Refraccion negativa en metamateriales anisotropicos - UNAM
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18 El ujo de <strong>en</strong>ergía <strong>en</strong> un material anisotrópico uniaxial<br />
π/2<br />
Refracción del vector de onda (n ∈ R, a < 0)<br />
Θ2<br />
3π/8<br />
π/4<br />
π/8<br />
n = 1/3<br />
n = 1/2<br />
n = 1<br />
n = 2<br />
n = 3<br />
a = −n 2 /4<br />
a = −n 2 /2<br />
a = −n 2<br />
a = −2n 2<br />
a = −4n 2<br />
0<br />
0 π/8 π/4 3π/8 π/2<br />
θ 1<br />
Figura 2.4: Esta es la gráca que se obti<strong>en</strong>e de cambiar el signo de los valores<br />
de a α <strong>en</strong> la gráca 2.3. No existe ángulo crítico. Al igual que <strong>en</strong> dicha gráca, el<br />
comportami<strong>en</strong>to de las curvas para ángulos pequeños dep<strong>en</strong>de exclusivam<strong>en</strong>te del<br />
índice de refracción.<br />
(polarización p), el vector ⃗H 1 es perp<strong>en</strong>dicular a este, y, dado que las compon<strong>en</strong>tes<br />
normales de ⃗B también son continuas y B z = 0, sucede análogam<strong>en</strong>te que (2.44)<br />
se traduce a<br />
⃗S p = H2 0 e<br />
2ω<br />
(<br />
kx<br />
, 0, k )<br />
e z<br />
ε ⊥ ε ‖<br />
(2.54)<br />
Para ambas polarizaciones, el ángulo de refracción (el que forma ⃗S con la normal)<br />
está dado por<br />
s<strong>en</strong>(θ α ) = S α x<br />
S α<br />
=<br />
k x<br />
√<br />
kx<br />
α 2 ⊥ + k2 αz<br />
α 2 ⊥ α 2 ‖<br />
=<br />
∣ α‖<br />
∣ ∣ kx<br />
α ⊥<br />
√<br />
a<br />
2 α k 2 x + k 2 α z<br />
(2.55)