2. movimiento ondulatorio - Tecnun
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<strong>2.</strong> Movimiento Ondulatorio<br />
<strong>2.</strong>10 Velocidad de fase y velocidad de grupo<br />
La velocidad v = ω<br />
k<br />
para una onda armónica de frecuencia angular ω y<br />
longitud de onda λ se llama velocidad de fase, y nos dice la velocidad con la que se<br />
propagan los puntos de fase constante (kx-ωt). Sin embargo ésta no es<br />
necesariamente la velocidad que observamos cuando analizamos un <strong>movimiento</strong><br />
<strong>ondulatorio</strong>, generalmente detectado por<br />
su intensidad asociada a su amplitud. Si<br />
tenemos una onda continua, por tanto de<br />
longitud infinita, ésta puede constar de una<br />
sola longitud de onda y de una sola<br />
frecuencia. Pero una onda de estas<br />
características no es adecuada para<br />
transmitir una señal, porque una señal<br />
implica algo que empieza en un cierto<br />
Figura <strong>2.</strong>20. Pulso transmitiéndo una señal<br />
instante y termina un cierto tiempo más<br />
tarde. Esto es, la onda debe tener una<br />
forma similar a la representada en la figura <strong>2.</strong>20. Vimos como una onda de este tipo<br />
se denomina pulso. Por consiguiente, si medimos la velocidad con que la señal se<br />
transmite, nos estamos refiriendo esencialmente a la velocidad con la que viaja este<br />
pulso.<br />
Este pulso, utilizando el análisis de Fourier, se puede considerar como un<br />
conjunto de ondas armónicas, denominado paquete de ondas, de diferentes<br />
longitudes de onda y frecuencias viajando por el medio. Siempre que la velocidad de<br />
las ondas armónicas no dependa de la frecuencia ó de la longitud de onda, medio no<br />
dispersivo, todas las ondas armónicas que componen el pulso viajaran con la misma<br />
velocidad y el pulso mantendrá su forma al desplazarse. Ejemplos de medios no<br />
dispersivos son una cuerda perfectamente flexible, v = T<br />
µ<br />
no dependiente de la<br />
frecuencia, las ondas sonoras en el aire ó las ondas electromagnéticas en el vacío. En<br />
este caso la velocidad de fase coincide con la velocidad del pulso.<br />
Si la velocidad de la onda en un medio depende de la frecuencia y longitud de<br />
onda, medio dispersivo, las componentes armónicas del pulso se moverán con<br />
velocidades diferentes dando lugar a un cambio de forma del pulso al desplazarse.<br />
Ejemplos de medios dispersivos son cuerdas no perfectamente flexibles ú ondas<br />
electromagnéticas en un material, dando lugar al conocido fenómeno de refracción en<br />
prismas. Por tanto debido a la dispersión, la velocidad del centro del pulso, velocidad<br />
de la señal denominada velocidad de grupo, no es la misma que la velocidad de<br />
propagación de cada una de las ondas armónicas que lo componen.<br />
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