¯tH erfolgen. Dieser Kanal trägt wesentlich
zur Entdeckung eines leichten Higgs-Bosons beim LHC bei.
Der Vortrag diskutiert die t¯tH-Produktion mit Endzustand jjb ℓνb bb.
Der Hauptuntergrund, die Produktion von Top-Quark-Paaren mit
zusätzlichen Jets aus Gluonabstrahlung, t¯t + jj, kann durch die
Forderung nach vier identifizierten b-Quarks im Endzustand erheblich
reduziert werden. Eine signifikante lokale Überhöhung des b ¯ b-Signals im
Massenspektrum ist nur sichtbar, wenn der kombinatorische Untergrund
von falschen Zuordnungen von b-Quarks zum Higgs-Boson durch eine
vollständige Rekonstruktion der beiden Top-Quarks reduziert wird. Die
Analyse wird durch eine Likelihoodselektion verbessert.
Es werden Ergebnisse der schnellen und der vollständigen Simulation
des ATLAS-Detektors vorgestellt. Die Bedeutung der b-Quark-
Identifikation wird diskutiert, insbesondere unter dem Aspekt, dass der
ATLAS-Pixeldetektor beim LHC-Start noch nicht vollständig sein wird.

Teilchenphysik Mittwoch
T 502.6 Mi 17:30 HS III
Rekonstruktion des Prozesses t¯tH → bνl + ¯b¯νl b¯b in
Proton-Proton-Kollisionen mit dem ATLAS-Detektor am LHC
— •Teresa Negrini, Jochen Cammin, Michael Kobel, Markus
Schumacher und Norbert Wermes für die ATLAS-Kollaboration
— Physikalisches Institut der Universität Bonn, Nussallee 12, 53115
Bonn
Für Massen des Higgs-Bosons, die kleiner sind als mH ≤ 135 GeV, ist
das Verzweigungsverhältnis des Higgs-Bosons in ein Paar von b-Quarks
dominant. Der direkte Produktionsmechanismus für ein Higgs-Boson, die
Gluonfusion, lässt sich nicht direkt beobachten, da man den Prozess
gg → H → b ¯ b nicht vom Untergrund unterscheiden kann. In der assoziierten
Produktion t¯tH lässt sich der Signal-Prozess durch die klare
Signatur der bei leptonischen Zerfällen der W-Bosonen erzeugten Leptonen
vom Untergrund trennen.
Der Vortrag diskutiert die t¯tH-Produktion mit dem doppelt leptonischen
Endzustand bνl + ¯ b¯νl − b ¯ b. Neben dem durch b-Erkennung reduziblen
Untergrund t¯t + jj gibt es dabei einen irreduziblen Untergrund
t¯tb ¯ b durch ein Top-Quark-Paar mit zwei zusätzlichen b-Jets. Der kombinatorische
Untergrund aus falschen Zuordnungen der vier b-Jets des
Endzustandes zu ihren ursprünglichen Partonen kann sowohl für den
t¯tb ¯ b-Untergrund als auch für die t¯tH-Signalereignisse durch vollständige
Rekonstruktion der beiden Top-Quarks reduziert werden. Dazu werden
zunächst bis zu 48 mögliche Lösungen für die Neutrino-Impulse bestimmt,
und danach mit Hilfe einer Likelihood-Selektion die wahrscheinlichsten
b-Quark-Zuordnungen herausgesucht.
T 502.7 Mi 17:45 HS III
H → bb bei CMS — •Arno Heister — 1.Physikalisches Institut b,
RWTH Aachen
Das Higgs-Boson zerfällt im Rahmen des Standardmodells bis zu einer
Masse von ca. 130 GeV fast ausschließlich in zwei b-Quarks.
In diesem Vortrag werden die Entdeckungsmöglichkeiten dieses Zerfalls
für das CMS-Experiment am zukünftigen LHC-Beschleuninger vorgestellt.
Durch die zu erwartenden hohen Untergrundraten spielt dabei die
assozierte Higgs-Produktion, bei der das Higgs-Boson zusammen mit z.B.
zwei top-Quarks oder einem W- oder Z-Boson erzeugt wird, eine entscheidende
Rolle. Für diese Studie wurde die volle CMS-Detektorsimulation
verwendet.
T 502.8 Mi 18:00 HS III
Simulationsstudien zum Kanal t¯tH mit H → b ¯ b im CMS
Detektor — Christopher Jung 1 , •Steffen Kappler 1,2 , Thomas
Müller 1 , Alexander Schmidt 1 und Christian Weiser 1 —
1 Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe —
2 CERN, EP Division, Genf
T 503 Schwere Quarks IV
Der Compact Muon Solenoid (CMS) ist eines von vier zur Zeit in
Bau befindlichen Experimenten am Large Hadron Collider (LHC) am
CERN/Genf, das u. a. für die Entdeckung des Higgs-Bosons H 0 im Massenbereich
80 GeV bis 1 TeV optimiert ist. Im Falle eines leichten H 0 ,
speziell im Bereich direkt über der momentanen experimentellen unteren
Massengrenze von ca. 115 GeV/c 2 , leistet ein Kanal mit assoziierter
Higgs-Produktion, t¯tH 0 mit H 0 → b ¯ b, nicht nur einen Beitrag zu einer potenziellen
Entdeckung, sondern ermöglicht auch eine Messung der H 0 −t
Yukawa-Kopplung. Aufgrund seiner Multi-Jet Topologie und der hohen
Anzahl zu identifizierender b-Quark Jets stellt dieser Kanal höchste Ansprüche
an Detektor und Rekonstruktionsmethodik. Aus diesem Grund
wurden die hier vorgestellten Studien mit voller Detektorsimulation und
-rekonstruktion von Signal und wichtigsten Untergrundreaktionen durchgeführt.
T 502.9 Mi 18:15 HS III
Studie zum Nachweis von unsichtbaren Higgszerfällen in assoziierter
t¯tH Produktion am LHC — •Dietrich Schroff — Institut
für Physik, Universität Freiburg
Unsichtbare Zerfälle des Higgsbosons sind in verschiedenen Erweiterungen
des Standardmodells möglich. In supersymmetrischen Modellen
z.B. kann das Higgsboson in zwei stabile SUSY-Teilchen zerfallen, die
nicht detektierbar sind. Die assoziierte Produktion eines Higgs Bosons
mit einem t¯t Paar liefert eine Möglichkeit solche Zerfaelle am LHC nachzuweisen.
Die untersuchten Endzustände enthalten 2 b-Jets, fehlenden
transversalen Impuls sowie 2 hadronisch zerfallende W-Bosonen bzw. ein
leptonisch und ein hadronisch zerfallendes W-Boson. Zum Untergrund
tragen hauptsächlich ttbar als reduzibler und t¯tZ als irreduzibler Untergrund
bei. Im Rahmen des Vortrags wird diskutiert, in wieweit ein signifikanter
Nachweis am LHC bei gegebenen Signal/Untergrundverhätnissen
möglich ist.
T 502.10 Mi 18:30 HS III
H → γγ bei CMS — •Maarten Thomas und Frank Raupach —
1. Physikalisches Institut b, RWTH Aachen
Es wird von den Experimenten am Large-Hadron-Beschleuniger (LHC)
erwartet, das vom Standardmodell vorhergesagte Higgs-Boson nachzuweisen.
Das vielversprechendste Signal für dieses neutrale Higgs-Boson
im Massenbereich von 80 GeV < M Higgs < 140 GeV entsteht durch den
Gluonfusionsprozess mit einem folgenden Zerfall des Higgs in zwei Photonen,
da man einen scharfen Peak in der invarianten Massenverteilung
erwartet.
In der vorgestellten Arbeit wird dieser Kanal mit einfachen Analysemethoden
für das CMS-Experiment untersucht, um möglichst rasch
Hinweise auf ein Signal finden zu können.
Die Analyse des Kanals H → γγ und des Photonuntergrunds wurde
mit vollständiger CMS-Detektorsimulation durchgeführt.
Zeit: Mittwoch 16:15–18:40 Raum: HS I
Gruppenbericht T 503.1 Mi 16:15 HS I
Charm und Beauty von HERA-B — •Martin zur Nedden für
die HERA-B-Kollaboration — Institut für Physik, Humboldt Universität
zu Berlin, Newtonstraße 15, D–12489 Berlin
Das Experiment HERA-B bei DESY in Hamburg ist ein Fixed-Target-
Experiment, bei dem durch die Wechselwirkung der Protonen des HERA-
Speicherringes mit Drahttargets schwere Quarks erzeugt werden.
HERA-B hat im Winter 2002/3 erfolgreich Daten genommen, wobei unter
anderem 300000 Zerfälle des J/ψ-Mesons in Leptonpaare (e ± , µ ± )
aufgezeichnet wurden. Bei der Datennahme wurden in der Regel ein Cund
ein W-Target gleichzeitig verwendet, was eine Messung der Unterdrückung
der Charmonium-Produktion in Abhängigkeit der atomaren
Massenzahl A erlaubt. Rekonstruierte J/ψ-Ereignisse können in einer
Flugstreckenanalyse der Produktion von B-Mesonen zugeordnet werden,
wodurch eine Messung des b ¯ b Produktions-Wirkungsquerschnittes
möglich ist.
Ferner wurden 2, 2 · 10 8 inelasitsche Proton–Kern Ereignisse aufgezeichnet,
in denen etwa 900000 K ∗ → Kπ und 60000 φ → K + K − Zerfälle
rekonstruiert wurden, sowie zahlreiche geladene Hyperonen (Ξ − (1321),
Ω − (1672)). Mit diesen Datensätzen kann eine detailierte Studie der
Produktionsmechanismen von Strangeness-Resonanzen sowie der Hyperon/Antihyperon
Produktion durchgeführt werden.
Der Vortrag umfasst eine Übersicht der aktuellen Analysen unter spezieller
Berücksichtigung der schweren Quarks.
T 503.2 Mi 16:40 HS I
Aktuelle c- und b-Physik Ergebnisse des CFD II-Experiments
— •Kurt Rinnert, Gary Barker, Christian Dörr, Michael
Feindt, Ulrich Kerzel, Claudia Lecci, Philipp Mack, Stephanie
Menzemer, Michael Milnik und Alexander Skiba für die
CDF II-Kollaboration — Institut für Experimentelle Kernphysik Universität
Karlsruhe (TH)
Das CDF II-Experiment hat beim Run II des Tevatron am Fermilab
bereits hinreichend viele Daten genommen, um Messungen mit konkurrenzfähiger
Genauigkeit zu ermöglichen. Hierzu zählen insbesondere die
Eigenschaften schwerer b-Hadronen, die z.Zt. nur am Tevatron produziert
werden können. Zudem erlaubt der erstmals an einem Hadronenbeschleuniger
verfügbare Spur-Trigger des CDF II-Experiments die Verwendung
von Zerfallsmoden mit vollständig hadronischen Endzuständen, die bisher
nicht mit ausreichender Statistik zugänglich waren. So konnte z.B.
die Entdeckung der Resonanz X(3872) durch die BELLE-Kollaboration
von CDF II bestätigt werden. Der Vortrag stellt die wichtigsten der mit
dem CDF II-Detektor gewonnenen aktuellen Ergebnisse auf dem Gebiet
c- und b-Physik vor.

Teilchenphysik Mittwoch
T 503.3 Mi 16:55 HS I
Production of Charmonium States in Proton-Nucleus Reactions
Measured with the HERA-B Detector — •Aleksandrov Aleksandar
for the HERA-B collaboration — DESY Zeuthen, Platanenallee
6, 15738 Zeuthen
Charmonium production in hadronic reactions poses interesting challenges
to the understanding of QCD. In spite of experimental efforts,
the mechanisms of quarkonium production in hadronic environments are
not well understood. While the primary charmonium production is believed
to be perturbatively calculable, formation of the bound states is
a nonperturbative QCD process and requires some understanding of the
evolution from the quark-antiquark state to the colourless quarkonium
states. Since a signature of Quark-Gluon-Plasma is the suppression of
charmonium production it is very important to understand the “normal”
nuclear suppression of charmonium in proton-nucleus collisions.
HERA-B is a fixed target experiment operating at the HERA storage
ring in DESY. Charmonium and other heavy flavor states are produced
in inelastic collisions by inserting wire targets into the halo of the 920
GeV proton beam circulating in HERA. A sample of about 300000 J/ψ’s
was collected in the period of 2002/2003 which allows us to study the
hadron production of charmonium.
T 503.4 Mi 17:10 HS I
Untersuchung elastich produzierter J/ψ-Mesonen in Photoproduktion
bis zu höchsten γp-Schwerpunktsenergien
am H1-Experiment — •Ludger Janauschek und Christian
Kiesling — MPI für Physik München
Die Untersuchung der Produktion schwerer Quarks durch reelle oder
virtuelle Photonen erlaubt, die starke Wechselwirkung in einem Bereich
zu testen, der durch den Übergang von nicht-perturbativer zu perturbativer
QCD charakterisiert ist. Bei HERA stellt der Elektronenstrahl eine
Quelle fast reeller Photonen dar, wobei γp-Schwerpunktsenergien Wγp
bis zu 318 GeV erreicht werden. Da die Energieskala für die Wechselwirkung
durch die Masse der schweren Quarks gegeben ist, ist auch für
die Produktion durch reelle Photonen (Photoproduktion, Q 2 ≈ 0) der
perturbative Ansatz gerechtfertigt.
Die Messung des exklusiven σ(Wγp) und differentiellen dσ/dt Wirkungsquerschnitts
für γp → (J/ψ → e + e − )p am H1-Experiment für
135 GeV ≤ Wγp ≤ 310 GeV wird vorgestellt, wobei t der Viererimpulsübertrag
am Proton ist. Daten aus den Datennahmeperioden 1999
und 2000 werden analysiert. Durch die Verwendung des rückwärtigen Si-
Detektors (BST) wird im hohen Wγp Bereich die notwendige Auflösung
in der invarianten Masse und die erforderliche Zurückweisung von QED-
Untergrund erreicht. Um hohe Statistik für den gesamten Wγp-Bereich
zu erhalten, werden neuronale Netzwerktrigger der zweiten Triggerstufe
verwendet.
T 503.5 Mi 17:25 HS I
Exklusive Elektroproduktion von Jψ Mesonen bei HERA —
•Kai-Cristian Voss für die ZEUS-Kollaboration — Physikalisches Institut
der Universität Bonn
Der tiefinelastische Elektron-Proton Streuprozess γp → J/Ψp wird
über die Zerfallskanäle J/Ψ → µ + µ − und J/Ψ → e + e − mithilfe der
Daten des ZEUS-Experiments der Jahre 1998-2000 vermessen.
Der Impulsübertrag Q 2 liegt im Bereich von 2 < Q 2 < 100 GeV 2 bei
einer Photon-Proton-Schwerpunktsenergie W von 30 < W < 220 GeV
und dem quadrierten Viererimpulsübertrag t am Proton Vertex |t| < 1
GeV 2 .
Es werden Wirkungsquerschnitte als Funktion von W, Q 2 und
t, sowie Zerfallswinkelverteilungen des J/ψ gezeigt. Die Spin-
Dichte-Matrixelemente sind in Übereinstimmung mit s-Kanal-
Helizitätserhaltung. Das Verhältnis von longitudinalen und transversalen
Wirkungsquerschnitt wächst mit Q 2 , ist aber nicht abhängig von W und
t. Die Ergebnisse werden mit pertubativen QCD Rechnungen verglichen.
T 503.6 Mi 17:40 HS I
Charm photoproduction with taggers at HERA using ZEUS
detector — •Gayane Aghuzumtsyan für die ZEUS-Kollaboration —
Bonn University
Measurements of the production of D ∗ (2010) mesons in photoproduction
using the ZEUS detector at HERA are presented. Electron taggers
at 35m and 44m were used to tag D* in different W regions. The D ∗ mesons
are reconstructed from their decay to D 0 and π + with D 0 observed
in the decay mode K − π + . Differential cross-sections of D ∗ production as
a function of the transverse momentum and pseudorapidity of the charm
mesons have been measured in the kinematic region pt(D ∗ ) > 1.5 GeV
and |η(D ∗ )| < 1.5. The results are compared with theoretical predictions.
T 503.7 Mi 17:55 HS I
Photoproduktion von D ∗ -Mesonen und Jets bei HERA — •Gero
Flucke für die H1-Kollaboration — DESY FH1, Notkestr. 85, 22607
Hamburg
In Elektron-Proton-Kollisionen am Speicherring HERA werden
Charm-Quarks vornehmlich in Photoproduktion erzeugt, bei der
die Virtualität Q 2 des ausgetauschten Photons sehr klein ist. Ereignisse
mit Charm werden durch D ∗± -Mesonen im Zerfallskanal
D ∗± → D 0 π ± → K ∓ π ± π ± nachgewiesen. Die Effizienz des gleichzeitigen
Nachweises von Charm-Quark und -Antiquark ist sehr klein.
Deswegen werden Jets herangezogen, um die Kinematik beider Quarks
näherungsweise zu bestimmen. So kann der Produktionsprozess
untersucht und der Anteil der Prozesse bestimmt werden, bei denen das
Photon vor der harten Wechselwirkung in einen hadronischen Zustand
fluktuiert ist.
Vorgestellt werden Messungen mit Daten, die in den Jahren 1999 und
2000 mit dem H1-Detektor aufgezeichnet wurden. Photoproduktionsereignisse
werden durch den Nachweis des gestreuten Elektrons unter kleinen
Winkeln ausgewählt. Die Ergebnisse werden mit Vorhersagen von
Monte Carlo Programmen in führender Ordnung störungstheoretischer
QCD verglichen.
T 503.8 Mi 18:10 HS I
Messung des D ∗± -Produktions-Wirkungsquerschnittes in DIS
im Bereich kleiner Q 2 mittels des ZEUS-Strahlrohrkalorimeters
(BPC) — •Peter Irrgang für die ZEUS-Kollaboration — Physikalisches
Institut der Universität Bonn
Der dominante Prozess bei der Erzeugung von D ∗± -Mesonen in DIS
bei HERA im Bereich kleiner Q 2 ist die Boson-Gluon-Fusion. Hierbei
wechselwirkt ein vom Elektron ausgehendes Photon über ein Gluon
mit dem Proton. Als Folge werden mit einer gewissen Wahrscheinlichkeit
Charm-Anticharm-Paare erzeugt, die wiederum zu einem D ∗ -Meson
fragmentieren können.
Die Identifikation der D ∗± -Mesonen erfolgt über die Rekonstruktion des
Zerfalls D ∗+ → D 0 π + s → K − π + π + s bzw. D ∗− → ¯ D 0 π − s → K + π − π − s
mit der zentralen Driftkammer des ZEUS-Detektors. Zur Selektion der
Streuereignisse mit kleiner Virtualität (0.05 < Q 2 < 0.85GeV 2 ) wird
das gestreute Elektron im BPC detektiert, das sich im Rückwärtsbereich
des ZEUS-Detektor befindet. Die so ausgewählten Ereignisse werden zur
Bestimmung des D ∗ -Produktions-Wirkungsquerschnittes herangezogen.
Vorgestellt werden die differentiellen Wirkungsquerschnitte in
Abhängigkeit von den kinematischen Variablen Q 2 , y, pt(D ∗ ) und η(D ∗ )
für e ± p-Daten die in den Jahren 1998,1999 und 2000 am ZEUS-Detektor
aufgezeichnet wurden. Die gemessenen Wirkungsquerschnitte werden
außerdem mit NLO-QCD-Vorhersagen (HVQDIS) für die untersuchten
kinematischen Bereiche verglichen.
T 503.9 Mi 18:25 HS I
Measurement of Charm Production in Charged Current Deep
Inelastic Scattering of e + p with the ZEUS Detector at HERA
— •Meng Wang for the ZEUS collaboration — Physikalisches Institut
der Universität Bonn, Nussallee 12, 53115 Bonn
A first effort has been set out to measure charm quark production in
charged current deep inelastic scattering with the ZEUS detector at the
HERA collider in Hamburg. The data used for this measurement were
collected at center-of-mass energies of 300 and 318 GeV. An integrated
luminosity of 110.3 pb −1 for e + p scattering was used. The decay channel
D ∗+ → D 0 π +
slow with D 0 → K − π + and the charge-conjugated channel
were used to identify charm quark. The Monte Carlo generator DJAN-
GOH was used to simulate charged current events with enriching selected
D ∗± decay channels. The backgrounds from neutral current, photoproduction
as well as non-ep scattering events were studied. Preliminary
observations are presented.

Teilchenphysik Mittwoch
T 504 Schwere Quarks V
Zeit: Mittwoch 16:15–18:30 Raum: HS V
T 504.1 Mi 16:15 HS V
Identifikation von b-Quarks bei CMS — •Christian Weiser —
Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität Karlsruhe
Eine Vielzahl experimenteller Signaturen neuer oder bekannter Physik
am im Bau befindlichen Large Hadron Collider (LHC) weist die Existenz
von b-Quarks im Endzustand auf, z.B. Zerfälle des Higgs-Bosons
oder top-Quarks. Der effizienten Erkennung von b-Quark-Jets bei starker
Unterdrückung des enormen Untergrundes durch Jets anderer Herkunft
(leichte Quarks, Gluonen) kommt daher eine besondere Bedeutung
zu. In dem Vortrag werden die experimentellen Voraussetzungen sowie
die für CMS entwickelten Techniken zur b-Quark-Erkennung vorgestellt.
Weiterhin wird auf die besonderen Anforderungen am LHC eingegangen,
z.B. der große abzudeckende Energie- und Pseudorapiditätsbereich der
b-Quark-Jets oder zusätzliche überlagerte Ereignisse.
T 504.2 Mi 16:30 HS V
Identification of B decay products at CDF II — •Claudia
Lecci 1 , Gary Barker 1 , Christian Dörr 1 , Michael Feindt 1 ,
Ulrich Kerzel 1 , Philipp Mack 1 , Stephanie Menzemer 2 , Kurt
Rinnert 1 , and Alexander Skiba 1 — 1 Institut für Experimentelle
Kernphysik, Wolfgang-Gaede-Str.1, 76131 Karlsruhe — 2 MIT,77,
Massachusetts Avenue,Boston, 2039 MA, USA
One of the key tasks of heavy flavour physics analyses at CDF is the
identification of b-mesons, their decay products and their flavour in a
busy hadronic environement. Observables traditionally used to identify b
decay products are the impact parameter and the rapidity of the particles.
Other observables related to single tracks (like particle ID, probability
to fit a secondary vertex) and whole jets contain additional information.
Their combination with neural network techniques helps to improve identification
efficiency and purity.
Similar techniques can also be used to optimise b-flavour tagging, i.e.
to determine whether a b-jet originates from a b quark or b antiquark.
This talk will show how the use of neural network can help to identify
b decay products and demonstrate the impact on b-flavour tagging.
T 504.3 Mi 16:45 HS V
B-Tagging bei hohem η in ep-Kollisonen am H1-Experiment bei
HERA — •Henning Lueders für die H1-Kollaboration — DESY,
Notkestraße 85, 22603 Hamburg
Im ep-Speichering HERA werden Elektronen mit 27GeV und Protonen
mit 920GeV zur Kollision gebracht. In dieser Analyse wird die Photoproduktion
von B-Hadronen untersucht. Im Zerfall b → cµ¯νµ wird das Myon
mit Hilfe des Vorwärts-Myon-Spektrometers des H1-Detektors nachgewiesen,
das Detektion und Impulsbestimmung von Myonen mit hoher
Pseudorapidität 1.9 < η < 2.4 ermöglicht. Aufgrund der hohen Masse
eines B-Hadrons hat das Zerfallsmyon einen höheren Transversalimpuls
p rel
T relativ zum resultierenden Jet als beim Zerfall eines Charm-Hadrons
oder eines leichten Hadrons. Daher benutzt man diese Variable zur Bestimmung
des b-Anteils in den Daten.
T 504.4 Mi 17:00 HS V
Measurement of Branching Fractions of Color-Suppressed
Decays of the ¯ B 0 Meson to D (∗)0 π 0 , D (∗)0 η, D (∗)0 ω, and D 0 η ′
— •Ullrich Schwanke 1,2 , A. Hicheur 3 , H. Paar 1 , and V.
Tisserand 3 for the BaBar collaboration — 1 UC San Diego, 9500
Gilman Drive, La Jolla, CA 92093-0319, USA — 2 Now at: Humboldt
University, Newtonstrasse 15, 12489 Berlin, Germany — 3 Laboratoire
de Physique des Particules, F-74941, Annecy-le-Vieux, France
Using a sample of 88.8×10 6 B ¯ B events collected with the BaBar detector
at the PEP-II storage rings at the Stanford Linear Accelerator Center,
we have measured the branching fractions of seven color-suppressed Bmeson
decays. The branching fractions for ¯B 0 → D ∗0 η, D ∗0 ω, and D 0 η ′
were detected for the first time with more than five-sigma statistical significance.
We also set an upper limit on the branching fraction for the
D ∗0 η ′ decay. All of these branching fractions are significantly larger than
theoretical expectations based on the “naive” factorization model.
T 504.5 Mi 17:15 HS V
Inklusive Messung der K-Meson-Produktion in B-Meson-
Zerfällen mit BABAR-Detektor — •Stefan Christ für die
BABAR-Kollaboration — Universitätzplatz 3, 18051 Rostock
In diesem Vortrag wird die Messung der K-Mesonen-Spektren aus B 0 ,
¯B 0 , B + und B − Zerfällen mit dem BABAR-Detektor vorgestellt. Der
BABAR-Detektor wird im asymmetrischen PEP-II-Ring am SLAC, einer
sogenannten “B-meson factory”, betrieben. B-Mesonen werden in Υ(4S)-
Zerfällen paarweise und mit entgegengesetztem b-Quarkflavour erzeugt.
Durch die vollständige Rekonstruktion eines B-Meson Zerfalls in einem
Kanal, der den Rückschluß auf dessen Quarkinhalt zuläßt, kann auch der
Quarkinhalt des zweiten B-Mesons bestimmt werden. Alle Teilchen, die
nicht vom vollrekonstruierten B-Meson stammen, stammen vom zweiten,
nicht rekonstruierten B-Meson. Durch die Identifikation dieser Teilchen,
kann dann das K-Meson-Spektrum für jeden der vier B-Mesontypen einzeln
gemessen werden. Die Methode und die gemessenen Spektren werden
vorgestellt.
T 504.6 Mi 17:30 HS V
Messung der Parameter der Υ(10580) Resonanz mit dem
BABAR-Detektor — •Gregor Wagner und Roland Waldi
für die BABAR-Kollaboration — FB Physik, Universitaet Rostock,
Universitaetsplatz 3, 18051 Rostock
Gebundene b ¯ b-Zustände wie das Υ(10580) bieten eine gute Möglichkeit
zum Test der Quanten-Chromodynamik. Die Resonanzparameter des
Υ(10580) können mit dem BABAR-Detektor an der asymmetrischen B-
Fabrik PEP-II gemessen werden. Wir präsentieren eine Messung der totalen
Zerfallsbreite Γtot, der partiellen Zerfallsbreite Γee in e + e − und
der Masse M des Υ(10580). Diese sind gemessen worden zu: Γtot =
(20.7 ± 1.6 ± 2.5) MeV , Γee = (0.321 ± 0.017 ± 0.029) keV und M =
(10579.3±0.4±1.2) MeV/c 2 . Die Messung der totalen Zerfallsbreite und
der Masse stellen eine Verbesserung der Genauigkeit im Vergleich zum
aktuellen Weltmittelwert dar.
T 504.7 Mi 17:45 HS V
Messung von KS → π + π − π 0 mit dem NA48/1 Detektor —
•Martin Wache — Institut für Physik, Universität Mainz
Im Jahr 2002 wurde mit dem NA48/1-Detektor während einer der
80 tägigen Datennahme seltene Kaonen- und Hyperonenzerfälle aufgezeichnet.
Unter anderem wurden mehr als 20 Millionen K → π + π − π 0
Ereignisse beobachtet. Mit diesen Daten soll nun die CP erhaltende Zerfallsamplitude
von KS → π + π − π 0 gemessen werden. Über die Interferenz
von KL und KS kann der Parameter λ bestimmt werden, der die CP erhaltende
Zerfallsamplitude beschreibt. Mit der Hilfe von theoretischen
Vorhersagen kann aus dem Wert von λ dann das Verzweigungsverhältnis
berechnet werden.
T 504.8 Mi 18:00 HS V
Messung der Lebensdauer des Ξ 0 -Hyperons mit dem NA48-
Detektor — •Peter Marouelli für die NA48-Kollaboration — Peter
Marouelli, Institut für Physik, Universität Mainz, 55099 Mainz
Einer der experimentellen Tests zur Überprüfung der ∆I = 1
2 -Regel
bei nicht-leptonischen Zerfällen ist die Bestimmung des Verhältnisses der
Lebensdauern von Ξ − und Ξ 0 . Dieses Verhältnis sollte bei Gültigkeit
der Regel von kleinen Phasenraumkorrekturen abgesehen gleich 2 sein.
Während die Lebensdauer des Ξ − -Hyperons bereits mit einer Genauigkeit
von 1% gemessen worden ist, erreichen Messungen der Lebensdauer
des Ξ 0 -Hyperons diese Genauigkeit noch nicht. Im Jahr 2002 wurden im
Rahmen des Hochintensitäts-KS-Experiments NA48/1 auch Daten von
Zerfallsereignissen von neutralen Hyperonen aufgenommen. Dabei wurden
ca. 5 Millionen Ereignisse des Typs Ξ 0 → Λπ 0 vollständig rekonstruiert.
Anhand dieser Daten wird eine Analyse zur Bestimmung der
Lebensdauer des Ξ 0 -Hyperons durchgeführt, deren Ergebnisse hier vorgestellt
werden. Die bei den bisherigen Messungen dieser Größe erreichte
Genauigkeit von 3% ist dabei wesentlich verbessert worden.
T 504.9 Mi 18:15 HS V
Messung des semileptonischen Zerfalls des Ξ 0 -Hyperons —
•Ulrich Moosbrugger — Insititut für Physik, Universität Mainz
Im Jahre 2002 wurde am NA48 Experiment am CERN eine dedizierte
Datennahme für seltene Kaon- und Hyperonzerfälle durchgeführt. Darunter
konnten auch etwa 6000 semileptonische Betazerfälle des Ξ 0 -Hyperons
aufgezeichnet werden. Diese verhalten sich analog dem gut untersuchten
Betazerfall des Neutrons unter Austausch der d-Quarks durch s-Quarks.
Die einzigen Unterschiede sollten daher von den verschiedenen Quark-

Teilchenphysik Mittwoch
massen und dem unterschiedlichen CKM-Matrixelement herrühren. Ziel
ist die Messung des Verzweigungsverhältnisses und der Formfaktoren und
T 505 Spurkammern III
damit eine neue Bestimmung von Vus und das Testen von Theorien zur
SU(3)f-Symmetriebrechung.
Zeit: Mittwoch 16:15–18:45 Raum: HS VI
T 505.1 Mi 16:15 HS VI
Zeit-Projektions-Kammern mit GEM-Technologie: Studien in
Teilchenstrahlen hoher Intensität am Proton-Synchrotron am
CERN — •B. Ledermann 1 , T. Barvich 1 , J. Kaminski 1 , S. Kappler
1,2 , Th. Müller 1 und M. Ronan 3 — 1 Institut für Experimentelle
Kernphysik, Universität Karlsruhe (TH) — 2 CERN, EP Division, Genf
— 3 LBNL, Berkeley
Im Zusammenhang mit dem zukünftigen Linearbeschleuniger-
Projekt TESLA wird eine Zeit-Projektions-Kammer (TPC) mit GEM-
Technologie als eine der bevorzugten Alternativen für den Spurdetektor
diskutiert. Aus diesem Grund sind viele Studien zur Auslese dieses Detektortyps
am Laufen. In diesem Vortrag sollen Aufbau und Ergebnisse
von Messungen mit einem TPC-Prototyp am Proton-Synchrotron am
CERN vorgestellt werden. Es wurde eine maximale Nachweiswahrscheinlichkeit
(single pad-row efficiency) von 99.3 ± 0.2 % für minimal ionisierende
Teilchen bei einer geringen effektiven Gasverstärkung von 3 · 10 3
erreicht. Die beste Ortsauflösung lag bei 63 ±3µm für eine Gasmischung
von Ar : CO2 −70 : 30 und eine Driftstrecke von 4cm. Weiterhin werden
die Ergebnisse der Studie zum Einfluss des Ionenrückflusses auf die Rekonstruktion
von Teilchenspuren und zu deren Verformungen diskutiert.
Schließlich sollen die Ergebnisse extrapoliert und mit Erwartungen des
TESLA-TDR verglichen werden.
T 505.2 Mi 16:30 HS VI
Eine Zeit-Projektions-Kammer mit GEM Auslese für Messungen
in hohen Magnetfeldern — •Thorsten Lux 1 , Ties
Behnke 2 , Markus Hamann 2 , Matthias Enno Janssen 3 , Rolf-
Dieter Heuer 1 , Alexander Kaoukher 4 , Thorsten Kuhl 2 ,
Felix Sefkow 2 , Alexander Vasiljev 5 , Bernhard Voigt 1 und
Peter Wienemann 2 für die LC TPC-Kollaboration — 1 Institut
für Experimentalphysik, Universität Hamburg, Luruper Chaussee
149, 22761 Hamburg — 2 DESY, Notkestrasse 85, 22603 Hamburg
— 3 Universität Dortmund, Otto-Hahn-Str. 5, 44227 Dortmund —
4 Universität Rostock,Universitätsplatz 3, 18051 Rostock — 5 BINP,
Lavrentiev Pr. 111, RUS-630090 Novosibirsk
Als zentrale Spurkammer für einen zukünftigen e + e − –
Linearbeschleuniger mit einer Schwerpunktsenergie von bis zu 1 TeV
soll möglicherweise eine TPC (Zeit-Projektions-Kammer) verwendet werden.
Für die Gasverstärkung der geplanten TPC werden GEMs (Gas-
Elektron-Multiplier) in Betracht gezogen. Um das Verhalten von GEMs
in einer TPC in Magnetfeldern von bis zu 5.3 T zu untersuchen, wurde
ein TPC Prototyp entwickelt und gebaut. Im Vortrag wird auf den Bau
und die Inbetriebnahme der Kammer eingegangen.
T 505.3 Mi 16:45 HS VI
Auflösungsstudie an einer Zeit-Projektions-Kammer mit GEM
Auslese in hohen Magnetfeldern — •Matthias Enno Janssen 1 ,
Thorsten Lux 2 , Ties Behnke 3 , Markus Hamann 3 , Rolf-Dieter
Heuer 2 , Alexander Kaoukher 4 , Thorsten Kuhl 3 , Thorsten
Lux 2 , Felix Sefkow 3 , Alexander Vasiljev 5 , Bernhard
Voigt 2 und Peter Wienemann 3 für die LC TPC-Kollaboration —
1 Universität Dortmund, Otto-Hahn-Str. 5, 44227 Dortmund — 2 Institut
für Experimentalphysik, Universität Hamburg, Luruper Chaussee
149, 22761 Hamburg — 3 DESY, Notkestrasse 85, 22603 Hamburg —
4 Universität Rostock,Universitätsplatz 3, 18051 Rostock — 5 BINP,
Lavrentiev Pr. 111, RUS-630090 Novosibirsk
Als zentrale Spurkammer für einen zukünftigen e + e − –
Linearbeschleuniger mit einer Schwerpunktsenergie von bis zu 1 TeV
soll möglicherweise eine TPC (Zeit-Projektions-Kammer) verwendet werden.
Für die Gasverstärkung der geplanten TPC werden GEMs (Gas-
Elektron-Multiplier) in Betracht gezogen. Die Ortsauflösung einer GEM-
TPC in hohen Magnetfeldern wurde mit kosmischen Strahlen gemessen
(siehe Vortrag v. T. Lux) In diesem Vortrag wird auf die Methode der
Rekonstruktion der Spuren eingegangen und erste Ergebnisse werden
vorgestellt.
T 505.4 Mi 17:00 HS VI
Test einer Zeit-Projektionskammer mit GEMs in einem hohem
Magnetfeld — •J. Kaminski 1 , T. Barvich 1 , S. Kappler 1,2 , B. Ledermann
1 , Th. Müller 1 und M. Ronan 3 — 1 Institut für Experimentelle
Kernphysik, Universität Karlsruhe (TH) — 2 CERN, EP Division,
Genf — 3 LBNL, Berkeley
Für den Teilchennachweis an dem zukünftigen Elektron-Positron-
Beschleuniger TESLA mit einer Schwerpunktsenergie von 500 bis
800GeV ist ein Experiment mit einem 4T-Magnetfeld und als zentraler
Spurdetektor eine Zeit-Projektions-Kammer (TPC) geplant. Um die vorteilhaften
Eigenschaften der TPC wie z.B. gute Ortsauflösung, geringe
Strahlungslänge und hohe Homogenität zu erweitern und zu verbessern,
soll als Gasverstärkungsstufe anstelle von Vieldrahtkammern (MWPC)
die vor einigen Jahren entwickelten Gas Elektron Multiplier (GEMs)
eingesetzt werden. Diese bieten eine Anzahl positiver Eigenschaften
wie z.B. eine intrinsische Unterdrückung des Ionen-Rückflusses in das
Driftvolumen, eine höhere Granularität des Detektors und reduzierte
E×B-Effekte.
Um dieses Konzept zu untersuchen, wurde ein Prototyp gebaut und
mit einer doppelten GEM-Anordnung ausgestattet. Im Labor wurde mit
kosmischer Strahlung die grundlegenden Drifteigenschaften wie Driftgeschwindigkeit
und Diffusion bestimmt. Zusätzlich werden Ergebnisse von
Detektorstudien in einem 5T starken Magnet am DESY präsentiert.
T 505.5 Mi 17:15 HS VI
Entwicklung und Bau eines TPC-Prototyps — •S. Blatt, M.
Killenberg, S. Lotze, J. Mnich, A. Münnich, S. Roth, M. Tonutti,
A. Vogel und M. Weber — III. Physikalisches Institut, RWTH
Aachen, D-52056 Aachen
Für den geplanten Elektron-Positron-Linearbeschleuniger TESLA ist
eine Zeit-Projektions-Kammer (TPC) als zentrale Spurkammer geplant.
Als mögliche Alternative zur Gasverstärkung durch Drähte werden Gas
Electron Multiplier (GEM) untersucht.
An einer TPC mit GEM-Readout wurden Studien zur Ortsauflösung
durchgeführt. Aktuelle Ergebnisse werden präsentiert. Um die Untersuchungen
in hohen Magnetfeldern fortsetzen zu können, wurde ein Teststand
für kosmische Myonen mit einem 4 Tesla Solenoid-Magneten im
DESY in Betrieb genommen. Hierfür wurde ein kompakter Feldkäfig entworfen,
der sich zur Zeit in Bau befindet. Über den Status des Projekts
wird berichtet.
T 505.6 Mi 17:30 HS VI
Untersuchungen zur Ortsauflösung einer GEM-Auslesestruktur
für eine TPC — •A. Vogel, S. Blatt, M. Killenberg, S. Lotze,
J. Mnich, A. Münnich, S. Roth, M. Tonutti und M. Weber —
III. Physikalisches Institut, RWTH Aachen, D-52056 Aachen
Für den geplanten Elektron-Positron-Linearbeschleuniger TESLA ist
eine Zeitprojektionskammer (TPC) als zentrale Spurkammer geplant. Als
mögliche Alternative zur Gasverstärkung durch Drähte werden Gas Electron
Multiplier (GEM) untersucht.
Die Verbreiterung von Ladungswolken beim Durchgang durch eine
GEM-Struktur wird in einer dafür konstruierten Testkammer bestimmt.
Es werden Messungen im Magnetfeld und mit unterschiedlichen elektrischen
Feldkonfigurationen sowie verschiedenen Kammergasen durchgeführt,
um die Ortsauflösung der Auslesestruktur zu bestimmen und zu
optimieren.

Teilchenphysik Mittwoch
T 505.7 Mi 17:45 HS VI
Studien zum Ladungstransfer in Zeit-Projektions-Kammern
mit GEM Auslese — •Bernhard Voigt 1 , Ties Behnke 2 ,
Markus Hamann 2 , Matthias Enno Janssen 3 , Rolf-Dieter
Heuer 1 , Alexander Kaoukher 4 , Thorsten Kuhl 2 , Felix
Sefkow 2 , Alexander Vasiljev 5 , Bernhard Voigt 1 und Peter
Wienemann 2 für die LC TPC-Kollaboration — 1 Institut für Experimentalphysik,
Universität Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761
Hamburg — 2 DESY, Notkestrasse 85, 22603 Hamburg — 3 Universität
Dortmund, Otto-Hahn-Str. 5, 44227 Dortmund — 4 Universität Rostock,Universitätsplatz
3, 18051 Rostock — 5 BINP, Lavrentiev Pr. 111,
RUS-630090 Novosibirsk
Als zentrale Spurkammer für einen zukünftigen e + e − –
Linearbeschleuniger mit einer Schwerpunktsenergie von bis zu 1 Te V
soll möglicherweise eine TPC (Zeit-Projektions-Kammer) verwendet werden.
Für die Gasverstärkung der geplanten TPC werden GEMs (Gas-
Elektron-Multiplier) in Betracht gezogen. Um den Ladungstransfer in
ei ner TPC mit GEM Vestärkungssystem in Magnetfeldern von bis zu
5.3 T zu untersuchen, wurde ein spezieller TPC Prototyp entwickelt u
nd gebaut. Im Vortrag werden Messaufbau und erste Ergebnisse zum
Ladungstransfer vorgestellt.
T 505.8 Mi 18:00 HS VI
Minimierung der Ionenrückdrift von Dreifach-GEM-Strukturen
— •S. Lotze, S. Blatt, M. Killenberg, J. Mnich, A. Münnich, S.
Roth, M. Tonutti, M. Weber und A. Vogel — III. Physikalisches
Institut, RWTH Aachen, D-52056 Aachen
Für den geplanten Elektron-Positron-Linearbeschleuniger TESLA ist
eine Zeitprojektionskammer (TPC) als zentrale Spurkammer geplant. Als
mögliche Alternative zur Gasverstärkung durch Drähte werden Gas Electron
Multiplier (GEM) untersucht.
Die bei der Gasverstärkung in der Auslese-Struktur der TPC entstehenden
Ionen driften teilweise ins sensitive Volumen der TPC zurück. Um
Verzerrungen der Spuren durch die entstehende Raumladung zu vermeiden,
muss der Anteil dieser Ladungsträger minimiert werden. Dazu wurde
der Ladungstransfer als Funktion der an die GEM-Auslese angelegten
Spannungen parametrisiert. Es werden die Vorhersagen der Parametrisierung
für einen auf eine geringe Ionenrückdrift optimierten Arbeitspunkt
präsentiert.
T 505.9 Mi 18:15 HS VI
Performance of Triple GEM Tracking Detectors in the COM-
PASS Experiment — •Quirin Weitzel 1 , Bernhard Ketzer 1 ,
Igor Konorov 1 , Stephan Paul 1 , Leszek Ropelewski 2 , and Fabio
Sauli 2 — 1 Physik Department, Technische Universität München, D-
85748 Garching — 2 European Laboratory for Particle Physics CERN,
CH-1211 Geneva 23
T 506 Schwache Wechselwirkung II
COMPASS is a high-luminosity fixed target experiment at CERN’s
SPS, which has been taking data with a 160 GeV/c muon beam since
2001. The tracking of charged particles in the near-beam area is achieved
by a set of twenty novel large-area micropattern gas detectors based
on the Gas Electron Multiplier (GEM) [1]. Owing to a two-dimensional
readout of signals, each of these detectors delivers two track projections.
While the basic characteristics of these detectors have been studied
both in test beams and within COMPASS using a low intensity muon
beam [2], this is the first conclusive study of the performance of the full
set of detectors during a physics run at nominal muon beam intensity
with particle rates up to 10 kHz/mm 2 . All detectors are shown to operate
at efficiencies > 95%. The spatial resolution is found to be around
70µm for all detectors. By sampling the analogue signal of each strip at
a frequency of 40 MHz the track time can be determined with a time resolution
of ∼ 12 ns. Correlations between amplitudes measured on both
projections within one detector considerably improve the tracking efficiency
and speed by removing ambiguities in multi-hit events.
[1] F. Sauli, Nucl. Instr. Meth. A386, 531 (1997).
[2] B. Ketzer et al., IEEE Trans. Nucl. Sci. 49, 2403 (2002).
T 505.10 Mi 18:30 HS VI
Aufbau eines UV-Laser Kalibrationssystem für eine Zeit-
Projektions-Kammer — •Markus Ball 1 , Ties Behnke 1 ,
Markus Hamann 1 , Matthias Enno Janssen 2 , Rolf-Dieter
Heuer 3 , Alexander Kaoukher 4 , Thorsten Kuhl 1 , Thorsten
Lux 3 , Felix Sefkow 1 , Alexander Vasiljev 5 , Bernhard Voigt 3
und Peter Wienemann 1 für die LC TPC-Kollaboration — 1 DESY,
Notkestrasse 85, 22603 Hamburg — 2 Universität Dortmund, Otto-Hahn-
Str. 5, 44227 Dortmund — 3 Institut für Experimentalphysik, Universität
Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg — 4 Universität
Rostock, Universitätsplatz 3, 18051 Rostock — 5 BINP, Lavrentiev Pr.
111, RUS-630090 Novosibirsk
Für einen zukünftigen e + e − –Linearbeschleuniger ist eine TPC (Zeit-
Projektions-Kammer) als zentrale Spurkammer geplant. Diese sollte eine
deutlich höhere Auflösung als zum Beispiel die Spurkammern von LEP
haben. Daher werden als ein verbessertes Gasverstärkungssystem Gas-
Electron-Multiplier (GEM) in Betracht gezogen. Mit dem Aufbau eines
UV-Lasersystems ergibt sich die Möglichkeit die Eigenschaften von Minimal
Ionisierenden Teilchen (MIPS) zu simulieren. Nach einer Kalibration
der TPC soll das Lasersystem dazu verwendet werden, die Gaseigenschaften
( Messungen der Driftgeschwindigkeit, Diffusion ), sowie Punkt- und
Doppelspurauflösungen mit hoher Statistik zu vermessen. Der Vortrag
stellt den Versuchsaufbau, erste Ergebnisse und geplante Anwendungen
vor.
Zeit: Mittwoch 16:15–18:45 Raum: HS VII
T 506.1 Mi 16:15 HS VII
Bestimmung der Zerfallsasymmetrie des Hyperonzerfalls Ξ 0 →
Λγ mit dem NA48–Detektor — •Matthias Behler und Ulrich
Moosbrugger — Institut für Physik, ETAP, Universität Mainz, 55099
Mainz
Mit dem NA48/1–Experiment am CERN wurden 2002 gezielt seltene
Ks– und Hyperonzerfälle aufgezeichnet. Für den Zerfall Ξ 0 → Λγ konnten
so etwa 55.000 Kandidaten angesammelt werden. Mit dieser Statistik
ist es nun möglich die Zerfallsasymmetrie dieses Kanals mit einer Genauigkeit
von einigen Prozent zu bestimmen und damit den Fehler der
bisherigen Messung mit NA48-Daten von αΛγ = −0.78±0.18stat ±0.06syst
um etwa eine Größenordnung zu reduzieren.
T 506.2 Mi 16:30 HS VII
Messung des K ± → π + π − e ± νe(¯νe)-Zerfalls — •Lucia Masetti für
die NA48/2-Kollaboration — Institut für Physik, ETAP, Universität
Mainz, 55099 Mainz
Der Zerfall K ± → π + π − e ± νe(¯νe) ist interessant, da er es erlaubt,
die ππ-Streulänge mit Isospin und Drehimpuls Null zu messen. Die
Tatsache, dass die beiden Pionen die einzigen Hadronen im Endzustand
sind, ermöglicht eine besonders saubere Messung. Diese erfolgt
durch die Bestimmung der Formfaktoren und ihrer Abhängigkeit von
der invarianten Masse der beiden Pionen. Trotz des sehr kleinen Verzweigungsverhältnisses
(∼ 4 × 10 −5 ), hat das NA48/2-Experiment am
CERN SPS im Jahr 2003 ca. 600000 solcher Zerf älle aufgenommen.
Dies ermöglicht eine genaue Bestimmung des Verzweigungsverhältnisses
und der Formfaktoren. In dem Vortrag wird die aktuelle Analyse des
K ± → π + π − e ± νe(¯νe)-Zerfalls mit dem NA48 Detektor vorgestellt.
T 506.3 Mi 16:45 HS VII
Messung des K ± → π ± γγ-Zerfalls — •Cristina Morales für die
NA48/2-Kollaboration — Institut für Physik, Universität Mainz
Der Zerfall K ± → π ± γγ bietet die Möglichkeit, die Korrekturen der
chiralen Störungstheorie in höheren Ordnungen, die theoretisch berechnet
werden können, zu überprufen. Insbesondere können höhere Ordnungen
einen signifikanten Anteil zur Zerfallsrate beitragen. Neben dem Verzweigungsverhältnis
gibt die Theorie auch eine Vohersage für das Zerfallsspektrum.
In diesem Vortrag wird die aktuelle Analyse des K ± → π ± γγ-
Zerfalls mit dem NA48 Detektor vorgestellt. Die Daten vom Jahr 2003
NA48/2 werden verwendet.

Teilchenphysik Mittwoch
T 506.4 Mi 17:00 HS VII
Systematik der W-Massen-Bestimmung im rein-hadronischen
Kanal — •M. Duda, A. Böhm, A. El-Hage, H. Fesefeldt, J.
Mnich, C. Rosenbleck, C. Rosemann, S. Roth und M.H. Zöller
für die L3-Kollaboration — III. Physikalisches Institut, RWTH-Aachen,
D-52056 Aachen
Die Masse des W-Bosons wird aus der Reaktion e + e − → W + W − →
q¯qq ′ ¯q ′ mit den Daten des L3-Detektors am LEP-2 Experiment bestimmt.
Es werden systematische Studien zur Endzustandswechselwirkung, Jet-
Rekonstruktion und Photonabstrahlung für den rein-hadronischen Endzustand
durchgeführt, um die Genauigkeit der W-Massen-Bestimmung
zu ermitteln.
T 506.5 Mi 17:15 HS VII
Inklusive Elektronproduktion bei 1.96 TeV Proton-Antiproton-
Kollisionen am DØ-Experiment — •Carsten Magass, Thomas
Hebbeker und Thomas Stapelberg für die DØ-Kollaboration — III.
Phys. Inst. A
Seit März 2001 läuft das DØ-Experiment am Proton-Antiproton-
Beschleuniger Tevatron im FERMILAB im Run II bei der weltweit
höchsten Schwerpunktsenergie von √ s = 1.96 TeV. Um hier neue
Phänomene zu studieren, müssen zunächst alle Untergrundreaktionen im
Rahmen des Standardmodells verstanden werden.
Ein wichtiger Bestandteil ist die Kenntnis des inklusiven Wirkungsquerschnitts
für Elektronproduktion. Das Resultat dieser Messung wird
hier präsentiert. Darauf aufbauend wird auf die Bestimmung der Wirkungsquerschnitte
für die Produktion der schweren Eichbosonen W und
Z eingegangen. Aus dem Verhältnis der Wirkungsquerschnitte σW/σZ
wird (indirekt) die totale Zerfallsbreite des W-Bosons ermittelt.
T 506.6 Mi 17:30 HS VII
Messung des Transversalimpulsspektrums des Z 0 -Bosons im
Muonkanal am Tevatron — •Britta Leonhardt für die DØ-
Kollaboration — Ludwig-Maximilians-Universität München, Am Coulombwall
1, D-85748 Garching b. München
Es werden eine Monte-Carlo Studie zur Entfaltung des pT-Spektrums
von Z 0 -Bosonen aus p¯p-Kollisionen bei 1.96GeV Schwerpunktsenergie
und erste Ergebnisse vorgestellt.
Z 0 -Bosonen als farblose, nicht hadronisierende Teilchen bieten eine
Möglichkeit, die Quantenchromodynamik (QCD) durch Messung ihrer
Produktionseigenschaften zu studieren und zu testen. Durch Messung des
Transversalimpulses der Z 0 -Zerfallsprodukte (z.B. Myonen) kann der des
Z 0 -Bosons bestimmt werden. Die Kenntnis der Transversalimpulsverteilung
der Z 0 -Bosonen erlaubt Rückschlüsse auf die entsprechende Verteilung
bei der Erzeugung von W-Bosonen. Ziel ist die genaue Messung der
Masse des W-Bosons, die in myonischen W-Zerfällen unter anderem aus
dem Transversalimpuls des Myons bestimmt wird.
T 506.7 Mi 17:45 HS VII
Vollständige logarithmische Näherung des Zweischleifen-
Formfaktors in einer massiven U(1)-Theorie — •Bernd
Feucht 1 , Johann H. Kühn 1 und Vladimir A. Smirnov 2 —
1 Institut für Theoretische Teilchenphysik, Universität Karlsruhe, 76128
Karlsruhe — 2 Skobeltsyn Institute of Nuclear Physics, Moscow State
University, 119992 Moskau, Russland
Während elektroschwache Prozesse experimentell bisher bei Energieskalen
in der Größenordnung der W- und Z-Masse untersucht wurden,
gewährt die kommende Beschleunigergeneration den Zugang zu
Energiebereichen weit oberhalb der Eichbosonmassen. Dort werden in
exklusiven Prozessen doppelt-logarithmische Korrekturen, sogenannte
Sudakov-Logarithmen, relevant. Im Limes hoher Impulsüberträge liefern
die führenden Logarithmen-Potenzen den größten Beitrag. Für den
T 507 QCD IV
Fall massiver abelscher und nichtabelscher Eichtheorien war bisher die
Zweischleifen-Ordnung des Formfaktors in nächst-nächst-führender logarithmischer
Näherung bekannt. Doch bei Energien im TeV-Bereich
können die darauffolgenden Terme nicht vernachlässigt werden. In einem
massiven U(1)-Modell wurde nun die vollständige logarithmische
Näherung des Zweischleifen-Formfaktors inklusive des konstanten Beitrags
berechnet. Dazu wurde insbesondere die Methode der ” Expansion
by Regions“ (Beneke, Smirnov) benutzt.
T 506.8 Mi 18:00 HS VII
Finale Messung der Vorwärts-Rückwärts-Asymmetrien schwerer
Quarks mit dem OPAL Detektor — •Thomas Krämer 1 , Ties
Behnke 1 , Richard Hawkings 2 , Rolf-Dieter Heuer 3 und Pippa
Wells 2 — 1 DESY, Notkestraße 85, D-22603 Hamburg — 2 CERN, CH-
1211 Geneva-Meyrin 23 — 3 Institut für Experimentalphysik, Universität
Hamburg, Luruper Chaussee 149, D-22761 Hamburg
Ein wichtiger Parameter des Standard Modells der Elementarteilchen
ist der elektroschwache Mischungswinkel sin 2 θW, der Aufschluss über das
Verhältnis von Axial- und Vektor-Axial-Kopplung gibt und mit hoher
Präzision durch verschiedene Verfahren an Lepton Beschleunigern bestimmt
werden kann. Neben der Links-Rechts-Asymmetrie ALR, die am
SLC gemessen wurde, bieten vor allem die bei LEP beobachteten Fermion
Vorwärts-Rückwärts-Asymmetrien AFB der Reaktion e + e − → Z 0 → f ¯ f
einen experimentellen Zugang zu sin 2 θW. Im Rahmen des Vortrages werden
die jüngsten OPAL Ergebnisse der Messung der Vorwärts-Rückwärts-
Asymmetrien schwerer Quarks bei drei verschiedenen Schwerpunktsenergien
in der Nähe der Z 0 -Resonanz präsentiert, wobei sich die Ergebnisse
erstmals auf die gesamte Datenbasis stützen. Zur Identifikation des Flavours
der primären Quarks, sowie der Unterscheidung von Quarks und
Antiquarks, wurden Leptonen semileptonischer b- und c-Zerfälle verwendet.
Insbesondere die zahlreichen Verbesserungen im Bereich der Lepton-
Identifikation, der auf neuronalen Netzen basierenden Quark-Flavour-
Separation und des Maximum-Likelihood-Fits führen zu einer drastischen
Reduktion der systematischen Unsicherheit im Vergleich zu vorherigen
Veröffentlichungen.
T 506.9 Mi 18:15 HS VII
Viererkopplungen der Eichbosonen in e + e − Kollisionen bei
TESLA-Energien — •Michael Beyer, Stefan Christ und
Henning Schröder — FB Physik, U Rostock
Falls die elektroschwache Symmetriebrechung nicht auf das leichte
Higgsteilchen des Standardmodells führt, könnte sie auf einer starken
Wechselwirkung beruhen. Diese Alternative kann in Rahmen einer effektiven
Feldtheorie allgemein beschrieben werden. Dabei entstehen Kopplungen
zwischen den Eichbosonen, die sich von denen des Standardmodells
unterscheiden. Wir betrachten insbesondere direkte Viererkopplungen,
z.B. in den Prozessen e + e − → WWZ/ZZZ. Diese Reaktionen führen
auf 6-Fermion Endzustände und wurden für TESLA-Parameter untersucht.
T 506.10 Mi 18:30 HS VII
Evidence for a Narrow State at M=1528 MeV at HERMES
— •Wolf-Dieter Nowak for the HERMES collaboration — DESY,
D-15738 Zeuthen, Platanenalle 6
Evidence for a narrow baryon state is found at HERMES in quasi-real
photoproduction on a deuterium target in the invariant mass distribution
of the pK 0 s system, with the Kaon decaying into two charged pions. A
peak is observed at 1528 MeV with statistical and systematic uncertainty
each being 2 MeV. The width of the peak is dominated by the experimental
resolution of 7.2 MeV. Depending on the backgroud model, the
naive statistical significance ranges from 4.7 to 9.0 σ. This state may be
interpreted as the predicted S=+1 exotic Θ + pentaquark baryon.
Zeit: Mittwoch 16:15–18:45 Raum: RW 5
T 507.1 Mi 16:15 RW 5
Isospin breaking a0-f0 mixing: a tool to investigate the structure
of the light scalar mesons — •Christoph Hanhart 1 , Markus
Büscher 1 , Vera Kleber 1 , Sigfried Krewald 1 , Ulf-G. Meissner
1,2 und Hans Ströher 1 — 1 IKP, Forschungszentrum Jülich —
2 HISKP, Univ. Bonn
Although studied since many years, the structure of the light scalar
mesons a0(980) and f0(980) is still under debate. After the discovery of
the D ⋆ sJ(2317) + this discussion has even intensified, since all these three
resonances might be of similar nature. Additional observables are called
for to pin down the structure of the light scalar mesons. In this context
the isospin breaking a0-f0 mixing plays an exceptional role since it is
sensitive to the overlap of the two wave functions. In the talk it will be
shown that a measurement of the reactions pn → dπ 0 η and dd → απ 0 η

Teilchenphysik Mittwoch
close to the ¯ KK production threshold is ideally suited to unambigously
extract the a0 − f0 mixing matrix element. The corresponding experimental
program that has been started at COSY-Jülich will be described,
first data will be presented, and the theoretical and experimental uncertainties
of the extraction of the mixing matrix element will be discussed.
T 507.2 Mi 16:30 RW 5
Produktion seltsamer neutraler Teilchen in tiefinelastischer
Streuung bei HERA mit dem H1 Detektor — •Christiane
Risler, Günter Grindhammer und Ekaterini Tzamariudaki —
MPI-München, c/o DESY, Notkestr. 85, 22603 Hamburg
Die Untersuchung der Produktion seltsamer neutraler Teilchen in
tiefinelastischer Streuung bei HERA wird vorgestellt. Anhand der vom
H1 Detektor aufgenommenen Daten werden die Produktionswirkungsquerschnitte
der K 0 S-Mesonen und Λ-Baryonen im kinematischen Bereich
kleiner Impulsüberträge 2 < Q 2 < 100 GeV 2 gemessen und mit den
Vorhersagen verschiedener Modelle der tiefinelastischen Streuung verglichen.
Darüber hinaus wird untersucht, in wieweit die Polarisation der
Λ-Baryonen mit dem H1 Detektor gemessen werden kann.
T 507.3 Mi 16:45 RW 5
Measurement of Lambda Polarisation in the COMPASS Experiment
— •J. Friedrich, M. Wiesmann, M. Becker, R. de Masi,
A.-M. Fuchs, S. Gerassimov, B. Grube, B. Ketzer, I. Konorov,
R. Kuhn, S. Paul, L. Schmitt, and Q. Weitzel for the COMPASS
collaboration — TU München, Physik Department E18
We present first results on transverse Lambda polarization from the
2002 COMPASS run at the CERN SPS. With the 160 GeV polarized
muon beam on a polarized LiD target, Lambda and Antilambda production
with quasi-real photons (Q 2 < 0.5 GeV 2 ) was observed.
A measurement of transverse Lambda and Antilambda polarization
was performed using the bias-cancelling method in order to minimize
systematic effects. The polarization is studied in dependence on the kinematic
variables xF and pt.
This work is supported by the BMBF and the Maier-Leibnitz-Labor,
Garching.
T 507.4 Mi 17:00 RW 5
Messung der Strangeness-Spektralfunktion in hadronischen τ-
Zerfällen mit dem Opal Detektor — •Wolfgang Mader, Michael
Kobel, Achim Stahl und Norbert Wermes für die OPAL-
Kollaboration — Physikalisches Institut, Bonn
Das τ-Lepton ist auf Grund seiner hohen Masse von mτ =
(1776.99 +0.29
−0.26) MeV das einzige bekannte Lepton, das sowohl hadronisch
als auch leptonisch zerfallen kann. Die Analyse hadronischer τ-Zerfälle
erlaubt dabei Rückschlüsse auf Parameter der Quantenchromodynamik.
Speziell durch die getrennte Analyse seltsamer und nicht-seltsamer Endzustände
ist man sensitiv auf die Brechung der SU(3)Flavor Symmetrie
und damit auf die Masse des s-Quarks. Ausgangspunkt hierfür ist die
Messung von Rτ, des Verhältnisses der Anzahl hadronischer τ-Zerfälle
zur Anzahl der Zerfälle τ → ντe¯νe, bzw. der spektralen Momente, die
sich aus dem differentiellen Verzweigungsverhältnis dRτ/ dQ 2 ergeben.
Analysiert wurden Ereignisse die in den Jahren 1990-95 mit dem Opal-
Detektor auf der Z 0 -Resonanz aufgenommen wurden. Aus den effizienzund
auflösungsbereinigten invarianten Massenspektren wird die Spektral-
funktion seltsamer τ Zerfälle rekonstruiert. Hieraus werden die spektralen
Momente Rkl τ,s , die CKM gewichteten Differenzen seltsamer und nicht-
, sowie deren Quotient bestimmt. Ein Wert für
seltsamer Momente δRkl τ
die Masse des s-Quarks wird angegeben, sowie eine Messung der Verzweigungsverhältnisse
B(τ − → ντK−π 0 ) und B(τ − → ντK−π + π− ) vorgestellt.
T 507.5 Mi 17:15 RW 5
SU(3)flavor in B-Zerfällen — •Martin Melcher, Alexander Khodjamirian
und Thomas Mannel — Fachbereich Physik, Universität
Siegen, D-57068 Siegen
Zwei-Körper B-Zerfälle in Pionen und Kaonen spielen eine wichtige
Rolle bei der Bestimmung von CKM-Matrixelementen. Leider wird
deren theoretische Behandlung durch hadronische Unsicherheiten erschwert.
Daher werden oftmals SU(3)flavor- oder U-Spin-Symmetrie verwendet,
die im Limes ms → 0 gelten, um hadronische Größen und Zerfallsamplituden
in Relation zueinander zu setzen.
Um zu untersuchen, ob dies gerechtfertigt ist, haben wir die Verletzung
verschiedener häufig verwendeter SU(3)-Relationen unter Berücksichti-
gung von ms �= 0 quantitativ untersucht. Dabei haben wir auf konsistente
Weise QCD Summenregeln und Lichtkegel-Summenregeln verwendet und
konnten zeigen, dass diese verlässliche Informationen liefern. Insbesondere
konnten wir auftretende Unsicherheiten bis zu den fundamentalen
SU(3)-verletzenden Parametern zurückverfolgen.
Als entscheidender Punkt stellte sich die Asymmetrie der Lichtkegel-
Verteilungsfunktion des Kaons heraus, die durch das bei ms → 0 verschwindende
Gegenbauer-Moment a1 ausgedrückt wird, welches seinerseits
mit QCD Summenregeln bestimmt werden kann.
T 507.6 Mi 17:30 RW 5
Kohärente Teilchenproduktion in e + e − → q¯qg-Ereignissen bei
DELPHI — •Martin Siebel, Klaus Hamacher und Jürgen
Drees — Bergische Universität Wuppertal
In den Jahren 1992-1995 wurden mit dem DELPHI-Experiment am
LEP-Speicherring e + e − -Kollisionen bei √ s ≃ mZ aufgezeichnet. In etwa
10% der hadronischen Z-Zerfälle ist neben den beiden durch das initiale
Quark-Antiquark-Paar initiierten Jets ein dritter, durch ein Gluon initiierter
Jet zu beobachten. Insbesondere die Abstrahlung von weichen
Gluonen erfolgt in solchen Dreijetereignissen kohärent durch das gesamte
q¯qg-Ensemble. Die Kohärenz der Teilchenproduktion wird am Beispiel
der senkrecht zur Ereignisebene produzierten Multiplizität studiert.
Hier kann eine destruktive quantenmechanische Interferenz beobachtet
werden, welche dem sogenannten Stringeffekt in einem anderen Teil des
Phasenraumes entspricht. Ferner werden die Abschließenden Ergebnisse
des Delphi-Experimentes zur Abhängigkeit der Gesamtmultiplizität
in Dreijetereignissen von der Ereignistopologie präsentiert. Diese werden
mit neueren theoretischen Vorhersagen verglichen, wodurch eine sehr
präzise Bestimmung des Farbfaktorverhältnisses CA/CF möglich wird.
Die Bestimmung der Multiplizität von Zwei-Gluon-Farbsinglettsystemen
aus der Dreijetmultiplizität ermöglicht einen Vergleich der Multiplizität
von Quarks und Gluonen sowie deren Energieabhängigkeit.
T 507.7 Mi 17:45 RW 5
Momente von Topologiemessgrößen in e + e − -Kollisionen bei
OPAL and JADE — •Christoph Pahl, Siegfried Bethke,
Stefan Kluth und Jochen Schieck — Max-Planck-Institut für
Physik, Föhringer Ring 6, 80805 München
Topologiemessgrößen sind durch die räumliche Verteilung und die Impulse
der in einem hadronischen e + e − -Vernichtungs Ereignis entstehenden
Teilchen festgelegt. Wir messen die Momente der Verteilung ihres
differenziellen Wirkungsquerschnitts. Um einen großen Energiebereich
abzudecken, werden Daten von zwei miteinander vergleichbaren Experimenten
benutzt: OPAL am ehemaligen LEP-Speicherring und JADE
am älteren PETRA-Speicherring. Mittels Monte-Carlo Modellen werden
die Daten auf das Hadron- und Parton-Niveau korrigiert. Der gemessene
Energieverlauf des Parton-Niveaus wird mit rein perturbativen
Rechnungen verglichen. Mit dem Hadron-Niveau werden unterschiedliche
Rechnungen getestet, die den nicht-perturbativen Anteil durch Terme
beschreiben, welche mit inversen Potenzen der Schwerpunktsenergie
skalieren, so genannte Energiepotenzkorrekturen. Hieraus läßt sich die
starke Kopplungskonstante αS(MZ) und der freie Parameter der Energiepotenzkorrektur
bestimmen.
T 507.8 Mi 18:00 RW 5
φ-Produktion in Proton-Kern-Wechselwirkungen — •Michael
Symalla für die HERA-B-Kollaboration — Universität Dortmund,
Fachbereich Physik EV, 44221 Dortmund — DESY Hamburg, Notkestrasse
85, 22607 Hamburg
HERA-B ist ein Fixed-Target-Experiment am 920 GeV HERA Protonenstrahl
mit der Möglichkeit verschiedene Targetmaterialien einzusetzen.
Neben einem Dilepton-Sample zur Untersuchung leptonischer J/ψ-
Zerfälle zeichnete HERA-B während der Datennahmeperiode Nov.02-
Feb.03 etwa 200 Millionen Ereignisse mit einem Wechselwirkungstrigger
auf.
Etwa 60.000 zentral produzierte φ → K + K − -Zerfälle (−0.85 ≤ y ∗ ≤
0.4, 0.7 ≤ pT ≤ 3.5 GeV/c) wurden analysiert. Sie erlauben detaillierte
Studien der Produktionsmechanismen Strangeness enthaltender Resonanzen.
Erste Resultate der Analyse werden präsentiert, insbesondere eine
vorläufige Messung des φ-Wirkungsquerschnitts in Proton-Kern-
Wechselwirkungen, seine Abhängigkeit von kinematischen Variablen sowie
von der atomaren Massenzahl A.

Teilchenphysik Mittwoch
T 507.9 Mi 18:15 RW 5
K ∗ -Produktion in Proton-Kern-Wechselwirkungen —
•Christopher van Eldik für die HERA-B-Kollaboration —
Universität Dortmund, Fachbereich Physik EV, 44221 Dortmund —
DESY, Notkestr. 85, 22607 Hamburg
HERA-B ist ein Fixed-Target-Experiment am 920 GeV HERA-
Protonenstrahl mit der Möglichkeit, verschiedene Target-Materialien
einzusetzen.
Neben einem Di-Lepton-Sample zur Untersuchung leptonischer J/ψ-
Zerfälle zeichnete HERA-B während der Datennahmeperiode November
2002 - Februar 2003 etwa 200 Millionen Ereignisse mit einem Wechselwirkungstrigger
auf.
Etwa 900.000 zentral produzierte K ∗ → Kπ-Zerfälle (−1.2 ≤ y ∗ ≤ 0.7,
0 ≤ pT ≤ 3.5 GeV/c) wurden analysiert. Sie erlauben detaillierte Studien
der Produktionsmechanismen Strangeness enthaltender Resonanzen.
Erste Resultate der Analyse werden präsentiert, insbesondere
T 600 Kosmische Strahlung IX
vorläufige Messungen der K ∗ -Wirkungsquerschnitte in Proton-Kern-
Wechselwirkungen, die Abhängigkeit von den kinematischen Variablen
sowie von der atomaren Massenzahl A.
T 507.10 Mi 18:30 RW 5
Anisotropic flow measurements with the STAR detector at
RHIC — •Yuting Bai for the STAR collaboration — Kruislaan
409,1098 SJ, Amsterdam
Bai Yuting, for the STAR collaboration
The elliptic flow measured at the Relativistic Heavy Ion Collider(RHIC)
has been interpreted as a signature for strong partonic
interactions early in the collision [1] and as an indication of a well
developed quark-gluon plasma phase [2]. We will present recent
anisotropic flow results measured with the STAR detector at RHIC.
[1] L. McLerran, hep-ph/0202025 [2] Peter. F. Kolb and Ulrich Heinz,
nucl-th/0305064
Zeit: Donnerstag 10:30–12:00 Raum: RW 2
T 600.1 Do 10:30 RW 2
Beobachtungen des Krebs-Nebels mit dem H.E.S.S. Experiment
— •Stefan Funk und Wystan Benbow für die H.E.S.S.-
Kollaboration — Max-Planck-Institut für Kernphysik, Heidelberg
Das H.E.S.S. Experiment besteht in seiner 1.Phase aus einem stereoskopisches
System von 4 abbildenden Cherenkov–Teleskopen. Ziel des
Experiments ist die Untersuchung von Quellen kosmischer Gammastrahlung
im Energiebereich oberhalb von 50 GeV.
Erste Beobachtungen des Krebs-Nebels mit H.E.S.S. wurden während
der Aufbauphase zunächst im Herbst 2002 mit einem Teleskop durchgeführt
und im Herbst 2003 mit drei Teleskopen im stereoskopischen
Modus. Da der Krebsnebel in der Gamma Astrophysik gemeinhin als
Standardkerze angesehen wird, dienen diese Messungen u.a. dazu, die
Eigenschaften und Sensitivität des Experiments zu verifizieren. Erste Ergebnisse
dieser Messungen werden vorgestellt.
T 600.2 Do 10:45 RW 2
Search for Giant Pulses of the Crab Pulsar at Optical Wavelengths
— •Peter Kroetz, German Hermann, Jim Hinton, and
Stefan Funk for the H.E.S.S. collaboration — Max-Planck-Institut
für Kernphysik, Heidelberg
We present first results of our search for optical giant pulses of the Crab
Pulsar. The observation was done using a custom built camera consisting
of 7 photomultipliers, with a 30 kHz current readout, mounted on one
of the H.E.S.S. Cherenkov telescopes. Data was taken from mid-October
to November 2003. For the second half of the observation period, the
measurements can be compared to radio data, which have been taken simultaneously.
These data will be used to search for correlations between
giant radio pulses and the optical emission of the Crab Pulsar.
T 600.3 Do 11:00 RW 2
Observations of SNRs with H.E.S.S. — •Conor Masterson and
German Hermann for the H.E.S.S. collaboration — Max-Planck Institut
für Kernphysik, Heidelberg
The H.E.S.S. experiment, situated in the southern hemisphere in
Namibia at a latitude of -20 o , is ideally placed to search for emission in the
GeV/TeV energy range from galactic sources of non-thermal radiation.
A number of known or potential sources of this type in the southern sky
have been observed in 2002 and 2003, including plerionic and Shell-type
Supernova remnants. The results of these observations will be presented.
T 600.4 Do 11:15 RW 2
Beobachtungen des Galaktischen Zentrums mit den H·E·S·S·-
Cherenkov-Teleskopen — •Matthias Beilicke 1 und Conor Masterson
2 für die H.E.S.S.-Kollaboration — 1 Institut für Experimentalphysik,
Universität Hamburg, Luruper Chaussee 149, D-22761 Hamburg
— 2 MPI Kernphysik, Saupfercheckweg 1, D-69117 Heidelberg
Das Galaktische Zentrum (Sgr-A*), in dem sich ein schwarzes Loch
(M ≈ 3 · 10 6 M⊙) befindet, ist im optischen Wellenlängenbereich
größtenteils durch Dunkelwolken verdeckt. Wegen der dichten Ansamm-
lung verschiedenster Objekte, möglicher Neutralino-Annihilation, sowie
Detektionen des EGRET-Experiments im MeV/GeV Energiebereich ist
das Galaktische Zentrum ein vielversprechender Kandidat für GeV/TeV-
Gamma-Emission. Sgr-A* wurde im Jahr 2003 mit den ersten beiden
H·E·S·S·-Cherenkov-Teleskopen im GeV/TeV-Energiebereich beobachtet.
Erste Ergebnisse der Datenanalyse werden präsentiert.
T 600.5 Do 11:30 RW 2
Untersuchung der solaren Modulation kosmischer Strahlung
— •Isabel Jacob 1 , Joachim Engler 2 und Jörg R.
Hörandel 1 — 1 Universität Karlsruhe, Institut für Experimentelle
Kernphysik, Hermann-von-Helmholtz-Platz 1, 76344 Leopoldshafen
— 2 Forschungszentrum Karlsruhe, Institut für Kernphysik,
Hermann-von-Helmholtz-Platz 1, 76344 Leopoldshafen
Mit einem Myonteleskop, bestehend aus zwei Ebenen von Szintillationszählern
und einem Bleiabsorber, wird die Rate einzelner Myonen mit
einer Energieschwelle von 0.7 GeV seit 1993 aufgezeichnet. Die registrierten
Ereignisse stammen überwiegend von primärer kosmischer Strahlung
mit Energien um 10 bis 20 GeV. Die gemessene Rate wird auf atmosphärische
Effekte wie z.B. Druckschwankungen korrigiert. Korrelationen
der zeitlichen Abhängigkeit des Myonflusses mit Parametern der Heliosphäre
werden analysiert. Ebenso wird der Zusammenhang zwischen
solaren Eruptionen und der beobachteten Rate untersucht. Neueste Ergebnisse
werden diskutiert.
T 600.6 Do 11:45 RW 2
Multifrequenz-Studien des TeV-Blazars PKS 2155-304 mit
H.E.S.S., RXTE und optischen Instrumenten — •Gerd
Pühlhofer für die H.E.S.S.-Kollaboration — Landessternwarte
Heidelberg, Königstuhl 12, 69117 Heidelberg
Das H.E.S.S.-System von abbildenden Cherenkov-Teleskopen wird Anfang
2004 in seiner ersten Ausbaustufe von 4 Teleskopen den Messbetrieb
in Namibia aufnehmen. Beobachtungen werden jedoch schon seit 2002
mit einer reduzierten Zahl von Teleskopen durchgeführt. PKS 2155-304
ist der erste nachgewiesene TeV-Blazar in der südlichen Hemisphäre;
die H.E.S.S.-Messungen der Jahre ’02 und ’03 bestätigen Berichte der
Durham-Gruppe über eine frühere TeV-Detektion (Chadwick et al. 2000).
Aufgrund der hohen H.E.S.S.-Sensitivität werden zum ersten mal Studien
eines TeV-Blazars in seinem jeweiligen Niedrig-Flusszustand möglich
sein. Jede Periode, die PKS 2155-304-Beobachtungen umfasste, führte
bisher zu einer TeV-Detektion dieser Quelle mit hoher statistischer Signifikanz.
Darüberhinaus eignet sich PKS 2155-304 wegen seiner Rotverschiebung
(z=0.129) ideal zur Untersuchung der Absorption von TeV-
Photonen am kosmischen Infrarot-Hintergund.
Aufgrund der TeV-Detektionen wurde im September 2003 eine
Multifrequenz-Kampagne mit H.E.S.S., dem Röntgensatellit RXTE und
optischen Teleskopen durchgeführt. Fluss-Korrelationsstudien sowie Modellierungen
des Breitbandspektrums werden zum Verständnis der Beschleunigungsmechanismen
sowie zum Energietransport in AGN-Jets beitragen.
Der Vortrag gibt einen Überblick über den aktuellen Analysestatus
der PKS 2155-304-Daten.

Teilchenphysik Donnerstag
T 601 Halbleiterdetektoren VII
Zeit: Donnerstag 10:30–12:25 Raum: RW 3
Gruppenbericht T 601.1 Do 10:30 RW 3
Prototypentwicklung für einen DEPFET-Pixel Vertexdetektor
für TESLA — •M. Trimpl 1 , L. Andriceck 2 , P. Fischer 3 , M. Harter
3 , S. Herrmann 2 , M. Karagounis 1 , R. Kohrs 1 , H. Krüger 1 ,
P. Lechner 2 , G. Lutz 2 , I. Peric 1 , R.H. Richter 2 , L. Strüder 2 ,
J. Treis 2 , J. Ulrici 1 und N. Wermes 1 — 1 Universität Bonn, Physikalisches
Institut, Nussallee 12, 53115 — 2 MPI Halbleiterlabor, Otto-
Hahn-Ring 6, 81739 München — 3 Universität Mannheim, Technische Informatik,
D7, 68131
DEPFET Pixeldetektoren sind eine der diskutierten Optionen für einen
Pixel-Vertexdetektor für TESLA. Ihre herausragenden Merkmale sind
die exzellenten Rauscheigenschaften bei gleichzeitig sehr guter Orts- und
Zeitauflösung und der sehr geringe Leistungsverbrauch und Kühlbedarf.
Fuer TESLA wird zudem eine sehr schnelle Auslese (50MHz) benötigt.
Um diesen Anforderungen gerecht zu werden, wird ein Prototypsystem
aufgebaut, dass einen über 1000mal schnelleren Matrixbetrieb als bisher
ermöglicht. Zentraler Bestandteil dieses Systems ist der in 2003 entworfene
und hergestellte Auslesechip CURO II. In diesem Chip sind stromspeichernde
Elemente für die analoge Signalverarbeitung sowie eine schnelle
Scanlogik für eine triggerlose Datensparsifikation enthalten. Die Ergebnisse
des 2002 produzierten Prototyps CURO I zeigten, dass die Anforderungen
bei TESLA vorraussichtlich erreichbar sind. Das Konzept für
die Auslese bei TESLA sowie die Ergebnisse der Chipentwicklungen und
des Protoypsystems werden vorgestellt.
[1] A DEPFET Pixel Vertex Detector for TESLA: Proposal and Prototyping
Report - PRC 03/01, DESY April 2003
T 601.2 Do 10:55 RW 3
DEPFET - Funktion, Simulation, Technologie und Design
— •Rainer Richter 1 , Ladislav Andricek 1 , Peter Fischer 2 ,
Matthias Harter 2 , Michael Karagounis 3 , Robert Kohrs 3 ,
Hans Krüger 3 , Ivan Peric 3 , Matteo Porro 1 , Peter Lechner 1 ,
Gerhard Lutz 1 , Gerhard Schaller 1 , Florian Schopper 1 ,
Lothar Strüder 1 , Johannes Treis 1 , Marcel Trimpl 3 und Norbert
Wermes 3 — 1 MPI-Halbleiterlabor — 2 Universität Mannheim —
3 Universität Bonn
Der DEPFET (Depleted Field Effect Transistor) ist ein Siliziumdetektor,
der die Signalladung in unmittelbarer Nähe des Orts ihrer Entstehung
auf einem internen Gate sammelt und verstärkt. DEPFETs haben
eine extrem kleine Eingangskapazität und sind in der Lage, die gesamte
im Silizium generierte Signalladung verlustfrei zu erfassen. Die daraus
resultierenden elektronischen Eigenschaften - niedriges Rauschen bei
kurzer Signalverarbeitungszeit und geringer Verlustleistung - favorisieren
Anwendungen in der Röntgenastronomie und Teilchenphysik.
Am MPI Halbleiterlabor wurde eine neue DEPFET-Technologie entwickelt,
mit der große DEPFET-Matrizen mit Pixelgrößen im Bereich
von 20x20um 2 hergestellt werden können. An Einzelstrukturen wurde bei
Raumtemperatur ein Rauschen (ENC) von 2 - 3 Elektronen gemessen.
Eine interne Verstärkung von bis zu 400pA pro Signalelektron wurde ermittelt.
Ausgehend von diesen Messungen werden das Potenzial und die
Grenzen des Detektorprinzips anhand von mehrdimensionalen Device-
Simulationen diskutiert.
T 601.3 Do 11:10 RW 3
Ausleseelektronik für eine DEPFET-Detektor-Matrix —
•Andreas Wintjen, Joachim Hausmann, Martin Holder,
Iskander Ibragimov, Adrian Niculae und Michael Ziolkowski
— Universität Siegen, Fachbereich Physik, 57068 Siegen
Der DEPFET-Pixel-Detektor ist besonders rauscharm, dank der Integration
des ersten Verstärker-Transistors in das Sensor-Substrat. Detektoren
mit kontinuierlichem Löschmechanismus können als Zähler verwandt
werden, benötigen aber eine selbsttriggernde Elektronik. Ausgegangen
von einem existierenden CMOS-Entwurf im 0.6 um AMS-Prozess
wurde eine Ausleseelektronik für eine 4x4-Detektormatrix im 0.35 um
AMIS-Prozess entwickelt. Die Ergebnisse der ersten Submission werden
diskutiert.
T 601.4 Do 11:25 RW 3
Messungen an DEPFET-Doppelpixeln und kleinen Matrizen
für einen Pixelvertexdetektor bei TESLA — •R. Kohrs 1 , L.
Andricieck 2 , P. Fischer 3 , M. Harter 3 , M. Karagounis 1 , H.
Krüger 1 , G. Lutz 2 , I. Peric 1 , R.H. Richter 2 , L. Strüder 2 , J.
Treis 2 , M. Trimpl 1 , J. Ulrici 1 und N. Wermes 1 — 1 Universität
Bonn, Physikalisches Institut, Nußallee 12, 53115 — 2 MPI Halbleiterlabor,
Otto-Hahn-Ring 6, 81739 München — 3 Universität Mannheim,
Technische Informatik, D7, 68131
DEPFET-Sensoren sind neuartige Pixelsensoren, die durch die Integration
der ersten Verstärkerstufe in jeden einzelnen Sensorpixel besonders
niedrige Rauschwerte aufweisen. Die Signalelektronen werden in einem
Bereich unter dem Transistorkanal (im sog. Internen Gate) gesammelt
und modulieren so den Transistorstrom. Aktuelle DEPFET-Sensoren,
die speziell an die Anforderungen im TESLA Linearbeschleuniger angepasst
wurden, sind 2003 produziert und getestet worden. Charakteristische
Änderung im neuen Layout sind rechteckige, ca. 20 x 25 µm 2 kleine
Pixel, die als p-Kanal MOSFETs realisiert worden sind. Messungen an
Doppelpixeln zeigen ein sehr geringes Rauschen von ENC < 10e − und
die Möglichkeit, das Interne Gate vollständig zu leeren. Diese und weitere
Messungen werden vorgestellt.
T 601.5 Do 11:40 RW 3
Technologie zur Herstellung dünner Sensoren für Experimente
an zukünftigen Linearbeschleuniger — •L. Andricek 1 , P. Fischer
2 , M. Harter 2 , R. Kohrs 3 , H. H. Krüger 3 , G. Lutz 1 , M.
Karagounis 3 , R.H. Richter 1 , M. Porro 1 , I. Peric 3 , J. Treis 1 ,
M. Trimpl 3 und N. Wermes 3 — 1 MPI Halbleiterlabor, München —
2 Universität Mannheim — 3 Universität Bonn
Zurzeit wird im Halbleiterlabor des MPI für Physik eine neue Generation
von DEPFET-Sensoren mit 25 um Pixelgröße entwickelt, die den
Anforderungen in der Einzelpunktauflösung und in der Separation von
mehrfachen Spuren bei Experimenten an zukünftigen Linearbeschleunigern
gerecht wird. Zur Optimierung der Auflösung im ”impact parameter”
müssen die Sensoren so dünn wie möglich gemacht werden, um
den Beitrag der Vielfachstreuung durch das Sensormaterial zu minimieren.
Wir präsentieren hier eine Technologie, basierend auf direktem Waferbonding
und anisotropem tiefen Ätzen, zur Herstellung von aktiven
Pixelsensoren auf vollkommen verarmtem Substrat und strukturiertem
Rückseitenimplant. PiN-Dioden auf 50 um dünnem Substrat wurden auf
diese Weise hergestellt und die Ergebnisse zeigen die Machbarkeit dieser
Technologie. Die Technologie ist für die Herstellung dünner DEPFET-
Matrizen entwickelt worden, läßt sich aber für alle Sensoren mit elektrisch
aktiver Rückseite anwenden (Streifendetektoren, Pad-Detektoren
u.a.). Ein integrierter Rahmen zur Unterstützung der dünnen Sensormembran
erlaubt die sichere Handhabung und Weiterverarbeitung der
dünnen Bauteile zu komplexen Modulen für den Einsatz im Experiment.
T 601.6 Do 11:55 RW 3
Development of a low noise analog readout for a DEPFET detector
with continuous clear mechanism — •Adrian Niculae 1 ,
Martin Holder 1 , Gerhard Lutz 2 , Rainer Richter 2 , and Peter
Klein 2 — 1 University of Siegen, Walter-Flex-Str. 3, D-57068 Siegen —
2 Semiconductor Laboratory of MPI for Extraterrestrial Physics, Otto-
Hahn-Ring 6, D-81739 München
The DEPFET pixel detector consists of a FET transistor integrated on
a fully depleted silicon substrate. Signal charges generated in the detector
substrate are collected underneath the transistor channel and modulate
directly the transistor current. This internal amplification mechanism
ensures low noise, even at room temperature. The DEPFET device
presented in this contribution is based on a JFET transistor; the signal
charge is cleared out of the transistor internal gate by means of a
continuous clear mechanism. The detector is thus permanently sensitive
to incident particles. A low-noise CMOS analog readout circuit for the
DEPFET pixel detector with continuous clear mechanism is described.
Energy measurements with 55 Fe and 109 Cd x-ray sources are presented.
An electronic noise of about 13e − has been measured at room temperature,
comparable to the Fano noise at 6 keV.

Teilchenphysik Donnerstag
T 601.7 Do 12:10 RW 3
Charge Transfer Efficiency Studies of CCD Vertex Detectors in
the LCFI Collaboration — •André Sopczak and James Walder
— Lancaster University, UK
The Linear Collider Flavour Identification (LCFI) collaboration studies
CCD detectors for quark flavour identification in the framework of a
future linear e + e − collider. The flavour identification is based on precision
reconstruction of charged tracks very close to the interaction point.
T 602 Kosmische Strahlung X
Therefore, this detector will be exposed to a high level of radiation and
radiation hardness is an important aspect of the detector development.
Results of detailed simulations of the charged transport properties of
a CCD prototype chip are reported and compared with measurements.
The simulation program allows to study the effect of radiation damage
after the exposure of the detector to a realistic radiation dose, which is
expected in the environment of detector operation at a future LC.
Zeit: Donnerstag 10:30–11:45 Raum: HS III
T 602.1 Do 10:30 HS III
Bestimmung der Grenzen an extraterrestrischen Neutrinoflussmodellen
im AMANDA Experiment — •Kirsten Münich für die
AMANDA-Kollaboration — Bergische Univ. Wuppertal, Fachbereich C
(Gruppe Kampert),Gaußstraße 20, 42097 Wuppertal
Das Südpol Neutrinoteleskop AMANDA misst den diffusen Neutrinofluss
mit einer Kombination aus Neuronalem Netz und regularisierter
Entfaltung. Da der gemessene Fluss bis zu einer Energie von 100 TeV
mit der Erwartung von atmosphärischen Neutrinos übereinstimmt, muß
die Frage geklärt werden, welche zusätzlichen Komponenten ausgeschlossen
werden können. Die Berechnung von Confidence Belts nach Feldmann
und Cousins bei nicht bekanntem Verhalten der Statistik wird hergeleitet
und erste Resultate vorgestellt.
T 602.2 Do 10:45 HS III
Echtzeit Suche nach Supernova Neutrinos mit AMANDA —
•Thomas Feser — Universität Mainz
Aufgrund der geringen Rauschraten der Photonenvervielfacher des
AMANDA Neutrinoteleskops im inerten antarktischen Eis ist es möglich,
Flüsse von Neutrinos im MeV-Energiebereich auf statistischer Basis nachzuweisen.
Besonders interessant ist hierbei die Suche nach dem Signal
einer Supernova Explosion innerhalb der Milchstraße. Ein Algorithmus
wurde implementiert und getestet, der die Suche nach solchen Signalen
in Echtzeit am Südpol durchführt.
T 602.3 Do 11:00 HS III
Suche nach magnetischen Monopolen mit AMANDA-II —
•Henrike Wissing für die AMANDA-Kollaboration — DESY-
Zeuthen, Platenenallee 6, D-15738 Zeuthen
Die Entstehung von magnetischen Monopolen wird im Rahmen von
vereinheitlichten Theorien im Zusammenhang mit symmetriebrechenden
Phasenübergängen des frühen Universums vorausgesagt. Monopole mit
Massen bis zu ∼10 16 GeV können in kosmischen Magnetfeldern auf relativistische
Geschwindigkeiten beschleunigt werden. Beim Durchgang
durch Materie erwartet man für relativistische magnetische Monopole
oberhalb der Cherenkovschwelle eine Lichtemission, die um mehrere
T 603 Schwere Quarks VI
Größenordungen höher ist als die Cherenkovemission elektrisch geladener
Teilchen. Im Vortrag wird die Suche nach magnetischen Monopolen
mit dem AMANDA-II Cherenkov-Teleskop vorgestellt.
T 602.4 Do 11:15 HS III
Monopole Anti-Monopole Chains and Vortex Rings —
•Burkhard Kleihaus , Jutta Kunz, and Yasha Shnir — Institut
für Physik, Universität Oldenburg, D-26111 Oldenburg
We present new static axially symmetric solutions of SU(2) Yang-Mills-
Higgs theory, corresponding to saddlepoints of the energy functional.
Monopole anti-monopole chains represent alternating monopoles and antimonopoles
in static equilibrium, located on the symmetry axis. They
exist in the topologically trivial sector and in the sectors with topological
charge one or two. In the monopole anti-monopole chains the Higgs field
vanishes at isolated points on the symmetry axis.
Surprisingly, there exists in addition another class of static axially symmetric
solutions, where the Higgs field vanishes on rings centered around
the symmetry axis. Associating a magnetic dipole moment with each
Higgs vortex ring, the dipole moments add for solutions in the trivial
topological sector, whereas they cancel for magnetically charged solutions.
T 602.5 Do 11:30 HS III
Nachweis des Mondschattens mit AMANDA — •Marc Hellwig
— Johannes Gutenberg-Universität Mainz
Das AMANDA-Neutrinoteleskop befindet sich am geographischen
Südpol und sucht nach Neutrinoquellen außerhalb unseres Sonnensystems.
In bisherigen Analysen beschränkte man sich auf die Untersuchung
des Nordhimmels, wobei die Erde als Filter gegen den Untergrund aus atmosphärischen
Myonen genutzt wurde. Da das galaktische Zentrum und
andere interessante Quellen sich auf dem Südhimmel befinden, wird untersucht
inwieweit man den akzeptierten Winkelbereich erweitern kann.
Um eine Aussage über die Winkelauflösung und absolute Positionsbestimmung
am Südhimmel machen zu können, wird versucht die Abschottung
der kosmischen Strahlung durch den Mond mit AMANDA nachzuweisen.
Zeit: Donnerstag 10:30–12:45 Raum: HS I
T 603.1 Do 10:30 HS I
Messung der Momente des hadronischen Massenspektrums in
Zerfällen B → Xℓν mit dem BABAR-Detektor — •Henning
Flächer für die BABAR-Kollaboration — University of London, Royal
Holloway and Bedford New College
Eine Messung der ersten vier Momente der hadronischen Massenverteilung
aus semileptonischen B-Mesonen-Zerfällen wird vorgestellt. Die
Messungen basieren auf einem Datensatz von 89 Millionen Υ(4S) → BB
Ereignissen, die mit dem Detektor BABAR aufgezeichnet wurden. Eine
neuartige Analysemethode wird benutzt, wobei der Zerfall eines B-
Mesons vollständig rekonstruiert und ein Lepton aus dem semileptonischen
Zerfall des anderen B-Mesons identifiziert wird. Die Momente werden
als Funktion des minimalen Leptonenimpulses präsentiert und sind
unabhängig von Verzweigungsverhältnissen und Massenverteilungen für
hadronische Endzustände mit Massen oberhalb der D ∗ Masse.
T 603.2 Do 10:45 HS I
Messung des inklusiven Elektronenenergiespektrums und dessen
Momente in Zerfällen B → Xeν mit dem BABAR-Detektor
— •Thorsten Brandt für die BABAR-Kollaboration — Institut für
Kern- und Teilchenphysik, TU Dresden, 01062 Dresden
Mit den Daten des BABAR Detektors am asymmetrischen e + e − Speicherring
PEP-II am Stanford Linear Accelerator Center wird das inklusive
Energiespektrum für Elektronen aus B-Mesonen-Zerfällen bestimmt.
Die Messung basiert auf e + e − → Υ(4S) → BB Ereignissen mit mindestens
einem semileptonischen B-Zerfall, die durch die Anwesenheit eines
hochenergetischen Elektrons isoliert werden. Durch Identifikation eines
weiteren Elektrons und anhand dessen relativer Ladung und Impulsrichtung
zum hochenergetischen Elektron kann ein semileptonischer Zerfall
des zweiten B-Mesons von semileptonischen Charm-Zerfällen isoliert werden.
Aus dem so bestimmten Energiespektrum werden die ersten drei
Momente und das partielle Verzweigungsverhältnis als Funktion der minimalen
Elektronenenergie zwischen 0,6 und 1,5 GeV abgeleitet. Diese
können im Zusammenhang mit der Operatorproduktentwicklung für eine
verbesserte Bestimmung des Betrages des CKM-Matrixelements Vcb
benutzt werden.

Teilchenphysik Donnerstag
T 603.3 Do 11:00 HS I
Bestimmung des CKM-Matrix-Elements |Vcb| aus Energieund
Massenmomenten von Zerfällen B → Xℓν mit Hilfe
der Heavy Quark Expansion — •Jan Erik Sundermann 1 ,
Oliver Buchmüller 2 und Thorsten Brandt 1 für die BABAR-
Kollaboration — 1 Institut für Kern- und Teilchenphysik, TU Dresden,
01062 Dresden — 2 CERN
Im Rahmen der Heavy Quark Expansion (HQE) ist es möglich, die differentielle
Zerfallsrate semileptonischer B-Mesonen-Zerfälle B → Xcℓν
in Potenzen von (ΛQCD/mb) n und (αs) n zu entwickeln. Die hierbei einzuführenden
nichtperturbativen Parameter können mit Observablen der
inklusiven Spektren in Beziehung gebracht werden. In diesem Zusammenhang
sind die Momente des Leptonenenergie- und des hadronischen
Massenspektrums von besonderer Bedeutung. Diese wurden durch die
BABAR-Kollaboration gemessen. Mit Hilfe eines simultanen Fits von
HQE-Vorhersagen im kinetischen Schema an gemessene Momente mit
verschiedenen minimalen Leptonenimpulsen werden das CKM-Matrix-
Elementes |Vcb|, die Quarkmassen mb und mc sowie alle HQE-Parameter
bis zur Ordnung O (ΛQCD/mb) 3 bestimmt.
T 603.4 Do 11:15 HS I
Führende und nächstführende Lichtkegel-Strukturfunktionen
in inklusiven semileptonischen B-Zerfällen — •Frank Roschk 1
und Thomas Mannel 2 — 1 Technische Universität Dresden —
2 Universität Siegen
Die präzise Bestimmung des CKM-Matrixelements |Vcb| ist wesentlich
für eine Überbestimmung des Unitaritätsdreiecks, welche Hinweise auf
Physik jenseits des Standardmodells liefern könnte. Die Berechnung des
Leptonenenergiespektrums im Zerfall B → Xclν erfolgt mittels einer
Operator-Produkt-Entwicklung. Diese liefert im Bereich des kinematischen
Endpunkts eine unphysikalische Form des Energiespektrums, die
nur durch Bildung von Momenten interpretiert werden kann.
Durch die Verwendung von Lichtkegel-Operatoren bis zur
nächstführenden Ordnung in 1/mb können alle divergenten Beiträge
aufsummiert werden. Man erhält ein glattes Energiespektrum
mit korrektem kinematischen Endpunkt, welches durch universelle
Strukturfunktionen parametrisiert wird.
Das so erhaltene Energiespektrum kann direkt mit gemessenen Daten
verglichen werden. Insbesondere kann die vorgestellte Methode einen
Hinweis auf den Beitrag der Terme höherer Ordnung zur Bestimmung der
Parameter der “heavy quark expansion” liefern. Weiterhin könnte eine
präzise Messung im Endpunktbereich Hinweise auf die Form der unbekannten
nichtperturbativen Strukturfunktionen geben, die auch für die
Extraktion des CKM-Matrixelements |Vub| aus dem Zerfall B → Xulν
wichtig sind.
T 603.5 Do 11:30 HS I
Bestimmung des hadronischen Massenspektrums in inklusiven
semileptonischen B-Mesonen-Zerfällen B → Xulν bei BA-
BAR — •Kerstin Tackmann und Heiko Lacker für die BABAR-
Kollaboration — Institut für Kern- und Teilchenphysik, TU Dresden
Ein wichtiges Ziel des BABAR-Experimentes ist die präzise Bestimmung
der Parameter der Cabbibo-Kobayashi-Maskawa(CKM)-Matrix.
Die zur Zeit genaueste Bestimmung des CKM-Matrixelementes |Vub| ist
eine Messung des inklusiven semileptonischen Verzweigungsverhältnisses
B(B → Xulν) durch die BABAR-Kollaboration [1], die auf der Bestimmung
des hadronischen Massenspektrums MX in B → Xulν-Zerfällen
aus etwa 89 Millionen B ¯B-Ereignissen beruht. Für die Analyse wird das
andere B-Meson vollständig in hadronischen Zerfällen rekonstruiert. Die
hadronische Masse des Signalzerfalles wird durch einen kinematischen Fit
bestimmt. Die Messung und das Ergebnis werden vorgestellt und weiterhin
wird die Entfaltung des gemessenen Massenspektrums gezeigt.
[1] B. Aubert, et al., hep-ex/0307062, zur Publikation in PRL akzeptiert
T 603.6 Do 11:45 HS I
Suche nach dem exklusiven leptonischen Zerfall B + → τ + ν mit
dem BABAR-Detektor — •Denis Altenburg für die BABAR-
Kollaboration — Institut für Kern- und Teilchenphysik, TU Dresden,
01062 Dresden
Der exklusive Zerfall geladener B-Mesonen in ein τ-Lepton und ein
Neutrino mit einem erwarteten Verzweigungsverhältnis von 7.5×10 −5 ist
von großer Bedeutung für die Physik der B-Mesonen, bietet er doch einen
direkten experimentellen Zugang zum Produkt der B-Zerfallskonstante
fB und dem CKM-Matrixelement |Vub|. Von besonderem Interesse ist
unter anderem der Vergleich eines gemessenen Wertes von fB mit Resultaten
von Gitterrechnungen.
Der große Datensatz, der vom BABAR-Detektor bisher aufgezeichnet
wurde, erlaubt die Suche nach diesem seltenen Zerfall. Die größte Herausforderung
stellt dabei die Unterdrückung des enormen Untergrunds dar,
da das τ-Lepton aufgrund des nicht gesehenen Neutrinos nicht vollständig
rekonstruiert werden kann. Hierfür sollen verschiedene Methoden und Resultate
vorgestellt und miteinander verglichen werden.
T 603.7 Do 12:00 HS I
Bestimmung des Spektrums der hadronisch invarianten Masse
im Zerfall B → X ℓν mit Lichtkegelstrukturfunktionen —
•Michael Kraetz 1 und Thomas Mannel 2 — 1 Institut für Theoretische
Teilchenphysik, Universität Karlsruhe — 2 Theoretische Physik
I, Universität Siegen
Die genaue Vermessung des Unitaritätsdreiecks der CKM-Matrix ist
eine Möglichkeit neue Physik außerhalb des Standardmodells zu finden.
Für die Bestimmung einer Seite des Dreiecks ist eine präzise theoretische
Beschreibung des CKM-Matrixelements Vcb notwendig. Mit Hilfe
der Heavy Quark Effective Theory und einer Lichkegelentwicklung ist es
möglich Vcb in Abhängigkeit von nicht-perturbativen Strukturfunktionen
zu ermitteln. Diese Strukturfunktionen beinhalten ausschließlich Informationen
über den Anfangszustand des B-Mesons und treten somit auch
im Spektrum der hadronisch invarianten Masse auf. Durch Vergleich der
Momente dieses Spektrums mit den gemessenen Daten können die Momente
der nicht-perturbativen Strukturfunktionen bestimmt werden. Mit
einer entsprechenden Kenntnis der ersten Momente der Strukturfunktionen
kann Vcb bis auf wenige Prozent genau ermittelt werden.
T 603.8 Do 12:15 HS I
Theoretische Untersuchung der CP-Asymmetrie in
B → J/ΨKË— •Heike Boos 1 , Thomas Mannel 2 und Jürgen
Reuter 1 — 1 Institut für Theoretische Teilchenphysik, Universität
Karlsruhe — 2 Theoretische Physik 1, Fachbereich Physik, Universität
Siegen
Die Messung der zeitabhängigen CP-Asymmetrie im Zerfall
B → J/ΨKS an den B-Fabriken ist bereits heute eine Präzisionsmessung
und wird in den nächsten Jahren immer genauer werden. Dann
wird es möglich sein, durch einen Vergleich zwischen Messung und theoretischen
Vorhersagen das Standardmodell auf seine Gültigkeit zu testen.
Dazu ist es nötig, die CP-Asymmetrie nicht nur in führender Ordnung beschreiben
zu können, sondern auch die kleinen Standardmodell-Beiträge
zu kennen, um diese von Effekten ” Neuer Physik“ unterscheiden zu
können. Korrekturen zum führenden sin(2β) sin(∆mt)-Term entstehen
durch Korrekturen zur B 0 − B 0 Mischung sowie durch Korrekturen zur
Zerfallsamplitude. Wir berechnen diese kleinen Standardmodell-Beiträge
in einer effektiven Theorie. Dabei stellt sich heraus, dass diese Beiträge
kleiner als erwartet sind, was wiederum bedeutet, dass jede an den B-
Fabriken messbare Abweichung von den theoretischen Vorhersagen ein
Hinweis auf ” Neue Physik“ ist.
T 603.9 Do 12:30 HS I
Untersuchung semileptonischer B-Zerfälle in drehimpulsangeregte
D-Mesonen mit dem BABAR-Detektor am
PEP-II-Speicherring. — •Armin Hauke für die BABAR-
Kollaboration — Institut für Kern- und Teilchenphysik, TU Dresden,
01062 Dresden
Semileptonische Zerfälle haben eine Sonderstellung im Bereich der B-
Physik, da sie experimentell und theoretisch besonders gut zugänglich
sind. Allerdings stellen die Beiträge von D und D ∗ nur etwa 70% der
Übergänge b → cℓν dar. Über die Zerfälle in höhere Anregungen, kurz
D ∗∗ genannt, oder nichtresonante hadronische Mehrkörperendzustände
ist bisher wenig bekannt.
Der BABAR-Detektor am PEP-II-Speicherring des SLAC nimmt seit
1999 Daten im Bereich der Υ(4S)-Resonanz, welche nahezu ausschließlich
in B-Mesonen zerfällt. Basierend auf einem Datensatz von rund 10 8 B-
Paaren werden die Zerfälle B → D ∗∗ ℓν studiert. Von den vier möglichen
D ∗∗ -Zuständen sind zwei relativ schmal, während die anderen beiden
breite Resonanzen sind.
Der Vortrag stellt eine Analyse vor, die alle schmalen D ∗∗ -Zustände sowohl
geladen als auch neutral in semileptonischen B-Zerfällen nachweist
und deren Verzweigungsverhältnisse bestimmt. Ferner werden Optionen
diskutiert, auch die breiten Resonanzen und nichtresonante Zerfälle semileptonisch
zu messen.

Teilchenphysik Donnerstag
T 604 Higgs III
Zeit: Donnerstag 10:30–12:45 Raum: HS V
T 604.1 Do 10:30 HS V
Suche nach einem, mit grosser Breite, unsichtbar zerfallenden
Higgs-Boson mit dem OPAL-Detektor an LEP2 —
•Andreas Ludwig, Michael Kobel, Markus Schumacher und
Norbert Wermes für die OPAL-Kollaboration — Physikalisches
Institut,Universität Bonn
Verschiedene Erweiterungen zum Standardmodell sagen für das Higgs-
Boson unsichtbare Zerfallsmodi voraus. In einigen kann die Zerfallsbreite
vergleichbar mit der Masse des Higgs werden ( z.B. Stealthy Higgs Szenario).
In solchen Szenarien könnte auch ein leichtes Higgs bisherigen
Suchen entgangen sein.
Vorgestellt wird eine Suche nach unsichtbaren Higgs-Zerfällen in den
Daten des OPAL-Detektors am CERN aus dem Jahren 1997 bis 2000 bei
ausgesuchten Schwerpunktsenergien von mehr als 180 GeV. Untersucht
wird die assozierte Produktion des Higgs-Bosons zusammen mit einem
Z-Boson, das über seinen Zerfall in ein Quarkpaar nachgewiesen wird.
Ausschlussgrenzen für den Wirkungsquerschnitt dieses Prozesses werden
für einen weiten Bereich von Massen und Breiten des Higgs-Bosons
angegeben. Diese Grenzen werden im Rahmen des Stealthy Higgs Szenarios
interpretiert.
T 604.2 Do 10:45 HS V
Studien zum H → 4µ Kanal im CMS Experiment mit
vollständiger Detektorsimulation — •Deborah Miksat 1 , Valeria
Bartsch 1 , Christopher Jung 1 , Günter Quast 1 , Klaus
Rabbertz 1 , Sven Schalla 1 , Alexander Schmidt 1 und Joanna
Weng 1,2 — 1 Institut für Experimentelle Kernphysik — 2 CERN, Genf
Die Suche nach dem Higgs-Boson ist eine der Hauptaufgaben des
zukünftigen LHC-Beschleunigers. Der Kanal H → ZZ → 4µ ist
ein Hauptentdeckungskanal für das Higgs-Boson bei Massen oberhalb
130GeV.
Im Vortrag werden Ergebnisse der Sensitivität des CMS-Detektors in diesem
Kanal für Higgsmassen von 120GeV bis 170GeV vorgestellt. Hierbei
wird eine vollständige Detektorsimulations- und Rekonstruktionssoftware
zur Untersuchung der Signal- und Untergrund Monte-Carlo-Ereignisse
verwendet.
T 604.3 Do 11:00 HS V
Untersuchungen des Higgs-Zerfalls in 4 Myonen im ATLAS Detektor
— •Sandra Horvat, Oliver Kortner und Hubert Kroha
für die ATLAS-Kollaboration — Max-Planck-Institut für Physik, Föhringer
Ring 6, D-80805 München
Die Suche nach dem Higgs-Boson ist einer der wichtigsten Ziele des
ATLAS Experiments am Large Hadron Collider. Der Zerfallskanal H →
ZZ (∗) → 4µ zeichnet sich durch seine klare Signatur im Detektor aus. Der
ATLAS-Detektor mit seinem hochauflösendem Myonspektrometer ist für
den Myonnachweis optimiert. In aktuellen Simulationen des Prozesses
pp → H → 4µ und der zugehörigen Untergrundprozesse wurden die
zu erwartenden Eigenschaften des ATLAS-Myonspektrometers im Detail
berücksichtigt, die sie sich aus Teststrahlmessungen ergeben. Damit wurde
die Sensitivität des ATLAS-Detektors für den Higgs-Zerfallskanal in
4 Myonen bestimmt.
T 604.4 Do 11:15 HS V
Studie zur Bestimmung des CP-Eigenwertes des Higgs-Bosons
am CMS Experiment — Christopher Jung, Deborah Miksat,
Günter Quast, Klaus Rabbertz, •Sven Schalla und Alexander
Schmidt — Institut für Experimentelle Kernphysik, Universität
Karlsruhe (TH)
Bei der zu erwartenden Erzeugungsrate an Higgs-Bosonen am LHC
lassen sich neben Aussagen über Masse und Produktionsrate auch weitere
Eigenschaften des Higgs-Bosons testen. Der CP-Eigenwert des Higgs-
Bosons lässt sich beim Zerfall in zwei Z-Bosonen aus deren Polarisation
und als Folge hiervon aus der Winkelverteilung der weiteren Zerfallsprodukte
bestimmen. Betrachtet wird der Zerfall der Z-Bosonen in Muonen.
Die CP-Eigenwertbestimmung am CMS-Experiment wird mit Hilfe einer
vollständigen Detektorsimulation und unter Verwendung aktueller
Rekonstruktionssoftware untersucht.
T 604.5 Do 11:30 HS V
Ein Studie zur Untersuchung der CP-Natur eines Higgs-Bosons
Φ im Endzustand ttΦ mit dem ATLAS-Detektor am LHC —
•Stefan Hochkeppel, Michael Kobel, Markus Schumacher
und Norbert Wermes für die ATLAS-Kollaboration — Physikalisches
Institut,Universität Bonn, Nussallee 12, 53115 Bonn
Nach der Entdeckung eines Higgs-Bosons am Large Hadron Collider
LHC wird es die Aufgabe sein, die Eigenschaften des neu entdeckten
Teilchens zu untersuchen. Dazu gehören auch die Quantenzahlen C und
P. Für niedrige Massen des Higgs-Bosons ist der Prozess der assoziierten
Produktion des Higgs-Bosons mit einem Paar von Top-Quarks am
Besten geignet. Im Standardmodell ist das Higgs-Boson CP-gerade. In
Erweiterungen des Standardmodells wie z.B. einem Zwei-Higgs-Dublett-
Modell werden zusätzlich CP-ungerade Higgs-Bosonen postuliert. Weitere
Modelle mit mehreren Higgs-Dubletts oder die Minimale Supersymmetrische
Erweiterung des Standardmodells mit komplexen Kopplungen
(CMSSM) sagen auch Higgs-Bosonen vorher, die keine wohldefinierte
CP-Quantenzahl besitzen. Die Masseneigenzustände der Higgs-Bosonen
sind dann Mischungen aus CP-geraden und CP-ungeraden Wechselwirkungszuständen.
Die Unterscheidung eines CP-geraden von einem CPungeraden
Higgs-Boson und die Bestimmung der Größ e der Mischung
werden diskutiert. Dazu wird die Methode der Optimalen Observablen
verwendet, die die volle Information des Endzustandes in einer einzigen
Observablen kombiniert. Die erwarteten Sensitivitäten für eine integrierte
Luminosität von 30 und 300 fb −1 werden angegeben.
T 604.6 Do 11:45 HS V
Bestimmung des CP-Eigenwertes von Higgs-Bosonen aus e + -
e − -Kollisionen bei TESLA — •Andreas Imhof 1,2 , Rolf-Dieter
Heuer 1 , Klaus Desch 1 und Thorsten Kuhl 2 — 1 Institut für Experimentalphysik,
Universität Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761
Hamburg — 2 DESY, Notkestrasse 85, 22603 Hamburg
An einem e + -e − -Linear-Beschleuniger wie dem TESLA-Projekt kann
bei Schwerpunktsenergien zwischen einigen hundert GeV und 1 TeV eine
hohe Anzahl von Higgs-Bosonen erzeugt und deren Eigenschaften sehr
präzise bestimmt werden.
Die C- und P-Quantenzahlen des Higgs-Bosons können aus der Korrelation
der transversalen Polarisation der τ-Leptonen im Zerfall H/A →
τ + τ − bestimmt werden. Dies erlaubt eine Unterscheidung, ob das Higgs-
Boson mit J PC = 0 ++ der Standard-Modell-Beschreibung oder der einer
anderen Theorie genügt, wie z.B. dem A 0 mit J PC = 0 −+ im MSSM. In
Szenarien, in denen die Masseneigenzustände Mischungen zwischen den
Paritätseigenzuständen sind, kann der entsprechende Mischungswinkel
gemessen werden. Mit Hilfe der schnellen Detektorsimulation SIMDET
wird untersucht, wie gut die Zerfälle τ → ρ ν (+X) identifiziert und rekonstruiert
werden können. Als CP-sensitive Observable wird der Winkel
zwischen den ρ-Zerfallsebenen bestimmt.
T 604.7 Do 12:00 HS V
Studie zur Messung der Higgs-Selbstkopplung am LHC —
•Andrea Dahlhoff — Albert-Ludwigs Universität Freiburg
Die Entdeckung des Higgs Bosons ist eines der Hauptziele der LHC-
Detektoren. Bei der eventuellen Entdeckung des Standardmodell Higgs-
Bosons ist es wichtig, genaue Messungen der Eigenschaften vorzunehmen
zur Etablierung des Higgs-Mechanismus. Wichtige Parameter dabei
sind Masse, Verzweigungsverhältnisse, Breite, Spin und insbesondere die
Higgs-Selbstkopplung. Im Rahmen des Vortrags wird eine Studie auf Basis
von MonteCarlo Simulationen vorgestellt, die sich damit befa¨st, in
wieweit eine Messung der Higgs-Selbstkopplung am LHC möglich ist.
T 604.8 Do 12:15 HS V
Higgs Mass Measurement at TESLA — •Alexei Raspereza 1 ,
Klaus Desch 2 , and Wolfgang Lohmann 3 — 1 DESY, Notkestrasse
85, 22603 Hamburg — 2 Institut für Experimentalphysik, Universität
Hamburg, Luruper Chaussee 149, 22761 Hamburg — 3 DESY, Platanenallee
6, 15738 Zeuthen
Following the discovery of the Higgs boson at TEVATRON or LHC, the
precise determination of the Higgs boson profile will be one of the main
objectives at a future linear e + e − collider. We review methods to determine
Higgs boson mass with TESLA detector operated at center-of-mass
energy of 350 GeV. Discussed methods are based on the reconstruction

Teilchenphysik Donnerstag
of final states resulting from the Higgs-strahlung process followed by the
Z → ℓ + ℓ − , q¯q and H → b ¯ b, W + W − decays. The precision of the mass
measurement is estimated for the Higgs boson mass ranging from 120
to 180 GeV, assuming an integrated luminosity of 500 fb −1 . Particular
emphasis is given to the discussion of systematic effects on the Higgs boson
mass measurement. Systematic errors resulting from the uncertainty
in the luminosity spectrum and beam energy measurements and from
backgrounds induced by beamstrahlung are studied in detail.
T 604.9 Do 12:30 HS V
Messung der hadronischen Verzweigungsverhältnisse des Higgs-
Bosons an einem Linear Collidor — •Thorsten Kuhl 1 , Klaus
Desch 1 und Rolf-Dieter Heuer 2 — 1 DESY, Notkestrasse 85, 22603
Hamburg — 2 Institut für Experimentalphysik, Universität Hamburg, Luruper
Chaussee 149, 22761 Hamburg
T 605 Vermischtes
Das geplante Physikprogramm eines zukünftigen Linear Collider
beinhaltet Entdeckungs- und Hochpräzisionsphysik, unter anderem die
präzise Vermessung der Eigenschaften des Higgs-Bosons. Die genaue
Messung der Verzweigungsverhältnisse eines leichten Higgs-Bosons
(mH = 115 − 160 GeV) im Higgs-Strahlungsprozess e + e − → HZ ist
hierbei wegen des Unterscheidungspotentials von Standard-Modell-
Physik und supersymetrischen Modellen besonders interessant. Durch
die Komplexität eignet sich diese Analyse außerdem zur Optimierung
des Detektors, da hier höchste Ansprüche an die Spurimpuls-, Jet- und
Vertexrekonstruktion gesetzt werden.
Es wird eine Quark-Flavour unabhängige Analyse zur Selektion der
simulierten Ereignisse vorgestellt. Danach werden die Verzweigungsverhältnisse
mittels eines Maximum Likelihood Fits extrahiert. Zuletzt
werden systematische Studien zur Abhängigkeit der Ergebnisse von der
Detektorperformance vorgestellt.
Zeit: Donnerstag 10:30–12:45 Raum: HS VI
T 605.1 Do 10:30 HS VI
Spacetime foam, CPT anomaly, and photon propagation —
•Christian Rupp and Frans R. Klinkhamer — Institut für Theoretische
Physik, Universität Karlsruhe
The CPT anomaly of chiral gauge theories has been established previously
for multiply connected spacetime manifolds M of the type R 3 ×S 1 ,
where the noncontractible loops have a minimal length. We show that the
CPT anomaly also occurs for manifolds where the noncontractible loops
can be arbitrarily small. Our basic calculation is performed for a flat noncompact
manifold with a single “puncture,” namely M = R 2 ×(R 2 \{0}).
A hypothetical spacetime foam might have many such punctures. Assuming
the multiply connected structure of the foam to be time independent,
we present a simple model for photon propagation, which generalizes the
single-puncture result. This model leads to a modified dispersion law of
the photon. Observations of high-energy photons (gamma-rays) from explosive
extragalactic events can then be used to place an upper bound
on the typical length scale of these punctures.
T 605.2 Do 10:45 HS VI
Platonic Sphalerons — •Kari Myklevoll, Burkhard Kleihaus,
and Jutta Kunz — Institut für Physik, Universität Oldenburg, Postfach
2503, D-26111 Oldenburg
The standard model does not absolutely conserve baryon and lepton
number. In the electroweak interactions fermion number violation is associated
with static, unstable solutions of the field equations, sphalerons,
representing the top of energy barriers between topologically distinct
vacua.
We here consider sphaleron solutions in Weinberg-Salam theory, which
possess only discrete symmetries. Related to rational maps of degree
N, these sphalerons carry fermion number N/2. The energy density of
these sphalerons reflects their discrete symmetries. We present an N = 3
sphaleron with tetrahedral energy density, an N = 4 sphaleron with cubic
energy density, and an N = 5 sphaleron with octahedral energy density.
The modulus of the Higgs field of the platonic sphalerons has an intriguing
node structure. The tetrahedral sphaleron, for instance, has five
nodes, four located on the diagonals close to the maxima of the energy
density, and one located at the origin, suggesting its interpretation as
a superposition of four sphalerons (N = 1) located at the nodes along
spatial diagonals and one antisphaleron (N = −1) located at the origin.
T 605.3 Do 11:00 HS VI
Vier-Fermion-Produktion am Photon-Collider — •Axel
Bredenstein — Max-Planck-Institut für Physik (Werner-Heisenberg-
Institut), D-80805 München
Eine zusätzliche Option an einem e + e − – Linearbeschleuniger ist ein
Photon Collider, dessen Möglichkeiten in vielen Bereichen komplementär
zu denen des e + e − – Colliders sind. Aufgrund des großen Wirkungsquerschnittes
ist die Reaktion γγ → W + W − von besonderer Bedeutung. An
ihr können z.B. die Kopplungen γWW und γγWW auf mögliche Abweichungen
vom Standardmodell untersucht werden.
Da W-Bosonen instabil sind und in Fermionen zerfallen, werden theoretische
Vorhersagen für den gesamten Prozess γγ → W + W − → 4f und auch
für Untergrundprozesse γγ → 4f benötigt. Die Techniken zur Erstel-
lung eines Monte-Carlo-Generators für diese Prozessklasse einschließlich
anomaler Kopplungen und der Einbeziehung von Strahlungskorrekturen
sollen in diesem Vortrag vorgestellt werden.
T 605.4 Do 11:15 HS VI
Test des Nichtkommutativen Standardmodells an einem
künftigen Photon-Collider — •Jürgen Reuter 1 und Thorsten
Ohl 2 — 1 Inst. f. Theoret. Teilchenphysik, Uni. Karlsruhe — 2 Inst. f.
Theoret. u. Astrophysik, Uni. Würzburg
Eine Erweiterung des Standardmodells auf nichtkommutative Geometrien
wird im Rahmen gewisser Stringmodelle vorhergesagt. Unabhängig
davon kann man solche nichtkommutativen Modelle als effektive Feldtheorien
betrachten, in welchen Dimension-6-Operatoren auftreten, die
einen konstanten antisymmetrischen Tensor 2. Stufe (die Nichtkommutativität)
enthalten. Einer dieser Operatoren produziert einen effektiven
Vertex zwischen zwei Photonen und dem Z-Boson. Dieser gestattet es, das
Z-Boson an einem geplanten Photon-Collider in Resonanz zu produzieren
und liefert eine elegante Möglichkeit, nach einer nichtkommutativen SM-
Erweiterung zu suchen bzw. eine definierte Ausschlußgrenze zu setzen.
T 605.5 Do 11:30 HS VI
A Photon Collider at TESLA — •Jadranka Sekaric, Guido
Klemz, Klaus Mönig, and Achim Stahl — DESY Zeuthen
As an additional option for the linear collider, a Photon collider gives
the possibility to study interactions at energies and luminosities comparable
to those in e + e − collisions, with a second interaction point devoted
to eγ and γγ collisions. Brought into collision with each other, photon
beams can produce diverse elementary particles and give insight into
New Physics phenomena. Modern laser technology gives us a possibility
to provide high energy photons by Compton backscattering. Technical
aspects, laser requirements and new ideas on laser optics in the conversion
region are discussed in order to optimise the geometry of the laser
system. Background in the detector as a consequence of the beam-beam
interaction is covered by this study as well.
T 605.6 Do 11:45 HS VI
Das E166-Experiment - Einführung und Resultate von Teststrahlmessungen
— •Roman Pöschl für die E166-Kollaboration —
DESY Hamburg, Notkestr. 85, 22603 Hamburg
Das E166-Experiment[1] dient dazu, das Prinzip der Erzeugung polarisierter
Positronen an einem Linearbeschleuniger unter Verwendung zikular
polarisierter Undulatorphotonen zu untersuchen[2]. Das Experiment
soll zum Jahreswechsel 2004/05 am Stanford Linear Accelerator Center
(SLAC/USA) durchgeführt werden. Hierzu wird ein Primärstrahl,
bestehend aus Elektronen mit einer Energie von 50GeV, durch einen
helikalen Undulator geführt. Die dabei enstehenden zirkular polarisierten
Photonen werden mit Hilfe eines dünnen Konversions-Targets in
Elektron-Positron Paare verwandelt, die einen Teil der Photonenpolarisation
übernehmen. In meinem Vortrag gehe ich insbesondere auf
die anschließende Polarimetrie der Positronen ein. Abschließend werde
ich Resultate diskutieren, die bei Teststrahlmessungen am Deutschen
Elektronen-Synchrotron (DESY) in Hamburg, sowie am SLAC in Stanford
gewonnen wurden.

Teilchenphysik Donnerstag
[1] G. Alexander et al. [E166-Collaboration], SLAC-Proposal-E166(bis)
(2003).
[2] V.E. Balakin and A.A. Mikhailichenko, Budker Institute of Nuclear
Physics, Preprint BINP 79-85 (1979).
T 605.7 Do 12:00 HS VI
Frictional Muon Cooling — •C. Büttner 1 , A. Caldwell 1 und
R. Galea 2 — 1 Max-Planck-Institut für Physik, Föringer Ring 6, 80805
München — 2 Columbia University, Irvington, NY 10533
Myonen erfahren im Vergleich zu Elektronen kaum Energieverluste
durch Synchrotronstrahlung und sind im Gegensatz zu Protonen punktförmige
Teilchen. Ein Myonringbeschleuniger bietet daher viele Vorteile.
Niederenergetische Myonen ermöglichen Experimente der kondensierten
Materie und der Atomphysik. Höher energetische Myonen können über
ihren Zerfall intensive Neutrinostrahlen erzeugen, die für Oszillationsund
CP-Messungen verwendet werden können. In einem Myoncollider
könnten Myonen über ihre direkte Kopplung Higgs-Teilchen erzeugen.
Der bei der Erzeugung unvermeidbare diffuse Phasenraum des Myonstrahls
erfordert eine Reduzierung der Strahlemittanz um einen Faktor
10 6 . Dazu benötigt man eine effiziente und aufgrund der begrenz-
ten Lebensdauer der Myonen auch schnelle Strahlkühlung. Beim Frictional
Muon Cooling werden die Myonen im Energiebereich mit dE ∝ β dx
gekühlt. Der Energieverlust wird durch ein elektrisches Feld kompensiert.
Die Myonen erreichen ein Gleichgewicht T0 in der kinetischen Energie, da
Myonen mit T > T0 abgebremst, solche mit T < T0 beschleunigt werden.
Am MPI wurde ein Testaufbau mit einem supraleitenden 5T-Solenoid-
Magneten entwickelt, und es wurden erste Messungen mit Protonen
(τ >1031y) durchgeführt. Als Meßvolumen wird eine Gaszelle mit radioaktiver
Quelle und einem Silizium-Drift-Detektor verwendet. In weiterführenden
Messungen soll der Betrieb in hohen elektrischen Feldern mit
verschieden dicken Austrittsfenstern der Gaszelle untersucht werden.
T 605.8 Do 12:15 HS VI
Die Mini-D2 Quelle für ultrakalte Neutronen an der Forschungsneutronenquelle
FRM-II — •Andreas Frei, Igor
Altarev, Andreas Gschrey, Erwin Gutsmiedl, F. Joachim
Hartmann, Stephan Paul, Wolfgang Schott, Daniele Tortorella
und Oliver Zimmer — Physik-Department E18, Technische
Universität München, D-85748 Garching
Für die Forschungsneutronenquelle FRM-II in München ist eine Quelle
zur Erzeugung ultrakalter Neutronen (UCN) mit festem D2 als Konvertermaterial
vorgesehen, die Mini-D2 Quelle. Sie wird im horizontalen,
T 606 Teilchenidentifikation
direkt auf die Kalte Quelle gerichteten Strahlrohr SR-4 installiert. Zur
UCN-Erzeugung dient ein Konverter, bestehend aus etwa 200cm 3 festem
D2 bei einer Temperatur von 5K. Der Konverter befindet sich am
reaktorseitigen Ende eines mit Be beschichteten Speicherrohres (Durchmesser
6cm, Länge etwa 8m), dessen Wände auf 30K gekühlt werden.
Modellrechnungen lassen erwarten, dass sich im Speicherrohr eine UCN-
Dichte von bis zu 10 4 cm −3 aufbauen sollte, eine wesentliche Verbesserung
im Vergleich zu bestehenden Quellen. Erste Testmessungen zur UCN-
Erzeugung werden im Frühjahr 2004 am TRIGA-Reaktor in Kooperation
mit der Universität Mainz durchgeführt. Zu diesem Zweck wurde
mit Hilfe des Maier-Leibnitz-Laboratoriums der LMU und TU München
(MLL) und mit finanzieller Unterstützung der Deutschen Forschungsgemeinschaft
(DFG) ein Testkryostat samt zugehörigem D2-Gassystem
aufgebaut. Der Vortrag gibt einen Überblick über den aktuellen Status
des Projektes am FRM-II und in Mainz.
T 605.9 Do 12:30 HS VI
A superconducting magnetic UCN trap for precise neutron
lifetime measurements — •Johannes Bröcker, Igor Altarev,
F. Joachim Hartmann, Andreas Frei, Andreas Gschrey, Erwin
Gutsmiedl, Rüdiger Picker, Stephan Paul, Gerd Petzoldt,
Wolfgang Schott, Daniele Tortorella, and Oliver Zimmer
— Physik-Department E18, Technische Universität München
The measurement of the neutron lifetime τn allows to precisely determine
the coupling constants of weak interaction and hence the element
Vud of the CKM matrix. Latest experimental results indicate that this
matrix deviates from unitarity by about 3σ. The most precise measurements
of τn were performed by storing ultra-cold neutrons (UCN) in
material bottles. There are, however, significant losses during wall collisions
that are not fully understood. Hence systematical errors cannot be
decreased substantially below their present values.
Recently it was proven that magnetic storage is a viable alternative. In
our planned experimental arrangement the volume between two nested
cylinders made from magnetic multipole fields is used to store UCN. The
field is produced by superconducting coils with gravitation serving as the
upper lid of the bottle. τn shall be measured by real-time detection of
decay protons and by counting the integral number of neutrons left after
different storage times. Using a new UCN source we expect to trap up
to 10 8 neutrons per cycle. We thus envisage an accuracy for τn of 10 −4 .
The design of the experiment will be presented and possible sources of
systematical errors will be discussed.
Supported by Maier-Leibnitz-Laboratorium and BMBF.
Zeit: Donnerstag 10:30–12:30 Raum: HS VII
T 606.1 Do 10:30 HS VII
Teilchenidentifikation mit dem CDF Detektor — •C. Dörr 1 , G.
Barker 1 , M. Feindt 1 , U. Kerzel 1 , C. Lecci 1 , P. Mack 1 , S. Menzemer
2 und K. Rinnert 1 — 1 Institut für Experimentelle Kernphysik,
Universität Karlsruhe (TH), Postfach 6980, 76128 Karlsruhe — 2 MIT,
77 Massachusetts Avenue Boston, 2039 MA, USA
Für die Analyse der CP–Verletzung und Teilchen–Antiteilchen–
Oszillationen im System der B–/Bs–Mesonen ist eine gute Separation
zwischen Pion–, Kaon– und Protonspuren von grundlegender Bedeutung.
Dieser Vortrag präsentiert den aktuellen Status der am CDF–Detektor
verfügbaren Methoden zur Teilchenidentifikation (Flugzeitmessung, spezifische
Ionisation im Vertexdetektor und der Spurkammer) und gibt
einen Ausblick auf die Verwendung dieser Methoden zur Analyse von
B–/Bs–Ereignissen.
T 606.2 Do 10:45 HS VII
Teilchenidentifikation mittels dE/dx-Messung im ZEUS-
Experiment an HERA — •Oliver Maria Kind — Physikalisches
Institut der Universität Bonn, Nußallee 12, 53115 Bonn
Die zentrale Driftkammer des Zeus-Detektors bietet die Möglichkeit
der Messung des spezifischen mittleren Energieverlustes durch Ionisation,
dE/dx, und damit die Identifikation von Teilchenspuren mit Impulsen
unterhalb von 10 GeV. Dies ist von Interesse, da für solch niedrige Impulse
die Kalorimetrie des Zeus-Detektors eine hohe Missidentifikationsrate
bei der Elektron-/Hadron-Trennung besitzt. Zudem gibt es ein breites
Feld physikalischer Anwendungen in diesem Bereich. Exemplarisch sei
hier die Erkennung und Vermessung semileptonischer B-Zerfälle in e ±
genannt. Da gängige Monte-Carlo-Simulationen des Ionisationsverlustes
zu grob sind, erfolgt die dE/dx-Eichung der Kammer mithilfe wohldefinierter,
hochreiner Teilchensamples aus Daten für die Teilchensorten
π, K, p und e. Diese Samples werden aus Teilchenreaktionen mit klarer
Signatur und möglichst hohen Produktionsraten gewonnen. Durch einen
Parameterfit lassen sich die freien Parameter des zugrunde liegenden Modells
(Bethe-Bloch) bestimmen. Damit ist es möglich, den experimentell
bestimmten dE/dx-Wert einer Spur mit der Vorhersage zu vergleichen
und Aussagen bzgl. der Teilchensorte dieser Spur zu machen.
T 606.3 Do 11:00 HS VII
Korrekturen zur dE/dx-Messung der zentralen Driftkammer am
ZEUS-Detektor bei HERA — •Detlef Bartsch für die ZEUS-
Kollaboration — Physikalisches Institut der Universität Bonn, Nußallee
12, 53115 Bonn
Geladene Teilchen erzeugen beim Durchgang durch Materie Ion-
Elektron-Paare. Die Ionisationsdichte wird hierbei durch die Bethe-
Bloch-Gleichung dE
p
= f(βγ) = f( ) beschrieben; bei gegebenem Impuls
dx m
p hängt sie von der Masse des Teilchens ab. Die Messung von Impuls p
und Ionisationsdichte dE/dx in der zentralen Driftkammer ermöglicht
somit die Unterscheidung zwischen Teilchen verschiedener Masse. Eine
große Trennschärfe in der Teilchenidentifikation wird durch eine
möglichst hohe Auflösung der dE/dx-Messung erreicht. Dieser Vortrag
behandelt ZEUS-spezifische Methoden zur Verbesserung der Auflösung
durch offline-Korrekturen. Die Einflüsse der Detektorgeometrie, der Ausleseelektronik
und des Raumladungseffekts in der Driftkammer auf die
dE/dx-Messung spielen hierbei entscheidende Rollen. Diese Einflüsse

Teilchenphysik Donnerstag
werden diskutiert, sowie ein hieraus resultierendes Korrekturverfahren
für die dE/dx-Daten der ZEUS-Driftkammer vorgestellt.
T 606.4 Do 11:15 HS VII
Teilchenidentifikation im SVXII-Detektor von CDF II —
•Philipp Mack 1 , Michael Feindt 1 , Stephanie Menzemer 2
und Kurt Rinnert 1 — 1 Institut für Experimentelle Kernphysik,
Wolfgang-Gaede-Str.1, 76131 Karlsruhe — 2 MIT,77, Massachusetts
Avenue,Boston, 2039 MA, USA
Mit dem CDF-Detektor können niederenergetische Kaonen, Pionen
und Protonen durch Flugzeitmessung und durch Messung der spezifischen
Ionisation in der Spurkammer identifiziert werden. Im achtlagigen,
beidseitig ausgelesenen Siliziumvertexdetektor wird die in den einzelnen
Lagen deponierte Ladung mit einer Genauigkeit von 7 bit gemessen,
dies erlaubt eine Rekonstruktion der spezifischen Ionisation auch
im Vertex-Detektor. Nach der Kalibration der einzelnen Lagen wird
ein Maximum-Likelihood-Algorithmus dazu verwendet, den Einfluss der
Landau-Fluktuationen auf die gemessene Ionisation zu reduzieren. Dieser
Vortrag stellt die zur Kalibration und Auswertung verwendeten Methoden
vor und zeigt den aktuellen Status der so erreichten Separation zwischen
Kaonen, Pionen und Protonen auf. Der Algorithmus soll spaeter
in Kombination mit der Flugzeitmessung und der dE/dx-Messung in der
Spurkammer zum B-Flavour-Tagging bei CDF beitragen.
T 606.5 Do 11:30 HS VII
Studien zur Identifikation hadronisch zerfallender Tau-
Leptonen im ATLAS Experiment und deren Anwendung in der
Higgs-Suche — •Michael Heldmann — a: Physikalisches Institut,
Universität Freiburg
Endzustände mit Tau-Leptonen spielen am LHC eine große Rolle in
der Suche nach schweren Higgs-Bosonen im minimal supersymmetrischen
Standardmodell und in der Suche nach supersymmetrischen Teilchen.
Um die brauchbaren Verzweigungsverhältnisse zu vergrößern, müssen
am LHC neben den leptonischen Tau-Zerfällen auch hadronische Zerfälle
nachgewiesen werden. Im Vortrag werden die Algorithmen zur Rekonstruktion
und Identifizierung hadronischer Tau Zerfälle und die damit
verbundene Unterdrückung von Untergrund aus der QCD Jet-Produktion
dargestllt. Als Anwendung wird die Suche nach MSSM Higgs Bosonen
bei großen tan-beta Werten diskutiert.
T 606.6 Do 11:45 HS VII
Positron Identifikation mit Hilfe von Neuronalen Netzen mit
dem Übergangsstrahlungsdetektor von AMS-02 — •Philip von
Doetinchem für die AMS-02-Kollaboration — 1. Physikalisches Institut
B, RWTH Aachen
Das AMS-02-Experiment wird zur Untersuchung der kosmischen
Strahlung für eine Messdauer von drei Jahren auf der ISS installiert
werden. Eines der Hauptziele ist dabei die Suche nach kalter Dunkler
Materie, wobei einer der möglichen Kandidaten das supersymmetrische
Neutralino ist. AMS-02 hat zum Nachweis möglicher Annihilationen von
Neutralinos in Positronen einen Übergangsstrahlungsdetektor (TRD).
Dabei muss der Protonuntergrund bis zu einigen 100GeV vom TRD
mit einem Faktor von 10 2 - 10 3 unterdrückt werden. Zum Erreichen
dieses Unterdrückungsfaktors bietet sich der Einsatz eines Neuronalen
Netzes (NN) an, mit dessen Hilfe eine genaue Mustererkennung des
Energieverlustes in den einzelnen Detektorlagen möglich ist.
Es wird ein Statusbericht der NN-Auswertung von Testbeamdaten im
Vergleich zur Cluster Counting- und Likelihood-Methode bei Energien
bis zu 250GeV des 20-lagigen AMS-TRD-Prototypen aus dem Jahr 2000
vorgestellt.
T 606.7 Do 12:00 HS VII
Gasverstärkungsmessungen mit AMS02-TRD-Proportionalkammern
— •Jan Hattenbach für die AMS-Kollaboration — 1.
Physikalisches Institut der RWTH-Aachen
Das AMS02-Experiment (Antimaterie Magnet Spektrometer) soll auf
der internationalen Raumstation für die Dauer von drei Jahren die kosmische
Höhenstrahlung untersuchen. Insbesondere bei der Suche nach
kosmischer Antimaterie und supersymmetrischer Dunkler Materie erhofft
man sich entscheidende neue Erkenntnisse. Der in Aachen gebaute
Übergangsstrahlungsdetektor (TRD) hat zusammen mit einem
elektromagnetischen Kalorimeter die Aufgabe, die den AMS-Detektor
durchfliegenden Teilchen zuverlässig zu identifizieren, insbesondere Positronen
von Protonen zu trennen. Hierfür muss der Untergrund der
Protonen mindestens um einen Faktor von 10 6 unterdrückt werden.
Der TRD soll hierzu einen Beitrag von 10 2 unter Ausnutzung des
Übergangsstrahlungseffekts beisteuern.
Um dieses Ziel zu erreichen, ist eine genaue Kenntnis der Gasverstärkung
der TRD-Proportionalkammern erforderlich. Diese hängt
stark von den mechanischen Toleranzen der Kammergeometrie sowie von
der Zusammensetzung des verwendeten Proportionalgases ab. Gerade das
Langzeitverhalten der Kammermodule unter den Bedingungen des Weltraums
ist von besonderem Interesse, Studien hierzu werden im Vortrag
vorgestellt.
T 606.8 Do 12:15 HS VII
Status der Proportionalkammerproduktion für den AMS-
02-Übergangsstrahlungsdetektor — •Stefan Fopp für die
AMS-Kollaboration — I. Physikalisches Institut B der RWTH Aachen
Das AMS-02-Experiment wird zur besseren Separation von Positronen
und Protonen mit einem Übergangsstrahlungsdetektor (TRD) ausgerüstet.
Eine Lage eines solchen Übergangsstrahlungsdetektors besteht
aus einem Radiator, in dem die Übergangsstrahlung erzeugt wird und
einem Detektor, der diese Strahlung nachweist. Als Detektor werden
dünnwandige Zählgasröhrchen, sogenannte Straws (Durchmesser: 6 mm;
Zählgas: Xe/CO2) verwendet. Im Rahmen dieses Vortrages soll zunächst
auf das Design des TRDs sowie der Straw-Module eingegangen werden.
Darüber hinaus wurden im Hinblick auf die speziellen Anforderungen an
diese Straw-Module bei einem dreijährigen Einsatz des AMS-02-TRD-
Detektors im Weltraum Testapparaturen entwickelt, in denen alle Module
während der Serienproduktion geprüft werden können. Dazu zählen
u.a. verschiedene Gasdichtigkeitstests sowie ein Aufbau zur Messung der
Gasverstärkung. Der aktuelle Stand der Serienproduktion wird in diesem
Vortrag vorgestellt.

Abt, I. .............. T 107.1, T 107.2
Adler, Volker .................T 303.7
Adolf, Anatoli ................T 105.2
Adolphi, Roman ..............T 305.7
Agari, Michaela .............. T 401.3
Aghuzumtsyan, Gayane .......T 503.6
AIRFLY - Kollaboration .......T 300.5
Aktas, A. ........... T 106.4, T 106.5
Alboteanu, Ana .............. T 308.6
Aleksandar, Aleksandrov ......T 503.3
Alimujiang, Kadeer ...........T 104.8
Allanach, Benjamin ...........T 405.1
Altarev, Igor ........ T 605.8, T 605.9
Altenburg, Denis ............. T 603.6
AMANDA - Kollaboration ..T 102.2,
T 402.2, T 402.4, T 406.2, T 602.1,
T 602.3
AMANDA/IceCube - Kollaboration
T 202.5, T 202.6, T 402.1
AMS - Kollaboration T 406.5, T 606.7,
T 606.8
AMS-02 - Kollaboration ...... T 606.6
AMS-02 TRD - Kollaboration .T 406.6
AMS02 - Kollaboration ....... T 303.4
Andrei, V. T 206.3, T 206.4, T 206.5,
T 206.6
Andriceck, L. ................ T 601.1
Andricek, L. .........T 501.5, T 601.5
Andricek, Ladislav ............T 601.2
Andricieck, L. ................T 601.4
ANTARES - Kollaboration . T 102.3,
T 102.4, T 102.5, T 102.6, T 102.7,
T 202.1, T 202.2, T 202.3, T 202.4
Anton, Gisela ... T 102.3, T 102.4,
T 102.5, T 102.6, T 102.7, T 201.5,
T 202.2, T 202.3, T 202.4, T 402.6,
T 402.7
Argirò, S. ....................T 406.3
Armbrust, Torsten ............T 201.2
Aschenauer, Elke-Caroline ........T III
ATLAS - Kollaboration ... T 104.4,
T 105.6, T 105.8, T 105.9,
T 105.10, T 106.6, T 106.7,
T 106.9, T 201.6, T 203.6, T 301.5,
T 305.6, T 305.8, T 501.5, T 501.6,
T 502.5, T 502.6, T 604.3, T 604.5
ATLAS Pixel - Kollaboration T 106.8,
T 301.3, T 501.4
ATLAS-Pixel - Kollaboration ..T 101.4
AUGER - Kollaboration ...T 300.1,
T 406.3
Autermann, Christian T 205.5, T 405.4
Axer, M. .T 101.6, T 101.9, T 501.1,
T 501.3, T 501.10
Ay, Cano .................... T 106.3
Azzarello, Philippe ........... T 501.8
BaBar - Kollaboration ... T 403.4,
T 504.4, T 504.5, T 504.6, T 603.1,
T 603.2, T 603.3, T 603.5, T 603.6,
T 603.9
Bachmann, Sebastian .........T 305.1
Bai, Yuting ................. T 507.10
BAIKAL - Kollaboration ...... T 402.5
Ball, Markus ... T 206.1, T 405.6,
T 505.10
Bamberger, Andreas ..........T 307.6
Barie, Rolf ...................T 304.3
Barker, G. ................... T 606.1
Barker, Gary ....T 303.6, T 403.6,
T 503.2, T 504.2
Bartko, Hendrik ..............T 206.2
Bartl, A. .....................T 205.4
Bartsch, Detlef ...............T 606.3
Bartsch, Valeria ..............T 604.2
Barvich, T. .T 203.2, T 505.1, T 505.4
Bauer, Christian ..............T 208.5
Bechtle, Philip ............... T 405.5
Becka, Thomas .............. T 402.3
Becker, Julia .................T 402.8
Becker, Karl-Heinz ........... T 300.6
Becker, M. ...................T 507.3
Becker, Matthias .............T 101.8
Becks, Karl-Heinz . T 101.4, T 106.8,
T 106.9, T 203.7
Behler, Matthias ............. T 506.1
Behnke, Olaf ... T 108.1, T 108.2,
T 308.2
Behnke, Ties ... T 505.2, T 505.3,
T 505.7, T 505.10, T 506.8
Behrmann, Anette ............T 300.6
Beilicke, Matthias ............ T 600.4
Beißel, F. .T 101.6, T 101.9, T 501.1,
T 501.3, T 501.10
Belkin, Andrey ............... T 406.8
Bellagamba, Lorenzo ......... T 405.2
Benbow, Wystan .............T 600.1
Berdermann, Eleni ........... T 401.7
Berger, Niklaus .............. T 306.2
Berghöfer, Th. ...... T 407.3, T 407.6
Bernardini, Elisa ............. T 102.2
Besson, A. ...................T 203.4
Bethke, S. ................... T 501.5
Bethke, Siegfried .... T 307.2, T 507.7
Beyer, Michael ............... T 506.9
Biebel, Otmar ...T 105.8, T 306.6,
T 307.5
Bierenbaum, Isabella ......... T 208.6
Bijnens, J. ................... T 207.2
Binder, Meta ........T 205.3, T 306.6
Bisplinghoff, Jens ............ T 107.4
Blanquart, Laurent ........... T 301.2
Blatt, S. ... T 505.5, T 505.6, T 505.8
Bloch, Ingo .................. T 108.9
Blüm, P. .T 101.2, T 101.3, T 203.2,
T 203.5
Blümer, H. ..........T 407.3, T 407.6
Blümer, J. ................... T 100.5
Blümer, Johannes ... T 300.3, T 300.4
Blumenschein, Ulla ...........T 205.2
Böcker, M. .................. T 306.5
Böhm, A. .. T 103.5, T 104.7, T 506.4
Böhme, Jenny ...T 204.1, T 306.3,
T 306.4
Bönig, Marc-Oliver ........... T 306.1
Boersma, David ..............T 402.1
Böser, Sebastian .... T 202.5, T 202.6
Böttcher, Helmut ............ T 107.8
Bol, Johannes .......T 201.4, T 401.7
Bollmann, Erhard ... T 300.3, T 300.4
Bontenackels, Michael ... T 105.1,
T 105.4, T 105.5
Boos, Heike ..................T 603.8
Bornschein, Lutz ............. T 404.2
Boutemeur, Madjid ...........T 105.8
Bracinik, J. ......... T 106.4, T 106.5
Bradamante, Franco ..........T 107.4
Brand, Alexander .............T 105.8
Brandes, Jürgen ..............T 200.1
Brandt, Gerhard ..............T 308.2
Brandt, Thorsten ....T 603.2, T 603.3
Braquet, C. ......... T 106.4, T 106.5
Brauer, Richard .............. T 501.7
Bredenstein, Axel ............ T 605.3
Bretz, Thomas .. T 400.5, T 400.7,
T 500.4
Bröcker, Johannes ............T 605.9
Brüggemann, M. . T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6
Buchholz, P. ....T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6, T 306.5, T 407.3,
T 407.6, T 501.6
Buchholz, Peter ..............T 203.6
Buchmüller, Oliver ........... T 603.3
Buck, Christian ..... T 302.5, T 302.6
Büscher, Markus ............. T 507.1
Büscher, Volker ................T VIII
Büttner, C. T 100.6, T 100.7, T 500.7,
T 605.7
Burdziak, Achim ............. T 403.5
Buschhorn, Gerd W. ..........T 207.1
Caldwell, A. T 107.1, T 107.2, T 605.7
Cammin, Jochen .... T 502.5, T 502.6
Carpentieri, Carmela ..........T 501.9
CAST - Kollaboration ........ T 302.1
CDF II - Kollaboration ........T 503.2
CERN RD50 - Kollaboration .. T 203.1
Chetyrkin, K. G. ............. T 208.4
Chetyrkin, Konstantin ........ T 208.3
Chiochia, Vincenzo ...........T 108.4
Chkvorets, Oleg .. T 302.4, T 302.7,
T 404.7
Christ, Stefan ....... T 504.5, T 506.9
Christiansen, Tim ... T 306.6, T 308.4
Chung, C. ................... T 406.7
Chung, C. H. ................ T 406.5
Claus, G. .................... T 203.4
CMS - Kollaboration T 101.3, T 105.1,
T 105.4, T 105.5
COBRA - Kollaboration ...... T 404.8
Colledani, C. .................T 203.4
Comes, Giacomo ............. T 301.2
Compass - Kollaboration .. T 101.8,
T 107.4, T 107.6, T 306.8, T 507.3
COMPASS (NA58) - Kollaboration
T 107.5
Contarato, Devis ............. T 203.1
Cortina-Gil, Eduardo ......... T 501.8
CosmoALEPH - Kollaboration T 100.8,
T 100.9
Cvach, Jaroslav .............. T 407.1
D0 - Kollaboration .. T 307.5, T 308.5
Dahlhoff, Andrea .............T 604.7
Daumiller, K. ... T 100.6, T 100.7,
T 500.7
de Boer, W. .........T 406.7, T 502.2
de Boer, Wim ...T 201.4, T 203.3,
T 303.4, T 401.7, T 405.8
de Masi, R. .................. T 507.3
de Masi, Rita ................ T 101.8
de Roeck, Albert ............. T 303.2
Dedes, Athanasios ............T 405.1
Deile, Mario ....T 105.6, T 105.9,
T 105.10
Denig, Achim ................ T 103.1
Deptuch, G. ................. T 203.4
des 1. Physikalischen Instituts, die CMS
Gruppe ..................T 501.7
Desch, Klaus ... T 103.3, T 104.5,
T 104.6, T 308.1, T 405.5, T 405.6,
T 604.6, T 604.8, T 604.9
Deveaux, M. ................. T 203.4
Dierlamm, A. ................ T 203.2
Dierlamm, Alexander ......... T 203.3
Dietsche, Wolfgang ...........T 301.4
Dietz, Alexander ............. T 404.7
Dima, Mihai-Octavian ........ T 403.3
Dingfelder, Jochen ........... T 308.2
Dirkes, G. T 101.2, T 101.3, T 203.2,
T 401.6
DO-Kollaboration - Kollaboration
T 308.3
Dobos, Daniel ................T 501.4
Dobur, Didar .................T 307.6
Dörr, C. ..................... T 606.1
Dörr, Christian ...... T 503.2, T 504.2
Doll, P. .... T 100.6, T 100.7, T 500.7
Doll, Paul ....................T 200.1
Dollan, Ralph ................ T 407.4
Dorner, Daniela .. T 400.5, T 400.7,
T 500.4
Dostal, B. ................... T 501.6
Drees, Jürgen ................ T 507.6
Dreiner, Herbert ............. T 405.1
Dubak, A. ................... T 106.5
Dubak, Ana ..................T 106.4
Dubbert, Jörg ...T 105.8, T 105.9,
T 105.10
Duckeck, Günter ............. T 105.8
Duda, M. .. T 103.5, T 104.7, T 506.4
Dulinski, W. ................. T 203.4
DØ - Kollaboration T 204.5, T 204.6,
T 205.1, T 205.3, T 205.5, T 304.2,
T 304.3, T 304.4, T 304.5, T 304.7,
T 306.6, T 307.4, T 308.4, T 403.1,
T 403.2, T 405.4, T 502.3, T 502.4,
T 506.5, T 506.6
E166 - Kollaboration ......... T 605.6
Eglseer, Ludwig .............. T 201.6
Eigen, Gerald ................ T 407.1
Einsweiler, Kevin .............T 301.2
Eisele, Franz ................. T 307.8
El-Hage, A. T 103.5, T 104.7, T 506.4
Elmechaouri, Elmiloudi ....... T 300.6
Elmsheuser, Johannes T 306.6, T 502.3
Engel, R. .................... T 100.5
Engel, Ralph .................T 300.1
Engler, J. ........... T 407.3, T 407.6
Engler, Joachim ..............T 600.5
Erdmann, M. ................ T 502.2
Erdmann, Martin . T 103.4, T 204.2,
T 204.3, T 303.3, T 303.8, T 304.1,
T 304.6, T 403.6
Erlebach, Marion .... T 306.6, T 307.5
Eyrich, Wolfgang .............T 107.4
Eyring, Andreas ..... T 101.1, T 301.4
Fahrer, M. . T 101.3, T 203.2, T 401.6
Faisst, M. ....................T 208.4
Farchioni, Federico ........... T 207.3
Feindt, M. ................... T 606.1
Feindt, Michael .. T 204.3, T 303.6,
T 403.6, T 503.2, T 504.2, T 606.4
Feldmann, Thorsten ........... T XIV
Fernandez, J. ................ T 101.2
Fesefeldt, H. T 103.5, T 104.7, T 506.4
Feser, Thomas ............... T 602.2
Feucht, Bernd ................T 506.7
Fiedler, Frank ....... T 105.8, T 306.6
Fischer, H. ...................T 107.6
Fischer, Horst ......... T XV, T 107.4
Fischer, P. . T 601.1, T 601.4, T 601.5
Fischer, Peter ... T 301.2, T 301.6,
T 601.2
Flächer, Henning .............T 603.1
Flatt, Björn ..................T 404.6
Flick, Tobias T 106.8, T 106.9, T 203.7
Floßdorf, A. T 101.6, T 101.9, T 501.1,
T 501.3, T 501.10
Flucke, Gero ................. T 503.7
Flügge, G. T 101.6, T 101.9, T 204.4,
T 501.1, T 501.3, T 501.10
Fodor, Zoltan ................ T 403.8
Fopp, Stefan .................T 606.8
Fraas, H. .................... T 205.4
Franco-Sollova, Filip ..........T 103.3
Franke, T. T 101.6, T 101.9, T 501.1,
T 501.3, T 501.10
Franz, J. .....................T 107.6
Fras, M. ............ T 106.4, T 106.5
Frei, Andreas ........T 605.8, T 605.9
Fretwurst, E. .................T 203.1
Freudenstein, S. .....T 203.2, T 203.5
Freudenstein, Stefanie ........ T 203.3
Friedrich, J. ..................T 507.3
Friedrich, Jan ................ T 101.8
Fuchs, A.-M. .................T 507.3
Fuchs, Anna-Maria ........... T 101.8
Autorenverzeichnis
Fugel, Frank ................. T 104.1
Funk, Stefan T 406.1, T 600.1, T 600.2
Furgeri, A. ..........T 203.2, T 203.5
Furgeri, Alexander ............T 203.3
Gaede, Frank ................ T 407.2
Gagnon-Bartsch, Johann ......T 108.7
Galea, R. .................... T 605.7
Gamiz, E. ....................T 207.2
Garczarczyk, Markus T 400.3, T 400.4,
T 400.6
Garutti, Erika ... T 108.1, T 407.1,
T 407.2
Gast, Henning ............... T 200.5
Gay, A. ...................... T 203.4
Gaycken, G. ..................T 203.4
Geenen, Heiko .......T 300.2, T 300.6
Geiser, Achim ....... T 108.7, T 108.9
Gerassimov, S. ............... T 507.3
Gerlach, Peter ...T 106.8, T 106.9,
T 203.7
Gerlich, Christian .............T 108.2
Giersch, Jürgen .............. T 201.5
Giese, Albrecht ...............T 104.9
Gisela Anton, Kay Graf, Jürgen Hössl,
Alexander Kappes, Timo Karg, Uli
Katz, Philip Kollmannsberger,
Sebastian Kuch, Robert Lahmann,
Rainer Ostasch .......... T 202.1
Glasstetter, R. ...... T 100.1, T 500.8
Gleisberg, Tanju ..T 207.5, T 207.6,
T 207.7, T 405.7
Goebel, Florian ...............T 206.2
Gössling, Claus ...............T 404.8
Gößling, Claus ...... T 301.3, T 501.4
Golling, Tobias .. T 204.5, T 204.6,
T 304.2, T 304.4, T 304.7
Gornushkin, Yu. ..............T 203.4
Gosau, Tim ..................T 407.7
Graf, Kay .. T 202.2, T 202.3, T 202.4
Grah, Christian ...............T 203.7
Grandjean, D. ................T 203.4
Grigoriev, Eugene ... T 201.4, T 401.7
Grindhammer, Günter ........ T 507.2
Groll, Marius ........T 104.6, T 407.2
Gross, Axel .................. T 501.8
Gross, Siegfried ..... T 101.1, T 301.5
Grosse-Knetter, Jörn T 101.1, T 101.5,
T 106.7, T 301.5
Groß, Andreas ............... T 402.4
Große.-Knetter, Jörn ......... T 301.4
Grube, B. ...........T 407.8, T 507.3
Grupen, C. T 100.8, T 100.9, T 206.3,
T 206.4, T 206.5, T 206.6
Gschrey, Andreas ....T 605.8, T 605.9
Günther, Peter ............... T 208.1
Gutsche, Oliver .............. T 108.5
Gutsmiedl, Erwin ....T 605.8, T 605.9
Guzey, Vadim ................ T 107.9
H. E.S. S. - Kollaboration ..T 200.4,
T 400.1, T 406.1, T 500.2, T 600.1,
T 600.2, T 600.3, T 600.4, T 600.6
H. Krüger, H. ................T 601.5
H1 - Kollaboration .T 107.3, T 108.1,
T 108.2, T 108.8, T 306.1, T 306.2,
T 307.3, T 307.8, T 308.2, T 503.7,
T 504.3
Haas, Daniel .................T 501.8
Haas, Tanja .........T 305.1, T 305.2
Haberer, W. ........ T 106.4, T 106.5
Habermehl, Florian ...........T 302.2
Hallgren, Allan ...... T 202.5, T 202.6
Hamacher, Klaus .............T 507.6
Hamann, Markus . T 206.1, T 505.2,
T 505.3, T 505.7, T 505.10
Hanhart, Christoph ...........T 507.1
Harenberg, Torsten ...........T 403.3
Harter, M. . T 601.1, T 601.4, T 601.5
Harter, Matthias ............. T 601.2
Hartmann, Bettina .T 102.3, T 102.4,
T 102.5, T 102.6, T 102.7
Hartmann, F. ... T 101.3, T 203.2,
T 203.5, T 401.6
Hartmann, F. Joachim ... T 605.8,
T 605.9
Hartmann, F. X. .... T 201.3, T 302.5
Hartmann, Francis Xavier .....T 302.6
Hartmann, Frank .............T 203.3
Hartmann, Steffen ............T 300.6
Hashim, N. O. ...... T 100.8, T 100.9
Hattenbach, Jan ............. T 606.7
Hauke, Armin ................T 603.9
Hauler, F. ................... T 406.7
Hauler, Florian ...... T 303.4, T 401.7
Haungs, Andreas .............T 500.3
Hauschildt, Tonio ............ T 402.2
Hauser, Dominik ............. T 300.7
Hausmann, Joachim ..........T 601.3
Hawkings, Richard ........... T 506.8
Hebbeker, Thomas .T 105.1, T 105.2,
T 105.4, T 105.5, T 105.7, T 205.5,
T 307.4, T 308.5, T 405.4, T 506.5
Heck, Dieter ................. T 100.2

Hedicke, S. .................. T 107.6
Heeger, Karsten .................. T I
Hegner, B. T 101.6, T 101.9, T 501.1,
T 501.3, T 501.10
Heier, S. . T 101.2, T 101.3, T 203.2,
T 401.6
Heinemeyer, Sven ............ T 104.2
Heinsius, F. H. ...............T 107.6
Heising, Stephan ............. T 501.2
Heister, Arno ................ T 502.7
Heldmann, Michael ...........T 606.5
Heller, Rainer ....... T 202.5, T 202.6
Hellwig, Marc ................T 602.5
Hennecke, Martin ... T 204.2, T 502.2
HERA-B. - Kollaboration .. T 306.5,
T 503.1, T 503.3, T 507.8, T 507.9
Hermann, German .T 300.7, T 400.2,
T 406.1, T 600.2, T 600.3
Hermann, Roman ............ T 306.8
Hermann, Sven .. T 105.1, T 105.2,
T 105.5
Hermanns, Th. .. T 101.6, T 101.9,
T 501.1, T 501.3, T 501.10
HERMES - Kollaboration ..T 107.7,
T 301.8, T 401.5, T 506.10
Herrmann, S. ................ T 601.1
Hertenberger, Ralf ........... T 105.8
Hesselbach, S. ............... T 205.4
Heuer, Rolf-Dieter .T 103.2, T 103.3,
T 104.5, T 104.6, T 108.1, T 308.1,
T 405.5, T 405.6, T 407.1, T 407.2,
T 505.2, T 505.3, T 505.7,
T 505.10, T 506.8, T 604.6, T 604.9
Heusser, G. .................. T 201.3
Hicheur, A. .................. T 504.4
Himmi, A. ................... T 203.4
Hinton, Jim .........T 406.1, T 600.2
Hirschbühl, D. ............... T 502.2
Hirschbühl, Dominic T 204.2, T 204.3,
T 303.3, T 303.8, T 304.6
Hochkeppel, Stefan ...........T 604.5
Höche, Stefan ...T 207.5, T 207.6,
T 207.7, T 405.7
Hoepfner, Kerstin . T 105.1, T 105.2,
T 105.4, T 105.5
Hörandel, J. R. ......T 407.3, T 407.6
Hörandel, Jörg R. . T 100.3, T 100.4,
T 600.5
Hössl, Jürgen ... T 102.4, T 102.6,
T 102.7, T 202.3, T 202.4
Hößl, Jürgen T 102.3, T 102.5, T 202.2
Hohenwarter-Sodek, Karl ..... T 205.4
Hohlfeld, Marc ...............T 502.4
Holder, Martin ...T 103.7, T 203.6,
T 601.3, T 601.6
Hollik, Wolfgang .... T 104.2, T 104.3
Horn, Claus ..................T 405.2
Horn, Markus ................ T 302.3
Horns für das 5@5. Projekt, Dieter
T 400.2
Hornung, René ...............T 407.7
Horvat, Sandra ..T 105.9, T 105.10,
T 201.6, T 305.8, T 604.3
Hu, Ch. ......................T 203.4
Huegging, Fabian . T 101.1, T 101.5,
T 301.4, T 301.5, T 301.6
Husemann, U. ................T 306.5
Ibragimov, Iskander ...........T 601.3
IceCube - Kollaboration ...... T 102.1
Im Namen der HERMES Kollaboration -
Kollaboration ............T 107.8
Imhäuser, Martin .............T 101.4
Imhof, Andreas ...............T 604.6
Irrgang, Peter ................T 503.8
Ivana, Hristova ...............T 301.8
Jacob, Isabel .................T 600.5
James, Stewart ...............T 401.5
Janauschek, Ludger . T 306.7, T 503.4
Janssen, Matthias Enno ...T 206.1,
T 505.2, T 505.3, T 505.7, T 505.10
Joosten, Rainer .............. T 107.4
Jung, Christopher . T 103.4, T 303.3,
T 304.1, T 502.8, T 604.2, T 604.4
Junge, J. .................... T 203.5
Jungermann, L. .............. T 406.7
Jungermann, Levin .T 201.4, T 303.4,
T 401.7
Junker, Matthias ............. T 404.8
Käfer, Daniela ............... T 405.4
Kahle, Benjamin ............. T 108.4
Kaminski, J. ........ T 505.1, T 505.4
Kampert, K.-H. ..... T 100.1, T 500.8
Kampert, Karl-Heinz T 206.7, T 300.2,
T 300.6
Kang, D. .................... T 107.6
Kang, Donghwa ..............T 302.1
Kaoukher, Alexander T 505.2, T 505.3,
T 505.7, T 505.10
Kappes, Alexander .T 102.3, T 102.4,
T 102.5, T 102.6, T 102.7, T 202.2,
T 202.3, T 202.4, T 402.6, T 402.7
Kappler, S. ......... T 505.1, T 505.4
Kappler, Steffen ..T 103.4, T 303.3,
T 304.1, T 502.8
Karagounis, M. .. T 601.1, T 601.4,
T 601.5
Karagounis, Michael ..........T 601.2
Karg, Timo T 102.3, T 102.5, T 102.6,
T 102.7, T 202.2, T 202.3, T 202.4
Karpinski, Waclaw ............T 501.8
Karstens, F. ..................T 305.3
KASCADE - Kollaboration . T 100.4,
T 100.7, T 500.9
KASCADE-Grande - Kollaboration
T 100.1, T 100.6, T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6, T 407.3, T 407.6,
T 500.3, T 500.7, T 500.8
Kasselmann, St. ..T 101.6, T 101.9,
T 204.4, T 501.1, T 501.3, T 501.10
KATRIN - Kollaboration .. T 201.1,
T 201.2, T 404.1, T 404.2, T 404.3,
T 404.4, T 404.5, T 404.6
Katz, Uli .T 102.3, T 102.4, T 102.5,
T 102.6, T 102.7, T 202.2, T 202.3,
T 202.4, T 402.6, T 402.7
Kaukher, Alexander .......... T 206.1
Keil, Markus ................. T 401.4
Keillor, M. ...................T 201.3
Kemp, Y. ....................T 502.2
Kemp, Yves ....T 204.2, T 204.3,
T 303.8, T 304.6
Kersten, Susanne .............T 101.4
Kerzel, U. ....................T 606.1
Kerzel, Ulrich ... T 403.6, T 503.2,
T 504.2
Ketzer, B. ................... T 507.3
Ketzer, Bernhard .............T 505.9
Khodjamirian, Alexander ......T 507.5
Kiel, Henning ................ T 404.8
Kiesling., C. ....T 106.4, T 106.5,
T 107.1, T 107.2
Kiesling, Christian ...T 306.7, T 503.4
Kilian, Wolfgang .................T X
Killenberg, M. ...T 505.5, T 505.6,
T 505.8
Kind, Oliver Maria ........... T 606.2
Kirsch, M. ................... T 502.2
Kirsch, Matthias ..T 204.2, T 204.3,
T 303.3, T 303.8, T 304.1, T 304.6
Klages, Hans ........T 300.3, T 300.4
Klaiber-Lodewigs, Jonas ...... T 301.3
Klapdor-Kleingrothaus, Hans Volker
T 302.4, T 302.7, T 404.7
Kleber, Vera ................. T 507.1
Kleifges, M. ..................T 406.3
Kleifges, Matthias ... T 300.3, T 300.4
Kleihaus , Burkhard . T 602.4, T 605.2
Klein, Peter ..................T 601.6
Klemz, Guido ................ T 605.5
Klepser, Stefan ......T 300.3, T 300.4
Klimek, Katarzyna ........... T 108.4
Klimkovich, Tatsiana ......... T 104.5
Klingbeil, Lasse .............. T 101.1
Klingenberg, Reiner . T 301.3, T 501.4
Klinkhamer, Frans R. .........T 605.1
Klug, M. ............T 106.4, T 106.5
Klute, Markus ...T 204.5, T 204.6,
T 304.2, T 304.4, T 304.7
Kluth, Stefan ....... T 307.2, T 507.7
Knapp, Johannes .............T 100.2
Kniehl, Bernd A. .... T 104.1, T 208.2
Knopf, Jan ...................T 305.1
Kobel, Michael .. T 106.7, T 208.1,
T 502.5, T 502.6, T 507.4, T 604.1,
T 604.5
König, Stefan ....... T 305.5, T 305.6
Königsmann, K. ..............T 107.6
Koerner, Juergen G. . T 104.8, T 207.4
Kohrs, R. .. T 601.1, T 601.4, T 601.5
Kohrs, Robert .......T 101.5, T 601.2
Kollmannsberger, Philip ...T 202.2,
T 202.3, T 202.4
Kolotaev, Y. ....T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6
Konorov, I. ..........T 407.8, T 507.3
Konorov, Igor ....... T 101.8, T 505.9
Kootz, Andreas .............. T 306.3
Kopmann, A. ................ T 406.3
Kopper, Claudio ..............T 102.5
Korbel, Volker .......T 407.1, T 407.2
Kortner, Oliver .. T 105.6, T 105.8,
T 105.9, T 105.10, T 305.8, T 604.3
Kouznetsova, Katerina ....... T 407.5
Krämer, Thomas ............. T 506.8
Kraetz, Michael .............. T 603.7
Kraff, Oliver ................. T 308.5
Kramberger, G. .............. T 203.1
Kramer, Andrea ..... T 305.5, T 305.6
Krauss, Frank ...T 207.5, T 207.6,
T 207.7, T 405.7
Kretschmer, Wolfgang ... T 102.3,
T 102.4, T 102.5, T 102.6, T 102.7
Krewald, Sigfried .............T 507.1
Kreß, Th. ....................T 204.4
Kreß, Thomas ................T 403.5
Krivosheina, Irina . T 302.4, T 302.7,
T 404.7
Kröninger, Kevin . T 204.5, T 204.6,
T 304.2, T 304.4, T 304.7
Kroetz, Peter ................ T 600.2
Kroha, Hubert ...T 105.6, T 105.9,
T 105.10, T 201.6, T 305.8, T 604.3
Krüger, H. .......... T 601.1, T 601.4
Krüger, Hans ........T 101.1, T 601.2
Krynicki, Thomas ............ T 406.6
Kuch, Sebastian ..T 102.3, T 102.4,
T 102.5, T 102.6, T 102.7, T 202.2,
T 202.3, T 202.4, T 402.6
Kuch, Sebatsian ..............T 402.7
Kudlaty, Jerzy ................T 301.3
Kühn, J. H. ..................T 208.4
Kühn, Johann H. ....T 208.3, T 506.7
Kuhl, Thorsten .. T 104.5, T 206.1,
T 405.6, T 505.2, T 505.3, T 505.7,
T 505.10, T 604.6, T 604.9
Kuhn, R. .................... T 507.3
Kunz, Jutta .........T 602.4, T 605.2
L3 - Kollaboration .T 103.5, T 104.7,
T 506.4
Lacker, Heiko .......... T VI, T 603.5
Lahmann, Robert . T 202.2, T 202.3,
T 202.4
Lange, Wolfgang ............. T 407.5
Langenegger, Urs .............T 305.1
Laschinsky, Horst . T 102.3, T 102.4,
T 102.5, T 102.6, T 102.7
Lasserre, Thierry ............. T 302.6
Laubenstein, M. ..............T 201.3
LC TPC - Kollaboration .. T 206.1,
T 505.2, T 505.3, T 505.7, T 505.10
Leberig, Mario ............... T 107.5
Lecci, C. .....................T 606.1
Lecci, Claudia .......T 503.2, T 504.2
Lechner, P. .................. T 601.1
Lechner, Peter ............... T 601.2
Ledermann, B. ...... T 505.1, T 505.4
Leonhardt, Britta ....T 306.6, T 506.6
LHCb - Kollaboration T 301.1, T 401.3
Lindner, Manfred ...............T XII
Lindström, G. ................T 203.1
Lipartia, E. .................. T 207.2
List, Benno ..................... T XI
Liu, X. ..............T 107.1, T 107.2
Lixandru, R. ....T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6, T 407.3
Lixandru, T. R. .............. T 407.6
Lohmann, Wolfgang . T 407.5, T 604.8
Lotze, S. ...T 505.5, T 505.6, T 505.8
Ludwig, Andreas ............. T 604.1
Ludwig, I. ....................T 107.6
Lueders, Henning .............T 504.3
Lutz, G. . T 501.5, T 601.1, T 601.4,
T 601.5
Lutz, Gerhard ....... T 601.2, T 601.6
Lux, Thorsten ...T 108.1, T 206.1,
T 505.2, T 505.3, T 505.3, T 505.10
Maaßen, Michael .............T 105.3
Maciuc, F. .......... T 100.8, T 100.9
Mack, P. .....................T 606.1
Mack, Philipp ...T 503.2, T 504.2,
T 606.4
Macpherson, A. .............. T 401.6
Mader, Wolfgang .............T 507.4
Mättig, Peter ... T 101.4, T 106.8,
T 106.9, T 203.7, T 204.1, T 304.8,
T 306.3, T 306.4, T 403.1, T 403.3
Magass, Carsten .....T 308.5, T 506.5
MAGIC - Kollaboration ...T 200.3,
T 201.7, T 400.3, T 400.4, T 400.5,
T 400.6, T 400.7, T 500.1, T 500.4,
T 500.5, T 500.6
Maier, Andrew ............... T 103.7
Mailov, A. .......... T 100.8, T 100.9
Mameghani, Raphael T 105.1, T 105.4,
T 105.5
Mandelli, Emanuele .......... T 301.2
Mann, A. .................... T 407.8
Mannel, Thomas ..T 507.5, T 603.4,
T 603.7, T 603.8
Manz, Andreas .....T 105.9, T 105.10
Marouelli, Peter ..............T 504.8
Martin, Anna ................ T 107.4
Martineau, O. ................T 406.3
Martinez, German ............T 106.7
Martǐ. síková, Mária ..........T 108.3
Mase, Keiichi ................ T 500.5
Masetti, Lucia ............... T 506.2
Mass, Martin ................ T 501.4
Massmann, Frank ............ T 101.5
Masterson, Conor ... T 600.3, T 600.4
Mastrolia, Pierpaolo ..........T 208.3
Mathes, H.-J. ................ T 406.3
Mathes, Hermann-Josef ...... T 300.1
Mathes, Markus ..T 101.5, T 106.7,
T 301.4, T 301.5
Matthiä, D. ..................T 107.6
Autorenverzeichnis
Mazin, Daniel ................T 500.6
Meddeler, Gerrit ............. T 301.2
Meder, David ................ T 502.1
Meissner, Ulf-G. ..............T 507.1
Melcher, Martin ..............T 507.5
Menge, C. ................... T 203.5
Menges, Wolfgang ...T 103.2, T 103.3
Menzemer, S. ................T 606.1
Menzemer, Stephanie ....T 303.6,
T 503.2, T 504.2, T 606.4
Merebashvili, Zakaria .........T 207.4
Messarius, Timo ............. T 406.2
Metzger, J. .................. T 107.6
Meyer, Andreas .............. T 108.1
Meyer, Arnd ........ T 205.5, T 405.4
Meyer, Hendrik .............. T 407.1
Meyer, Jörg T 204.5, T 204.6, T 304.2,
T 304.4, T 304.7
Meyer, Niels ................. T 308.1
Miksat, Deborah .... T 604.2, T 604.4
Mikulec, Ivan ................... T IX
Milke, J. ............T 407.3, T 407.6
Milke, Jens .................. T 100.4
Milnik, Michael .............. T 503.2
Mitschke, Michaela ...........T 201.5
Mizobuchi, Satoko ........... T 400.4
Mizoyan, Razmick ............T 206.2
Mnich, J. .T 101.6, T 101.9, T 103.5,
T 104.7, T 204.4, T 501.1, T 501.3,
T 501.10, T 505.5, T 505.6,
T 505.8, T 506.4
Mönig, Klaus ........T 205.6, T 605.5
Mohrdieck, Susanne .........T 105.10
Mohrdieck-Möck, Susanne . T 105.9,
T 305.8
Montvay, István ..............T 207.3
Moortgat-Pick, G. ............T 205.4
Moosbrugger, Ulrich .T 504.9, T 506.1
Morales, Cristina ............. T 506.3
Morgunov, Vassilly ........... T 407.2
Moritz, Matthias ............. T 301.1
Moser, H. G. .................T 501.5
Motta, D. ................... T 302.5
Motta, Dario .................T 302.6
Mück, Alexander ............. T 308.7
Müller, Beatrix ...............T 404.1
Müller, Th. T 101.2, T 101.3, T 203.2,
T 203.5, T 401.6, T 502.2, T 505.1,
T 505.4
Müller, Thomas .. T 203.3, T 204.2,
T 204.3, T 303.5, T 303.8, T 304.6,
T 403.6, T 502.8
Münich, Kirsten ..............T 602.1
Münnich, A. T 505.5, T 505.6, T 505.8
Münster, Gernot ............. T 207.3
Münstermann, Daniel .........T 404.8
Mutter, Andreas ............. T 405.3
Mutterer, Stefanie ............T 404.3
Myklevoll, Kari ...............T 605.2
NA48 - Kollaboration T 103.6, T 504.8
NA48/2. - Kollaboration .. T 506.2,
T 506.3
NA60 - Kollaboration .........T 401.4
Nahnhauer, Rolf .....T 202.5, T 202.6
Naumann, Christopher ... T 102.3,
T 102.4, T 102.5, T 102.6, T 102.7
Naumann-Godó, Melitta .. T 102.3,
T 102.4, T 102.5, T 102.6, T 102.7
Nderitu, Simon ...............T 203.6
Negrini, Teresa ...............T 502.6
Nerling, F. ...................T 100.5
Nguyen, Chi-Nhan ............T 405.2
Niculae, A. .................. T 501.6
Niculae, Adrian ..... T 601.3, T 601.6
Nieto-Chaupis, Huber ........ T 205.6
Nikiforov, A. ........ T 106.4, T 106.5
Nisius, Richard ...............T 501.5
Nöding, Carsten ..............T 205.1
Nowack, A. T 101.6, T 101.9, T 204.4,
T 501.1, T 501.3, T 501.10
Nowack, Andreas .............T 403.5
Nowak, Hanna ............... T 205.6
Nowak, Wolf-Dieter ......... T 506.10
Nuncio Quiroz, Adriana Elizabeth
T 108.7
Nunnemann, Thomas ....T 105.8,
T 306.6, T 403.2
Obenland, R. ... T 100.6, T 100.7,
T 500.7
Ockenfels, Walter ............ T 301.4
Oehl, Sandra .................T 404.8
Oellers , Dieter ...............T 101.7
Ohl, Thorsten ...T 208.7, T 308.6,
T 605.4
Olzem, Jan .................. T 200.5
OPAL - Kollaboration ....T 103.2,
T 208.1, T 308.1, T 405.3, T 507.4,
T 604.1
Ortega Gomez, T. ...T 101.2, T 101.3
Ostasch, Rainer .. T 202.2, T 202.3,
T 202.4
Ostrick, Michael ...............T XVI

Otte, Nepomuk .............. T 201.7
Over, S. . T 206.3, T 206.4, T 206.5,
T 206.6
Paar, H. ..................... T 504.4
Pagano, Paolo ............... T 107.4
Pahl, Christoph ..... T 307.2, T 507.7
Paneque, David .............. T 406.4
Panter, Michael .............. T 500.2
Park, Su-Jung ...T 204.5, T 204.6,
T 304.2, T 304.4, T 304.7
Paul, S. .............T 407.8, T 507.3
Paul, Stephan ...T 101.8, T 505.9,
T 605.8, T 605.9
Peric, I. ....T 601.1, T 601.4, T 601.5
Peric, Ivan T 101.1, T 301.2, T 301.6,
T 601.2
Perieanu, A. ........ T 106.4, T 106.5
Perrone, Lorenzo . T 100.2, T 300.2,
T 300.6
Petzold, Andreas ............. T 403.4
Petzoldt, Gerd ............... T 605.9
Piasecki, Christian ............T 303.5
Picker, Rüdiger .............. T 605.9
Piclum, Jan ..................T 208.2
Pierre Auger Observatory - Kollaboration
T 206.7
Pilaftsis, Apostolos ...........T 308.7
Pimpl, Wendelin ............. T 206.2
Pintilie, I. ....................T 203.1
Pla ˇ . cakyt˙e, Ringail˙e ..........T 306.7
Pleier, Marc-André ........... T 304.5
Plewnia, S. ......... T 407.3, T 407.6
Pöschl, Roman ......T 407.2, T 605.6
Pöttgens, M. ... T 101.6, T 101.9,
T 501.1, T 501.3, T 501.10
Pohl, Mario ......... T 202.5, T 202.6
Polyakov, Maxim .............T 107.9
Pooth, O. T 101.6, T 101.9, T 204.4,
T 501.1, T 501.3, T 501.10
Porro, M. ....................T 601.5
Porro, Matteo ................T 601.2
Prades, J. ....................T 207.2
Pühlhofer, Gerd .............. T 600.6
Punz, T. .....................T 203.5
Purcărea, Anca .............. T 306.4
Quadt, Arnulf ...T 204.5, T 204.6,
T 304.2, T 304.4, T 304.7
Quast, Günter ...T 103.4, T 303.2,
T 303.3, T 303.5, T 304.1, T 403.5,
T 403.6, T 403.7, T 604.2, T 604.4
Rabbertz, Klaus ..T 103.4, T 304.1,
T 403.5, T 403.7, T 604.2, T 604.4
Rajek, Silke ..................T 501.4
Raspereza, Alexei . T 104.5, T 407.2,
T 604.8
Rauch, Michael .............. T 104.3
Raue, Martin .................T 200.4
Raupach, Frank .... T 403.5, T 502.10
Rauscher, Felix .. T 105.6, T 105.8,
T 105.9, T 105.10
Reeves, Kendall ..... T 106.8, T 106.9
Rehn, Jens ..........T 403.5, T 403.7
Reithler, Hans ...T 105.1, T 105.2,
T 105.4, T 105.5, T 105.7
Renner, Roger ............... T 307.7
Resconi, Elisa ................ T 102.1
Reuter, Jürgen ...... T 603.8, T 605.4
Rhode, Wolfgang ................ T V
Richter, Marcus ..... T 300.2, T 300.6
Richter, R. H. ...T 501.5, T 601.1,
T 601.4, T 601.5
Richter, Rainer ......T 601.2, T 601.6
Richter, Robert .............. T 105.9
Richter, Svenja ...............T 100.4
Rieke, Stefan ................ T 106.1
Rinnert, K. .................. T 606.1
Rinnert, Kurt ... T 303.6, T 403.6,
T 503.2, T 504.2, T 606.4
Ripken, Joachim ............. T 200.2
Risler, Christiane ............. T 507.2
Risse, M. .................... T 100.5
Röder, R. .................... T 203.1
Rogal, Mikhail ............... T 207.4
Rohe, Tilman ................ T 401.2
Ronan, M. .......... T 505.1, T 505.4
Ropelewski, Leszek ...........T 505.9
Roschk, Frank ............... T 603.4
Rosemann, C. ...T 103.5, T 104.7,
T 506.4
Rosenbleck, C. ...T 103.5, T 104.7,
T 506.4
Roth, S. . T 103.5, T 104.7, T 505.5,
T 505.6, T 505.8, T 506.4
Rückl, Reinhold .. T 208.7, T 308.6,
T 308.7
Rühr, Frederik ............... T 106.2
Rütten, Pim ................. T 105.7
Rugel, G. .................... T 201.3
Runolfsson, Oegmundur ...T 301.4,
T 301.6
Rupp, Christian .............. T 605.1
Rzehak, Heidi ................T 104.2
Salomon, Karsten . T 202.1, T 202.2,
T 202.3, T 202.4
Sander, Christian .............T 405.8
Sauli, Fabio ..................T 505.9
Schälicke, Andreas .T 207.5, T 207.6,
T 207.7, T 405.7
Schaile, Dorothee ... T 105.8, T 306.6
Schalla, Sven ........T 604.2, T 604.4
Schaller, Gerhard .............T 601.2
Scheidle, Thorsten ........... T 303.6
Schemitz, Patrick ............ T 303.3
Schenk, Stefan ...............T 307.8
Scherini, Viviana ............. T 300.6
Schieck, J. ...................T 501.5
Schieck, Jochen ..... T 307.2, T 507.7
Schieferdecker, Philipp ... T 105.8,
T 306.6
Schill, C. .................... T 107.6
Schleper, Peter ...............T 405.2
Schmanau, M. ............... T 406.7
Schmanau, Mike ............. T 303.4
Schmidt, Alexander T 103.4, T 303.3,
T 304.1, T 502.8, T 604.2, T 604.4
Schmidt, Christian ........... T 207.3
Schmitt, Christian .T 204.1, T 304.8,
T 403.1
Schmitt, L. ......... T 407.8, T 507.3
Schmitt, Lars ................ T 101.8
Schöfer, B. T 206.3, T 206.4, T 206.5,
T 206.6
Schönert, S. ........ T 201.3, T 302.5
Schönert, Stefan ............. T 302.6
Schörner-Sadenius, Thomas .T 108.6,
T 307.1, T 405.2
Scholz, Enno E. ..............T 207.3
Schopper, Florian ............ T 601.2
Schopper, Herwig ...............T VII
Schott, Wolfgang ....T 605.8, T 605.9
Schramm, A. .................T 203.1
Schröder, Henning ...T 206.1, T 506.9
Schroff, Dietrich ............. T 502.9
Schultes, Joachim ............T 101.4
Schumacher, Jan .............T 106.7
Schumacher, Markus T 104.4, T 502.5,
T 502.6, T 604.1, T 604.5
Schumann, Steffen .T 207.5, T 207.6,
T 207.7, T 405.7
Schwamm, Frank .............T 404.5
Schwan, U. .................. T 302.5
Schwan, Ute ................. T 302.6
Schwanke, Ullrich ............ T 504.4
Schweizer, Thomas ...........T 500.1
Schwering, G. ................T 406.7
Schwinn, Christian ........... T 308.8
Sefkow, Felix ... T 108.1, T 206.1,
T 407.1, T 407.2, T 505.2, T 505.3,
T 505.7, T 505.10
Seibert, R. ...................T 501.6
Seidl, Ralf ................... T 107.7
Sekaric, Jadranka ............ T 605.5
Setter, D. ....................T 107.6
Shanidze, Rezo ......T 402.6, T 402.7
Shinozaki, Kenji ..............T 200.3
Shnir, Yasha ................. T 602.4
Siebel, Martin ................T 507.6
Silicon Recoil detector group of the
HERMES - Kollaboration T 401.1
Simonis, H. J. ...T 101.2, T 101.3,
T 203.2
Sipica, V. ....................T 306.5
Skiba, Alexander ..T 303.6, T 503.2,
T 504.2
Smirnov, Vladimir A. ......... T 506.7
Sobloher, Blanka ............. T 405.6
Soff, Gerhard ... T 207.5, T 207.6,
T 207.7, T 405.7
Sopczak, André .............. T 601.7
Sowa, Michael ...... T 105.2, T 105.7
Stadie, H. ................... T 502.2
Stadie, Hartmut ..T 204.2, T 204.3,
T 303.8, T 304.6, T 403.5, T 403.7
Stahl, Achim ... T 205.6, T 407.4,
T 507.4, T 605.5
Stahl, J. ..................... T 203.1
Stahl, T. .....................T 501.6
Stamen, Rainer .................. T II
Stapelberg, Thomas . T 308.5, T 506.5
STAR - Kollaboration ....... T 507.10
Staude, Arnold .. T 105.8, T 105.9,
T 105.10
Steck, P. .....................T 203.5
Stegmaier, Jutta .... T 202.5, T 202.6
Stegmann, Christian ..........T 400.1
Steidl, Markus ............... T 201.1
Steinhauser, Matthias T 104.1, T 208.2
Stiller, Wolfram .. T 105.6, T 105.9,
T 105.10
Stockmanns, Tobias T 101.1, T 101.5,
T 301.4, T 301.5, T 301.6
Stoye, Markus ................T 105.8
Strauch, Ingo ................ T 307.3
Strecker, Herbert .............T 302.7
Ströher, Hans ................T 507.1
Ströhmer, Raimund ..T 105.8, T 306.6
Strüder, L. ..........T 601.1, T 601.4
Strüder, Lothar .............. T 601.2
STT-Gruppe der ZEUS - Kollaboration
T 305.3
Sturm, Christian ............. T 208.3
SUCIMA - Kollaboration ......T 201.4
Sundermann, Jan Erik ........T 603.3
Sushkov, Serge ...............T 403.5
Sutiak, J. ........... T 107.1, T 107.2
Symalla, Michael .............T 507.8
Szadkowski, Zbigniew T 206.7, T 300.6
Tackmann, Kerstin ........... T 603.5
Thomas, Maarten ........... T 502.10
Thümmler, Thomas .......... T 404.4
Tisserand, V. ................ T 504.4
Titov, Maxim ................ T 301.7
Tomei, Claudia ......T 302.4, T 302.7
Tonello, Nadia ............... T 500.5
Tonutti, M. T 505.5, T 505.6, T 505.8
Torchiani, Ingo ...............T 308.3
Tortorella, Daniele ...T 605.8, T 605.9
Treis, J. ....T 601.1, T 601.4, T 601.5
Treis, Johannes .............. T 601.2
Trimpl, M. . T 601.1, T 601.4, T 601.5
Trimpl, Marcel ............... T 601.2
Trippel, S. ................... T 107.6
Tsigenov, Oleg ......T 105.1, T 105.5
Tzamariudaki, Ekaterini ...... T 507.2
Ulrich, H. ....................T 500.9
Ulrici, J. ............ T 601.1, T 601.4
Ulrici, Johannes ..............T 101.5
Uwer, Ulrich ................. T 305.1
Valenta, Jan ................. T 106.7
Valin, I. ......................T 203.4
van Buren, J. ....... T 100.1, T 500.8
van Eldik, Christopher ........T 507.9
van Wasen, Jan .............. T 106.6
Vandenbroucke, Arne .........T 401.1
Vargas, Andrea ...............T 107.3
Vasiljev, Alexander .T 505.2, T 505.3,
T 505.7, T 505.10
Vaupel, Maren ............... T 204.1
Vi, Khai Vinh ................ T 103.8
Vogel, A. .. T 505.5, T 505.6, T 505.8
Voigt, Bernhard .. T 505.2, T 505.3,
T 505.7, T 505.7, T 505.10
Volker, Prahl .................T 401.5
Vollmer, Fritz ................ T 105.8
von Doetinchem, Philip .......T 606.6
von Hodenberg, Martin .......T 107.6
Voss, Kai-Cristian ............ T 503.5
Vujičić, B. ................... T 106.4
Vujičić, Biljana ...............T 106.5
Wache, Martin ...............T 504.7
Wagner, Alexander ........... T 300.4
Wagner, Gregor .............. T 504.6
Wagner, Robert .. T 400.5, T 400.7,
T 500.4
Wagner, W. ..................T 502.2
Wagner, Wolfgang . T XIII, T 204.2,
T 204.3, T 303.8, T 304.6, T 406.2
Autorenverzeichnis
Waldenmaier, Tilo .T 300.3, T 300.4,
T 300.5
Walder, James ............... T 601.7
Waldi, Roland ................T 504.6
Walkowiak, W. .. T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6, T 407.3, T 407.6,
T 501.6
Wallraff, Wolfgang ........... T 501.8
Walter, Michael ..............T 305.1
Walter, T. ................... T 502.2
Walter, Thorsten . T 204.2, T 204.3,
T 303.8, T 304.6
Walter, Torsten .............. T 303.3
Wang, Meng .................T 503.9
Wanke, Rainer ............... T 103.8
Warsinsky, Markus .T 204.5, T 204.6,
T 304.2, T 304.4, T 304.7
Wassatsch, A. .......T 106.4, T 106.5
Webb, Richard ............... T 107.4
Weber, Jens ................. T 301.3
Weber, M. . T 505.5, T 505.6, T 505.8
Wegner, Martin .............. T 405.4
Weiglein, Georg .............. T 104.2
Weiler, Th. .T 101.3, T 203.2, T 401.6
Weingarten, Jens ....T 101.1, T 101.5
Weise, E. .................... T 107.6
Weiser, Christian . T 303.5, T 304.1,
T 502.8, T 504.1
Weitzel, Q. .................. T 507.3
Weitzel, Quirin ...............T 505.9
Wells, Pippa ................. T 506.8
Weng, Joanna .......T 303.2, T 604.2
Wermes, N. T 601.1, T 601.4, T 601.5
Wermes, Norbert . T 101.1, T 101.5,
T 204.5, T 204.6, T 301.4, T 301.5,
T 301.6, T 304.2, T 304.4, T 304.7,
T 502.5, T 502.6, T 507.4, T 601.2,
T 604.1, T 604.5
Werthenbach, U. .............T 501.6
Wessling, Bengt ..............T 108.8
Wichmann, Katarzyna ........T 405.2
Wick, Klaus ..................T 407.7
Wicke, Daniel ...T 204.1, T 304.8,
T 403.1, T 403.3
Wiebusch, Christopher ........T 300.6
Wiedner, Dirk ................T 305.1
Wienemann, Peter .T 206.1, T 405.5,
T 505.2, T 505.3, T 505.7, T 505.10
Wiesmann, M. ............... T 507.3
Wiesmann, Michael .......... T 101.8
Wilke, Lotte ................. T 307.4
Winhart, Andreas ............ T 103.6
Winter, Jan .........T 207.5, T 405.7
Winter, Jan-Christopher ...T 207.6,
T 207.7
Winter, M. ...................T 203.4
Wintjen, Andreas .............T 601.3
Wischnewski, Ralf ............T 402.5
Wissing, Henrike ............. T 602.3
Wittek, Wolfgang ............ T 500.6
Wochele, J. ......... T 407.3, T 407.6
Wörner, Günter .............. T 300.4
Wurth, Rainer ................T 206.1
Yen, Yevgeniy ................T 204.1
Zabierowski, J. .. T 100.6, T 100.7,
T 500.7
Zeiner, Jörg ..................T 208.7
Zeitnitz, Christian ...............T IV
ZEUS - Kollaboration ....T 108.4,
T 108.5, T 108.9, T 307.6, T 307.7,
T 503.5, T 503.6, T 503.8, T 503.9,
T 606.3
Zhenyu, Ye .................. T 401.5
Zhukov, V. ..........T 101.2, T 101.3
Zhukov, Valerie .............. T 303.4
Zimmer, Oliver ......T 605.8, T 605.9
Zimmerman, Jens ............ T 306.7
Zimmermann, D. . T 206.3, T 206.4,
T 206.5, T 206.6
Zimmermann, Jens ...........T 303.1
Zimmermann, Stephanie ......T 305.4
Ziolkowski, Michael ..T 203.6, T 601.3
Ziolkowski, Michal ........... T 103.7
Zöller, M. ....................T 103.5
Zöller, M. H. ........T 104.7, T 506.4
Zuber, Kai ...................T 404.8
zur Nedden, Martin .......... T 503.1